Расширенная таблица Менделеева - Extended periodic table

An расширенная таблица Менделеева теории о химические элементы помимо тех, что в настоящее время известны в периодическая таблица и доказал Оганессон, завершающий седьмой период (строка) в периодическая таблица в атомный номер (Z) 118. По состоянию на 2020 г.^{[Обновить]}ни один элемент с более высоким атомным номером, чем оганессон, не был синтезирован успешно; все элементы в восьмом периоде и далее остаются чисто гипотетическими.

Если будут обнаружены дополнительные элементы с более высокими атомными номерами, чем это, они будут помещены в дополнительные периоды, расположенные (как и в случае с существующими периодами), чтобы проиллюстрировать периодически повторяющиеся тенденции в свойствах соответствующих элементов. Ожидается, что любые дополнительные периоды будут содержать большее количество элементов, чем седьмой период, поскольку они рассчитаны на наличие дополнительного так называемого g-блок, содержащий не менее 18 элементов с частично заполненными г-орбитали в каждый период. An таблица восьми периодов содержащий этот блок был предложен Гленн Т. Сиборг в 1969 г.^[1]^[2] Первый элемент g-блока может иметь атомный номер 121 и, следовательно, иметь систематическое название unbiunium. Несмотря на многочисленные поиски, никаких элементов в этом регионе не обнаружено. синтезированный или обнаружен в природе.^[3]

Согласно орбитальному приближению в квантово-механический описания атомной структуры, g-блок будет соответствовать элементам с частично заполненными g-орбиталями, но спин-орбитальная связь эффекты существенно снижают применимость орбитального приближения для элементов с большим атомным номером. В то время как версия продленного периода Сиборга содержала более тяжелые элементы, следуя шаблону, установленному более легкими элементами, поскольку в ней не учитывались релятивистские эффекты модели, учитывающие релятивистские эффекты, не учитывают. Пекка Пююккё и Буркхард Фрике использовали компьютерное моделирование для расчета положения элементов до Z = 172, и обнаружил, что некоторые были смещены из Правило Маделунга.^[4]^[5] В результате неопределенности и изменчивости прогнозов химических и физических свойств элементов, превышающих 120, в настоящее время нет единого мнения об их размещении в расширенной периодической таблице.

Элементы в этой области, вероятно, будут очень нестабильными по отношению к радиоактивный распад и пройти альфа-распад или спонтанное деление с очень коротким период полураспада, хотя элемент 126 предполагается, что он находится в пределах остров стабильности который устойчив к делению, но не к альфа-распаду. Также возможны другие островки стабильности, помимо известных элементов, в том числе один, теоретически описываемый вокруг элемента 164, хотя степень стабилизирующих эффектов от закрытых элементов ядерные снаряды неопределенно. Неясно, сколько элементов сверх ожидаемого. остров стабильности физически возможны, независимо от того, завершен ли период 8 или существует период 9. Международный союз теоретической и прикладной химии (IUPAC) определяет, что элемент существует, если его время жизни превышает 10⁻¹⁴ секунды (0,01 пикосекунды или 10 фемтосекунд), то есть время, необходимое ядру для формирования электронное облако.^[6]

Еще в 1940 г. отмечалось, что упрощенное толкование релятивистский Уравнение Дирака сталкивается с проблемами с электронными орбиталями на Z > 1 / α ≈ 137, предполагая, что нейтральные атомы не могут существовать за пределами элемента 137, и что периодическая таблица элементов, основанная на электронных орбиталях, поэтому разрушается в этой точке.^[7] С другой стороны, более строгий анализ вычисляет аналогичный предел как Z ≈ 173, где подоболочка 1s погружается в Море Дирака, и что вместо этого не нейтральные атомы не могут существовать за пределами элемента 173, а голые ядра, таким образом не создавая препятствий для дальнейшего расширения периодической системы. Атомы за пределами этого критического атомного номера называются сверхкритический атомы.

История

Более тяжелые элементы за пределами актиниды были впервые предложены существовать еще в 1895 году, когда датский химик Ханс Петер Йорген Юлиус Томсен предсказал, что торий и уран составлял часть 32-элементного периода, который закончился бы химически неактивным элементом с атомным весом 292 (недалеко от 294-го, известного сегодня для первого и единственного открытого изотопа Оганессон ). В 1913 году шведский физик Йоханнес Ридберг аналогично предсказано, что следующий благородный газ после радона будет иметь атомный номер 118, и чисто формально получены даже более тяжелые конгенеры радона в Z = 168, 218, 290, 362 и 460, где именно Принцип Ауфбау предсказал бы, что они будут. Нильс Бор предсказал в 1922 году электронную структуру следующего благородный газ в Z = 118, и предположил, что причина, по которой элементы, помимо урана, не наблюдались в природе, заключалась в том, что они были слишком нестабильными. Немецкий физик и инженер Ричард Суинн опубликовал обзорный доклад в 1926 г., содержащий прогнозы трансурановые элементы (возможно, он придумал термин), в котором он предвосхитил современные предсказания остров стабильности: он предположил с 1914 года, что период полураспада не должен уменьшаться строго с атомным номером, но вместо этого предположил, что могут быть некоторые более долгоживущие элементы в Z = 98–102 и Z = 108–110, и предположили, что такие элементы могут существовать в Ядро Земли, в железные метеориты, или в ледяные шапки Гренландии где они были заперты из-за своего предполагаемого космического происхождения.^[8] К 1955 году эти элементы стали называть сверхтяжелый элементы.^[9]

Первые предсказания свойств неоткрытых сверхтяжелых элементов были сделаны в 1957 г., когда концепция ядерные снаряды был впервые исследован и остров стабильности предполагалось, что он существует вокруг элемента 126.^[10] В 1967 году были выполнены более строгие расчеты, и, согласно теории, центр острова стабильности находился на тогда еще неоткрытой флеровий (элемент 114); это и другие последующие исследования побудили многих исследователей искать сверхтяжелые элементы в природе или пытаться синтезировать их на ускорителях.^[9] В 1970-х годах было проведено множество поисков сверхтяжелых элементов, и все они дали отрицательные результаты. По состоянию на декабрь 2018 г.^{[Обновить]}, синтез был предпринят для каждого элемента до небисептиума включительно (Z = 127), кроме небитриума (Z = 123),^[11]^[12]^[13] с наиболее тяжелым успешно синтезированным элементом Оганессон в 2002 году, а самым последним открытием было открытие Tennessine в 2010.^[11]

Поскольку предсказывалось, что некоторые сверхтяжелые элементы лежат за пределами периодической таблицы из семи периодов, дополнительный восьмой период, содержащий эти элементы, был впервые предложен Гленн Т. Сиборг в 1969 году. Эта модель продолжила схему в установленных элементах и представила новый ряд g-блоков и суперактинидов, начиная с элемента 121, увеличивая количество элементов в периоде 8 по сравнению с известными периодами.^[1]^[2]^[9] Однако в этих ранних расчетах не учитывались релятивистские эффекты, которые нарушают периодические тенденции и делают простую экстраполяцию невозможной. В 1971 году Фрике рассчитал периодическую таблицу Менделеева до Z = 172, и обнаружил, что некоторые элементы действительно имеют разные свойства, нарушающие установленный шаблон,^[4] и расчет 2010 г. Пекка Пююккё также отметил, что некоторые элементы могут вести себя иначе, чем ожидалось.^[14] Неизвестно, насколько далеко периодическая таблица Менделеева может выйти за пределы известных 118 элементов, поскольку более тяжелые элементы, по прогнозам, будут все более нестабильными. Гленн Т. Сиборг предположил, что максимально возможный элемент может находиться под Z = 130,^[15] в то время как Уолтер Грейнер предсказал, что может не быть максимально возможного элемента.

Структура расширенной таблицы Менделеева

В настоящее время нет единого мнения о размещении элементов за пределами атомный номер 120 в периодической таблице.

Все эти гипотетические неоткрытые элементы названы Международный союз теоретической и прикладной химии (ИЮПАК) систематическое имя элемента стандарт, который создает общее имя для использования до тех пор, пока элемент не будет обнаружен, подтвержден и не будет утверждено официальное имя. Эти имена обычно не используются в литературе и обозначаются их атомными номерами; следовательно, элемент 164 обычно назывался бы не «unhexquadium» (систематическое название IUPAC), а скорее «элементом 164» с символом «164», «(164)» или «E164».^[16]

Модель Aufbau

Период 8 в расширенная таблица Менделеева на основе Принцип Ауфбау
8	119 Uue	120 Убн	121 Убу	122 Ubb	123 Ubt	124 Ubq	125 Ubp	126 Убх	127 Ubs	128 Убо	129 Ube	130 Utn	131 Уту	132 Утб	133 Утт	134 Utq	135 Utp	136 Uth	137 Uts	138 Уто	139 Ute	140 Uqn	141 Uqu	142 Uqb	143 Uqt	144 Uqq	145 Uqp	146 Uqh	147 Uqs	148 Uqo	149 Uqe	150 Upn	151 Упу	152 Upb	153 Вверх	154 Upq	155 Вверх	156 Uph	157 UPS	158 Упо	159 Upe	160 Ун	161 Уху	162 Uhb	163 Uht	164 Uhq	165 Uhp	166 Эээ	167 Эээ	168 Ухо
	s-блок		g-блок																		f-блок														d-блок										p-блок

В элементе 118 предполагается, что орбитали 1s, 2s, 2p, 3s, 3p, 3d, 4s, 4p, 4d, 4f, 5s, 5p, 5d, 5f, 6s, 6p, 6d, 7s и 7p заполнены остальные орбитали незаполнены. Простая экстраполяция из Принцип Ауфбау предсказывает восьмую строку для заполнения орбиталей в порядке 8s, 5g, 6f, 7d, 8p; но после элемента 120 близость электронных оболочек делает проблематичным размещение в простом столе. Хотя простая экстраполяция таблицы Менделеева, следуя первоначальной концепции Сиборга, поместила бы элементы после 120 следующим образом: 121–138 образуют суперактиниды g-блока; 139–152 образуют суперактиниды с f-блоком, 153–161 - переходные металлы; 162–166 постпереходных металлов; 167 = галоген; 168 = благородный газ; 169 = щелочной металл; 170 = щелочноземельный металл, расчеты Дирака-Фока Нефедова и другие. предсказать, что он, скорее всего, пойдет: 121–157 из суперактинидов; 157–164 образуют d-блок.^[17]

Модель Pyykkö

Модель Pyykkö
	Элементы со смещением Pyykkö выделены жирным шрифтом.
8	119 Uue	120 Убн	121 Убу	122 Ubb	123 Ubt	124 Ubq	125 Ubp	126 Убх	127 Ubs	128 Убо	129 Ube	130 Utn	131 Уту	132 Утб	133 Утт	134 Utq	135 Utp	136 Uth	137 Uts	138 Уто	141 Uqu	142 Uqb	143 Uqt	144 Uqq	145 Uqp	146 Uqh	147 Uqs	148 Uqo	149 Uqe	150 Upn	151 Упу	152 Upb	153 Вверх	154 Upq	155 Вверх	156 Uph	157 UPS	158 Упо	159 Upe	160 Ун	161 Уху	162 Uhb	163 Uht	164 Uhq	139 Ute	140 Uqn	169 Уэ	170 Usn	171 Усу	172 USB
9	165 Uhp	166 Эээ																																											167 Эээ	168 Ухо
	s-блок		g-блок																		f-блок														d-блок										p-блок

Не все модели показывают более высокие элементы по образцу, установленному более светлыми элементами. Пекка Пююккё, например, использовали компьютерное моделирование для расчета положения элементов до Z = 172 и их возможные химические свойства. Он обнаружил, что несколько элементов были смещены из Правило упорядочивания энергии Маделунга в результате перекрытия орбиталей; это вызвано возрастающей ролью релятивистские эффекты в тяжелых элементах.^[5]^[14] Он предсказывает, что орбитали заполнятся в следующем порядке: 8s, 5g, первые две ячейки 8p, 6f, 7d, 9s, первые две ячейки 9p, остальные 8p. Это соответствует элементам 119 и 120, которые являются щелочными и щелочноземельными металлами, 121–138 суперактинидами g-блока, 139 и 140 постпереходными металлами, расположенными ниже таллий и вести соответственно 141–154 f-блок суперактиниды, переходные металлы 155–164, щелочные и щелочноземельные металлы 165 и 166 ниже 119 и 120 и период открытия 9, 167–168 ниже 139 и 140 и 169–172 завершающий период 8. Он также предлагает разделить период 8 на три части: 8a, содержащая 8s, 8b, содержащая первые два элемента 8p, и 8c, содержащую 7d и остальную часть 8p.^[14]

Модель Фрике

Модель Фрике
	Специально смещенные элементы выделены жирным шрифтом.
8	119 Uue	120 Убн	121 Убу	122 Ubb	123 Ubt	124 Ubq	125 Ubp	126 Убх	127 Ubs	128 Убо	129 Ube	130 Utn	131 Уту	132 Утб	133 Утт	134 Utq	135 Utp	136 Uth	137 Uts	138 Уто	139 Ute	140 Uqn	141 Uqu	142 Uqb	143 Uqt	144 Uqq	145 Uqp	146 Uqh	147 Uqs	148 Uqo	149 Uqe	150 Upn	151 Упу	152 Upb	153 Вверх	154 Upq	155 Вверх	156 Uph	157 UPS	158 Упо	159 Upe	160 Ун	161 Уху	162 Uhb	163 Uht	164 Uhq
9	165 Uhp	166 Эээ																																													167 Эээ	168 Ухо	169 Уэ	170 Usn	171 Усу	172 USB
	s-блок		g-блок																				f-блок														d-блок										p-блок

Предсказания Фрике - вплоть до элемента 184 - также обнаружили, что некоторые элементы были смещены из принципа Ауфбау в результате релятивистских эффектов.^[4]^[18] Он предсказал, что после элемента 120 длинная серия переходов ( суперактиниды), характеризующийся заполнением орбиталей 5g и 6f, начнется и продолжится до элемента 154. Пятая переходный металл серия, в которой заполнены 7d орбитали, будет содержать элементы 155–164, и восьмой период, возможно, на этом закончится.^[18] Также возможно, что элемент 157 на самом деле является первым переходным металлом 7d, еще одним сдвигом в результате релятивистских эффектов. Предполагалось, что элементы 165 и 166 будут щелочными и щелочноземельными металлами, хотя они могут также смешивать характеристики групп 11 и 12 и вместо этого располагаться ниже рентгения и коперниция соответственно. Наконец, элементы 167–172 будут самыми тяжелыми членами групп 13–18.^[18] Фрике первоначально предположил, что элементы 165–172 будут составлять девятый период, поскольку эти элементы могут следовать той же схеме, что и периоды 2 и 3, и не иметь переходных металлов. Однако из-за перекрытия орбиталей и возможного смешения групповых характеристик в сверхтяжелых элементах элемент 172 может вместо этого закрыть период 8.^[18]

Поиск неоткрытых элементов

Попытки синтеза

Были предприняты безуспешные попытки синтезировать элементы периода 8 вплоть до небисептиума, за исключением небитрия. Попытки синтезировать унунниум, первый элемент периода 8, продолжаются по состоянию на 2020 год.

Ununennium

Синтез унунениум была впервые предпринята в 1985 году путем бомбардировки цели из эйнштейния-254 с помощью кальций -48 ионов на ускорителе superHILAC в Беркли, Калифорния:

²⁵⁴
₉₉Es
+ ⁴⁸
₂₀Ca
→ ³⁰²
₁₁₉Uue
* → без атомов

Атомы не были идентифицированы, что привело к ограничению поперечное сечение из 300 nb.^[19] Более поздние расчеты показывают, что сечение 3n-реакции (которая приведет к ²⁹⁹Uue и три нейтрона в качестве продуктов) фактически будет в шестьсот тысяч раз ниже этого верхнего предела, равного 0,5 pb.^[20]

Поскольку унунний является самым легким из неоткрытых элементов, в последние годы он стал целью экспериментов по синтезу как немецкими, так и российскими группами.^{[нужна цитата ]} Российские эксперименты проводились в 2011 году, и никаких результатов не было опубликовано, что явно указывает на то, что атомы унунения не были идентифицированы. С апреля по сентябрь 2012 г. предпринята попытка синтеза изотопов. ²⁹⁵Ууэ и ²⁹⁶Ууэ было сделано путем бомбардировки цели берклий -249 с титан -50 на GSI Центр исследования тяжелых ионов имени Гельмгольца в Дармштадт, Германия.^[21]^[22] На основании теоретически предсказанного сечения ожидалось, что атом унунения будет синтезирован в течение пяти месяцев после начала эксперимента.^[23]

²⁴⁹
₉₇Bk
+ ⁵⁰
₂₂Ti
→ ²⁹⁹
₁₁₉Uue
* → ²⁹⁶
₁₁₉Uue
+ 3 ¹
₀
п

²⁴⁹
₉₇Bk
+ ⁵⁰
₂₂Ti
→ ²⁹⁹
₁₁₉Uue
* → ²⁹⁵
₁₁₉Uue
+ 4 ¹
₀
п

Изначально планировалось продолжить эксперимент до ноября 2012 г.^[24] но был остановлен раньше, чтобы воспользоваться ²⁴⁹Мишень Bk для подтверждения синтеза Tennessine (таким образом меняя снаряды на ⁴⁸Са).^[25] Эта реакция между ²⁴⁹Bk и ⁵⁰Было предсказано, что Ti будет наиболее благоприятной практической реакцией для образования унунения,^[22] так как он довольно асимметричный,^[23] хотя тоже несколько холодно.^[25] (Реакция между ²⁵⁴Es и ⁴⁸Са будет лучше, но приготовление миллиграммов ²⁵⁴Ес для мишени сложно.)^[23] Тем не менее, необходимое изменение от «серебряной пули» ⁴⁸Ca к ⁵⁰Ti делит ожидаемый выход унунения примерно на двадцать, так как выход сильно зависит от асимметрии реакции слияния.^[23]

Из-за прогнозируемых коротких периодов полураспада команда GSI использовала новую «быструю» электронику, способную регистрировать события распада за микросекунды.^[22] Атомы унунния не идентифицированы, что предполагает предельное сечение 70 фбн.^[25] Прогнозируемое фактическое поперечное сечение составляет около 40 фб, что находится в пределах существующих технологий.^[23]

Команда на Объединенный институт ядерных исследований в Дубна, Россия планировала начать эксперименты по синтезу унунения и унбинилия с использованием ²⁴⁹Bk +⁵⁰Ti и ²⁴⁹Cf +⁵⁰Реакции Ti в 2019 году на новом экспериментальном комплексе.^[26]^[27] Команда на RIKEN в Японии также планировали попробовать эти элементы, начиная с 2018 г. ²⁴⁸См цели с помощью ²⁴⁸См +⁵¹V^[28] и ²⁴⁸См +⁵⁴Cr реакции.^[29] Первый действует с июня 2018 года.^[28]

Unbinilium

После их успеха в получении Оганессон по реакции между ²⁴⁹Cf и ⁴⁸Ca в 2006 году команда на Объединенный институт ядерных исследований (ОИЯИ) в Дубна начали аналогичные эксперименты в марте – апреле 2007 г. в надежде создать unbinilium (элемент 120) из ядер ⁵⁸Fe и ²⁴⁴Пу.^[30]^[31] Предполагается, что изотопы унбинилия имеют период полураспада альфа-распада порядка микросекунды.^[32]^[33] Первоначальный анализ показал, что атомы унбинилия не образуются, что дает предел в 400fb для поперечное сечение при изученной энергии.^[34]

²⁴⁴
₉₄Пу
+ ⁵⁸
₂₆Fe
→ ³⁰²
₁₂₀Убн
* → без атомов

Российская команда планировала модернизировать свои объекты, прежде чем снова попытаться отреагировать.^[34]

В апреле 2007 года команда на GSI Центр исследования тяжелых ионов имени Гельмгольца в Дармштадт, Германия попытался создать unbinilium, используя уран -238 и никель -64:^[35]

²³⁸
₉₂U
+ ⁶⁴
₂₈Ni
→ ³⁰²
₁₂₀Убн
* → без атомов

Атомы не обнаружены, если предел 1,6pb для сечения при предоставленной энергии. GSI повторил эксперимент с более высокой чувствительностью в трех отдельных прогонах в апреле – мае 2007 г., январе – марте 2008 г. и сентябре – октябре 2008 г., все с отрицательными результатами, достигнув предела сечения 90 фб.^[35]

В июне – июле 2010 года и снова в 2011 году, после модернизации своего оборудования, позволяющего использовать больше радиоактивных мишеней, ученые GSI попытались провести более асимметричную реакцию синтеза:^[36]

²⁴⁸
₉₆См
+ ⁵⁴
₂₄Cr
→ ³⁰²
₁₂₀Убн
* → без атомов

Ожидалось, что изменение реакции в пять раз увеличит вероятность синтеза унбинилия,^[37] поскольку выход таких реакций сильно зависит от их асимметрии.^[23] Наблюдалось три коррелированных сигнала, которые соответствовали предсказанным энергиям альфа-распада ²⁹⁹Убн и его дочь ²⁹⁵Ог, а также экспериментально известная энергия распада его внучки ²⁹¹Lv. Однако время жизни этих возможных распадов было намного больше, чем ожидалось, и результаты не могли быть подтверждены.^[38]^[39]^[36]

В августе – октябре 2011 года другая команда GSI, использующая средство TASCA, попробовала новую, еще более асимметричную реакцию:^[40]^[25]

²⁴⁹
₉₈Cf
+ ⁵⁰
₂₂Ti
→ ²⁹⁹
₁₂₀Убн
* → без атомов

Из-за своей асимметрии^[41] реакция между ²⁴⁹Cf и ⁵⁰Было предсказано, что Ti будет наиболее подходящей практической реакцией для синтеза унбинилия, хотя он также несколько холодный. Атомы унбинилия не идентифицированы, что означает предельное сечение 200 фбн.^[25] Йенс Фолькер Крац предсказал, что фактическое максимальное поперечное сечение образования анбинилия любой из этих реакций будет около 0,1 фб;^[42] для сравнения, мировой рекорд по наименьшему сечению успешной реакции составил 30 фб для реакции ²⁰⁹Би (⁷⁰Zn, n)²⁷⁸Nh,^[23] и Крац предсказал максимальное поперечное сечение 20 фб для образования соседнего унунния.^[42] Если эти прогнозы верны, то синтез ununennium будет в пределах существующих технологий, а синтез unbinilium потребует новых методов.^[42]

Команда на Объединенный институт ядерных исследований в Дубна, Россия, планирует начать новые эксперименты по синтезу унунения и унбинилия с использованием ²⁴⁹Bk +⁵⁰Ti и ²⁴⁹Cf +⁵⁰Ti реакции в 2019 году^{[нуждается в обновлении ]} с использованием нового экспериментального комплекса.^[26]^[27] Команда на RIKEN в Японии также планирует попробовать эти элементы примерно в то же время с ²⁴⁸См цели с помощью ²⁴⁸См +⁵¹V и ²⁴⁸См +⁵⁴Cr реакции.^[29]

Unbiunium

Синтез unbiunium была впервые предпринята в 1977 году при бомбардировке цели уран-238 с участием медь -65 ионов на Gesellschaft für Schwerionenforschung в Дармштадт, Германия:

²³⁸
₉₂U
+ ⁶⁵
₂₉Cu
→ ³⁰³
₁₂₁Убу
* → без атомов

Атомы не идентифицированы.^[12]

Унбибиум

Первые попытки синтезировать унбибиум исполнены в 1972 г. Флеров и другие. на Объединенный институт ядерных исследований (ОИЯИ), используя реакции горячего синтеза, индуцированные тяжелыми ионами:^[11]

²³⁸
₉₂U
+ ^66,68
₃₀Zn
→ ^304,306
₁₂₂Ubb
* → без атомов

Эти эксперименты были мотивированы ранними предсказаниями о существовании остров стабильности в N = 184 и Z > 120. Атомов обнаружено не было, предел текучести 5 nb (5,000 pb ) был измерен. Текущие результаты (см. флеровий ) показали, что чувствительность этих экспериментов была слишком низкой как минимум на 3 порядка.^[13]

В 2000 г. Gesellschaft für Schwerionenforschung (GSI) Центр исследований тяжелых ионов Гельмгольца провел очень похожий эксперимент с гораздо более высокой чувствительностью:^[11]

²³⁸
₉₂U
+ ⁷⁰
₃₀Zn
→ ³⁰⁸
₁₂₂Ubb
* → без атомов

Эти результаты показывают, что синтез таких более тяжелых элементов остается серьезной проблемой и что требуется дальнейшее улучшение интенсивности пучка и эффективности экспериментов. Чувствительность следует увеличить до 1 fb в будущем для более качественных результатов.

Еще одна неудачная попытка синтезировать унбибий была предпринята в 1978 году в GSI Helmholtz Center, где был проведен естественный эрбий цель была обстреляна ксенон-136 ионы:^[11]

^нац
₆₈Э
+ ¹³⁶
₅₄Xe
→ ^{298,300,302,303,304,306}
Ubb
* → без атомов

В частности, реакция между ¹⁷⁰Эр и ¹³⁶Ожидалось, что Xe даст альфа-излучатели с периодом полураспада в микросекунды, которые распадутся до изотопов флеровий с периодом полураспада, возможно, увеличивающимся до нескольких часов, так как, по прогнозам, флеровий будет находиться недалеко от центра остров стабильности. После двенадцати часов облучения в этой реакции ничего не было обнаружено. После аналогичной безуспешной попытки синтезировать унбиуний из ²³⁸U и ⁶⁵Cu был сделан вывод, что период полураспада сверхтяжелых ядер должен быть меньше одной микросекунды или сечения очень малы.^[43] Более поздние исследования синтеза сверхтяжелых элементов показывают, что оба вывода верны.^[23]^[44] Две попытки синтезировать унбибий в 1970-х годах были продиктованы исследованиями, изучающими, могут ли сверхтяжелые элементы потенциально встречаться в природе.^[11]

Несколько экспериментов по изучению характеристик деления различных сверхтяжелых составных ядер, таких как ³⁰⁶Ubb исполнялись с 2000 по 2004 гг. Лаборатория ядерных реакций им. Флерова. Были использованы две ядерные реакции, а именно ²⁴⁸См + ⁵⁸Fe и ²⁴²Pu + ⁶⁴Ni.^[11] Результаты показывают, как сверхтяжелые ядра делятся преимущественно за счет вытеснения закрытая оболочка ядра, такие как ¹³²Sn (Z = 50, N = 82). Также было обнаружено, что выход для пути синтеза-деления был одинаковым между ⁴⁸Ca и ⁵⁸Fe-снаряды, предполагающие возможное использование в будущем ⁵⁸Fe-снаряды в формировании сверхтяжелых элементов.^[45]

Унбиквадиум

Ученые из ГАНИЛ (Grand Accélérateur National d'Ions Lourds) попытался измерить прямое и замедленное деление составных ядер элементов с Z = 114, 120 и 124 для проверки оболочка эффекты в этой области и точно определить следующую сферическую оболочку протона. Это потому, что наличие полных ядерных оболочек (или, что то же самое, магическое число из протоны или нейтроны ) придавал бы большую стабильность ядрам таких сверхтяжелых элементов, тем самым приближаясь к остров стабильности. В 2006 году, когда полные результаты были опубликованы в 2008 году, команда представила результаты реакции, связанной с бомбардировкой природного объекта. германий мишень с ионами урана:

²³⁸
₉₂U
+ ^нац
₃₂Ge
→ ^{308,310,311,312,314}
Ubq
* → деление

Команда сообщила, что им удалось идентифицировать составные ядра, делящиеся с периодом полураспада> 10⁻¹⁸ с. Этот результат предполагает сильный стабилизирующий эффект при Z = 124 и указывает на следующую протонную оболочку в точке Z > 120, не при Z = 114, как считалось ранее. Составное ядро - это свободная комбинация нуклоны которые еще не превратились в ядерные снаряды. Он не имеет внутренней структуры и удерживается вместе только силами столкновения между ядрами мишени и снаряда. По оценкам, для этого требуется около 10⁻¹⁴ s для нуклонов, чтобы они организовали себя в ядерные оболочки, после чего составное ядро становится нуклид, и это число используется ИЮПАК как минимум период полураспада заявленный изотоп должен быть потенциально признан обнаруженным. Таким образом ГАНИЛ эксперименты не считаются открытием элемент 124.^[11]

Деление составного ядра ³¹²124 также исследовалась в 2006 г. на тандемном ускорителе тяжелых ионов ALPI Laboratori Nazionali di Legnaro (Национальные лаборатории Леньяро) в Италии:^[46]

²³²
₉₀Чт
+ ⁸⁰
₃₄Se
→ ³¹²
Ubq
* → деление

Как и в предыдущих экспериментах, проведенных в ОИЯИ (Объединенный институт ядерных исследований ), осколки деления скопились вокруг вдвойне магия ядра, такие как ¹³²Sn (Z = 50, N = 82), обнаруживая тенденцию сверхтяжелых ядер к выбросу таких дважды магических ядер при делении.^[45] Среднее количество нейтронов на деление от ³¹²124 составных ядер (по сравнению с более легкими системами) также увеличилось, подтверждая, что тенденция более тяжелых ядер, испускающих больше нейтронов во время деления, продолжается в область сверхтяжелых масс.^[46]

Унбипентиум

Первая и единственная попытка синтезировать унбипентиум была проведена в Дубне в 1970–1971 гг. С использованием цинк ионы и америций -243 цель:^[13]

²⁴³
₉₅Am
+ ^66,68
₃₀Zn
→ ^309,311
Ubp
* → без атомов

Атомов обнаружено не было, и предел сечения был определен 5 нбн. Этот эксперимент был мотивирован возможностью большей стабильности ядер вокруг Z ~ 126 и N ~ 184,^[13] хотя более недавние исследования показывают, что остров стабильности может вместо этого находиться на более низком атомном номере (например, Copernicium, Z = 112), а синтез более тяжелых элементов, таких как унбипентиум, потребует более чувствительных экспериментов.^[23]

Унбигексиум

Первая и единственная попытка синтезировать унбигексий, которая не увенчалась успехом, была исполнена в 1971 г. ЦЕРН (Европейская организация ядерных исследований) Рене Бимбот и Джон М. Александер с использованием реакции горячего синтеза:^[11]

²³²
₉₀Чт
+ ⁸⁴
₃₆Kr
→ ³¹⁶
₁₂₆Убх
* → без атомов

Высокая энергия (13-15 МэВ ) альфа-частицы наблюдались и рассматривались как возможное свидетельство синтеза унбигексия. Последующие неудачные эксперименты с более высокой чувствительностью предполагают, что 10 мб чувствительность этого эксперимента была слишком низкой; следовательно, образование ядер унбигексия в этой реакции маловероятно.^[9]

Unbiseptium

Первая и единственная попытка синтеза небисептиума, которая оказалась неудачной, была предпринята в 1978 г. UNILAC ускоритель в GSI Helmholtz Center, где естественный тантал цель была обстреляна ксенон -136 ионов:^[11]

^нац
₇₃Та
+ ¹³⁶
₅₄Xe
→ ^316,317
Ubs
* → без атомов

Поиски на природе

Исследование, проведенное в 1976 году группой американских исследователей из нескольких университетов, показало, что изначальный сверхтяжелые элементы, в основном ливерморий, унбиквадиум, унбигексий и унбисептиум могут быть причиной необъяснимого радиационного поражения (особенно радиоореолы ) в минералах.^[9] Это побудило многих исследователей искать их в природе с 1976 по 1983 год. Группа под руководством Тома Кэхилла, профессора из Калифорнийский университет в Дэвисе, утверждали в 1976 году, что они обнаружили альфа-частицы и Рентгеновские лучи с правильной энергией, чтобы вызвать наблюдаемый ущерб, поддерживая присутствие этих элементов. В частности, наличие долгоживущих (порядка 10⁹ лет) ядра унбиквадия и унбигексия, вместе с продуктами их распада, в количестве 10⁻¹¹ относительно их возможных сородичи уран и плутоний, было предположено.^[47] Другие утверждали, что ничего не было обнаружено, и ставили под сомнение предложенные характеристики первичных сверхтяжелых ядер.^[9] В частности, они указали, что любые такие сверхтяжелые ядра должны иметь замкнутую нейтронную оболочку на N = 184 или N = 228, и это необходимое условие повышенной стабильности существует только в нейтронно-дефицитных изотопах ливермория или нейтронно-богатых изотопах других элементов, которые не были бы бета-стабильный^[9] в отличие от большинства встречающихся в природе изотопов.^[48] Было высказано предположение, что эта активность вызвана ядерными трансмутациями в естественных условиях. церий, что вызывает дополнительную неопределенность в отношении заявленного наблюдения сверхтяжелых элементов.^[9]

24 апреля 2008 г. группа во главе с Амнон Маринов на Еврейский университет Иерусалима утверждал, что нашел отдельные атомы унбибиум -292 в природных торий залежи в количестве от 10⁻¹¹ и 10⁻¹² относительно тория.^[49] В иске Маринова и соавт. подвергся критике со стороны части научного сообщества, и Маринов говорит, что отправил статью в журналы. Природа и Природа Физика но оба отказались, не отправив на экспертную оценку.^[50] Утверждалось, что атомы унбибия-292 супердеформированный или гипердеформированный изомеры, с периодом полураспада не менее 100 миллионов лет.^[11]

Критика техники, ранее использовавшейся для якобы идентификации зажигалок. торий изотопы масс-спектрометрии,^[51] был опубликован в Физический обзор C в 2008.^[52] Опровержение группы Маринова опубликовано в Физический обзор C после опубликованного комментария.^[53]

Повторение эксперимента с торием с использованием превосходного метода Ускорительная масс-спектрометрия (AMS) не удалось подтвердить результаты, несмотря на 100-кратную лучшую чувствительность.^[54] Этот результат ставит под сомнение результаты коллаборации Маринова в отношении их претензий на долгоживущие изотопы торий,^[51] рентгений^[55] и унбибиум.^[49] По-прежнему возможно, что следы унбибия могут присутствовать только в некоторых образцах тория, хотя это маловероятно.^[11]

Возможные масштабы первичных сверхтяжелых элементов на Земле сегодня неизвестны. Даже если будет подтверждено, что они давно уже причинили радиационный ущерб, теперь они могли бы превратиться в следы или даже полностью исчезнуть.^[56] Также неясно, могут ли такие сверхтяжелые ядра вообще образовываться естественным путем, поскольку спонтанное деление ожидается прекращение r-процесс отвечает за образование тяжелых элементов между массовым числом 270 и 290, задолго до элементов тяжелее, чем unbinilium могут быть сформированы.^[57]

Недавняя гипотеза пытается объяснить спектр Звезда Пшибыльского естественным образом флеровий, unbinilium и унбигексий.^[58]^[59]^[60]

Прогнозируемые свойства элементов восьмого периода

Элемент 118, Оганессон, является самым тяжелым элементом, который был синтезирован. Следующие два элемента, элементы 119 и 120, должен образовывать серию восьмерок и быть щелочь и щелочноземельный металл соответственно. Помимо элемента 120, суперактинид ожидается, что серия начнется, когда 8s электроны и заполнение 8p_1/2, 7д_3/2Подоболочки 6f и 5g определяют химию этих элементов. Полный и точный CCSD вычисления недоступны для элементов за пределами 122 из-за чрезвычайной сложности ситуации: орбитали 5g, 6f и 7d должны иметь примерно одинаковый уровень энергии, а в области элемента 160 - 9s, 8p._3/2, и 9p_1/2 орбитали также должны быть примерно равны по энергии. Это вызовет смешивание электронных оболочек, так что блокировать Концепция больше не применяется очень хорошо, а также приведет к новым химическим свойствам, которые очень затруднят размещение некоторых из этих элементов в периодической таблице.^[16]

Собственные значения энергии (в эВ) для самых удаленных электронов элементов с Z = от 100 до 172, предсказанные с использованием расчетов Дирака – Фока. Знаки - и + относятся к орбиталям с уменьшенным или увеличенным азимутальным квантовым числом от спин-орбитального расщепления соответственно: p− равно p_1/2, p + равно p_3/2, d− это d_3/2, d + равно d_5/2, f− это f_5/2, f + это f_7/2, g− есть g_7/2, а g + - это g_9/2.^[18]

Химические и физические свойства

Элементы 119 и 120

Некоторые предсказанные свойства элементов 119 и 120^[4]^[16]
Свойство	119	120
Стандартный атомный вес	[322]	[325]
Группа	1	2
Валентность электронная конфигурация	8 с¹	8 с²
Стабильный состояния окисления	1, 3	2, 4
Первый энергия ионизации	463 кДж / моль	580 кДж / моль
Металлический радиус	260 вечера	200 вечера
Плотность	3 г / см³	7 г / см³
Температура плавления	0–30 ° C (32–86 ° F)	680 ° C (1300 ° F)
Точка кипения	630 ° C (1200 ° F)	1700 ° C (3100 ° F)

Первые два элемента периода 8 будут унунениумом и унбинилием, элементами 119 и 120. Их электронные конфигурации должна быть заполнена орбиталь 8s. Эта орбиталь релятивистски стабилизирована и сужена; таким образом, элементы 119 и 120 должны быть больше похожи на рубидий и стронций чем их ближайшие соседи наверху, франций и радий. Еще один эффект релятивистского сжатия орбитали 8s заключается в том, что атомные радиусы Эти два элемента должны быть примерно такими же, как у франция и радия. Они должны вести себя как обычно щелочь и щелочноземельные металлы (хотя и менее реактивны, чем их ближайшие вертикальные соседи), обычно образуя +1 и +2 состояния окисления соответственно, но релятивистская дестабилизация 7p_3/2 подоболочка и относительно низкая энергии ионизации 7р_3/2 электроны также должны сделать возможными более высокие степени окисления, такие как +3 и +4 (соответственно).^[4]^[16]

Суперактиниды

Можно считать, что суперактиниды находятся в диапазоне от элементов 121 до 157, которые можно классифицировать как элементы 5g и 6f восьмого периода.^[17] В серии суперактинидов 7d_3/2, 8п_1/2, 6ж_5/2 и 5г_7/2 все снаряды должны заполняться одновременно.^[18] Это создает очень сложные ситуации, настолько, что полные и точные расчеты CCSD были выполнены только для элементов 121 и 122.^[16] Первый суперактинид, unbiunium (элемент 121), должен быть похож на лантан и актиний:^[61] его основная степень окисления должна быть +3, хотя близость энергетических уровней валентных подоболочек может допускать более высокие степени окисления, как и в элементах 119 и 120.^[16] Релятивистская стабилизация подоболочки 8p должна привести к основному состоянию 8s²8p¹ конфигурация валентных электронов для элемента 121, в отличие от ds² конфигурации лантана и актиния;^[16] тем не менее, эта аномальная конфигурация, по-видимому, не влияет на его расчетный химический состав, который остается аналогичным химическому составу актиния.^[62] Его первый энергия ионизации прогнозируется на уровне 429,4 кДж / моль, что ниже, чем у всех известных элементов, за исключением щелочных металлов калий, рубидий, цезий, и франций: это значение даже ниже, чем у уненния щелочного металла периода 8 (463 кДж / моль). Точно так же следующий суперактинид, унбибиум (элемент 122), может быть похож на церий и торий, с основной степенью окисления +4, но будет иметь основное состояние 7d¹8 с²8p¹ валентная электронная конфигурация, в отличие от 6d тория²7 с² конфигурация. Следовательно, его первая энергия ионизации будет меньше, чем торий (Th: 6.3эВ; Ubb: 5,6 эВ) из-за большей легкости ионизации 8p унбибия_1/2 электрон, чем 6d электрон тория.^[16] Коллапс самой орбитали 5g задерживается до элемента 125; электронные конфигурации изоэлектронной серии из 119 электронов, как ожидается, будут составлять [Og] 8s¹ для элементов с 119 по 122, [Og] 6f¹ для элементов 123 и 124 и [Og] 5g¹ для элемента 125 и далее.^[63]

В первых нескольких суперактинидах энергии связи добавленных электронов, как предсказывают, будут достаточно малы, чтобы они могли потерять все свои валентные электроны; Например, унбигексий (элемент 126) может легко образовать степень окисления +8, и могут быть возможны даже более высокие степени окисления для следующих нескольких элементов. Предполагается, что унбигексий также будет отображать множество других состояния окисления: недавние расчеты показали стабильную монофторид Возможно появление UbhF в результате связывающего взаимодействия между 5gорбитальный на unbihexium и 2п орбитальный на фтор.^[64] Другие предсказанные степени окисления включают +2, +4 и +6; Ожидается, что +4 будет наиболее обычной степенью окисления унбигексия.^[18] Предполагается, что суперактиниды от унбипентия (элемент 125) до ундвухлетнего периода (элемент 129) будут иметь степень окисления +6 и образовывать гексафториды, хотя UbpF₆ и УВЧ₆ предсказывается, что они связаны относительно слабо. Также возможны стабильные монофториды этих элементов.^[63] В энергии диссоциации связи ожидается, что они значительно возрастут в элементе 127 и даже в большей степени в элементе 129. Это предполагает переход от сильного ионного характера во фторидах элемента 125 к более ковалентному характеру, включающему орбиталь 8p, во фторидах элемента 129. Связь в этих суперактинидах гексафториды в основном находятся между высшей подоболочкой 8p суперактинида и подоболочкой 2p фтора, в отличие от того, как уран использует свои 5f и 6d орбитали для связывания в гексафторид урана.^[63]

Несмотря на способность ранних суперактинидов достигать высоких степеней окисления, было подсчитано, что 5g-электроны будет наиболее трудно ионизировать; убп⁶⁺ и убх⁷⁺ ожидается, что ионы несут 5 г¹ конфигурация, аналогичная 5f¹ конфигурация Np⁶⁺ ион.^[14]^[63] Аналогичное поведение наблюдается при низкой химической активности 4f-электронов в лантаноиды; это следствие того, что орбитали 5g малы и глубоко скрыты в электронном облаке.^[14] Присутствие электронов на g-орбиталях, которые не существуют в основной электронной конфигурации любого известного в настоящее время элемента, должно позволить неизвестное в настоящее время гибридный орбитали, чтобы формировать и влиять на химию суперактинидов по-новому, хотя отсутствие г Наличие электронов в известных элементах затрудняет прогнозирование химического состава суперактинидов.^[4]

Некоторые предсказанные соединения суперактинидов (X = a галоген )^[14]^[63]^[65]
	121	122	123	124	125	126	127	128	129	132	142	143	144	145	146	148	153	154	155	156	157
Соединение	UbuX₃	UbbX₄	UbtX₅	UbqX₆	UbpF UbpF₆ UbpO²⁺ ₂	UbhF UbhF₆ Убхо₄	UbsF₆	UboF₆	UbeF UbeF₆		UqbX₄ UqbX₆	UqtF₆	UqqX₆ UqqO²⁺ ₂ UqqF₈ UqqO₄	UqpF₆		UqoO₆
Аналоги	Ла Икс₃ Ac Икс₃	Ce Икс₄ Чт Икс₄			Np О²⁺ ₂						ThF₄		UF₆ UO²⁺ ₂ Пу F₈ PuO₄			UO₆
Состояния окисления	3	4	5	6	1, 6, 7	1, 2, 4, 6, 8	6	6	1, 6	6	4, 6	6, 8	3, 4, 5, 6, 8	6	8	12	3	0, 2	3, 5	2	3

У более поздних суперактинидов степень окисления должна стать ниже. Для элемента 132 преобладающая наиболее стабильная степень окисления будет только +6; это дополнительно уменьшается до +3 и +4 элементом 144, и в конце ряда суперактинидов оно будет только +2 (и, возможно, даже 0), потому что оболочка 6f, которая заполняется в этой точке, находится глубоко внутри электронное облако и 8s и 8p_1/2 электроны слишком сильно связаны, чтобы быть химически активными. Оболочка 5g должна быть заполнена на элементе 144, а оболочка 6f вокруг элемента 154, и в этой области суперактинидов 8p_1/2 электроны связаны настолько прочно, что они больше не являются химически активными, так что только несколько электронов могут участвовать в химических реакциях. Расчеты Fricke et al. предсказать, что в элементе 154 оболочка 6f заполнена и нет d- или других электронов волновые функции вне химически неактивных 8s и 8p_1/2 снаряды. Это может привести к тому, что элемент 154 будет довольно инертный с участием благородный газ -подобные свойства.^[4]^[16] Тем не менее расчеты Пююкко предполагают, что при элементе 155 оболочка 6f все еще химически ионизируется: Upp³⁺ должен иметь полную 6f-оболочку, а четвертый потенциал ионизации должен быть между тербий и диспрозий, оба из которых известны в состоянии +4.^[14]

Аналогично сокращение лантаноидов и актинидов, должно быть сокращение суперактинидов в суперактинидном ряду, где ионные радиусы суперактинидов меньше, чем ожидалось. в лантаноиды сжатие составляет около 4,4 пм на элемент; в актиниды, это примерно 3 часа дня на элемент. У лантаноидов сжатие больше, чем у актинидов из-за большей локализации волновой функции 4f по сравнению с волновой функцией 5f. Сравнение с волновыми функциями внешних электронов лантаноидов, актинидов и суперактинидов приводит к предсказанию сокращения примерно на 2 мкм на элемент в суперактинидах; хотя это меньше, чем сжатие в лантаноидах и актинидах, его общий эффект больше из-за того, что 32 электрона заполнены глубоко скрытыми оболочками 5g и 6f, вместо того, чтобы заполнить только 14 электронов в оболочках 4f и 5f в лантаноиды и актиниды соответственно.^[4]

Пекка Пююккё делит эти суперактиниды на три серии: 5g (элементы 121–138), 8p_1/2 серии (элементы с 139 по 140) и серии 6f (элементы с 141 по 155), также отмечая, что между уровнями энергии будет много совпадений и что 6f, 7d или 8p_1/2 орбитали также могли быть заняты в ранних атомах или ионах суперактинидов. Он также ожидает, что они будут вести себя как «суперлантаноиды «в том смысле, что 5g-электроны будут в основном химически неактивными, подобно тому, как только один или два 4f-электрона в каждом лантаноиде когда-либо ионизируются в химических соединениях. Он также предсказал, что возможные степени окисления суперактинидов могут очень сильно возрасти в серия 6f до значений, таких как +12 в элементе 148.^[14]

Андрей Кульша назвал тридцать шесть элементов с 121 по 156 «ультрасовременными» и предложил разделить их на две серии по восемнадцать в каждой, одну из элементов со 121 по 138, а другую из элементов со 139 по 156. Первый будет аналогичен предыдущему. лантаноидов, со степенями окисления в основном от +4 до +6, так как заполнение оболочки 5g доминирует, а соседние элементы очень похожи друг на друга, создавая аналогию с уран, нептуний, и плутоний. Второй будет аналогичен актинидам: вначале (около элементов в 140-х годах) можно было бы ожидать очень высоких степеней окисления, поскольку оболочка 6f поднимается над оболочкой 7d, но после этого типичные степени окисления будут ниже и в элементах в 150 секунд и позже 8p_1/2 электроны перестанут быть химически активными. Поскольку две строки разделены добавлением целых 5 г¹⁸ подоболочки, они также могут считаться аналогами друг друга.^[66]

В качестве примера из поздних суперактинидов ожидается, что элемент 156 будет проявлять в основном степень окисления +2 из-за его электронной конфигурации с легко удаляемым 7d.² электронов над стабильным [Og] 5g¹⁸6f¹⁴8 с²8p²
_1/2 ядро. Таким образом, его можно считать более тяжелым аналогом нобелий, который также имеет пару легко снимаемых семерок² электронов над стабильным [Rn] 5f¹⁴ ядро и обычно находится в состоянии +2 (для получения нобелия в состоянии +3 требуются сильные окислители).^[66] Его первая энергия ионизации должна составлять около 400 кДж / моль, а его металлический радиус - около 170 пикометров. Это должен быть очень тяжелый металл с плотностью около 26 г / см.³. Его относительная атомная масса должна быть около 445 u.^[4]

Элементы с 157 по 166

Ожидается, что переходными металлами в период 8 будут элементы с 157 по 165 (или, возможно, с элементом 121, заменяющим 157, аналогично спору о том, действительно ли лантан или лютеций лучше поместить в качестве первого переходного металла 5d). К ним можно добавить элемент 166, чтобы завершить подоболочку 7d, хотя, как и его зажигалка группа 12 гомологи, сомнительно, будет ли он проявлять характер переходного металла. Хотя 8s и 8p_1/2 электроны настолько сильно связаны в этих элементах, что они не должны принимать участие в каких-либо химических реакциях, 9s и 9p_1/2 ожидается, что уровни будут легко доступны для гибридизации.^[4]^[16] Эти элементы 7d должны быть похожи на элементы 4d. иттрий через кадмий.^[66] В частности, элемент 164 с цифрой 7d¹⁰9 с⁰ электронная конфигурация показывает четкие аналогии с палладий с его 4d¹⁰5 с⁰ электронная конфигурация.^[18]

Ожидается, что благородные металлы этой серии переходных металлов не будут такими же благородными, как их более легкие гомологи, из-за отсутствия внешнего s оболочка для экранирования, а также потому, что оболочка 7d сильно разделена на две подоболочки из-за релятивистских эффектов. Это приводит к тому, что первые энергии ионизации 7d переходных металлов меньше, чем у их более легких родственников.^[4]^[16]^[18]

Теоретический интерес к химии унексвадия в значительной степени мотивирован теоретическими предсказаниями о том, что он, особенно изотопы ⁴⁷²Uhq и ⁴⁸²Uhq (с 164 протоны и 308 или 318 нейтроны ), будет в центре гипотетической секунды остров стабильности (первое сосредоточено на Copernicium, особенно изотопы ²⁹¹Сп, ²⁹³Cn и ²⁹⁶Cn, период полураспада которых, как ожидается, составляет столетия или тысячелетия).^[67]^[42]^[68]^[69]

Расчеты предсказывают, что 7d-электроны элемента 164 (унгексвадия) должны очень легко участвовать в химических реакциях, так что унегексвадий должен иметь возможность демонстрировать стабильные состояния окисления +6 и +4 в дополнение к нормальному состоянию +2 в водные растворы с сильным лиганды. Таким образом, унегексвадий должен образовывать соединения, подобные Uhq (CO )₄, Uhq (PF₃ )₄ (и то и другое четырехгранный как соответствующие соединения палладия), и Uhq (CN )²⁻
₂ (линейный ), что сильно отличается от поведения вести, который унегексвадиум был бы тяжелее гомолог если бы не релятивистские эффекты. Тем не менее, двухвалентное состояние было бы основным в водном растворе (хотя состояния +4 и +6 были бы возможны с более сильными лигандами), и унгексвадий (II) должен вести себя более похоже на свинец, чем унегексвадий (IV) и унгексвадий (VI). ).^[16]^[18]

Ожидается, что Unhexquadium станет мягким Кислота Льюиса и имеют Параметр мягкости Арландса близко к 4эВ. Унгексвадий должен быть не более чем умеренно реактивным, имея энергию первой ионизации, которая должна быть около 685 кДж / моль, что сравнимо с энергией первой ионизации. молибден.^[4]^[18] Из-за сокращение лантаноидов, актинидов и суперактинидов, унгексвадий должен иметь металлический радиус всего 158вечера, очень близок к более легкому магний, несмотря на его ожидаемый атомный вес около 474ты что примерно в 19,5 раз больше атомного веса магния.^[4] Этот небольшой радиус и большой вес позволяют ожидать, что он будет иметь чрезвычайно высокую плотность, около 46 г · см.⁻³, вдвое больше, чем осмий, в настоящее время самый плотный из известных элементов, 22,61 г · см⁻³; унгексвадий должен быть вторым по плотности элементом в первых 172 элементах периодической таблицы, и только его сосед негекстрий (элемент 163) должен быть более плотным (при 47 г · см⁻³).^[4] Металлический унегексвадиум должен иметь очень большой связная энергия (энтальпия кристаллизации) из-за ковалентный связи, что, скорее всего, приведет к высокой температуре плавления. В металлическом состоянии унгексвадий должен быть весьма благородным и аналогичным палладию и платина. Fricke et al. предложил некоторые формальные сходства с Оганессон, поскольку оба элемента имеют конфигурацию с закрытой оболочкой и схожую энергию ионизации, хотя они отмечают, что хотя оганессон был бы очень плохим благородным газом, унгексвадий был бы хорошим благородным металлом.^[18]

Элементы 165 (негекспентиум) и 166 (негексгексий), последние два металла 7d, должны вести себя аналогично щелочь и щелочноземельные металлы в состояниях окисления +1 и +2 соответственно. Энергии ионизации 9s-электронов должны быть сравнимы с энергиями ионизации 3s-электронов натрий и магний, из-за релятивистских эффектов, заставляющих электроны 9s быть гораздо более прочными, чем предсказывали нерелятивистские расчеты.Элементы 165 и 166 обычно должны иметь степени окисления +1 и +2 соответственно, хотя энергии ионизации 7d-электронов достаточно низки, чтобы позволить более высокие состояния окисления, такие как +3 для элемента 165. Степень окисления +4 для элемента 166 меньше вероятно, создавая ситуацию, аналогичную более легким элементам в группах 11 и 12 (особенно золото и Меркурий ).^[4]^[16] Как и в случае с ртутью, но не с коперницием, ионизация элемента 166 до Uhh²⁺ как ожидается, приведет к 7d¹⁰ конфигурация, соответствующая потере s-электронов, но не d-электронов, что делает ее более аналогичной более легким «менее релятивистским» элементам группы 12, цинку, кадмию и ртути, которые по существу не имеют характера переходных металлов.^[14]

Некоторые предсказанные свойства элементов 156–166
Металлические радиусы и плотности являются первыми приближениями.^[4]^[14]^[16]
Сначала дается наиболее аналогичная группа, за ней следуют другие аналогичные группы.^[18]
Свойство	156	157	158	159	160	161	162	163	164	165	166
Стандартный атомный вес	[445]	[448]	[452]	[456]	[459]	[463]	[466]	[470]	[474]	[477]	[481]
Группа	Yb группа (4)	3 (5)	4 (6)	5 (7)	6 (8)	7 (9)	8 (10)	9 (11)	10 (12, 14, 18)	11 (1, 13)	12 (2, 14)
Валентность электронная конфигурация	7d²	7d³	7d⁴	7d⁴ 9 с¹	7d⁵ 9 с¹	7d⁶ 9 с¹	7d⁷ 9 с¹	7d⁸ 9 с¹	7d¹⁰	7d¹⁰ 9 с¹	7d¹⁰ 9 с²
Стабильный состояния окисления	2	3	4	1, 5	2, 6	3, 7	4, 8	5	0, 2, 4, 6	1, 3	2
Первый энергия ионизации	400 кДж / моль	450 кДж / моль	520 кДж / моль	340 кДж / моль	420 кДж / моль	470 кДж / моль	560 кДж / моль	620 кДж / моль	690 кДж / моль	520 кДж / моль	630 кДж / моль
Металлический радиус	170 вечера	163 вечера	157 вечера	152 вечера	148 вечера	148 вечера	149 вечера	152 вечера	158 вечера	250 вечера	200 вечера
Плотность	26 г / см³	28 г / см³	30 г / см³	33 г / см³	36 г / см³	40 г / см³	45 г / см³	47 г / см³	46 г / см³	7 г / см³	11 г / см³

Элементы с 167 по 172

Ожидается, что следующие шесть элементов в периодической таблице будут последними элементами основной группы в свой период,^[14] и, вероятно, будут похожи на элементы 5p индий через ксенон.^[66] В элементах с 167 по 172, 9p_1/2 и 8p_3/2 ракушки будут заполнены. Их энергия собственные значения настолько близки друг к другу, что ведут себя как одна комбинированная p-подоболочка, подобная нерелятивистским 2p и 3p подоболочкам. Таким образом эффект инертной пары не происходит, и ожидается, что наиболее распространенные степени окисления элементов с 167 по 170 будут +3, +4, +5 и +6 соответственно. Элемент 171 (несептуний), как ожидается, покажет некоторое сходство с галогены, демонстрируя различные степени окисления в диапазоне от -1 до +7, хотя ожидается, что его физические свойства будут ближе к свойствам металла. Его сродство к электрону ожидается равным 3,0эВ, позволяя ему формировать HUsu, аналогично галогенид водорода. Усу⁻ ожидается, что ион будет мягкая база, сравним с йодид (Я⁻). Элемент 172 (несептбий), как ожидается, будет благородный газ с химическим поведением, аналогичным ксенону, так как их энергии ионизации должны быть очень похожими (Xe, 1170,4 кДж / моль; Usb, 1090 кДж / моль). Единственное главное различие между ними состоит в том, что элемент 172, в отличие от ксенона, должен быть жидкость или твердый в стандартная температура и давление из-за его гораздо более высокого атомного веса.^[4] Ожидается, что унсептбий будет сильным Кислота Льюиса, образуя фториды и оксиды, как и его более легкий родственный ксенон.^[18] Из-за аналогии элементов 165–172 с периодами 2 и 3, Fricke et al. считали, что они образуют девятый период периодической таблицы, в то время как восьмой период, по их мнению, заканчивался на элементе благородного металла 164. Этот девятый период будет аналогичен второму и третьему периодам в том, что, как ожидается, он не будет иметь перехода металлы.^[18]

Некоторые предсказанные свойства элементов 167–172
Металлические или ковалентные радиусы и плотности являются первым приближением.^[4]^[16]
Сначала дается наиболее аналогичная группа, за которой следуют другие аналогичные группы.^[18]
Свойство	167	168	169	170	171	172
Стандартный атомный вес	[485]	[489]	[493]	[496]	[500]	[504]
Группа	13	14	15	16	17	18
Валентность электронная конфигурация	9 с² 9p¹	9 с² 9p²	9 с² 9p² 8p¹	9 с² 9p² 8p²	9 с² 9p² 8p³	9 с² 9p² 8p⁴
Стабильный состояния окисления	3	4	5	6	−1, 3, 7	0, 4, 6, 8
Первый энергия ионизации	620 кДж / моль	720 кДж / моль	800 кДж / моль	890 кДж / моль	984 кДж / моль	1090 кДж / моль
Металлический или ковалентный радиус	190 вечера	180 вечера	175 вечера	170 вечера	165 вечера	220 вечера
Плотность	17 г / см³	19 г / см³	18 г / см³	17 г / см³	16 г / см³	9 г / см³

За пределами элемента 172

Элемент 172, последний элемент периода 8, как ожидается, будет первым благородным газом после Оганессон (последний период 7 элемента). После этого должна начаться еще одна длинная серия переходов, таких как суперактиниды, заполняя как минимум оболочки 6g, 7f и 8d (с 10s, 10p_1/2, и 6ч_11/2 слишком много энергии, чтобы вносить свой вклад в начале серии). Эти электроны будут связаны очень слабо, что потенциально сделает достижимыми чрезвычайно высокие степени окисления, хотя электроны станут более тесно связанными по мере увеличения ионного заряда.^[18]

В элементе 173 (несептрий) крайний электрон войдет в 6g_7/2 подоболочка. Поскольку спин-орбитальные взаимодействия могут создать очень большую энергетическую щель между 8p_3/2 и 6г_7/2 подоболочки, этот крайний электрон, как ожидается, будет очень слабо связан и очень легко потерян с образованием Ust⁺ катион. В результате ожидается, что элемент 173 будет вести себя химически как щелочной металл, и он будет намного более активным, чем даже цезий (франций и элемент 119 менее реактивны, чем цезий из-за релятивистских эффектов).^[70]^[66]

Элемент 184 (unoctquadium) был в значительной степени нацелен на ранние предсказания, поскольку первоначально предполагалось, что 184 будет магическим числом протона: предполагается, что он будет иметь электронную конфигурацию [Usb] 6g.⁵ 7f⁴ 8d³, по крайней мере, с химически активными электронами 7f и 8d. Ожидается, что его химическое поведение будет похоже на уран и нептуний, поскольку дальнейшая ионизация после состояния +6 (соответствующего удалению 6g-электронов), вероятно, будет невыгодной; состояние +4 должно быть наиболее распространенным в водном растворе, с +5 и +6 достижимыми в твердых соединениях.^[4]^[18]^[71]

Конец периодической таблицы

Количество физически возможных элементов неизвестно. По низкой оценке, периодическая таблица Менделеева может закончиться вскоре после остров стабильности,^[15] который, как ожидается, будет сосредоточен на Z = 126, как продолжение периодических и нуклиды таблицы ограничены протоном и нейтроном капельные линии и устойчивость к альфа-распаду и спонтанному делению.^[72] Один расчет Y. Gambhir et al., Анализирующий энергия связи ядра и стабильность в различных каналах распада, предполагает ограничение существования связанных ядер при Z = 146.^[73] Некоторые, например Уолтер Грейнер, предсказал, что периодической таблице Менделеева не может быть конца.^[74] Другие предсказания конца периодической таблицы включают: Z = 128 (Джон Эмсли ) и Z = 155 (Альберт Хазан).^[11]

Элементы выше атомного номера 137

Среди физиков есть «народная легенда», что Ричард Фейнман предположил, что нейтральные атомы не могут существовать для атомных номеров больше, чем Z = 137, на том основании, что релятивистский Уравнение Дирака предсказывает, что энергия основного состояния самого внутреннего электрона в таком атоме будет мнимое число. Здесь число 137 возникает как противоположность числа постоянная тонкой структуры. Согласно этому аргументу, нейтральные атомы не могут существовать за пределами untriseptium, и поэтому периодическая таблица элементов, основанная на электронных орбиталях, здесь не работает. Однако этот аргумент предполагает точечное ядро атома. Более точный расчет должен учитывать небольшой, но ненулевой размер ядра, который, по прогнозам, приведет к дальнейшему расширению предела до Z ≈ 173.^[74]

Модель Бора

В Модель Бора представляет трудности для атомов с атомным номером больше 137, для скорости электрона в 1s электронная орбиталь, v, дан кем-то

{ displaystyle v = Z alpha c приблизительно { frac {Zc} {137.036}}}

где Z это атомный номер, и α это постоянная тонкой структуры, мера силы электромагнитных взаимодействий.^[75] В этом приближении любой элемент с атомным номером больше 137 потребует, чтобы электроны перемещались быстрее, чем c, то скорость света. Следовательно, нерелятивистская модель Бора неточна в применении к такому элементу.

Релятивистское уравнение Дирака

Собственные значения энергии для 1s, 2s, 2p_1/2 и 2p_3/2 снаряды из растворов Уравнение Дирака (с учетом конечного размера ядра) для Z = 135–175 (- · -), для потенциала Томаса-Ферми (-) и для Z = 160–170 с самосогласованным потенциалом (---).^[4]

В релятивистский Уравнение Дирака дает энергию основного состояния как

{ displaystyle E = { frac {mc ^ {2}} { sqrt {1 + { dfrac {Z ^ {2} alpha ^ {2}} {n- left (j + { frac {1}) {2}} right) + { sqrt { left (j + { frac {1} {2}} right) ^ {2} -Z ^ {2} alpha ^ {2}}}}}} }},}

где м - масса покоя электрона. Для Z > 137, волновая функция основного состояния Дирака является осцилляторной, а не связанной, и нет разрыва между спектрами положительной и отрицательной энергии, как в Парадокс Клейна.^[76] Более точные расчеты с учетом эффектов конечного размера ядра показывают, что энергия связи сначала превышает 2MC² для Z > Z_cr ≈ 173. Для Z > Z_cr, если самая внутренняя орбиталь (1s) не заполнена, электрическое поле ядра будет вытащить электрон из вакуума, что приводит к спонтанному излучению позитрон.^[77]^[78] Это погружение подоболочки единиц в отрицательный континуум часто рассматривалось как «конец» периодической таблицы, хотя более подробное рассмотрение предполагает менее мрачный результат.^[14]^[74]^[79]

Атомы с атомными номерами выше Z_cr ≈ 173 были названы сверхкритический атомы. Сверхкритические атомы не могут быть полностью ионизированы, потому что их подоболочка 1s будет заполнена спонтанным рождением пары, в которой электрон-позитронная пара создается из отрицательного континуума, при этом электрон связывается, а позитрон улетает. Однако сильное поле вокруг атомного ядра ограничено очень небольшой областью пространства, так что Принцип исключения Паули запрещает дальнейшее самопроизвольное создание пар после заполнения подоболочек, погруженных в отрицательный континуум. Элементы 173–184 были названы слабо надкритический атомы, а для них только оболочка 1s нырнула в отрицательный континуум; 2p_1/2 Ожидается, что оболочка соединится вокруг элемента 185, а оболочка 2s - вокруг элемента 245. Эксперименты до сих пор не смогли обнаружить спонтанное создание пар в результате сборки сверхкритических зарядов через столкновение тяжелых ядер (например, при столкновении свинца с ураном, чтобы на мгновение получить эффективный Z из 174; уран с ураном дает эффективный Z = 184 и уран с калифорнием дает эффективную Z = 190). Поскольку ожидается, что сверхкритические атомы не будут создавать проблем со своей электронной структурой, конец периодической таблицы может определяться ядерной нестабильностью, а не нестабильностью электронной оболочки.^[80]

Кварковая материя

Также было установлено, что в регионе за пределами А > 300, целое "континент стабильности "состоящий из гипотетической фазы стабильного кварковая материя, состоящий из свободно текущих вверх и вниз кварки, а не кварки связанные в протоны и нейтроны, могут существовать. Такая форма материи считается основным состоянием барионная материя с большей энергией связи на барион чем ядерное дело, способствуя распаду ядерной материи сверх этого массового порога на кварковую материю. Если такое состояние вещества существует, оно могло бы быть синтезировано в тех же реакциях слияния, приводящих к нормальным сверхтяжелым ядрам, и было бы стабилизировано против деления вследствие его более сильного связывания, которого достаточно для преодоления кулоновского отталкивания.^[81]

Последние расчеты^[82] предполагают устойчивость самородков вверх-вниз кварковой материи (udQM) по отношению к обычным ядрам за пределами А ~ 266, а также показывают, что самородки udQM становятся сверхкритическими раньше (Z_cr ~ 163, А ~ 609), чем обычные ядра (Z_cr ~ 177, А ~ 480).

Ядерные свойства

Прогнозируемые периоды полураспада (вверху) и моды распада (внизу) сверхтяжелых ядер. Ожидается, что линия синтезированных протонно-богатых ядер будет разорвана вскоре после Z = 120, так как период полураспада короче 1 микросекунды от Z = 121, возрастающий вклад спонтанного деления вместо альфа-распада от Z = 122 вперед, пока он не станет доминировать Z = 125, а протон капельная линия около Z = 130. Белые кольца обозначают ожидаемое местоположение острова стабильности; два квадрата, обведенные белым цветом, обозначают ²⁹¹Cn и ²⁹³Cn, считается самым долгоживущим нуклидом на острове с периодом полураспада в века или тысячелетия.^[44]

Магические числа и остров стабильности

Стабильность ядер сильно падает с увеличением атомного номера после кюрий, элемент 96, так что все изотопы с атомным номером выше 101 радиоактивно распадаться с период полураспада менее суток, за исключением дубний -268. Нет элементов с атомные номера выше 82 (после вести ) имеют стабильные изотопы.^[83] Тем не менее из-за причины еще не очень хорошо изучено, есть небольшое повышение ядерной стабильности вокруг атомных номеров 110 –114, что приводит к появлению того, что в ядерной физике называется "остров стабильности ". Эта концепция, предложенная Калифорнийский университет профессор Гленн Сиборг, объясняет почему сверхтяжелые элементы длиться дольше, чем предполагалось.^[84]

Расчеты по Метод Хартри – Фока – Боголюбова. используя нерелятивистский Skyrme взаимодействие предложили Z = 126 как закрытая протонная оболочка. В этой области периодической таблицы N = 184, N = 196, и N = 228 были предложены как замкнутые нейтронные оболочки. Поэтому наиболее интересными изотопами являются ³¹⁰126, ³²²126, и ³⁵⁴126, поскольку они могут быть значительно более долгоживущими, чем другие изотопы. Элемент 126, имеющий магическое число из протоны, по прогнозам, будет более стабильным, чем другие элементы в этой области, и может иметь ядерные изомеры с очень длинным период полураспада.^[56] Также возможно, что остров стабильности вместо этого сосредоточен на ³⁰⁶122, которые могут быть сферическими и вдвойне магия.^[42]

С учетом ядерной деформации и релятивистских эффектов анализ одночастичных уровней предсказывает новые магические числа для сверхтяжелых ядер при Z = 126, 138, 154 и 164 и N = 228, 308 и 318.^[10]^[67] Таким образом, помимо острова стабильности с центром в ²⁹¹Сп, ²⁹³Сп,^[23] и ²⁹⁸Fl, вокруг двойного волшебства могут существовать и другие острова стабильности. ³⁵⁴126 а также ⁴⁷²164 или ⁴⁸²164.^[68]^[69] Предполагается, что эти ядра будут бета-стабильный и распад альфа-излучением или спонтанным делением с относительно длительным периодом полураспада, и придает дополнительную стабильность соседним N = 228 изотоны и элементы 152–168 соответственно.^[85] С другой стороны, тот же анализ предполагает, что замыкания протонных оболочек могут быть относительно слабыми или даже отсутствовать в некоторых случаях, таких как ³⁵⁴126, что означает, что такие ядра не могут быть дважды магическими, а стабильность вместо этого будет в первую очередь определяться сильным замыканием нейтронной оболочки.^[67] Кроме того, из-за чрезвычайно больших сил электромагнитное отталкивание который должен быть преодолен сильной силой на втором острове (Z = 164),^[86] возможно, что ядра вокруг этой области существуют только как резонансы и не могут оставаться вместе в течение значительного количества времени. Также возможно, что некоторые из суперактинидов между этими сериями могут фактически не существовать, потому что они находятся слишком далеко от обоих островов,^[86] в этом случае периодическая таблица может закончиться Z = 130.^[18]

Помимо элемента 164, делимость линия, определяющая предел устойчивости по отношению к спонтанному делению, может сходиться с капельная линия нейтронов, что ограничивает существование более тяжелых элементов.^[85] Тем не менее, дальнейшие магические числа были предсказаны на Z = 210, 274 и 354 и N = 308, 406, 524, 644 и 772,^[87] с двумя бета-стабильными дважды магическими ядрами, найденными на ⁶¹⁶210 и ⁷⁹⁸274; тот же метод расчета воспроизвел прогнозы для ²⁹⁸Fl и ⁴⁷²164. (Дважды магические ядра, предсказанные для Z = 354 являются бета-нестабильными, с ⁹⁹⁸354 нейтронно-дефицитный и ¹¹²⁶354 является нейтронно-богатым.) Хотя дополнительная стабильность к альфа-распаду и делению предсказывается для ⁶¹⁶210 и ⁷⁹⁸274, с периодом полураспада до сотен микросекунд для ⁶¹⁶210,^[87] не будет островков стабильности, столь значительных, как предсказывалось на Z = 114 и 164. Поскольку существование сверхтяжелых элементов очень сильно зависит от стабилизирующих эффектов от закрытых оболочек, ядерная нестабильность и деление, вероятно, определят конец периодической таблицы за пределами этих островов стабильности.^[18]^[73]^[85]

Прогнозируемые свойства распада неоткрытых элементов

Считается, что главный остров стабильности лежит вокруг ²⁹¹Cn и ²⁹³Сп, неоткрытые элементы за пределами Оганессон может быть очень нестабильным и подвергаться альфа-распад или спонтанное деление в микросекундах или меньше. Точная область, в которой период полураспада превышает одну микросекунду, неизвестна, хотя различные модели предполагают, что изотопы элементов тяжелее unbinilium которые могут образовываться в реакциях синтеза с доступными целями и снарядами, будут иметь период полураспада менее одной микросекунды и, следовательно, могут быть не обнаружены.^[44] Постоянно предсказывается, что будут существовать области стабильности в N = 184 и N = 228, а возможно, и при Z ~ 124 и N ~ 198. Эти ядра могут иметь период полураспада в несколько секунд и претерпевают преимущественно альфа-распад и спонтанное деление, хотя и незначительное. бета-плюс распад (или захват электронов ) ветви также могут существовать.^[88] За пределами этих областей повышенной стабильности, барьеры деления ожидается, что они значительно упадут из-за потери эффектов стабилизации, что приведет к периодам полураспада деления ниже 10⁻¹⁸ секунд, особенно в четно-четные ядра для которых препятствие еще меньше из-за спаривание нуклонов.^[85] В целом ожидается, что период полураспада альфа-распада будет увеличиваться с увеличением числа нейтронов, от наносекунд в наиболее нейтронодефицитных изотопах до секунд, близких к значению линия бета-стабильности.^[33] Для ядер, у которых всего на несколько нейтронов больше магического числа, энергия связи существенно падает, что приводит к разрыву тенденции и сокращению периодов полураспада.^[33] Наиболее нейтронно-дефицитные изотопы этих элементов также могут быть несвязанными и подвергаться испускание протона. Распад кластера (эмиссия тяжелых частиц) также была предложена в качестве альтернативного режима распада для некоторых изотопов,^[89] что создает еще одно препятствие на пути к идентификации этих элементов.

Электронные конфигурации

Ниже приведены ожидаемые электронные конфигурации элементов 118–173. За пределами элемента 123 полные вычисления недоступны, поэтому данные в этой таблице должны быть приняты как предварительный.^[18]^[70]^[90] В случае элемента 123 и, возможно, также более тяжелых элементов, несколько возможных электронных конфигураций, по прогнозам, будут иметь очень похожие уровни энергии, так что очень трудно предсказать основное состояние.^[90]

Химический элемент			Химическая серия	Предсказанный электронная конфигурация^[16]^[18]^[70]^[17]
118	Og	Оганессон	благородный газ	[Rn] 5f¹⁴ 6d¹⁰ 7 с² 7p⁶
119	Uue	Ununennium	Щелочной металл	[Og] 8 секунд¹
120	Убн	Unbinilium	Щелочноземельный металл	[Og] 8 секунд²
121	Убу	Unbiunium	Суперактинид	[Og] 8 секунд² 8p¹ _1/2
122	Ubb	Унбибиум	Суперактинид	[Og] 7д.¹ 8 с² 8p¹ _1/2
123	Ubt	Unbitrium	Суперактинид	[Og] 6f¹ 7d¹ 8 с² 8p¹ _1/2
124	Ubq	Унбиквадиум	Суперактинид	[Og] 6f³ 8 с² 8p¹ _1/2
125	Ubp	Унбипентиум	Суперактинид	[Og] 5g¹ 6f² 8 с² 8p² _1/2
126	Убх	Унбигексиум	Суперактинид	[Og] 5g² 6f³ 8 с² 8p¹ _1/2
127	Ubs	Unbiseptium	Суперактинид	[Og] 5g³ 6f² 8 с² 8p² _1/2
128	Убо	Unbioctium	Суперактинид	[Og] 5g⁴ 6f² 8 с² 8p² _1/2
129	Ube	Не двухлетний период	Суперактинид	[Og] 5g⁴ 6f³ 7d¹ 8 с² 8p¹ _1/2
130	Utn	Унтринилий	Суперактинид	[Og] 5g⁵ 6f³ 7d¹ 8 с² 8p¹ _1/2
131	Уту	Унтриуний	Суперактинид	[Og] 5g⁶ 6f³ 8 с² 8p² _1/2
132	Утб	Унтрибий	Суперактинид	[Og] 5g⁷ 6f³ 8 с² 8p² _1/2
133	Утт	Untritrium	Суперактинид	[Og] 5g⁸ 6f³ 8 с² 8p² _1/2
134	Utq	Untriquadium	Суперактинид	[Og] 5g⁸ 6f⁴ 8 с² 8p² _1/2
135	Utp	Untripentium	Суперактинид	[Og] 5g⁹ 6f⁴ 8 с² 8p² _1/2
136	Uth	Унтрихексий	Суперактинид	[Og] 5g¹⁰ 6f⁴ 8 с² 8p² _1/2
137	Uts	Untriseptium	Суперактинид	[Og] 5g¹¹ 6f⁴ 8 с² 8p² _1/2
138	Уто	Untrioctium	Суперактинид	[Og] 5g¹² 6f³ 7d¹ 8 с² 8p² _1/2
139	Ute	Untriennium	Суперактинид	[Og] 5g¹³ 6f² 7d² 8 с² 8p² _1/2
140	Uqn	Ункваднилиум	Суперактинид	[Og] 5g¹⁴ 6f³ 7d¹ 8 с² 8p² _1/2
141	Uqu	Ункуадуниум	Суперактинид	[Og] 5g¹⁵ 6f² 7d² 8 с² 8p² _1/2
142	Uqb	Унквадбиум	Суперактинид	[Og] 5g¹⁶ 6f² 7d² 8 с² 8p² _1/2
143	Uqt	Унквадтриум	Суперактинид	[Og] 5g¹⁷ 6f² 7d² 8 с² 8p² _1/2
144	Uqq	Unquadquadium	Суперактинид	[Og] 5g¹⁷ 6f² 7d³ 8 с² 8p² _1/2
145	Uqp	Унквадпентиум	Суперактинид	[Og] 5g¹⁸ 6f³ 7d² 8 с² 8p² _1/2
146	Uqh	Унквадгексий	Суперактинид	[Og] 5g¹⁸ 6f⁴ 7d² 8 с² 8p² _1/2
147	Uqs	Unquadseptium	Суперактинид	[Og] 5g¹⁸ 6f⁵ 7d² 8 с² 8p² _1/2
148	Uqo	Unquadoctium	Суперактинид	[Og] 5g¹⁸ 6f⁶ 7d² 8 с² 8p² _1/2
149	Uqe	Unquadennium	Суперактинид	[Og] 5g¹⁸ 6f⁶ 7d³ 8 с² 8p² _1/2
150	Upn	Unpentnilium	Суперактинид	[Og] 5g¹⁸ 6f⁷ 7d³ 8 с² 8p² _1/2
151	Упу	Unpentunium	Суперактинид	[Og] 5g¹⁸ 6f⁸ 7d³ 8 с² 8p² _1/2
152	Upb	Unpentbium	Суперактинид	[Og] 5g¹⁸ 6f⁹ 7d³ 8 с² 8p² _1/2
153	Вверх	Unpenttrium	Суперактинид	[Og] 5g¹⁸ 6f¹⁰ 7d³ 8 с² 8p² _1/2
154	Upq	Unpentquadium	Суперактинид	[Og] 5g¹⁸ 6f¹¹ 7d³ 8 с² 8p² _1/2
155	Вверх	Unpentpentium	Суперактинид	[Og] 5g¹⁸ 6f¹² 7d³ 8 с² 8p² _1/2
156	Uph	Унпентексий	Суперактинид	[Og] 5g¹⁸ 6f¹³ 7d³ 8 с² 8p² _1/2
157	UPS	Unpentseptium	Суперактинид	[Og] 5g¹⁸ 6f¹⁴ 7d³ 8 с² 8p² _1/2
158	Упо	Непентоктий	Переходный металл	[Og] 5g¹⁸ 6f¹⁴ 7d⁴ 8 с² 8p² _1/2
159	Upe	Unpentennium	Переходный металл	[Og] 5g¹⁸ 6f¹⁴ 7d⁴ 8 с² 8p² _1/2 9 с¹
160	Ун	Унгекснилиум	Переходный металл	[Og] 5g¹⁸ 6f¹⁴ 7d⁵ 8 с² 8p² _1/2 9 с¹
161	Уху	Унгексуниум	Переходный металл	[Og] 5g¹⁸ 6f¹⁴ 7d⁶ 8 с² 8p² _1/2 9 с¹
162	Uhb	Унгексбий	Переходный металл	[Og] 5g¹⁸ 6f¹⁴ 7d⁷ 8 с² 8p² _1/2 9 с¹
163	Uht	Unhextrium	Переходный металл	[Og] 5g¹⁸ 6f¹⁴ 7d⁸ 8 с² 8p² _1/2 9 с¹
164	Uhq	Unhexquadium	Переходный металл	[Og] 5g¹⁸ 6f¹⁴ 7d¹⁰ 8 с² 8p² _1/2
165	Uhp	Неэкспентиум	Переходный металл	[Og] 5g¹⁸ 6f¹⁴ 7d¹⁰ 8 с² 8p² _1/2 9 с¹
166	Эээ	Унгексгексий	Постпереходный металл	[Og] 5g¹⁸ 6f¹⁴ 7d¹⁰ 8 с² 8p² _1/2 9 с²
167	Эээ	Unhexseptium	Постпереходный металл	[Og] 5g¹⁸ 6f¹⁴ 7d¹⁰ 8 с² 8p² _1/2 9 с² 9p¹ _1/2
168	Ухо	Унгексокций	Постпереходный металл	[Og] 5g¹⁸ 6f¹⁴ 7d¹⁰ 8 с² 8p² _1/2 9 с² 9p² _1/2
169	Уэ	Unhexennium	Постпереходный металл	[Og] 5g¹⁸ 6f¹⁴ 7d¹⁰ 8 с² 8p² _1/2 8p¹ _3/2 9 с² 9p² _1/2
170	Usn	Unseptnilium	Постпереходный металл	[Og] 5g¹⁸ 6f¹⁴ 7d¹⁰ 8 с² 8p² _1/2 8p² _3/2 9 с² 9p² _1/2
171	Усу	Несептуний	Постпереходный металл	[Og] 5g¹⁸ 6f¹⁴ 7d¹⁰ 8 с² 8p² _1/2 8p³ _3/2 9 с² 9p² _1/2
172	USB	Несептбий	благородный газ^[18]	[Og] 5g¹⁸ 6f¹⁴ 7d¹⁰ 8 с² 8p² _1/2 8p⁴ _3/2 9 с² 9p² _1/2
173	Усть	Unsepttrium	Щелочной металл	[Usb] 6 г¹

Смотрите также

использованная литература

^ ^а ^б Сиборг, Гленн Т. (26 августа 1996 г.). «Ранняя история LBNL».
^ ^а ^б Фрейзер, К. (1978). «Сверхтяжелые элементы». Новости науки. 113 (15): 236–238. Дои:10.2307/3963006. JSTOR 3963006.
^ Элемент 122 утверждалось, что оно существует естественным образом в апреле 2008 года, но многие считали это утверждение ошибочным. «Заявление о самом серьезном элементе подверглось критике». Rsc.org. 2008-05-02. Получено 2010-03-16.
^ ^а ^б ^c ^d ^е ^ж ^г ^час ^я ^j ^k ^л ^м ^п ^о ^п ^q ^р ^s ^т Fricke, B .; Greiner, W .; Вабер, Дж. Т. (1971). «Продолжение таблицы Менделеева до Z = 172. Химия сверхтяжелых элементов». Теоретика Chimica Acta. 21 (3): 235–260. Дои:10.1007 / BF01172015.
^ ^а ^б «Расширенные элементы: новая таблица Менделеева». 2010.
^ "Kernchemie". www.kernchemie.de.
^ Schiff, L. I .; Снайдер, H .; Вайнберг, Дж. (1940). «О существовании стационарных состояний поля мезотрона». Физический обзор. 57 (4): 315–318. Bibcode:1940PhRv ... 57..315S. Дои:10.1103 / PhysRev.57.315.
^ Краг, Хельге (2018). От трансурановых к сверхтяжелым элементам: история споров и творений. Springer. С. 6–10. ISBN 9783319758138.
^ ^а ^б ^c ^d ^е ^ж ^г ^час Хоффман, округ Колумбия; Ghiorso, A .; Сиборг, Г. (2000). Трансурановые люди: внутренняя история. Imperial College Press. ISBN 978-1-86094-087-3.
^ ^а ^б Maly, J .; Вальц, Д. (1980). «Поиск сверхтяжелых элементов среди следов деления окаменелостей в цирконе» (PDF).
^ ^а ^б ^c ^d ^е ^ж ^г ^час ^я ^j ^k ^л ^м Эмсли, Джон (2011). Строительные блоки природы: руководство по элементам от А до Я (Новое изд.). Нью-Йорк, Нью-Йорк: Издательство Оксфордского университета. п. 588. ISBN 978-0-19-960563-7.
^ ^а ^б Хофманн, Сигурд (2002). О помимо урана. Тейлор и Фрэнсис. п.105. ISBN 978-0-415-28496-7.
^ ^а ^б ^c ^d Epherre, M .; Стефан, К. (1975). "Les éléments superlourds" (PDF). Le Journal de Physique Colloques (На французском). 11 (36): C5–159–164. Дои:10.1051 / jphyscol: 1975541.
^ ^а ^б ^c ^d ^е ^ж ^г ^час ^я ^j ^k ^л Pyykkö, Pekka (2011). «Предлагаемая таблица Менделеева до Z≤ 172, основанная на расчетах Дирака – Фока для атомов и ионов». Физическая химия Химическая физика. 13 (1): 161–8. Bibcode:2011PCCP ... 13..161P. Дои:10.1039 / c0cp01575j. PMID 20967377. S2CID 31590563.
^ ^а ^б Сиборг, Гленн Т. (ок. 2006 г.). «трансурановый элемент (химический элемент)». Британская энциклопедия. Получено 2010-03-16.
^ ^а ^б ^c ^d ^е ^ж ^г ^час ^я ^j ^k ^л ^м ^п ^о ^п Hoffman, Darleane C .; Ли, Диана М .; Першина, Валерия (2006). «Трансактиниды и элементы будущего». In Morss; Эдельштейн, Норман М .; Фугер, Жан (ред.). Химия актинидных и трансактинидных элементов (3-е изд.). Дордрехт, Нидерланды: Springer Science + Business Media. ISBN 978-1-4020-3555-5.
^ ^а ^б ^c Нефедов, В.И .; Тржасковская, М.Б .; Яржемский, В. (2006). «Электронные конфигурации и периодическая таблица сверхтяжелых элементов» (PDF). Доклады Физической химии. 408 (2): 149–151. Дои:10.1134 / S0012501606060029. ISSN 0012-5016.
^ ^а ^б ^c ^d ^е ^ж ^г ^час ^я ^j ^k ^л ^м ^п ^о ^п ^q ^р ^s ^т ^ты ^v ^ш Фрике, Буркхард (1975). Сверхтяжелые элементы: прогноз их химических и физических свойств. Недавнее влияние физики на неорганическую химию. Структура и связь. 21. стр.89–144. Дои:10.1007 / BFb0116498. ISBN 978-3-540-07109-9. Получено 4 октября 2013.
^ Lougheed, R .; и другие. (1985). "Поиск сверхтяжелых элементов с помощью ⁴⁸Ca + ²⁵⁴Es^г реакция ». Физический обзор C. 32 (5): 1760–1763. Bibcode:1985PhRvC..32.1760L. Дои:10.1103 / PhysRevC.32.1760. PMID 9953034.
^ Feng, Z; Jin, G .; Li, J .; Шайд, В. (2009). «Производство тяжелых и сверхтяжелых ядер в реакциях массивного синтеза». Ядерная физика A. 816 (1): 33. arXiv:0803.1117. Bibcode:2009НуФА.816 ... 33Ф. Дои:10.1016 / j.nuclphysa.2008.11.003.
^ Современная алхимия: сворачивая черту, Экономист, 12 мая 2012 г.
^ ^а ^б ^c Кампания по поиску сверхтяжелых элементов на TASCA. Дж. Хуягбаатар
^ ^а ^б ^c ^d ^е ^ж ^г ^час ^я ^j Загребаев Валерий; Карпов, Александр; Грейнер, Уолтер (2013). «Будущее исследований сверхтяжелых элементов: какие ядра могут быть синтезированы в ближайшие несколько лет?» (PDF). Журнал физики. 420 (1): 012001. arXiv:1207.5700. Bibcode:2013JPhCS.420a2001Z. Дои:10.1088/1742-6596/420/1/012001.
^ "Поиск элемента 119: Кристоф Э. Дюльманн для TASCA E119 сотрудничество » (PDF). Архивировано из оригинал (PDF) на 2016-03-04. Получено 2017-04-05.
^ ^а ^б ^c ^d ^е Якушев, А. (2012). «Исследование сверхтяжелых элементов в TASCA» (PDF). asrc.jaea.go.jp. Получено 23 сентября 2016.
^ ^а ^б «В 2019 году ученые начнут эксперименты по синтезу 119-го элемента». www.jinr.ru. ОИЯИ. 28 сентября 2016 г.. Получено 31 марта 2017. «Открытие элементов 115, 117 и 118 является свершившимся фактом; они были помещены в периодическую таблицу, хотя до сих пор не названы и будут подтверждены только в конце года. Периодическая таблица Д. И. Менделеева не бесконечна. В 2019 году ученые начнут синтез элементов 119 и 120, которые являются первыми в 8-м периоде », - сказал С.Н. Дмитриев.
^ ^а ^б Дмитриев, Сергей; Иткис, Михаил; Оганесян, Юрий (2016). Состояние и перспективы Дубненского завода сверхтяжелых элементов (PDF). Нобелевский симпозиум NS160 - Химия и физика тяжелых и сверхтяжелых элементов. Дои:10.1051 / epjconf / 201613108001.
^ ^а ^б Болл, П. (2019). «Экстремальная химия: эксперименты на краю периодической таблицы». Природа. 565 (7741): 552–555. Bibcode:2019Натура.565..552B. Дои:10.1038 / d41586-019-00285-9. ISSN 1476-4687. PMID 30700884.
^ ^а ^б «Что нужно для создания нового элемента». Мир химии. Получено 2016-12-03.
^ «Новый блок периодической таблицы» (PDF). Ливерморская национальная лаборатория Лоуренса. Апрель 2007. Архивировано с оригинал (PDF) на 2008-05-28. Получено 2008-01-18.
^ Itkis, M. G .; Оганесян, Ю. Ц. (2007). «Синтез новых ядер и изучение ядерных свойств и механизмов реакции с тяжелыми ионами». jinr.ru. Объединенный институт ядерных исследований. Получено 23 сентября 2016.
^ Чоудхури, П. Рой; Samanta, C .; Басу, Д. Н. (2008). «Поиски долгоживущих тяжелейших ядер за пределами долины стабильности». Физический обзор C. 77 (4): 044603. arXiv:0802.3837. Bibcode:2008PhRvC..77d4603C. Дои:10.1103 / PhysRevC.77.044603.
^ ^а ^б ^c Chowdhury, R.P .; Samanta, C .; Басу, Д.Н. (2008). «Ядерные периоды полураспада для α -радиоактивности элементов с 100 ≤ Z ≤ 130». Атомные данные и таблицы ядерных данных. 94 (6): 781–806. arXiv:0802.4161. Bibcode:2008ADNDT..94..781C. Дои:10.1016 / j.adt.2008.01.003.
^ ^а ^б Оганесян, Ю. Ц .; Утёнков, В .; Лобанов Ю.А. Абдуллин, Ф .; Поляков, А .; Sagaidak, R .; Широковский, И .; Цыганов Ю.А. и другие. (2009). "Попытка произвести элемент 120 в ²⁴⁴Pu +⁵⁸Fe реакция ». Phys. Ред. C. 79 (2): 024603. Bibcode:2009PhRvC..79b4603O. Дои:10.1103 / PhysRevC.79.024603.
^ ^а ^б Hoffman, S .; и другие. (2008). Эффекты оболочки зонда при Z = 120 и N = 184 (отчет). Научный отчет GSI. п. 131.
^ ^а ^б Hofmann, S .; Heinz, S .; Mann, R .; Maurer, J .; Münzenberg, G .; Antalic, S .; Barth, W .; Burkhard, H.G .; Dahl, L .; Eberhardt, K .; Grzywacz, R .; Hamilton, J. H .; Хендерсон, Р. А .; Kenneally, J.M .; Киндлер, Б .; Кожухаров, И .; Lang, R .; Lommel, B .; Miernik, K .; Miller, D .; Муди, К. Дж .; Morita, K .; Nishio, K .; Попеко, А.Г .; Роберто, Дж. Б .; Runke, J .; Rykaczewski, K. P .; Saro, S .; Scheidenberger, C .; Schött, H.J .; Shaughnessy, D.A .; Стойер, М. А .; Thörle-Popiesch, P .; Tinschert, K .; Trautmann, N .; Uusitalo, J .; Еремин, А. В. (2016). «Обзор четных элементных сверхтяжелых ядер и поиск элемента 120». Европейский физический журнал A. 2016 (52): 180. Bibcode:2016EPJA ... 52..180H. Дои:10.1140 / epja / i2016-16180-4.
^ GSI (05 апреля 2012 г.). «В поисках острова стабильности». www.gsi.de. GSI. Получено 23 сентября 2016.
^ Адкок, Колин (2 октября 2015 г.). «Важные вопросы: Сигурд Хофманн о самом тяжелом из ядер». JPhys +. Получено 23 сентября 2016.
^ Хофманн, Сигурд (август 2015 г.). Поиск изотопов элемента 120 на острове ШН. Экзотические ядра. С. 213–224. Bibcode:2015exon.conf..213H. Дои:10.1142/9789814699464_0023. ISBN 978-981-4699-45-7.
^ Дюльманн, К. Э. (20 октября 2011 г.). "Исследование сверхтяжелых элементов: новости GSI и Майнца". Получено 23 сентября 2016.
^ Siwek-Wilczyńska, K .; Кап, Т .; Вильчинский, Ю. (апрель 2010 г.). "Как можно синтезировать элемент Z = 120?". Международный журнал современной физики E. 19 (4): 500. Bibcode:2010IJMPE..19..500S. Дои:10.1142 / S021830131001490X.
^ ^а ^б ^c ^d ^е Кратц, Дж. В. (5 сентября 2011 г.). Влияние сверхтяжелых элементов на химические и физические науки (PDF). 4-я Международная конференция по химии и физике трансактинидных элементов. Получено 27 августа 2013.
^ Хофманн, Сигурд (2014). О вне урана: путешествие к концу таблицы Менделеева. CRC Press. п.105. ISBN 978-0415284950.
^ ^а ^б ^c Карпов А; Загребаев, В; Грейнер, В. (2015). «Сверхтяжелые ядра: какие области ядерной карты доступны в ближайших исследованиях» (PDF). cyclotron.tamu.edu. Техасский университет A&M. Получено 30 октября 2018.
^ ^а ^б см. годовые отчеты лаборатории Флерова за 2000–2004 гг. включительно. http://www1.jinr.ru/Reports/Reports_eng_arh.html
^ ^а ^б Thomas, R.G .; Saxena, A .; Sahu, P.K .; Choudhury, R.K .; Govil, I.M .; Kailas, S .; Капур, S.S .; Barubi, M .; Cinausero, M .; Prete, G .; Рицци, В .; Fabris, D .; Lunardon, M .; Моретто, С .; Viesti, G .; Nebbia, G .; Pesente, S .; Dalena, B .; D'Erasmo, G .; Fiore, E.M .; Palomba, M .; Pantaleo, A .; Paticchio, V .; Simonetti, G .; Gelli, N .; Лукарелли, Ф. (2007). «Реакции деления и бинарной фрагментации в ⁸⁰Se +²⁰⁸Pb и ⁸⁰Se +²³²Системы ». Физический обзор C. 75 (2): 024604–1–024604–9. Дои:10.1103 / PhysRevC.75.024604.
^ Лодхи, М.А.К., изд. (Март 1978 г.). Сверхтяжелые элементы: материалы международного симпозиума по сверхтяжелым элементам. Лаббок, Техас: Pergamon Press. ISBN 978-0-08-022946-1.
^ Audi, G .; Кондев, Ф.Г .; Wang, M .; Huang, W.J .; Наими, С. (2017). «Оценка ядерных свойств NUBASE2016» (PDF). Китайская физика C. 41 (3): 030001. Bibcode:2017ЧФК..41с0001А. Дои:10.1088/1674-1137/41/3/030001.
^ ^а ^б Маринов, А .; Родушкин, И .; Кольб, Д .; Pape, A .; Кашив Ю.А. Brandt, R .; Gentry, R. V .; Миллер, Х. В. (2010). «Свидетельства существования долгоживущего сверхтяжелого ядра с атомным массовым числом A = 292 и атомным номером Z = ~ 122 в натуральном Th». Международный журнал современной физики E. 19 (1): 131–140. arXiv:0804.3869. Bibcode:2010IJMPE..19..131M. Дои:10.1142 / S0218301310014662.
^ Королевское химическое общество, "Заявление о самом тяжелом элементе подверглось критике ", Химический мир.
^ ^а ^б Маринов, А .; Родушкин, И .; Кашив Ю.А. Halicz, L .; Сигал, I .; Pape, A .; Gentry, R. V .; Miller, H.W .; Кольб, Д .; Брандт, Р. (2007). «Существование долгоживущих изомерных состояний в естественных нейтронно-дефицитных изотопах Th». Phys. Ред. C. 76 (2): 021303 (R). arXiv:nucl-ex / 0605008. Bibcode:2007ПхРвЦ..76б1303М. Дои:10.1103 / PhysRevC.76.021303.
^ Р. К. Барбер; Дж. Р. Де Лаэтер (2009). Комментарий к статье «Существование долгоживущих изомерных состояний в естественных нейтронно-дефицитных изотопах Th.'". Phys. Ред. C. 79 (4): 049801. Bibcode:2009PhRvC..79d9801B. Дои:10.1103 / PhysRevC.79.049801.
^ А. Маринов; И. Родушкин; Ю. Кашив; Л. Халич; И. Сегал; А. Папе; Р. В. Джентри; Х. В. Миллер; Д. Колб; Р. Брандт (2009). "Ответ на" Комментарий к 'Существование долгоживущих изомерных состояний в природных нейтронно-дефицитных изотопах Th' "". Phys. Ред. C. 79 (4): 049802. Bibcode:2009PhRvC..79d9802M. Дои:10.1103 / PhysRevC.79.049802.
^ Дж. Лахнер; И. Диллманн; Т. Фаэстерманн; Г. Корщинек; М. Путивцев; Дж. Ругель (2008). «Поиск долгоживущих изомерных состояний в нейтронодефицитных изотопах тория». Phys. Ред. C. 78 (6): 064313. arXiv:0907.0126. Bibcode:2008PhRvC..78f4313L. Дои:10.1103 / PhysRevC.78.064313.
^ Маринов, А .; Родушкин, И .; Pape, A .; Кашив Ю.А. Кольб, Д .; Brandt, R .; Gentry, R. V .; Miller, H.W .; Halicz, L .; Сегал, И. (2009). «Существование долгоживущих изотопов сверхтяжелого элемента в природном Au» (PDF). Международный журнал современной физики E. 18 (3): 621–629. arXiv:nucl-ex / 0702051. Bibcode:2009IJMPE..18..621M. Дои:10.1142 / S021830130901280X. Архивировано из оригинал (PDF) 14 июля 2014 г.. Получено 12 февраля, 2012.
^ ^а ^б Эмсли, Джон (2011). Строительные блоки природы: руководство по элементам от А до Я (Новое изд.). Нью-Йорк: Издательство Оксфордского университета. п. 592. ISBN 978-0-19-960563-7.
^ Петерманн, I; Langanke, K .; Martínez-Pinedo, G .; Панов, И.В; Рейнхард, П.Г .; Тилеманн, Ф. (2012). «Были ли в природе созданы сверхтяжелые элементы?». Европейский физический журнал A. 48 (122): 122. arXiv:1207.3432. Bibcode:2012EPJA ... 48..122P. Дои:10.1140 / epja / i2012-12122-6.
^ Джейсон Райт (16 марта 2017 г.). «Звезда Пшибыльского III: нейтронные звезды, унбинилий и пришельцы». Получено 31 июля 2018.
^ В. А. Дзуба; В. В. Фламбаум; Дж. К. Уэбб (2017). «Изотопный сдвиг и поиск метастабильных сверхтяжелых элементов в астрофизических данных». Физический обзор A. 95 (6): 062515. arXiv:1703.04250. Bibcode:2017PhRvA..95f2515D. Дои:10.1103 / PhysRevA.95.062515.
^ SciShow Space (31 июля 2018 г.). «Эта звезда может скрывать неоткрытые элементы. Звезда Пшибыльского». youtube.com. Получено 31 июля 2018.
^ Вабер, Дж. Т. (1969). "Расчеты трансауренсиевых элементов СКФ Дирака – Слейтера". Журнал химической физики. 51 (2): 664. Bibcode:1969JChPh..51..664W. Дои:10.1063/1.1672054.
^ Amador, Davi H.T .; de Oliveira, Heibbe C.B .; Sambrano, Julio R .; Гаргано, Рикардо; де Маседо, Луис Гильерме М. (12 сентября 2016 г.). «4-компонентное коррелированное полностью электронное исследование фторида Eka-актиния (E121F), включая взаимодействие Гаунта: точная аналитическая форма, связывание и влияние на колебательные спектры». Письма по химической физике. 662: 169–175. Bibcode:2016CPL ... 662..169A. Дои:10.1016 / j.cplett.2016.09.025. HDL:11449/168956.
^ ^а ^б ^c ^d ^е Dongon, J.P .; Пюйкко, П. (2017). «Химия элементов 5g. Релятивистские расчеты на гексафторидах». Angewandte Chemie International Edition. 56 (34): 10132–10134. Дои:10.1002 / anie.201701609. PMID 28444891.
^ Джейкоби, Митч (2006). «Еще не синтезированный сверхтяжелый атом должен образовывать стабильную двухатомную молекулу с фтором». Новости химии и машиностроения. 84 (10): 19. Дои:10.1021 / cen-v084n010.p019a.
^ Махьюн, М. А. (октябрь 1988 г.). «Об электронной структуре 5g¹ комплексы элемента 125: квазирелятивистское исследование MS-Xα ». Journal de Chimie Physique et de Physico-Chimie Biologique. 85 (10): 917–24. Дои:10.1051 / jcp / 1988850917.
^ ^а ^б ^c ^d ^е Кульша, А.В. "Есть линица у таблицы Менделеева?" [Есть ли граница таблицы Менделеева?] (PDF). www.primefan.ru (по-русски). Получено 8 сентября 2018.
^ ^а ^б ^c Koura, H .; Чиба, С. (2013). «Одночастичные уровни сферических ядер в области сверхтяжелых и сверхтяжелых масс». Журнал Физического общества Японии. 82 (1): 014201. Bibcode:2013JPSJ ... 82a4201K. Дои:10.7566 / JPSJ.82.014201.
^ ^а ^б "Ученые-ядерщики ожидают выхода на сушу второго" острова стабильности "'". EurekAlert!. 6 апреля 2008 г.
^ ^а ^б Груманн, Йенс; Мозель, Ульрих; Финк, Бернд; Грейнер, Уолтер (1969). «Исследование устойчивости сверхтяжелых ядер вокруг Z = 114 и Z = 164». Zeitschrift für Physik. 228 (5): 371–386. Bibcode:1969ZPhy..228..371G. Дои:10.1007 / BF01406719.
^ ^а ^б ^c Фрике, Буркхард (1977). «Расчеты Дирака-Фока-Слейтера для элементов от Z = 100, фермия, до Z = 173» (PDF). Недавнее влияние физики на неорганическую химию. 19: 83–192. Bibcode:1977ADNDT..19 ... 83F. Дои:10.1016 / 0092-640X (77) 90010-9. Получено 25 февраля 2016.
^ Penneman, R.A .; Mann, J. B .; Йоргенсен, К. К. (февраль 1971 г.). «Размышления о химии сверхтяжелых элементов, таких как Z = 164». Письма по химической физике. 8 (4): 321–326. Bibcode:1971CPL ..... 8..321P. Дои:10.1016/0009-2614(71)80054-4.
^ Cwiok, S .; Heenen, P.-H .; Назаревич, В. (2005). «Сосуществование форм и трехосность в сверхтяжелых ядрах». Природа. 433 (7027): 705–9. Bibcode:2005Натура.433..705С. Дои:10.1038 / природа03336. PMID 15716943.
^ ^а ^б Gambhir, Y.K .; Bhagwat, A .; Гупта, М. (2015). «Наивысший предел Z в расширенной периодической таблице». Журнал физики G: Ядерная физика и физика элементарных частиц. 42 (12): 125105. Bibcode:2015JPhG ... 42l5105G. Дои:10.1088/0954-3899/42/12/125105.
^ ^а ^б ^c Филип Болл (ноябрь 2010 г.). «Будет ли элемент 137 действительно означать конец периодической таблицы? Филип Болл исследует доказательства». Мир химии. Королевское химическое общество. Получено 2012-09-30.
^ Eisberg, R .; Резник, Р. (1985). Квантовая физика атомов, молекул, твердых тел, ядер и частиц. Wiley.
^ Bjorken, J.D .; Дрелл, С. Д. (1964). Релятивистская квантовая механика. Макгроу-Хилл.
^ Greiner, W .; Шрамм, С. (2008). «Информационное письмо QEDV-1: QED-вакуум». Американский журнал физики. 76 (6): 509. Bibcode:2008AmJPh..76..509G. Дои:10.1119/1.2820395., и ссылки в нем
^ Ван, Ян; Вонг, Диллон; Шытов, Андрей В .; Брар, Виктор В .; Чой, Сангук; У, Цюн; Цай, Синь-Зон; Риган, Уильям; Зеттл, Алекс; Каваками, Роланд К .; Луи, Стивен Дж .; Левитов, Леонид С .; Кромми, Майкл Ф. (10 мая 2013 г.). «Наблюдение резонансов атомного коллапса в искусственных ядрах на графене». Наука. 340 (6133): 734–737. arXiv:1510.02890. Bibcode:2013Наука ... 340..734W. Дои:10.1126 / science.1234320. PMID 23470728.
^ Indelicato, Пол; Биеронь, Яцек; Йёнссон, Пер (01.06.2011). «Правильны ли расчеты MCDF на 101% в диапазоне сверхтяжелых элементов?». Счета теоретической химии. 129 (3–5): 495–505. Дои:10.1007 / s00214-010-0887-3. HDL:2043/12984. ISSN 1432-881X.
^ Рейнхардт, Иоахим; Грейнер, Уолтер (2015). «Исследование сверхкритических полей на реальных и искусственных ядрах». Ядерная физика: настоящее и будущее. С. 195–210. Дои:10.1007/978-3-319-10199-6_19. ISBN 978-3-319-10198-9.
^ Холдом, Б .; Ren, J .; Чжан, К. (2018). «Кварковая материя, может быть, и не странная». Письма с физическими проверками. 120 (1): 222001-1–222001-6. arXiv:1707.06610. Bibcode:2018PhRvL.120v2001H. Дои:10.1103 / PhysRevLett.120.222001. PMID 29906186.
^ Чэн-Цзюнь, Ся; Шэ-Шэн, Сюэ; Жэнь-Синь, Сюй; Шан-Гуй, Чжоу (2020). «Сверхкритические заряженные объекты и создание электронно-позитронных пар». Физический обзор D. 101 (10): 103031. Дои:10.1103 / PhysRevD.101.103031.
^ Марсильяк, Пьер де; Ноэль Корон; Жерар Дамбье; Жак Леблан; Жан-Пьер Моалик (апрель 2003 г.). «Экспериментальное обнаружение α-частиц от радиоактивного распада природного висмута». Природа. 422 (6934): 876–878. Bibcode:2003Натура.422..876D. Дои:10.1038 / природа01541. PMID 12712201.
^ Considine, Glenn D .; Кулик, Питер Х. (2002). Научная энциклопедия Ван Ностранда (9-е изд.). Wiley-Interscience. ISBN 978-0-471-33230-5. OCLC 223349096.
^ ^а ^б ^c ^d Коура, Х. (2011). Режимы распада и предел существования ядер в области сверхтяжелых масс (PDF). 4-я Международная конференция по химии и физике трансактинидных элементов. Получено 18 ноября 2018.
^ ^а ^б Грейнер, В. (2013). «Ядра: сверхтяжелые, сверхнейтронные, странные, из антивещества» (PDF). Journal of Physics: Серия конференций. 413 (1): 012002. Bibcode:2013JPhCS.413a2002G. Дои:10.1088/1742-6596/413/1/012002.
^ ^а ^б Денисов, В. (2005). «Магические числа сверхтяжелых ядер». Физика атомных ядер. 68 (7): 1133–1137. Bibcode:2005ПАН .... 68.1133Д. Дои:10.1134/1.1992567.
^ Palenzuela, Y.M .; Руис, Л. Ф .; Карпов, А .; Грейнер, В. (2012). «Систематическое изучение свойств распада самых тяжелых элементов» (PDF). Вестник Российской академии наук: Физика. 76 (11): 1165–1171. Bibcode:2012БРАСП..76.1165П. Дои:10.3103 / S1062873812110172. ISSN 1062-8738.
^ Поэнару, Дорин Н .; Gherghescu, R.A .; Грейнер, В. (2012). «Кластерный распад сверхтяжелых ядер». Физический обзор C. 85 (3): 034615. Bibcode:2012PhRvC..85c4615P. Дои:10.1103 / PhysRevC.85.034615. Получено 2 мая 2017.
^ ^а ^б ван дер Шур, К. (2016). Электронная структура элемента 123 (PDF) (Тезис). Rijksuniversiteit Groningen.

дальнейшее чтение

Калдор, У. (2005). «Сверхтяжелые элементы - химия и спектроскопия». Энциклопедия вычислительной химии. Дои:10.1002 / 0470845015.cu0044. ISBN 978-0470845011.
Сиборг, Г. Т. (1968). «Элементы за пределами 100, настоящее состояние и перспективы на будущее». Ежегодный обзор ядерной науки. 18: 53–152. Bibcode:1968АРНПС..18 ... 53С. Дои:10.1146 / annurev.ns.18.120168.000413.
Шерри, Эрик. (2011). Очень краткое введение в периодическую таблицу, Oxford University Press, Оксфорд. ISBN 978-0-19-958249-5.

внешние ссылки

Холлер, Джим. «Изображения g-орбиталей». Университет Кентукки.
Рихани, Джерис А. «Расширенная периодическая таблица элементов».
Шерри, Эрик. "Веб-сайт Эрика Шерри, посвященный элементам и периодической таблице".

[LBL-1] а ^б Сиборг, Гленн Т. (26 августа 1996 г.). «Ранняя история LBNL».

[SHE78-2] а ^б Фрейзер, К. (1978). «Сверхтяжелые элементы». Новости науки. 113 (15): 236–238. Дои:10.2307/3963006. JSTOR 3963006.

[3] Элемент 122 утверждалось, что оно существует естественным образом в апреле 2008 года, но многие считали это утверждение ошибочным. «Заявление о самом серьезном элементе подверглось критике». Rsc.org. 2008-05-02. Получено 2010-03-16.

[Fricke-4] а ^б ^c ^d ^е ^ж ^г ^час ^я ^j ^k ^л ^м ^п ^о ^п ^q ^р ^s ^т Fricke, B .; Greiner, W .; Вабер, Дж. Т. (1971). «Продолжение таблицы Менделеева до Z = 172. Химия сверхтяжелых элементов». Теоретика Chimica Acta. 21 (3): 235–260. Дои:10.1007 / BF01172015.

[rsc.org-5] а ^б «Расширенные элементы: новая таблица Менделеева». 2010.

[6] "Kernchemie". www.kernchemie.de.

[7] Schiff, L. I .; Снайдер, H .; Вайнберг, Дж. (1940). «О существовании стационарных состояний поля мезотрона». Физический обзор. 57 (4): 315–318. Bibcode:1940PhRv ... 57..315S. Дои:10.1103 / PhysRev.57.315.

[8] Краг, Хельге (2018). От трансурановых к сверхтяжелым элементам: история споров и творений. Springer. С. 6–10. ISBN 9783319758138.

[Transuraniumppl-9] а ^б ^c ^d ^е ^ж ^г ^час Хоффман, округ Колумбия; Ghiorso, A .; Сиборг, Г. (2000). Трансурановые люди: внутренняя история. Imperial College Press. ISBN 978-1-86094-087-3.

[fossilfission-10] а ^б Maly, J .; Вальц, Д. (1980). «Поиск сверхтяжелых элементов среди следов деления окаменелостей в цирконе» (PDF).

[emsley-11] а ^б ^c ^d ^е ^ж ^г ^час ^я ^j ^k ^л ^м Эмсли, Джон (2011). Строительные блоки природы: руководство по элементам от А до Я (Новое изд.). Нью-Йорк, Нью-Йорк: Издательство Оксфордского университета. п. 588. ISBN 978-0-19-960563-7.

[beyonduranium-12] а ^б Хофманн, Сигурд (2002). О помимо урана. Тейлор и Фрэнсис. п.105. ISBN 978-0-415-28496-7.

[superlourds-13] а ^б ^c ^d Epherre, M .; Стефан, К. (1975). "Les éléments superlourds" (PDF). Le Journal de Physique Colloques (На французском). 11 (36): C5–159–164. Дои:10.1051 / jphyscol: 1975541.

[PT172-14] а ^б ^c ^d ^е ^ж ^г ^час ^я ^j ^k ^л Pyykkö, Pekka (2011). «Предлагаемая таблица Менделеева до Z≤ 172, основанная на расчетах Дирака – Фока для атомов и ионов». Физическая химия Химическая физика. 13 (1): 161–8. Bibcode:2011PCCP ... 13..161P. Дои:10.1039 / c0cp01575j. PMID 20967377. S2CID 31590563.

[EB-15] а ^б Сиборг, Гленн Т. (ок. 2006 г.). «трансурановый элемент (химический элемент)». Британская энциклопедия. Получено 2010-03-16.

[Haire-16] а ^б ^c ^d ^е ^ж ^г ^час ^я ^j ^k ^л ^м ^п ^о ^п Hoffman, Darleane C .; Ли, Диана М .; Першина, Валерия (2006). «Трансактиниды и элементы будущего». In Morss; Эдельштейн, Норман М .; Фугер, Жан (ред.). Химия актинидных и трансактинидных элементов (3-е изд.). Дордрехт, Нидерланды: Springer Science + Business Media. ISBN 978-1-4020-3555-5.

[nefedov-17] а ^б ^c Нефедов, В.И .; Тржасковская, М.Б .; Яржемский, В. (2006). «Электронные конфигурации и периодическая таблица сверхтяжелых элементов» (PDF). Доклады Физической химии. 408 (2): 149–151. Дои:10.1134 / S0012501606060029. ISSN 0012-5016.

[BFricke-18] а ^б ^c ^d ^е ^ж ^г ^час ^я ^j ^k ^л ^м ^п ^о ^п ^q ^р ^s ^т ^ты ^v ^ш Фрике, Буркхард (1975). Сверхтяжелые элементы: прогноз их химических и физических свойств. Недавнее влияние физики на неорганическую химию. Структура и связь. 21. стр.89–144. Дои:10.1007 / BFb0116498. ISBN 978-3-540-07109-9. Получено 4 октября 2013.

[19] Lougheed, R .; и другие. (1985). "Поиск сверхтяжелых элементов с помощью ⁴⁸Ca + ²⁵⁴Es^г реакция ». Физический обзор C. 32 (5): 1760–1763. Bibcode:1985PhRvC..32.1760L. Дои:10.1103 / PhysRevC.32.1760. PMID 9953034.

[20] Feng, Z; Jin, G .; Li, J .; Шайд, В. (2009). «Производство тяжелых и сверхтяжелых ядер в реакциях массивного синтеза». Ядерная физика A. 816 (1): 33. arXiv:0803.1117. Bibcode:2009НуФА.816 ... 33Ф. Дои:10.1016 / j.nuclphysa.2008.11.003.

[economist-21] Современная алхимия: сворачивая черту, Экономист, 12 мая 2012 г.

[Khuyagbaatar-22] а ^б ^c Кампания по поиску сверхтяжелых элементов на TASCA. Дж. Хуягбаатар

[Zagrebaev-23] а ^б ^c ^d ^е ^ж ^г ^час ^я ^j Загребаев Валерий; Карпов, Александр; Грейнер, Уолтер (2013). «Будущее исследований сверхтяжелых элементов: какие ядра могут быть синтезированы в ближайшие несколько лет?» (PDF). Журнал физики. 420 (1): 012001. arXiv:1207.5700. Bibcode:2013JPhCS.420a2001Z. Дои:10.1088/1742-6596/420/1/012001.

[24] "Поиск элемента 119: Кристоф Э. Дюльманн для TASCA E119 сотрудничество » (PDF). Архивировано из оригинал (PDF) на 2016-03-04. Получено 2017-04-05.

[Yakushev-25] а ^б ^c ^d ^е Якушев, А. (2012). «Исследование сверхтяжелых элементов в TASCA» (PDF). asrc.jaea.go.jp. Получено 23 сентября 2016.

[synthesis119-26] а ^б «В 2019 году ученые начнут эксперименты по синтезу 119-го элемента». www.jinr.ru. ОИЯИ. 28 сентября 2016 г.. Получено 31 марта 2017. «Открытие элементов 115, 117 и 118 является свершившимся фактом; они были помещены в периодическую таблицу, хотя до сих пор не названы и будут подтверждены только в конце года. Периодическая таблица Д. И. Менделеева не бесконечна. В 2019 году ученые начнут синтез элементов 119 и 120, которые являются первыми в 8-м периоде », - сказал С.Н. Дмитриев.

[SHEfactory-27] а ^б Дмитриев, Сергей; Иткис, Михаил; Оганесян, Юрий (2016). Состояние и перспективы Дубненского завода сверхтяжелых элементов (PDF). Нобелевский симпозиум NS160 - Химия и физика тяжелых и сверхтяжелых элементов. Дои:10.1051 / epjconf / 201613108001.

[nature2019-28] а ^б Болл, П. (2019). «Экстремальная химия: эксперименты на краю периодической таблицы». Природа. 565 (7741): 552–555. Bibcode:2019Натура.565..552B. Дои:10.1038 / d41586-019-00285-9. ISSN 1476-4687. PMID 30700884.

[Oganessian-29] а ^б «Что нужно для создания нового элемента». Мир химии. Получено 2016-12-03.

[30] «Новый блок периодической таблицы» (PDF). Ливерморская национальная лаборатория Лоуренса. Апрель 2007. Архивировано с оригинал (PDF) на 2008-05-28. Получено 2008-01-18.

[31] Itkis, M. G .; Оганесян, Ю. Ц. (2007). «Синтез новых ядер и изучение ядерных свойств и механизмов реакции с тяжелыми ионами». jinr.ru. Объединенный институт ядерных исследований. Получено 23 сентября 2016.

[prc08ADNDT08-32] Чоудхури, П. Рой; Samanta, C .; Басу, Д. Н. (2008). «Поиски долгоживущих тяжелейших ядер за пределами долины стабильности». Физический обзор C. 77 (4): 044603. arXiv:0802.3837. Bibcode:2008PhRvC..77d4603C. Дои:10.1103 / PhysRevC.77.044603.

[sciencedirect1-33] а ^б ^c Chowdhury, R.P .; Samanta, C .; Басу, Д.Н. (2008). «Ядерные периоды полураспада для α -радиоактивности элементов с 100 ≤ Z ≤ 130». Атомные данные и таблицы ядерных данных. 94 (6): 781–806. arXiv:0802.4161. Bibcode:2008ADNDT..94..781C. Дои:10.1016 / j.adt.2008.01.003.

[Oganessian120-34] а ^б Оганесян, Ю. Ц .; Утёнков, В .; Лобанов Ю.А. Абдуллин, Ф .; Поляков, А .; Sagaidak, R .; Широковский, И .; Цыганов Ю.А. и другие. (2009). "Попытка произвести элемент 120 в ²⁴⁴Pu +⁵⁸Fe реакция ». Phys. Ред. C. 79 (2): 024603. Bibcode:2009PhRvC..79b4603O. Дои:10.1103 / PhysRevC.79.024603.

[GSI08-35] а ^б Hoffman, S .; и другие. (2008). Эффекты оболочки зонда при Z = 120 и N = 184 (отчет). Научный отчет GSI. п. 131.

[Hofmann2016-36] а ^б Hofmann, S .; Heinz, S .; Mann, R .; Maurer, J .; Münzenberg, G .; Antalic, S .; Barth, W .; Burkhard, H.G .; Dahl, L .; Eberhardt, K .; Grzywacz, R .; Hamilton, J. H .; Хендерсон, Р. А .; Kenneally, J.M .; Киндлер, Б .; Кожухаров, И .; Lang, R .; Lommel, B .; Miernik, K .; Miller, D .; Муди, К. Дж .; Morita, K .; Nishio, K .; Попеко, А.Г .; Роберто, Дж. Б .; Runke, J .; Rykaczewski, K. P .; Saro, S .; Scheidenberger, C .; Schött, H.J .; Shaughnessy, D.A .; Стойер, М. А .; Thörle-Popiesch, P .; Tinschert, K .; Trautmann, N .; Uusitalo, J .; Еремин, А. В. (2016). «Обзор четных элементных сверхтяжелых ядер и поиск элемента 120». Европейский физический журнал A. 2016 (52): 180. Bibcode:2016EPJA ... 52..180H. Дои:10.1140 / epja / i2016-16180-4.

[37] GSI (05 апреля 2012 г.). «В поисках острова стабильности». www.gsi.de. GSI. Получено 23 сентября 2016.

[Hoffman-38] Адкок, Колин (2 октября 2015 г.). «Важные вопросы: Сигурд Хофманн о самом тяжелом из ядер». JPhys +. Получено 23 сентября 2016.

[39] Хофманн, Сигурд (август 2015 г.). Поиск изотопов элемента 120 на острове ШН. Экзотические ядра. С. 213–224. Bibcode:2015exon.conf..213H. Дои:10.1142/9789814699464_0023. ISBN 978-981-4699-45-7.

[Duellmann-40] Дюльманн, К. Э. (20 октября 2011 г.). "Исследование сверхтяжелых элементов: новости GSI и Майнца". Получено 23 сентября 2016.

[41] Siwek-Wilczyńska, K .; Кап, Т .; Вильчинский, Ю. (апрель 2010 г.). "Как можно синтезировать элемент Z = 120?". Международный журнал современной физики E. 19 (4): 500. Bibcode:2010IJMPE..19..500S. Дои:10.1142 / S021830131001490X.

[Kratz-42] а ^б ^c ^d ^е Кратц, Дж. В. (5 сентября 2011 г.). Влияние сверхтяжелых элементов на химические и физические науки (PDF). 4-я Международная конференция по химии и физике трансактинидных элементов. Получено 27 августа 2013.

[EndPT-43] Хофманн, Сигурд (2014). О вне урана: путешествие к концу таблицы Менделеева. CRC Press. п.105. ISBN 978-0415284950.

[Karpov-44] а ^б ^c Карпов А; Загребаев, В; Грейнер, В. (2015). «Сверхтяжелые ядра: какие области ядерной карты доступны в ближайших исследованиях» (PDF). cyclotron.tamu.edu. Техасский университет A&M. Получено 30 октября 2018.

[www1.jinr.ru-45] а ^б см. годовые отчеты лаборатории Флерова за 2000–2004 гг. включительно. http://www1.jinr.ru/Reports/Reports_eng_arh.html

[thomas-46] а ^б Thomas, R.G .; Saxena, A .; Sahu, P.K .; Choudhury, R.K .; Govil, I.M .; Kailas, S .; Капур, S.S .; Barubi, M .; Cinausero, M .; Prete, G .; Рицци, В .; Fabris, D .; Lunardon, M .; Моретто, С .; Viesti, G .; Nebbia, G .; Pesente, S .; Dalena, B .; D'Erasmo, G .; Fiore, E.M .; Palomba, M .; Pantaleo, A .; Paticchio, V .; Simonetti, G .; Gelli, N .; Лукарелли, Ф. (2007). «Реакции деления и бинарной фрагментации в ⁸⁰Se +²⁰⁸Pb и ⁸⁰Se +²³²Системы ». Физический обзор C. 75 (2): 024604–1–024604–9. Дои:10.1103 / PhysRevC.75.024604.

[symposium-47] Лодхи, М.А.К., изд. (Март 1978 г.). Сверхтяжелые элементы: материалы международного симпозиума по сверхтяжелым элементам. Лаббок, Техас: Pergamon Press. ISBN 978-0-08-022946-1.

[nubase-48] Audi, G .; Кондев, Ф.Г .; Wang, M .; Huang, W.J .; Наими, С. (2017). «Оценка ядерных свойств NUBASE2016» (PDF). Китайская физика C. 41 (3): 030001. Bibcode:2017ЧФК..41с0001А. Дои:10.1088/1674-1137/41/3/030001.

[arxiv-49] а ^б Маринов, А .; Родушкин, И .; Кольб, Д .; Pape, A .; Кашив Ю.А. Brandt, R .; Gentry, R. V .; Миллер, Х. В. (2010). «Свидетельства существования долгоживущего сверхтяжелого ядра с атомным массовым числом A = 292 и атомным номером Z = ~ 122 в натуральном Th». Международный журнал современной физики E. 19 (1): 131–140. arXiv:0804.3869. Bibcode:2010IJMPE..19..131M. Дои:10.1142 / S0218301310014662.

[50] Королевское химическое общество, "Заявление о самом тяжелом элементе подверглось критике ", Химический мир.

[thorium-51] а ^б Маринов, А .; Родушкин, И .; Кашив Ю.А. Halicz, L .; Сигал, I .; Pape, A .; Gentry, R. V .; Miller, H.W .; Кольб, Д .; Брандт, Р. (2007). «Существование долгоживущих изомерных состояний в естественных нейтронно-дефицитных изотопах Th». Phys. Ред. C. 76 (2): 021303 (R). arXiv:nucl-ex / 0605008. Bibcode:2007ПхРвЦ..76б1303М. Дои:10.1103 / PhysRevC.76.021303.

[52] Р. К. Барбер; Дж. Р. Де Лаэтер (2009). Комментарий к статье «Существование долгоживущих изомерных состояний в естественных нейтронно-дефицитных изотопах Th.'". Phys. Ред. C. 79 (4): 049801. Bibcode:2009PhRvC..79d9801B. Дои:10.1103 / PhysRevC.79.049801.

[53] А. Маринов; И. Родушкин; Ю. Кашив; Л. Халич; И. Сегал; А. Папе; Р. В. Джентри; Х. В. Миллер; Д. Колб; Р. Брандт (2009). "Ответ на" Комментарий к 'Существование долгоживущих изомерных состояний в природных нейтронно-дефицитных изотопах Th' "". Phys. Ред. C. 79 (4): 049802. Bibcode:2009PhRvC..79d9802M. Дои:10.1103 / PhysRevC.79.049802.

[54] Дж. Лахнер; И. Диллманн; Т. Фаэстерманн; Г. Корщинек; М. Путивцев; Дж. Ругель (2008). «Поиск долгоживущих изомерных состояний в нейтронодефицитных изотопах тория». Phys. Ред. C. 78 (6): 064313. arXiv:0907.0126. Bibcode:2008PhRvC..78f4313L. Дои:10.1103 / PhysRevC.78.064313.

[roentgenium-55] Маринов, А .; Родушкин, И .; Pape, A .; Кашив Ю.А. Кольб, Д .; Brandt, R .; Gentry, R. V .; Miller, H.W .; Halicz, L .; Сегал, И. (2009). «Существование долгоживущих изотопов сверхтяжелого элемента в природном Au» (PDF). Международный журнал современной физики E. 18 (3): 621–629. arXiv:nucl-ex / 0702051. Bibcode:2009IJMPE..18..621M. Дои:10.1142 / S021830130901280X. Архивировано из оригинал (PDF) 14 июля 2014 г.. Получено 12 февраля, 2012.

[emsley2-56] а ^б Эмсли, Джон (2011). Строительные блоки природы: руководство по элементам от А до Я (Новое изд.). Нью-Йорк: Издательство Оксфордского университета. п. 592. ISBN 978-0-19-960563-7.

[57] Петерманн, I; Langanke, K .; Martínez-Pinedo, G .; Панов, И.В; Рейнхард, П.Г .; Тилеманн, Ф. (2012). «Были ли в природе созданы сверхтяжелые элементы?». Европейский физический журнал A. 48 (122): 122. arXiv:1207.3432. Bibcode:2012EPJA ... 48..122P. Дои:10.1140 / epja / i2012-12122-6.

[Isotope1-58] Джейсон Райт (16 марта 2017 г.). «Звезда Пшибыльского III: нейтронные звезды, унбинилий и пришельцы». Получено 31 июля 2018.

[Isotope2-59] В. А. Дзуба; В. В. Фламбаум; Дж. К. Уэбб (2017). «Изотопный сдвиг и поиск метастабильных сверхтяжелых элементов в астрофизических данных». Физический обзор A. 95 (6): 062515. arXiv:1703.04250. Bibcode:2017PhRvA..95f2515D. Дои:10.1103 / PhysRevA.95.062515.

[SciShowSpace-60] SciShow Space (31 июля 2018 г.). «Эта звезда может скрывать неоткрытые элементы. Звезда Пшибыльского». youtube.com. Получено 31 июля 2018.

[61] Вабер, Дж. Т. (1969). "Расчеты трансауренсиевых элементов СКФ Дирака – Слейтера". Журнал химической физики. 51 (2): 664. Bibcode:1969JChPh..51..664W. Дои:10.1063/1.1672054.

[Amador-62] Amador, Davi H.T .; de Oliveira, Heibbe C.B .; Sambrano, Julio R .; Гаргано, Рикардо; де Маседо, Луис Гильерме М. (12 сентября 2016 г.). «4-компонентное коррелированное полностью электронное исследование фторида Eka-актиния (E121F), включая взаимодействие Гаунта: точная аналитическая форма, связывание и влияние на колебательные спектры». Письма по химической физике. 662: 169–175. Bibcode:2016CPL ... 662..169A. Дои:10.1016 / j.cplett.2016.09.025. HDL:11449/168956.

[5gchem-63] а ^б ^c ^d ^е Dongon, J.P .; Пюйкко, П. (2017). «Химия элементов 5g. Релятивистские расчеты на гексафторидах». Angewandte Chemie International Edition. 56 (34): 10132–10134. Дои:10.1002 / anie.201701609. PMID 28444891.

[Jacoby-64] Джейкоби, Митч (2006). «Еще не синтезированный сверхтяжелый атом должен образовывать стабильную двухатомную молекулу с фтором». Новости химии и машиностроения. 84 (10): 19. Дои:10.1021 / cen-v084n010.p019a.

[65] Махьюн, М. А. (октябрь 1988 г.). «Об электронной структуре 5g¹ комплексы элемента 125: квазирелятивистское исследование MS-Xα ». Journal de Chimie Physique et de Physico-Chimie Biologique. 85 (10): 917–24. Дои:10.1051 / jcp / 1988850917.

[primefan-66] а ^б ^c ^d ^е Кульша, А.В. "Есть линица у таблицы Менделеева?" [Есть ли граница таблицы Менделеева?] (PDF). www.primefan.ru (по-русски). Получено 8 сентября 2018.

[magickoura-67] а ^б ^c Koura, H .; Чиба, С. (2013). «Одночастичные уровни сферических ядер в области сверхтяжелых и сверхтяжелых масс». Журнал Физического общества Японии. 82 (1): 014201. Bibcode:2013JPSJ ... 82a4201K. Дои:10.7566 / JPSJ.82.014201.

[eurekalert.org-68] а ^б "Ученые-ядерщики ожидают выхода на сушу второго" острова стабильности "'". EurekAlert!. 6 апреля 2008 г.

[link.springer.com-69] а ^б Груманн, Йенс; Мозель, Ульрих; Финк, Бернд; Грейнер, Уолтер (1969). «Исследование устойчивости сверхтяжелых ядер вокруг Z = 114 и Z = 164». Zeitschrift für Physik. 228 (5): 371–386. Bibcode:1969ZPhy..228..371G. Дои:10.1007 / BF01406719.

[BFricke1977-70] а ^б ^c Фрике, Буркхард (1977). «Расчеты Дирака-Фока-Слейтера для элементов от Z = 100, фермия, до Z = 173» (PDF). Недавнее влияние физики на неорганическую химию. 19: 83–192. Bibcode:1977ADNDT..19 ... 83F. Дои:10.1016 / 0092-640X (77) 90010-9. Получено 25 февраля 2016.

[Penneman-71] Penneman, R.A .; Mann, J. B .; Йоргенсен, К. К. (февраль 1971 г.). «Размышления о химии сверхтяжелых элементов, таких как Z = 164». Письма по химической физике. 8 (4): 321–326. Bibcode:1971CPL ..... 8..321P. Дои:10.1016/0009-2614(71)80054-4.

[72] Cwiok, S .; Heenen, P.-H .; Назаревич, В. (2005). «Сосуществование форм и трехосность в сверхтяжелых ядрах». Природа. 433 (7027): 705–9. Bibcode:2005Натура.433..705С. Дои:10.1038 / природа03336. PMID 15716943.

[limit146-73] а ^б Gambhir, Y.K .; Bhagwat, A .; Гупта, М. (2015). «Наивысший предел Z в расширенной периодической таблице». Журнал физики G: Ядерная физика и физика элементарных частиц. 42 (12): 125105. Bibcode:2015JPhG ... 42l5105G. Дои:10.1088/0954-3899/42/12/125105.

[rsc-74] а ^б ^c Филип Болл (ноябрь 2010 г.). «Будет ли элемент 137 действительно означать конец периодической таблицы? Филип Болл исследует доказательства». Мир химии. Королевское химическое общество. Получено 2012-09-30.

[75] Eisberg, R .; Резник, Р. (1985). Квантовая физика атомов, молекул, твердых тел, ядер и частиц. Wiley.

[76] Bjorken, J.D .; Дрелл, С. Д. (1964). Релятивистская квантовая механика. Макгроу-Хилл.

[77] Greiner, W .; Шрамм, С. (2008). «Информационное письмо QEDV-1: QED-вакуум». Американский журнал физики. 76 (6): 509. Bibcode:2008AmJPh..76..509G. Дои:10.1119/1.2820395., и ссылки в нем

[78] Ван, Ян; Вонг, Диллон; Шытов, Андрей В .; Брар, Виктор В .; Чой, Сангук; У, Цюн; Цай, Синь-Зон; Риган, Уильям; Зеттл, Алекс; Каваками, Роланд К .; Луи, Стивен Дж .; Левитов, Леонид С .; Кромми, Майкл Ф. (10 мая 2013 г.). «Наблюдение резонансов атомного коллапса в искусственных ядрах на графене». Наука. 340 (6133): 734–737. arXiv:1510.02890. Bibcode:2013Наука ... 340..734W. Дои:10.1126 / science.1234320. PMID 23470728.

[79] Indelicato, Пол; Биеронь, Яцек; Йёнссон, Пер (01.06.2011). «Правильны ли расчеты MCDF на 101% в диапазоне сверхтяжелых элементов?». Счета теоретической химии. 129 (3–5): 495–505. Дои:10.1007 / s00214-010-0887-3. HDL:2043/12984. ISSN 1432-881X.

[80] Рейнхардт, Иоахим; Грейнер, Уолтер (2015). «Исследование сверхкритических полей на реальных и искусственных ядрах». Ядерная физика: настоящее и будущее. С. 195–210. Дои:10.1007/978-3-319-10199-6_19. ISBN 978-3-319-10198-9.

[udQM-81] Холдом, Б .; Ren, J .; Чжан, К. (2018). «Кварковая материя, может быть, и не странная». Письма с физическими проверками. 120 (1): 222001-1–222001-6. arXiv:1707.06610. Bibcode:2018PhRvL.120v2001H. Дои:10.1103 / PhysRevLett.120.222001. PMID 29906186.

[udQMnew-82] Чэн-Цзюнь, Ся; Шэ-Шэн, Сюэ; Жэнь-Синь, Сюй; Шан-Гуй, Чжоу (2020). «Сверхкритические заряженные объекты и создание электронно-позитронных пар». Физический обзор D. 101 (10): 103031. Дои:10.1103 / PhysRevD.101.103031.

[83] Марсильяк, Пьер де; Ноэль Корон; Жерар Дамбье; Жак Леблан; Жан-Пьер Моалик (апрель 2003 г.). «Экспериментальное обнаружение α-частиц от радиоактивного распада природного висмута». Природа. 422 (6934): 876–878. Bibcode:2003Натура.422..876D. Дои:10.1038 / природа01541. PMID 12712201.

[84] Considine, Glenn D .; Кулик, Питер Х. (2002). Научная энциклопедия Ван Ностранда (9-е изд.). Wiley-Interscience. ISBN 978-0-471-33230-5. OCLC 223349096.

[SHlimit-85] а ^б ^c ^d Коура, Х. (2011). Режимы распада и предел существования ядер в области сверхтяжелых масс (PDF). 4-я Международная конференция по химии и физике трансактинидных элементов. Получено 18 ноября 2018.

[greinernuclei-86] а ^б Грейнер, В. (2013). «Ядра: сверхтяжелые, сверхнейтронные, странные, из антивещества» (PDF). Journal of Physics: Серия конференций. 413 (1): 012002. Bibcode:2013JPhCS.413a2002G. Дои:10.1088/1742-6596/413/1/012002.

[Denisov-87] а ^б Денисов, В. (2005). «Магические числа сверхтяжелых ядер». Физика атомных ядер. 68 (7): 1133–1137. Bibcode:2005ПАН .... 68.1133Д. Дои:10.1134/1.1992567.

[Palenzuela-88] Palenzuela, Y.M .; Руис, Л. Ф .; Карпов, А .; Грейнер, В. (2012). «Систематическое изучение свойств распада самых тяжелых элементов» (PDF). Вестник Российской академии наук: Физика. 76 (11): 1165–1171. Bibcode:2012БРАСП..76.1165П. Дои:10.3103 / S1062873812110172. ISSN 1062-8738.

[89] Поэнару, Дорин Н .; Gherghescu, R.A .; Грейнер, В. (2012). «Кластерный распад сверхтяжелых ядер». Физический обзор C. 85 (3): 034615. Bibcode:2012PhRvC..85c4615P. Дои:10.1103 / PhysRevC.85.034615. Получено 2 мая 2017.

[e123-90] а ^б ван дер Шур, К. (2016). Электронная структура элемента 123 (PDF) (Тезис). Rijksuniversiteit Groningen.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]

[12]

[13]

[14]

[15]

[16]

[17]

[18]

[19]

[20]

[21]

[22]

[23]

[24]

[25]

[26]

[27]

[28]

[29]

[30]

[31]

[32]

[33]

[34]

[35]

[36]

[37]

[38]

[39]

[40]

[41]

[42]

[43]

[44]

[45]

[46]

[47]

[48]

[49]

[50]

[51]

[52]

[53]

[54]

[55]

[56]

[57]

[58]

[59]

[60]

[61]

[62]

[63]

[64]

[65]

[66]

[67]

[68]

[69]

[70]

[71]

[72]

[73]

[74]

[75]

[76]

[77]

[78]

[79]

[80]

[81]

[82]

[83]

[84]

[85]

[86]

[87]

[88]

[89]

[90]