Углы Эйлера - Euler angles

Геометрическое определение классических углов Эйлера. В xyz (фиксированная) система отображается синим цветом, XYZ (повернутая) система показана красным. В линия узлов (N) отображается зеленым

В Углы Эйлера - это три угла, представленные Леонард Эйлер описать ориентация из жесткое тело относительно фиксированного система координат.^[1]

Они также могут отображать ориентацию мобильного точка зрения в физике или ориентация на общую основа в 3-х мерный линейная алгебра. Альтернативные формы были позже введены Питер Гатри Тейт и Джордж Х. Брайан предназначен для использования в авиастроении и технике.

Эквивалентность цепных вращений

Любая целевая ориентация может быть достигнута, начиная с известной эталонной ориентации, используя определенную последовательность собственных вращений, чьи величины являются углами Эйлера целевой ориентации. В этом примере используется z-x′-z ″ последовательность.

Смотрите также: цепные вращения

Углы Эйлера могут быть определены элементарным геометрия или по составу вращений. Геометрическое определение показывает, что три составленных элементарные вращения (вращения вокруг осей система координат ) всегда достаточно для достижения любого целевого кадра.

Три вращения элементов могут быть внешний (вращения вокруг осей xyz исходной системы координат, которая предполагается неподвижной), или внутренний (вращения вокруг осей вращающейся системы координат XYZ, солидарен с движущимся телом, меняющим ориентацию после каждого элементарного вращения).

Углы Эйлера обычно обозначают как α, β, γ, или же ψ, θ, φ. Разные авторы могут использовать разные наборы осей вращения для определения углов Эйлера или разные имена для одних и тех же углов. Следовательно, любому обсуждению, использующему углы Эйлера, всегда должно предшествовать их определение.

Без учета возможности использования двух различных соглашений для определения осей вращения (внутренней или внешней) существует двенадцать возможных последовательностей осей вращения, разделенных на две группы:

• Правильные углы Эйлера (z-Икс-z, Икс-у-Икс, у-z-у, z-у-z, Икс-z-Икс, у-Икс-у)
• Углы Тейта – Брайана (Икс-у-z, у-z-Икс, z-Икс-у, Икс-z-у, z-у-Икс, у-Икс-z).

Углы Тейта – Брайана также называют Углы кардана; морские углы; Заголовок, высота и берег; или же рыскание, тангаж и крен. Иногда оба вида последовательностей называют «углами Эйлера». В этом случае последовательности первой группы называются правильный или же классический Углы Эйлера.

Правильные углы Эйлера

Оставили: А подвес набор, показывающий z-Икс-z последовательность вращения. Внешний каркас показан в основании. Внутренние оси красного цвета. Правильно: Простая диаграмма, показывающая аналогичные углы Эйлера на диаграмме.

Геометрическое определение

Оси исходного кадра обозначены как Икс, у, z а оси повернутой рамы - как Икс, Y, Z. В геометрическое определение (иногда называемый статическим) начинается с определения линия узлов (N) как пересечение плоскостей ху и XY (его также можно определить как общий перпендикуляр к осям z и Z а затем записывается как векторное произведение N = z ${\displaystyle \times }$ Z). Используя его, три Углы Эйлера можно определить следующим образом:

• ${\displaystyle \alpha }$ (или же ${\displaystyle \varphi }$) - угол между Икс ось и N ось (Икс-конвенция - это также может быть определено между у и N, называется у-соглашение).
• ${\displaystyle \beta }$ (или же ${\displaystyle \theta \,}$) - угол между z ось и Z ось.
• ${\displaystyle \gamma }$ (или же ${\displaystyle \psi }$) - угол между N ось и Икс ось (Икс-соглашение).

Углы Эйлера между двумя опорными кадрами определяются только в том случае, если оба кадра имеют одинаковые руки.

Соглашения по внутреннему вращению

Внутренние вращения - это элементарные вращения, которые происходят вокруг осей системы координат. XYZ прикреплен к движущемуся телу. Следовательно, они меняют свою ориентацию после каждого вращения элемента. В XYZ система вращается, а xyz фиксированный. Начиная с XYZ перекрытие xyz, композиция из трех собственных вращений может использоваться для достижения любой целевой ориентации для XYZ.

Углы Эйлера могут быть определены внутренними вращениями. Повернутая рама XYZ можно представить, что изначально он был согласован с xyz, прежде чем претерпеть три элементарных вращения, представленных углами Эйлера. Его последовательные ориентации можно обозначить следующим образом:

• Икс-у-z, или же Икс₀-у₀-z₀ (исходный)
• Икс′-у′-z', или же Икс₁-у₁-z₁ (после первого вращения)
• Икс″-у″-z", или же Икс₂-у₂-z₂ (после второго вращения)
• Икс-Y-Z, или же Икс₃-у₃-z₃ (окончательный)

Для указанной выше последовательности поворотов линия узлов N можно просто определить как ориентацию Икс после первого вращения элементаля. Следовательно, N можно просто обозначить Икс′. Более того, поскольку третье вращение элемента происходит около Z, это не меняет ориентацию Z. Следовательно Z совпадает с z″. Это позволяет упростить определение углов Эйлера следующим образом:

• α (или же ${\displaystyle \varphi }$) представляет собой вращение вокруг z ось,
• β (или же ${\displaystyle \theta }$) представляет собой вращение вокруг ИксОсь,
• γ (или же ${\displaystyle \psi }$) представляет собой вращение вокруг z″ Ось.

Соглашения по внешнему вращению

Внешние вращения - это элементарные вращения, которые происходят вокруг осей фиксированной системы координат. xyz. В XYZ система вращается, а xyz фиксированный. Начиная с XYZ перекрытие xyz, композиция из трех внешних вращений может быть использована для достижения любой целевой ориентации для XYZ. Углы Эйлера или Тейта – Брайана (α, β, γ) - амплитуды этих вращений элементов. Например, целевая ориентация может быть достигнута следующим образом (обратите внимание на обратный порядок приложения угла Эйлера):

• В XYZ система вращается вокруг z ось γ. В Икс ось теперь под углом γ с уважением к Икс ось.
• В XYZ система снова вращается вокруг Икс ось β. В Z ось теперь под углом β с уважением к z ось.
• В XYZ система вращается в третий раз вокруг z ось α.

В общем, три вращения элементов происходят примерно на z, Икс и z. Действительно, эту последовательность часто обозначают z-Икс-z (или 3-1-3). Наборы осей вращения, связанные как с собственными углами Эйлера, так и с углами Тейта – Брайана, обычно называются с использованием этой нотации (подробности см. Выше).

Знаки, диапазоны и условные обозначения

Углы обычно определяются в соответствии с правило правой руки. А именно, они имеют положительные значения, когда они представляют собой вращение по часовой стрелке, если смотреть в положительном направлении оси, и отрицательные значения, когда вращение появляется против часовой стрелки. Противоположное соглашение (правило левой руки) применяется реже.

О диапазонах (используя обозначение интервалов ):

• за α и γ, диапазон определяется по модулю 2π радианы. Например, допустимый диапазон может быть [−π, π].
• за β, ассортимент охватывает π радианы (но нельзя сказать, что они по модулюπ). Например, это могло быть [0, π] или же [−π/2, π/2].

Углы α, β и γ определены однозначно, за исключением особого случая, когда ху и XY самолеты идентичны, т.е. когда z ось и Z оси имеют одинаковое или противоположное направление. Действительно, если z ось и Z оси такие же, β = 0 и только (α + γ) однозначно определено (а не отдельные значения), и, аналогично, если z ось и Z оси противоположны, β = π и только (α − γ) однозначно определено (а не отдельные значения). Эти двусмысленности известны как карданный замок в приложениях.

Есть шесть возможностей выбора осей вращения для собственных углов Эйлера. Во всех них первая и третья оси вращения совпадают. Шесть возможных последовательностей:

1. z₁-Икс′-z₂″ (Собственное вращение) или z₂-Икс-z₁ (внешние вращения)
2. Икс₁-у′-Икс₂″ (Собственное вращение) или Икс₂-у-Икс₁ (внешние вращения)
3. у₁-z′-у₂″ (Собственное вращение) или у₂-z-у₁ (внешние вращения)
4. z₁-у′-z₂″ (Собственное вращение) или z₂-у-z₁ (внешние вращения)
5. Икс₁-z′-Икс₂″ (Собственное вращение) или Икс₂-z-Икс₁ (внешние вращения)
6. у₁-Икс′-у₂″ (Собственное вращение) или у₂-Икс-у₁ (внешние вращения)

Прецессия, нутация и собственное вращение

Основные движения Эйлера Земли. Внутренний (зеленый), прецессионный (синий) и нутационный (красный)

Прецессия, нутация, и собственное вращение (вращение) определяются как движения, полученные путем изменения одного из углов Эйлера, оставляя два других постоянными. Эти движения выражаются не в терминах внешней рамы или в терминах совместно движущейся вращающейся рамы тела, а в виде смеси. Они составляют смешанные оси вращения система, в которой первый угол перемещает линию узлов вокруг внешней оси z, второй вращается вокруг линии узлов N а третий - внутреннее вращение вокруг Z, ось, закрепленная в движущемся теле.

Статическое определение подразумевает, что:

• α (прецессия) представляет собой вращение вокруг z ось,
• β (нутация) представляет собой вращение вокруг N или ось x ′,
• γ (внутреннее вращение) представляет собой вращение вокруг Z или ось z ″.

Если β равен нулю, вращения вокруг N. Как следствие, Z совпадает с z, α и γ представляют повороты вокруг одной оси (z), а окончательная ориентация может быть получена одним поворотом вокруг z, на угол, равный α + γ.

В качестве примера рассмотрим верх. Вершина вращается вокруг своей оси симметрии; это соответствует его собственному вращению. Он также вращается вокруг своей оси вращения, а его центр масс вращается вокруг оси вращения; это вращение - прецессия. Наконец, верх может раскачиваться вверх и вниз; угол наклона - это угол нутации. Тот же пример можно увидеть с движениями Земли.

Хотя все три движения могут быть представлены оператором вращения с постоянными коэффициентами в некоторой системе отсчета, они не могут быть представлены этими операторами одновременно. При заданной системе отсчета максимум одна из них будет без коэффициентов. Только прецессия может быть выражена в общем виде в виде матрицы в основе пространства без зависимостей других углов.

Эти движения также действуют как карданный подвес. Если мы предположим набор кадров, каждый из которых может перемещаться по отношению к предыдущему только под одним углом, как у подвеса, будет существовать внешний фиксированный кадр, один последний кадр и два кадра посередине, которые называются «промежуточными». кадры ». Два в середине работают как два карданных кольца, которые позволяют последней рамке достигать любой ориентации в пространстве.

Углы Тейта – Брайана

Смотрите также: Главные оси самолета

Углы Тейта – Брайана. z-у′-Икс″ Последовательность (собственные вращения; N совпадает с ты). Последовательность поворота на угол: ψ, θ, φ. Обратите внимание, что в этом случае ψ > 90° и θ - отрицательный угол.

Второй тип формализма называется Углы Тейта – Брайана, после Питер Гатри Тейт и Джордж Х. Брайан. Это соглашение, обычно используемое для аэрокосмических приложений, так что нулевой угол места соответствует горизонтальному положению. Углы Тейта-Брайана представляют ориентацию самолета относительно мировой системы координат. При работе с другими транспортными средствами разные топоры соглашения возможны.

Определения

Углы Тейта – Брайана. z-Икс′-у″ Последовательность (собственные вращения; N совпадает с Икс′)

Определения и обозначения, используемые для углов Тейта – Брайана, аналогичны описанным выше для собственных углов Эйлера (геометрическое определение, определение внутреннего вращения, определение внешнего вращения ). Единственное отличие состоит в том, что углы Тейта – Брайана представляют собой вращения вокруг трех различных осей (например, Икс-у-z, или же Икс-у′-z″), В то время как правильные углы Эйлера используют одну и ту же ось как для первого, так и для третьего вращения элемента (например, z-Икс-z, или же z-Икс′-z″).

Отсюда следует другое определение линия узлов в геометрической конструкции. В случае собственных углов Эйлера это было определено как пересечение двух гомологичных декартовых плоскостей (параллельных, когда углы Эйлера равны нулю; например, ху и XY). В случае углов Тейта-Брайана он определяется как пересечение двух негомологических плоскостей (перпендикулярных, когда углы Эйлера равны нулю; например, ху и YZ).

Конвенции

Курс, высота и углы крена (Z-Y′-Икс″) Для самолета, использующего бортовые оси ЕНУ как на борту, так и на наземной станции слежения. Фиксированная система отсчета Икс-у-z представляет собой такую ​​станцию ​​слежения. Бортовые топоры Y и Z не показаны. Икс показаны зеленым цветом. Эта цифра не соответствует правилам RHS: у- ось должна быть перевернута, чтобы образовалась правая часть с указанными положительными углами.

Три вращения элемента могут происходить либо вокруг осей исходной системы координат, которая остается неподвижной (внешние вращения ), или вокруг осей вращающейся системы координат, которая меняет свою ориентацию после каждого элементарного вращения (собственное вращение ).

Есть шесть возможностей выбора осей вращения для углов Тейта – Брайана. Шесть возможных последовательностей:

• Икс-у′-z″ (Собственное вращение) или z-у-Икс (внешние вращения)
• у-z′-Икс″ (Собственное вращение) или Икс-z-у (внешние вращения)
• z-Икс'-у″ (Собственное вращение) или у-Икс-z (внешние вращения)
• Икс-z′-у″ (Собственное вращение) или у-z-Икс (внешние вращения)
• z-у′-Икс″ (Собственное вращение) или Икс-у-z (внешние вращения): внутренние вращения известны как рыскание, тангаж и крен
• у-Икс′-z″ (Собственное вращение) или z-Икс-у (внешние вращения)

Знаки и диапазоны

В главные оси самолета по воздушной норме DIN 9300. Обратите внимание, что фиксированные и мобильные кадры должны совпадать с нулевым углом. Следовательно, эта норма вынудила бы также совместимые соглашение об осях в системе отсчета

Соглашение Тейта – Брайана широко используется в инженерии с разными целями. Есть несколько топоры соглашения на практике для выбора подвижных и неподвижных осей, и эти условности определяют знаки углов. Поэтому знаки необходимо изучать в каждом конкретном случае внимательно.

Диапазон углов ψ и φ обложки 2π радианы. За θ ассортимент охватывает π радианы.

Альтернативные названия

Эти углы обычно принимаются равными единице во внешней системе отсчета (Заголовок, несущий ), одна в собственной подвижной системе отсчета (банк ) и один в средней рамке, представляющий высота или наклон по отношению к горизонтальной плоскости, что для этой цели эквивалентно линии узлов.

Мнемоника для запоминания названий углов

Для самолета их можно получить за три оборота вокруг своей оси. главные оси если все сделано в правильном порядке. А рыскание получит подшипник, подача даст высоту, а крен дает угол крена. Поэтому в авиакосмической сфере их иногда называют рыскание, тангаж и крен. Обратите внимание, что это не будет работать, если повороты применяются в любом другом порядке, или если оси самолета начать в любом положении, не эквивалентна системе отсчета.

Углы Тейта – Брайана, следующие z-у′-Икс″ (Внутреннее вращение), также известное как морские углы, потому что они могут использоваться для описания ориентации корабля или самолета, или Углы кардана, в честь итальянского математика и физика Джероламо Кардано, который впервые подробно описал Карданная подвеска и Карданный шарнир.

Углы данного кадра

Прогнозы Z вектор

Прогнозы Y вектор

Распространенная проблема - найти углы Эйлера заданного кадра. Самый быстрый способ получить их - записать три заданных вектора в виде столбцов матрицы и сравнить их с выражением теоретической матрицы (см. Таблицу матриц ниже). Следовательно, можно вычислить три угла Эйлера. Тем не менее, того же результата можно достичь, избегая матричной алгебры и используя только элементарную геометрию. Здесь мы представляем результаты для двух наиболее часто используемых соглашений: ZXZ для собственных углов Эйлера и ZYX для Tait – Bryan. Обратите внимание, что любое другое соглашение можно получить, просто изменив имя осей.

Правильные углы Эйлера

Предполагая кадр с единичные векторы (Икс, Y, Z), заданные их координатами, как на основной диаграмме, можно увидеть, что:

${\displaystyle \cos(\beta )=Z_{3}.}$

И с тех пор

${\displaystyle \sin ^{2}x=1-\cos ^{2}x,}$

за ${\displaystyle 0<x<\pi }$ у нас есть

${\displaystyle \sin(\beta )={\sqrt {1-Z_{3}^{2}}}.}$

В качестве ${\displaystyle Z_{2}}$ - двойная проекция унитарного вектора,

${\displaystyle \cos(\alpha )\cdot \sin(\beta )=-Z_{2},}$

${\displaystyle \cos(\alpha )=-Z_{2}/{\sqrt {1-Z_{3}^{2}}}.}$

Аналогичная конструкция существует для ${\displaystyle Y_{3}}$, сначала проецируя его на плоскость, определяемую осью z и линия узлов. Поскольку угол между плоскостями равен ${\displaystyle \pi /2-\beta }$ и ${\displaystyle \cos(\pi /2-\beta )=\sin(\beta )}$, это ведет к:

${\displaystyle \sin(\beta )\cdot \cos(\gamma )=Y_{3},}$

${\displaystyle \cos(\gamma )=Y_{3}/{\sqrt {1-Z_{3}^{2}}},}$

и наконец, используя обратный косинус функция

${\displaystyle \alpha =\arccos(-Z_{2}/{\sqrt {1-Z_{3}^{2}}}),}$

${\displaystyle \beta =\arccos(Z_{3}),}$

${\displaystyle \gamma =\arccos(Y_{3}/{\sqrt {1-Z_{3}^{2}}}).}$

Углы Тейта – Брайана

прогнозы Икс-ось после трех оборотов Тейта – Брайана. Обратите внимание, что тета - это отрицательное вращение вокруг оси. у′.

Предполагая кадр с единичные векторы (Икс, Y, Z), заданные их координатами, как на этой новой диаграмме (обратите внимание, что угол тета отрицательный), можно увидеть, что:

${\displaystyle \sin(\theta )=-X_{3}}$

Как прежде,

${\displaystyle \cos ^{2}x=1-\sin ^{2}x,}$

за ${\displaystyle -\pi /2<x<\pi /2}$ у нас есть

${\displaystyle \cos(\theta )={\sqrt {1-X_{3}^{2}}}.}$

аналогично предыдущему:

${\displaystyle \sin(\psi )=X_{2}/{\sqrt {1-X_{3}^{2}}}.}$

${\displaystyle \sin(\phi )=Y_{3}/{\sqrt {1-X_{3}^{2}}}.}$

Ищем выражения, похожие на предыдущие:

${\displaystyle \psi =\arcsin(X_{2}/{\sqrt {1-X_{3}^{2}}}),}$

${\displaystyle \theta =\arcsin(-X_{3}),}$

${\displaystyle \phi =\arcsin(Y_{3}/{\sqrt {1-X_{3}^{2}}}).}$

Последние замечания

Обратите внимание, что функции обратного синуса и косинуса дают два возможных значения аргумента. В этом геометрическом описании действительно только одно из решений. Когда углы Эйлера определены как последовательность поворотов, все решения могут быть действительными, но внутри диапазонов углов будет только одно. Это связано с тем, что последовательность поворотов для достижения целевого кадра не уникальна, если диапазоны не определены ранее.^[2]

Для вычислительных целей может быть полезно представить углы с помощью atan2 (у, Икс). Например, в случае правильных углов Эйлера:

${\displaystyle \alpha =\operatorname {atan2} (Z_{1},-Z_{2}),}$

${\displaystyle \gamma =\operatorname {atan2} (X_{3},Y_{3}).}$

Преобразование в другие представления ориентации

Основная статья: Формализмы вращения в трех измерениях § Формулы преобразования между формализмами

Углы Эйлера - это один из способов представления ориентации. Есть и другие, и их можно изменить на другие соглашения. Всегда требуются три параметра для описания ориентации в 3-х мерный Евклидово пространство. Их можно задавать несколькими способами, в том числе углы Эйлера; видеть графики на SO (3) для других.

Наиболее часто используемым представлением ориентации являются матрицы вращения, то ось-угол и кватернионы, также известный как Параметры Эйлера – Родригеса, которые обеспечивают другой механизм для представления трехмерных вращений. Это эквивалентно описанию специальной унитарной группы.

Выражение вращений в 3D в виде единичных кватернионов вместо матриц имеет некоторые преимущества:

• Объединение поворотов в вычислительном отношении быстрее и численно более стабильно.
• Выделить угол и ось вращения проще.
• Интерполяция более проста. См. Например Slerp.
• Кватернионы не страдают карданный замок как это делают углы Эйлера.

В любом случае вычисление матрицы вращения - это первый шаг для получения двух других представлений.

Матрица вращения

Любая ориентация может быть достигнута путем составления трех элементарных вращений, начиная с известной стандартной ориентации. Равнозначно любой матрица вращения р возможно разложенный как продукт трех элементарных матриц вращения. Например:

${\displaystyle R=X(\alpha )Y(\beta )Z(\gamma )}$

матрица вращения, которая может использоваться для представления композиции внешние вращения о топорах z, у, Икс, (в таком порядке), или состав собственное вращение о топорах Икс-у′-z" (в этой последовательности). Однако оба определения матриц вращения элементов Икс, Y, Z, и порядок их умножения зависят от выбора, сделанного пользователем в отношении определения как матриц вращения, так и углов Эйлера (см., например, Неоднозначности в определении матриц вращения ). К сожалению, разные наборы соглашений принимаются пользователями в разных контекстах. Следующая таблица была построена в соответствии с этим набором соглашений:

1. Каждая матрица предназначена для работы путем предварительного умножения вектор-столбец ${\textstyle {\begin{bmatrix}x\\y\\z\end{bmatrix}}}$ (видеть Неоднозначности в определении матриц вращения )
2. Каждая матрица предназначена для представления активное вращение (составляющая и составная матрицы должны воздействовать на координаты векторов, определенных в исходной фиксированной системе отсчета, и давать в результате координаты повернутого вектора, определенного в той же системе отсчета).
3. Каждая матрица предназначена для представления, в первую очередь, состава внешние вращения (что соответствует конструктивной оценке матрицы R путем умножения трех истинно элементарных матриц) и, во-вторых, составу трех неэлементных матриц, представляющих глобально собственное вращение (вокруг осей вращающейся системы отсчета в обратном порядке).
4. Правша системы отсчета принимаются, и правило правой руки используется для определения знака углов α, β, γ.

Для простоты в следующей таблице матричных продуктов используется следующая номенклатура:

1. 1, 2, 3 обозначают углы α, β и γ, то есть углы, соответствующие поворотам первого, второго и третьего элемента соответственно.
2. Икс, Y, Z матрицы, представляющие вращения элементов вокруг осей Икс, у, z фиксированной рамы (например, Икс₁ представляет собой вращение вокруг Икс под углом α).
3. s и c представляют синус и косинус (например, s₁ представляет собой синус α).

Правильные углы Эйлера	Углы Тейта – Брайана
${\displaystyle X_{1}Z_{2}X_{3}={\begin{bmatrix}c_{2}&-c_{3}s_{2}&s_{2}s_{3}\\c_{1}s_{2}&c_{1}c_{2}c_{3}-s_{1}s_{3}&-c_{3}s_{1}-c_{1}c_{2}s_{3}\\s_{1}s_{2}&c_{1}s_{3}+c_{2}c_{3}s_{1}&c_{1}c_{3}-c_{2}s_{1}s_{3}\end{bmatrix}}}$	${\displaystyle X_{1}Z_{2}Y_{3}={\begin{bmatrix}c_{2}c_{3}&-s_{2}&c_{2}s_{3}\\s_{1}s_{3}+c_{1}c_{3}s_{2}&c_{1}c_{2}&c_{1}s_{2}s_{3}-c_{3}s_{1}\\c_{3}s_{1}s_{2}-c_{1}s_{3}&c_{2}s_{1}&c_{1}c_{3}+s_{1}s_{2}s_{3}\end{bmatrix}}}$
${\displaystyle X_{1}Y_{2}X_{3}={\begin{bmatrix}c_{2}&s_{2}s_{3}&c_{3}s_{2}\\s_{1}s_{2}&c_{1}c_{3}-c_{2}s_{1}s_{3}&-c_{1}s_{3}-c_{2}c_{3}s_{1}\\-c_{1}s_{2}&c_{3}s_{1}+c_{1}c_{2}s_{3}&c_{1}c_{2}c_{3}-s_{1}s_{3}\end{bmatrix}}}$	${\displaystyle X_{1}Y_{2}Z_{3}={\begin{bmatrix}c_{2}c_{3}&-c_{2}s_{3}&s_{2}\\c_{1}s_{3}+c_{3}s_{1}s_{2}&c_{1}c_{3}-s_{1}s_{2}s_{3}&-c_{2}s_{1}\\s_{1}s_{3}-c_{1}c_{3}s_{2}&c_{3}s_{1}+c_{1}s_{2}s_{3}&c_{1}c_{2}\end{bmatrix}}}$
${\displaystyle Y_{1}X_{2}Y_{3}={\begin{bmatrix}c_{1}c_{3}-c_{2}s_{1}s_{3}&s_{1}s_{2}&c_{1}s_{3}+c_{2}c_{3}s_{1}\\s_{2}s_{3}&c_{2}&-c_{3}s_{2}\\-c_{3}s_{1}-c_{1}c_{2}s_{3}&c_{1}s_{2}&c_{1}c_{2}c_{3}-s_{1}s_{3}\end{bmatrix}}}$	${\displaystyle Y_{1}X_{2}Z_{3}={\begin{bmatrix}c_{1}c_{3}+s_{1}s_{2}s_{3}&c_{3}s_{1}s_{2}-c_{1}s_{3}&c_{2}s_{1}\\c_{2}s_{3}&c_{2}c_{3}&-s_{2}\\c_{1}s_{2}s_{3}-c_{3}s_{1}&c_{1}c_{3}s_{2}+s_{1}s_{3}&c_{1}c_{2}\end{bmatrix}}}$
${\displaystyle Y_{1}Z_{2}Y_{3}={\begin{bmatrix}c_{1}c_{2}c_{3}-s_{1}s_{3}&-c_{1}s_{2}&c_{3}s_{1}+c_{1}c_{2}s_{3}\\c_{3}s_{2}&c_{2}&s_{2}s_{3}\\-c_{1}s_{3}-c_{2}c_{3}s_{1}&s_{1}s_{2}&c_{1}c_{3}-c_{2}s_{1}s_{3}\end{bmatrix}}}$	${\displaystyle Y_{1}Z_{2}X_{3}={\begin{bmatrix}c_{1}c_{2}&s_{1}s_{3}-c_{1}c_{3}s_{2}&c_{3}s_{1}+c_{1}s_{2}s_{3}\\s_{2}&c_{2}c_{3}&-c_{2}s_{3}\\-c_{2}s_{1}&c_{1}s_{3}+c_{3}s_{1}s_{2}&c_{1}c_{3}-s_{1}s_{2}s_{3}\end{bmatrix}}}$
${\displaystyle Z_{1}Y_{2}Z_{3}={\begin{bmatrix}c_{1}c_{2}c_{3}-s_{1}s_{3}&-c_{3}s_{1}-c_{1}c_{2}s_{3}&c_{1}s_{2}\\c_{1}s_{3}+c_{2}c_{3}s_{1}&c_{1}c_{3}-c_{2}s_{1}s_{3}&s_{1}s_{2}\\-c_{3}s_{2}&s_{2}s_{3}&c_{2}\end{bmatrix}}}$	${\displaystyle Z_{1}Y_{2}X_{3}={\begin{bmatrix}c_{1}c_{2}&c_{1}s_{2}s_{3}-c_{3}s_{1}&s_{1}s_{3}+c_{1}c_{3}s_{2}\\c_{2}s_{1}&c_{1}c_{3}+s_{1}s_{2}s_{3}&c_{3}s_{1}s_{2}-c_{1}s_{3}\\-s_{2}&c_{2}s_{3}&c_{2}c_{3}\end{bmatrix}}}$
${\displaystyle Z_{1}X_{2}Z_{3}={\begin{bmatrix}c_{1}c_{3}-c_{2}s_{1}s_{3}&-c_{1}s_{3}-c_{2}c_{3}s_{1}&s_{1}s_{2}\\c_{3}s_{1}+c_{1}c_{2}s_{3}&c_{1}c_{2}c_{3}-s_{1}s_{3}&-c_{1}s_{2}\\s_{2}s_{3}&c_{3}s_{2}&c_{2}\end{bmatrix}}}$	${\displaystyle Z_{1}X_{2}Y_{3}={\begin{bmatrix}c_{1}c_{3}-s_{1}s_{2}s_{3}&-c_{2}s_{1}&c_{1}s_{3}+c_{3}s_{1}s_{2}\\c_{3}s_{1}+c_{1}s_{2}s_{3}&c_{1}c_{2}&s_{1}s_{3}-c_{1}c_{3}s_{2}\\-c_{2}s_{3}&s_{2}&c_{2}c_{3}\end{bmatrix}}}$

^[3]

Чтобы изменить формулы для пассивные вращения (или найти обратное активное вращение), транспонировать матрицы (затем каждая матрица преобразует начальные координаты вектора, остающегося фиксированным, в координаты того же вектора, измеренного в повернутой системе отсчета; та же ось вращения, те же углы, но теперь система координат вращается, а не вектор).

Характеристики

Смотрите также: Графики на SO (3) и Кватернионы и пространственное вращение

Углы Эйлера образуют Диаграмма на всех ТАК (3), то специальная ортогональная группа вращений в трехмерном пространстве. График гладкий, за исключением сингулярности в стиле полярных координат вдоль β = 0. Видеть графики на SO (3) для более полного лечения.

Пространство вращений в общем называется "The Гиперсфера вращений ", хотя это неправильное название: группа Отжим (3) является изометрический в гиперсферу S³, но пространство вращения SO (3) вместо этого изометрично реальное проективное пространство RP³ что является 2-кратным факторное пространство гиперсферы. Эта двусмысленность 2 к 1 является математическим происхождением вращение в физике.

Аналогичное разложение по трем углам применяется к SU (2), то особая унитарная группа вращений в сложном 2D-пространстве, с той разницей, что β варьируется от 0 до & nsbp2π. Их также называют углами Эйлера.

В Мера Хаара для SO (3) в углах Эйлера задается параметризацией углов Хопфа для SO (3), ${\displaystyle {\textrm {d}}V\propto \sin \alpha .{\textrm {d}}\alpha .{\textrm {d}}\beta .{\textrm {d}}\gamma }$,^[4] куда ${\displaystyle (\alpha ,\beta )}$ параметриз ${\displaystyle S^{2}}$, пространство осей вращения.

Например, чтобы генерировать равномерно рандомизированные ориентации, пусть α и γ быть равномерным от 0 до 2π, позволять z равномерно от −1 до 1, и пусть β = arccos (z).

Геометрическая алгебра

Другие свойства углов Эйлера и поворотов в целом можно найти из геометрическая алгебра, абстракция более высокого уровня, в которой кватернионы являются четной подалгеброй. Основным инструментом геометрической алгебры является ротор ${\displaystyle \mathbf {\mathbb {R} } =[\cos(\theta /2)-Iu\sin(\theta /2)]}$ куда ${\displaystyle \mathbf {\theta } =}$угол поворота, ${\displaystyle \mathbf {(} u)=}$ось вращения (унитарный вектор) и ${\displaystyle \mathbf {(} I)=}$псевдоскалярный (тривектор в ${\displaystyle \mathbb {R} ^{3}}$)

Высшие измерения

Можно определить параметры, аналогичные углам Эйлера, в размерностях больше трех.^[5]

Число степеней свободы матрицы вращения всегда меньше квадрата размерности матрицы. То есть не все элементы матрицы вращения полностью независимы. Например, матрица вращения в размерности 2 имеет только одну степень свободы, поскольку все четыре ее элемента зависят от одного угла поворота. Матрица вращения в размерности 3 (которая имеет девять элементов) имеет три степени свободы, соответствующие каждому независимому вращению, например, по ее трем углам Эйлера или кватерниону величиной один (единичный).

В ТАК (4) матрица вращения определяется двумя кватернионами, и поэтому является 6-параметрическим (три степени свободы для каждого кватерниона). В 4×4 Таким образом, матрицы вращения имеют 6 из 16 независимых компонентов.

Любой набор из 6 параметров, определяющих матрицу вращения, можно рассматривать как расширение углов Эйлера до измерения 4.

В общем, количество углов Эйлера в размерности D квадратично по D; поскольку любое вращение состоит из выбора двух измерений для вращения, общее количество поворотов, доступных в измерении ${\displaystyle D}$ является ${\displaystyle N_{\text{rot}}={\binom {D}{2}}=D(D-1)/2}$, который для ${\displaystyle D=2,3,4}$ дает ${\displaystyle N_{\text{rot}}=1,3,6}$.

Приложения

А гироскоп сохраняет ось вращения постоянной. Следовательно, углы, измеренные в этой рамке, эквивалентны углам, измеренным в лабораторной рамке.

Транспортные средства и движущиеся рамы

Основная статья: жесткое тело

Смотрите также: топоры соглашения

Их главное преимущество перед другими описаниями ориентации состоит в том, что их можно напрямую измерить с подвеса, установленного в транспортном средстве. Поскольку гироскопы поддерживают постоянную ось вращения, углы, измеренные в корпусе гироскопа, эквивалентны углам, измеренным в лабораторном корпусе. Следовательно, гироскопы используются для определения фактической ориентации движущегося космического корабля, а углы Эйлера можно измерить напрямую. Собственный угол поворота невозможно определить с одного подвеса, поэтому в космическом корабле должно быть более одного подвеса. Обычно для резервирования используется как минимум три. Также есть отношение к хорошо известным карданный замок проблема машиностроение ^[6] .

Изучая твердые тела в целом, мы называем xyz система космические координаты, а XYZ система координаты тела. Пространственные координаты считаются неподвижными, в то время как координаты тела считаются вложенными в движущееся тело. Расчеты с участием ускорение, угловое ускорение, угловая скорость, угловой момент, и кинетическая энергия часто проще всего в телесных координатах, потому что тогда тензор момента инерции не меняется во времени. Если также диагонализовать тензор момента инерции твердого тела (с девятью компонентами, шесть из которых независимы), то получится набор координат (называемых главными осями), в котором тензор момента инерции имеет только три компонента.

Угловая скорость твердого тела равна простая форма с использованием углов Эйлера в подвижной системе отсчета. Так же Уравнения твердого тела Эйлера проще, потому что тензор инерции постоянен в этой системе отсчета.

Кристаллографическая текстура

Полярные фигуры, показывающие кристаллографическую текстуру гамма-TiAl в альфа-2-гамма сплаве, измеренную с помощью рентгеновских лучей высокой энергии.^[7]

В материаловедении, кристаллографическом текстура (или предпочтительную ориентацию) можно описать с помощью углов Эйлера. В текстурном анализе углы Эйлера обеспечивают математическое описание ориентации отдельных кристаллитов в поликристаллическом материале, что позволяет количественно описать макроскопический материал.^[8] Наиболее распространенное определение углов принадлежит Бунге и соответствует ZXZ соглашение. Однако важно отметить, что приложение обычно включает в себя преобразования осей тензорных величин, то есть пассивные вращения. Таким образом, матрица, соответствующая углам Бунге-Эйлера, является транспонированной матрицей, показанной в таблице выше.^[9]

Другие

Промышленный робот на литейном производстве

Углы Эйлера, обычно в соглашении Тейта – Брайана, также используются в робототехника за то, что говорят о степенях свободы запястье. Они также используются в электронный контроль устойчивости Аналогичным образом.

Системы управления огнем орудия требуют корректировки углов расположения орудий (пеленг и возвышение), чтобы компенсировать наклон палубы (тангаж и крен). В традиционных системах стабилизирующий гироскоп с вертикальной осью вращения корректирует наклон палубы и стабилизирует оптические прицелы и антенну радара. Однако стволы орудия указывают в направлении, отличном от линии визирования цели, чтобы предвидеть движение цели и падение снаряда под действием силы тяжести, среди других факторов. Артиллерийские установки катятся и наклоняются вместе с плоскостью палубы, но также требуют стабилизации. Порядок пушки включает углы, вычисленные из данных вертикального гироскопа, и эти вычисления включают углы Эйлера.

Углы Эйлера также широко используются в квантовой механике углового момента. В квантовой механике явное описание представлений SO (3) очень важно для вычислений, и почти вся работа была проделана с использованием углов Эйлера. В ранней истории квантовой механики, когда физики и химики резко отрицательно относились к абстрактным теоретико-групповым методам (так называемым Группенпест), опора на углы Эйлера также была необходима для фундаментальной теоретической работы.

Многие мобильные вычислительные устройства содержат акселерометры которые могут определять углы Эйлера этих устройств относительно гравитационного притяжения Земли. Они используются в таких приложениях, как игры, пузырьковый уровень симуляции и калейдоскопы.^{[нужна цитата ]}

Смотрите также

• 3D проекция
• Ось-угол представления
• Преобразование кватернионов в углы Эйлера
• Цепные вращения Давенпорта
• Теорема Эйлера вращения
• Карданный замок
• Кватернион
• Кватернионы и пространственное вращение
• Формализмы вращения в трех измерениях
• Сферическая система координат

Рекомендации

1. Novi Commentarii academiae scientiarum Petropolitanae 20, 1776, стр. 189–207 (E478) PDF
2. Грегори Г. Слабо, Вычисление углов Эйлера из матрицы вращения
3. Эти табличные результаты можно проверить, проверив Приложение I (стр. 483) следующего источника: Roithmayr, Carlos M .; Ходжес, Дьюи Х. (2016), Динамика: теория и применение метода Кейна (1-е изд.), Cambridge University Press, ISBN  978-1107005693
4. Раздел 8 - Вывод параметризации Хопфа: Создание однородных инкрементных сеток на SO (3) с использованием фибрации Хопфа  .
5. (на итальянском) Обобщение углов Эйлера на п-мерные реальные пространства
6. Связь между углами Эйлера и карданным подвесом объясняется в гл. 11.7 следующего учебника: У. Крей, А. Оуэн, Основы теоретической физики - краткий обзор, Нью-Йорк, Лондон, Берлин, Гейдельберг, Спрингер (2007).
7. Лисс К.Д., Бартельс А., Шрейер А., Клеменс Н. (2003). «Рентгеновские лучи высоких энергий: инструмент для передовых массовых исследований в области материаловедения и физики». Текстуры микроструктуры. 35 (3/4): 219–52. Дои:10.1080/07303300310001634952.
8. Kocks, U.F .; Tomé, C.N .; Венк, Х.-Р. (2000), Текстура и анизотропия: предпочтительные ориентации в поликристаллах и их влияние на свойства материалов, Кембридж, ISBN  978-0-521-79420-6
9. Бунге, Х. (1993), Текстурный анализ в материаловедении: математические методы, Cuvillier Verlag, КАК В  B0014XV9HU

Библиография

• Biedenharn, L.C .; Лук, Дж. Д. (1981), Угловой момент в квантовой физике, Ридинг, Массачусетс: Эддисон – Уэсли, ISBN  978-0-201-13507-7
• Гольдштейн, Герберт (1980), Классическая механика (2-е изд.), Рединг, Массачусетс: Аддисон – Уэсли, ISBN  978-0-201-02918-5
• Грей, Эндрю (1918), Трактат о гиростатике и вращательном движении, Лондон: Macmillan (опубликовано в 2007 г.), ISBN  978-1-4212-5592-7
• Роуз, М. Э. (1957), Элементарная теория углового момента, Нью-Йорк, Нью-Йорк: Джон Уайли и сыновья (опубликовано в 1995 г.), ISBN  978-0-486-68480-2
• Саймон, Кейт (1971), Механика, Ридинг, Массачусетс: Эддисон-Уэсли, ISBN  978-0-201-07392-8
• Ландау, Л.; Лифшиц, Э. (1996), Механика (3-е изд.), Оксфорд: Баттерворт-Хайнеманн, ISBN  978-0-7506-2896-9

внешняя ссылка

• «Углы Эйлера», Энциклопедия математики, EMS Press, 2001 [1994]
• Вайсштейн, Эрик В. «Углы Эйлера». MathWorld.
• Дэвид Эберли. Формулы угла Эйлера, Геометрические инструменты
• Интерактивное руководство по углам Эйлера доступно на https://www.mecademic.com/resources/Euler-angles/Euler-angles
• ЭйлераУглы - приложение для iOS для трехмерной визуализации трех вращений, связанных с углами Эйлера.
• Библиотека ориентации - «orilib», набор процедур для управления вращением / ориентацией, включая специальные инструменты для ориентации кристаллов
• Онлайн-инструмент для преобразования матриц вращения доступен на преобразователь вращения (числовое преобразование)
• Онлайн-инструмент для преобразования символьных матриц вращения (мертв, но все еще доступен из Wayback Machine ) преобразователь символьного вращения
• Вращение, отражение и смена кадра: ортогональные тензоры в вычислительной инженерной механике, IOP Publishing