Дельта-v - Delta-v

Для использования в других целях см. Дельта-v (значения).

Дельта-v (более известный как "изменять в скорость "), обозначаемый как ∆v и произносится дельта-вее, как используется в динамика полета космического корабля, является мерой импульс на единицу массы космического корабля, который необходим для выполнения маневра, такого как запуск или посадка на планете или Луне, или в космосе орбитальный маневр. Это скаляр который имеет единицы скорость. В данном контексте это не то же самое, что физическое изменение скорости автомобиля.

В качестве простого примера возьмем обычный космический корабль с ракетным двигателем, в котором тяга достигается за счет сжигания топлива. Дельта-v это изменение скорости, которое космический аппарат может достичь, сжигая всю свою топливную нагрузку.

Дельта-v производится двигатели реакции, такие как ракетные двигатели, и пропорционально толкать на единицу массы и время горения. Используется для определения массы пропеллент необходимого для данного маневра через Уравнение ракеты Циолковского.

Для нескольких маневров дельта-v суммирует линейно.

Для межпланетных миссий дельта-v часто изображается на свинина, который отображает требуемую дельта-v в зависимости от даты запуска.

Определение

${\displaystyle \Delta {v}=\int _{t_{0}}^{t_{1}}{\frac {|T(t)|}{m(t)}}\,dt}$

где

• Т(т) это мгновенный толкать вовремя т.
• м(т) это мгновенный масса вовремя т.

Конкретные случаи

При отсутствии внешних сил:

${\displaystyle \Delta {v}=\int _{t_{0}}^{t_{1}}\left|{\dot {v}}\right|\,dt}$

где ${\displaystyle {\dot {v}}}$ - координатное ускорение.

При приложении тяги в постоянном направлении (v/|v| постоянно) это упрощается до:

${\displaystyle \Delta {v}=|v_{1}-v_{0}|}$

что просто величина изменение скорости. Однако это соотношение не выполняется в общем случае: если, например, постоянное однонаправленное ускорение меняется на противоположное после (т₁ − т₀)/2 тогда разница скоростей равна 0, но дельта-v то же, что и для нереверсивной тяги.

Для ракет «отсутствие внешних сил» означает отсутствие силы тяжести и атмосферного сопротивления, а также отсутствие аэростатического противодавления на сопло и, следовательно, вакуум я_зр используется для расчета дельта-v емкость через уравнение ракеты. Кроме того, затраты на атмосферный потери и гравитационное сопротивление добавлены в дельта-v бюджет при запуске с поверхности планеты.^[1]

Орбитальные маневры

Основная статья: уравнение ракеты

Маневры на орбите производятся стрельбой из подруливающее устройство для создания силы реакции, действующей на космический корабль. Размер этой силы будет

${\displaystyle T=v_{\text{exh}}\ \rho \,}$

(1)

где

• v_exh скорость выхлопных газов в раме ракеты
• ρ - расход топлива в камеру сгорания

Ускорение ${\displaystyle {\dot {v}}\,}$ космического корабля, вызванного этой силой, будет

${\displaystyle {\dot {v}}={\frac {T}{m}}=v_{\text{exh}}\ {\frac {\rho }{m}}\,}$

(2)

где м масса космического корабля

Во время горения масса космического корабля будет уменьшаться за счет топлива, производная от массы по времени будет

${\displaystyle {\dot {m}}=-\rho \,}$

(3)

Если теперь направление силы, т. Е. Направление силы сопло, фиксируется во время горения, скорость увеличивается за счет силы двигателя малой тяги горения, начинающегося во время ${\displaystyle t_{0}\,}$ и заканчивая т₁ так как

${\displaystyle \Delta {v}=-\int _{t_{0}}^{t_{1}}{v_{\text{exh}}\ {\frac {\dot {m}}{m}}}\,dt}$

(4)

Изменение переменной интегрирования по времени т к массе КА м один получает

${\displaystyle \Delta {v}=-\int _{m_{0}}^{m_{1}}{v_{\text{exh}}\ {\frac {dm}{m}}}\,}$

(5)

Предполагая ${\displaystyle v_{\text{exh}}\,}$ чтобы быть константой, не зависящей от оставшегося количества топлива, это соотношение интегрируется в

${\displaystyle \Delta {v}=v_{\text{exh}}\ \ln \left({\frac {m_{0}}{m_{1}}}\right)\,}$

(6)

какой Уравнение ракеты Циолковского.

Если, например, 20% стартовой массы составляет топливо, что дает постоянный ${\displaystyle v_{\text{exh}}\,}$ 2100 м / с (типичное значение для гидразин подруливающего устройства) мощность система управления реакцией является

${\displaystyle \Delta {v}=2100\ \ln \left({\frac {1}{0.8}}\right)\,{\text{m/s}}=460\,{\text{m/s}}.}$

Если ${\displaystyle v_{\text{exh}}\,}$ непостоянная функция количества оставшегося топлива^[2]

${\displaystyle v_{\text{exh}}=v_{\text{exh}}(m)\,}$

пропускная способность системы управления реакцией вычисляется интегралом (5).

Ускорение (2), вызванное силой двигателя малой тяги, является просто дополнительным ускорением, добавляемым к другим ускорениям (сила на единицу массы), влияющим на космический корабль, и орбиту можно легко распространить с помощью числового алгоритма, включающего также эту силу двигателя.^[3] Но для многих целей, обычно для исследований или оптимизации маневров, они аппроксимируются импульсными маневрами, как показано на рисунке 1 с ${\displaystyle \Delta {v}\,}$ как указано (4). Подобно этому, можно, например, использовать подход «залатанных конусов», моделирующий маневр как переход от одного Орбита Кеплера к другому мгновенным изменением вектора скорости.

Рисунок 1: Аппроксимация маневра конечной тяги с импульсным изменением скорости, имеющим дельта-v данный (4).

Это приближение с импульсными маневрами в большинстве случаев очень точное, по крайней мере, когда используется химическая тяга. Для систем с низкой тягой обычно электрическая силовая установка систем, это приближение менее точное. Но даже для геостационарных космических аппаратов, использующих электрическую тягу для внеплоскостного управления с периодами горения двигателя, простирающимися вокруг узлов на несколько часов, это приближение является справедливым.

Производство

Дельта-v обычно предоставляется толкать из ракетный двигатель, но может быть создан другими движками. Скорость изменения дельта-v это величина ускорения вызвано двигателями, т. е. тяга на общую массу автомобиля. Фактический вектор ускорения может быть найден путем добавления тяги на массу к вектору гравитации и векторам, представляющим любые другие силы, действующие на объект.

Общая дельта-v Необходимость является хорошей отправной точкой для ранних проектных решений, поскольку рассмотрение дополнительных сложностей откладывается на более поздние этапы процесса проектирования.

Уравнение ракеты показывает, что необходимое количество топлива резко возрастает с увеличением дельта-v. Поэтому в современном двигательная установка космического корабля Системам уделяется значительное внимание уменьшению общей дельта-v необходимых для данного космического полета, а также для проектирования космических аппаратов, способных производить большие дельта-v.

Увеличение дельта-v Обеспечение двигательной установкой может быть достигнуто за счет:

• постановка
• увеличение удельный импульс
• улучшение массовая доля пороха

Множественные маневры

Поскольку массовые отношения применяются к любому заданному ожогу, когда несколько маневров выполняются последовательно, массовые отношения умножаются.

Таким образом, можно показать, что при фиксированной скорости истечения это означает, что дельта-v можно суммировать:

Когда м₁, м₂ - отношения масс маневров, и v₁, v₂ дельта-v первого и второго маневров

${\displaystyle {\begin{aligned}m_{1}m_{2}&=e^{\frac {V_{1}}{V_{e}}}e^{\frac {V_{2}}{V_{e}}}\\&=e^{\frac {V_{1}+V_{2}}{V_{e}}}\\&=e^{\frac {V}{V_{e}}}=M\end{aligned}}}$

где V = v₁ + v₂ и M = м₁ м₂. Это просто ракетное уравнение, примененное к сумме двух маневров.

Это удобно, поскольку означает, что дельта-v можно рассчитать и просто сложить, а соотношение масс рассчитать только для всей машины для всей миссии. Таким образом, дельта-v обычно цитируется, а не массовые отношения, которые требуют умножения.

Дельта-v бюджеты

Основная статья: Бюджет Delta-v

При построении траектории дельта-v Бюджет используется как хороший индикатор того, сколько топлива потребуется. Расход топлива является экспоненциальной функцией дельта-v в соответствии с уравнение ракеты, она также будет зависеть от скорости истечения.

Невозможно определить дельта-v требования от сохранение энергии с учетом только полной энергии транспортного средства на начальной и конечной орбитах, поскольку энергия уносится в выхлопе (см. также ниже). Например, большинство космических аппаратов запускаются на орбиту с наклоном, довольно близким к широте места запуска, чтобы воспользоваться скоростью вращения поверхности Земли. Если это необходимо, по причинам, связанным с миссией, вывести космический корабль на орбиту другой склонность, значительная дельта-v требуется, хотя специфическая кинетика и потенциальные энергии на конечной и начальной орбите равны.

Когда тяга ракеты прикладывается короткими очередями, другие источники ускорения могут быть незначительными, а величина изменения скорости одной вспышки может быть просто аппроксимирована дельта-v. Общая дельта-v затем можно просто найти, добавив каждую из дельта-v 's необходимы при дискретных ожогах, даже если между всплесками величина и направление скорости меняются из-за силы тяжести, например в эллиптическая орбита.

Примеры расчета дельта-v, видеть Переходная орбита Хомана, гравитационная рогатка, и Межпланетная транспортная сеть. Также примечательно, что большая тяга может уменьшить гравитационное сопротивление.

Дельта-v также требуется для удержания спутников на орбите и расходуется на двигательную орбитальная станция маневры. Поскольку топливная нагрузка на большинстве спутников не может быть пополнена, количество топлива, первоначально загруженного на спутник, вполне может определять его полезный срок службы.

Эффект Оберта

Основная статья: Эффект Оберта

Из соображений мощности получается, что при подаче дельта-v в направлении скорости удельная орбитальная энергия прибыль на единицу дельта-v равна мгновенной скорости. Это называется эффектом Оберта.

Например, спутник на эллиптической орбите ускоряется более эффективно на высокой скорости (то есть на малой высоте), чем на низкой скорости (то есть на большой высоте).

Другой пример: когда транспортное средство пролетает над планетой, сжигание топлива при самом близком приближении, а не дальше, дает значительно более высокую конечную скорость, и это тем более, когда планета большая с глубоким гравитационным полем, такие как Юпитер.

Смотрите также электрические рогатки.

Сюжет свинины

Основная статья: Сюжет свинины

Из-за того, что относительное положение планет меняется со временем, в разные даты запуска требуются разные дельта-vs. Диаграмма, показывающая требуемую дельта-v заговор против времени иногда называют свинина. Такая диаграмма полезна, поскольку позволяет рассчитать окно запуска, поскольку запуск должен происходить только тогда, когда миссия находится в пределах возможностей используемого транспортного средства.^[4]

Вокруг Солнечной системы

Delta-v нужен для различных орбитальных маневров с использованием обычных ракет; красные стрелки показывают, где необязательно аэротормоз может выполняться в этом конкретном направлении, черные числа обозначают дельта-v в км / с, которые применяются в любом направлении.^[5][6] Передачи с более низким значением дельта-v, чем показано, часто могут быть достигнуты, но включают редкие окна передачи или занимают значительно больше времени, см.: нечеткие орбитальные переводы.

C3

Покинуть орбиту

GEO

Геосинхронная орбита

GTO

Геостационарная переходная орбита

L4 / 5

Земля – Луна L₄L₅ Точка лагранжиана

ЛЕО

Низкая околоземная орбита

Смотрите также

• Дельта-v бюджет
• Сопротивление гравитации
• Орбитальный маневр
• Орбитальная станция
• Движение космического корабля
• Удельный импульс
• Уравнение ракеты Циолковского
• Дельта-v (физика)

Рекомендации

1. Саригул-Клин, Несрин; Ноэль, Крис; Саригул-Клин, Мартинус (05.01.2004). "Запуск космических аппаратов с земли на орбиту: Delta V выигрывает от условий запуска и аэродинамики корабля". Дои:10.2514/6.2004-872. ISBN  9781624100789.
2. Может иметь место в системе «продувки», при которой давление в баке снижается при использовании топлива, а не только расход топлива. ${\displaystyle \rho \,}$ но в меньшей степени скорость истечения ${\displaystyle v_{\text{exh}}\,}$ уменьшается.
3. Сила тяги на единицу массы равна ${\displaystyle {\frac {f(t)}{m(t)}}=v_{\text{exh}}(t){\frac {{\dot {m}}(t)}{m(t)}}\,}$ где ${\displaystyle f(t)\,}$ и ${\displaystyle m(t)\,}$ даны функции времени ${\displaystyle t\,}$.
4. «Исследование Марса: особенности». marsprogram.jpl.nasa.gov.
5. «Ракеты и космический транспорт». Архивировано из оригинал 1 июля 2007 г.. Получено 1 июня, 2013.
6. «Калькулятор Дельта-В». В архиве с оригинала от 12 марта 2000 г. Дает значения 8,6 от поверхности Земли до НОО, 4,1 и 3,8 для НОО до лунной орбиты (или L5) и GEO соответственно, 0,7 для L5 до лунной орбиты и 2,2 для лунной орбиты до поверхности Луны. Считается, что цифры взяты из главы 2 книги. Космические поселения: исследование дизайна В архиве 2001-11-28 на Библиотека Конгресса Веб-архивы на сайте НАСА (мертвая ссылка).