Супер КХД - Super QCD
В теоретическая физика, супер КХД это суперсимметричная калибровочная теория который напоминает квантовая хромодинамика (КХД), но содержит дополнительные частицы и взаимодействия, которые делают его суперсимметричный.
Наиболее часто используемая версия супер КХД имеет 4 измерения и содержит одну Майорана спинор суперзаряд. Содержимое частиц состоит из векторные супермультиплеты, который включает в себя глюоны и глюино а также хиральные супермультиплеты которые содержат кварки и скварки преобразование в фундаментальное представление калибровочной группы. Эта теория имеет много общих черт с реальной КХД, например, на некоторых этапах она проявляется заключение и нарушение киральной симметрии. Суперсимметрия этой теории означает, что, в отличие от КХД, можно использовать теоремы о неперенормировке аналитически продемонстрировать существование этих явлений и даже рассчитать конденсат что нарушает киральную симметрию.
Фазы супер КХД
Рассмотрим 4-мерную КХД с калибровочной группой SU (N) и M разновидностями киральных мультиплетов. Структура вакуума зависит от M и N. Скварки (с нулевым спином) могут быть преобразованы в адроны, а пространство модулей из Vacua теории могут быть параметризованы их ожидаемыми значениями вакуума. На большей части пространства модулей Механизм Хиггса делает все поля массивными, и поэтому они могут быть интегрированный. Классически результирующее пространство модулей имеет вид единственное число. Особенности соответствуют точкам, в которых некоторые глюоны безмассовые и поэтому не могут быть интегрированы. В полном объеме квант пространство модулей неособо, и его структура зависит от относительных значений M и N. Например, когда M меньше или равно N + 1, теория демонстрирует конфайнмент.
Когда M меньше N, эффективное действие отличается от классического действие. Точнее, пока пертурбативный теория неперенормировки запрещает любую пертурбативную поправку к сверхпотенциал, суперпотенциал получает непертурбативный исправления. Когда N = M + 1, эти поправки являются результатом одного Немедленное включение. Для больших значений N расчет инстантонов страдает от инфракрасных расходимостей, тем не менее поправку можно определить точно из конденсация Гауджино. Квантовая поправка к суперпотенциалу рассчитывалась в Безмассовый предел суперсимметричной Qcd.. Если киральные мультиплеты безмассовые, то полученный потенциальная энергия не имеет минимума, и поэтому в полной квантовой теории нет вакуума. Вместо этого поля постоянно переходят к большим значениям.
Когда M равно или больше N, классический суперпотенциал точен. Однако, когда M равно N, пространство модулей получает квантовые поправки от одного инстантона. Эта поправка делает пространство модулей невырожденным, а также приводит к нарушению киральной симметрии. Тогда M равно N + 1, пространство модулей не модифицируется и, следовательно, нет нарушения киральной симметрии, однако ограничение все еще существует.
Когда M больше N + 1, но меньше 3N / 2, теория асимптотически свободный. Однако при низких энергиях теория становится сильно связанной и лучше описывается Зайберг дуал описание с точки зрения магнитные переменные с той же глобальной группой симметрии аромата, но с новой калибровочной симметрией SU (M-N). Обратите внимание, что группа датчиков не является наблюдаемый, но просто отражает избыточность или описание и поэтому может отличаться в различных дуальных теориях, как это происходит в этом случае. С другой стороны, глобальная симметрия группа является наблюдаемой, поэтому важно, чтобы она была одной и той же SU (M) в обоих описаниях. Двойственная магнитная теория свободна в инфракрасный, то константа связи логарифмически сокращается, и поэтому Условие квантования Дирака константа электрического взаимодействия логарифмически растет в инфракрасном диапазоне. Это означает, что потенциал между двумя электрическими зарядами на больших расстояниях масштабируется как логарифм их расстояния, деленный на расстояние.
Когда M находится между 3N / 2 и 3N, теоретически инфракрасная фиксированная точка где это становится нетривиальным конформная теория поля. Потенциал между электрическими зарядами подчиняется обычному закону Коломба, он обратно пропорционален расстоянию между зарядами.
Когда M больше 3N, теория свободна в инфракрасном диапазоне, и поэтому сила между двумя зарядами обратно пропорциональна произведению расстояния на логарифм расстояния между зарядами. Однако теория плохо определена в ультрафиолете, если только одна не включает дополнительные тяжелые степени свободы, которые приводят, например, к дуальной теории Зайберга, описанной выше, при N + 1 Рекомендации