Релаксация (ЯМР) - Relaxation (NMR)

В МРТ и ЯМР-спектроскопия, наблюдаемая ядерная спиновая поляризация (намагничивание ) создается радиочастотным импульсом или последовательностью импульсов, приложенных к образцу в однородном магнитном поле в резонансе (Лармор ) частота ядер. В состоянии теплового равновесия ядерные спины случайным образом прецессируют относительно направления приложенного поля, но внезапно становятся когерентными по фазе, когда любая из результирующих поляризаций создается ортогонально полю. Это поперечное намагничивание может вызвать сигнал в РЧ-катушке, который может быть обнаружен и усилен РЧ-приемником. Радиочастотные импульсы вызывают отклонение совокупности спиновых состояний от их значения теплового равновесия. Возвращение продольной составляющей намагниченности к равновесному значению называется спин-решетка расслабление а потеря фазовой когерентности спинов называется спин-спин релаксация, которая проявляется как наблюдаемое спад свободной индукции (FID).

Для ядра со спином = ½ (например, ¹H) поляризация за счет спинов, ориентированных с полем N₋ относительно спинов, ориентированных против поля N₊ дается Распределение Больцмана:

${\displaystyle {\frac {N_{+}}{N_{-}}}=e^{-{\frac {\Delta E}{kT}}}}$

где ΔE - разность уровней энергии между двумя популяциями спинов, k - постоянная Больцмана, а Т - температура образца. При комнатной температуре количество спинов на нижнем энергетическом уровне N− немного превышает количество спинов на верхнем уровне N +. Энергетическая щель между состояниями со вращением вверх и со спином вниз в ЯМР мала по стандартам атомной эмиссии в магнитных полях, обычно используемых в МРТ и ЯМР-спектроскопии. Эмиссия энергии в ЯМР должна быть вызвана прямым взаимодействием ядра с внешней средой, а не спонтанное излучение. Это взаимодействие может происходить через электрические или магнитные поля, создаваемые другими ядрами, электронами или молекулами. Спонтанное излучение энергии - это радиационный процесс, связанный с высвобождением фотона, типичным примером которого являются такие явления, как флуоресценция и фосфоресценция. Как заявил Абрагам, вероятность в единицу времени перехода ядерного спина 1/2 из состояния + в состояние через спонтанное излучение фотона является незначительным явлением.^[1][2] Скорее, возврат к равновесию - это гораздо более медленный тепловой процесс, вызванный флуктуирующими локальными магнитными полями из-за вращательных движений молекул или электронов (свободных радикалов), которые возвращают избыточную энергию в виде тепла в окружающую среду.

Т₁ и Т₂

Спад индуцированной РЧ спиновой поляризации ЯМР характеризуется двумя отдельными процессами, каждый со своими постоянными времени. Один процесс, называемый Т₁, ответственна за потерю резонансной интенсивности после импульсного возбуждения. Другой процесс, называемый Т₂, характеризует ширину или широту резонансов. Говоря более формально, Т₁ - постоянная времени физических процессов, ответственных за релаксацию компонент вектора ядерной спиновой намагниченности M параллельно внешнему магнитному полю, B₀ (который условно обозначается как z-ось). Т₂ релаксация влияет на когерентные компоненты M перпендикулярно B₀. В обычной ЯМР-спектроскопии Т₁ ограничивает частоту следования импульсов и влияет на общее время получения спектра ЯМР. Ценности Т₁ диапазон от миллисекунд до нескольких секунд, в зависимости от размера молекулы, вязкости раствора, температуры образца и возможного присутствия парамагнитных частиц (например, O₂ или ионы металлов).

Т₁

Основная статья: Спин-решеточная релаксация

Время продольной (или спин-решеточной) релаксации Т₁ это постоянная распада для восстановления z составляющая ядерной спиновой намагниченности, M_z, к своему тепловому равновесному значению, ${\displaystyle M_{z,\mathrm {eq} }}$. В целом,

${\displaystyle M_{z}(t)=M_{z,\mathrm {eq} }-[M_{z,\mathrm {eq} }-M_{z}(0)]e^{-t/T_{1}}}$

В особых случаях:

• Если M был наклонен в ху самолет, тогда ${\displaystyle M_{z}(0)=0}$ и восстановление просто

${\displaystyle M_{z}(t)=M_{z,\mathrm {eq} }\left(1-e^{-t/T_{1}}\right)}$

т.е. намагниченность восстанавливается до 63% от своего равновесного значения после одной постоянной времени Т₁.

• в восстановление инверсии эксперимент, обычно используемый для измерения Т₁ значения, начальная намагниченность инвертируется, ${\displaystyle M_{z}(0)=-M_{z,\mathrm {eq} }}$, поэтому восстановление следует

${\displaystyle M_{z}(t)=M_{z,\mathrm {eq} }\left(1-2e^{-t/T_{1}}\right)}$

Т₁ релаксация включает перераспределение населенностей ядерных спиновых состояний, чтобы достичь тепловое равновесное распределение. По определению, это не экономия энергии. Более того, спонтанное излучение пренебрежимо медленна на частотах ЯМР. Следовательно, действительно изолированные ядерные спины будут показывать пренебрежимо малую скорость Т₁ расслабление. Однако множество механизмы релаксации позволяют ядерным спинам обмениваться энергией с окружающей средой, решетка, позволяя населенным спинам уравновеситься. Дело в том, что Т₁ релаксация предполагает взаимодействие с окружающей средой - это источник альтернативного описания, спин-решеточная релаксация.

Обратите внимание, что ставки Т₁ релаксация (т. е. 1 /Т₁) обычно сильно зависят от частоты ЯМР и поэтому значительно зависят от напряженности магнитного поля. B. Небольшие количества парамагнитных веществ в образце очень сильно ускоряют релаксацию. Путем дегазации и удаления растворенных кислород, то Т₁/Т₂ жидких образцов легко достигает порядка десяти секунд.

Передача спинового насыщения

Особенно для молекул, медленно расслабляющихся (Т₁) сигналов метод спинового насыщения (SST) предоставляет информацию о реакциях химического обмена. Метод широко применим к флюсионные молекулы. Этот метод передачи намагниченности обеспечивает скорости при условии, что они превышают 1 /Т₁.^[3]

Т₂

Основная статья: Спин-спиновая релаксация

Воспроизвести медиа

Визуальное представление спина протона в постоянном магнитном поле B₀. Визуализация ${\displaystyle T_{1}}$ и ${\displaystyle T_{2}}$ время релаксации.

Время поперечной (или спин-спиновой) релаксации Т₂ - постоянная затухания компонента M перпендикулярно B₀, назначенный M_ху, M_Т, или же ${\displaystyle M_{\perp }}$. Например, начальная ху намагниченность в нулевой момент времени будет уменьшаться до нуля (т.е. до равновесия) следующим образом:

${\displaystyle M_{xy}(t)=M_{xy}(0)e^{-t/T_{2}}\,}$

то есть вектор поперечной намагниченности падает до 37% от своей первоначальной величины после одной постоянной времени Т₂.

Т₂ релаксация - сложное явление, но на самом фундаментальном уровне она соответствует декогеренция поперечной намагниченности ядерных спинов. Случайные флуктуации локального магнитного поля приводят к случайным изменениям мгновенных значений ЯМР. прецессия частота разных вращений. В результате начальная фазовая когерентность ядерных спинов теряется до тех пор, пока в конечном итоге фазы не будут разупорядочены и не будет ху намагниченность. Потому что Т₂ релаксация включает только фазы других ядерных спинов, ее часто называют «спин-спиновой» релаксацией.

Последовательность импульсов спинового эха и анимация затухания намагниченности.

Т₂ значения обычно гораздо меньше зависят от напряженности поля B, чем Т₁ значения.

Хан эхо распад эксперимент может быть использован для измерения Т₂ время, как показано на анимации ниже. Размер эхо-сигнала регистрируется для разных интервалов двух приложенных импульсов. Это выявляет декогеренцию, которая не рефокусируется 180-градусным импульсом. В простых случаях экспоненциальный спад измеряется, что описывается ${\displaystyle T_{2}}$ время.

Т₂* и неоднородность магнитного поля

Дальнейшая информация: Т2 * -взвешенная визуализация

В идеализированной системе все ядра в данной химической среде в магнитном поле прецессируют с одинаковой частотой. Однако в реальных системах есть небольшие различия в химическом окружении, которые могут привести к распределению резонансных частот вокруг идеального. Со временем это распределение может привести к дисперсии жесткого распределения векторов магнитного спина и потере сигнала (Затухание свободной индукции ). Фактически, для большинства экспериментов по магнитному резонансу эта «релаксация» доминирует. Это приводит к расфазировка.

Однако декогеренция из-за неоднородности магнитного поля не является истинным процессом «релаксации»; это не случайно, а зависит от положения молекулы в магните. Для неподвижных молекул отклонение от идеальной релаксации постоянно, и сигнал можно восстановить, выполнив спин-эхо эксперимент.

Соответствующая постоянная времени поперечной релаксации, таким образом, равна T₂^*, которая обычно намного меньше T₂. Связь между ними такова:

${\displaystyle {\frac {1}{T_{2}^{*}}}={\frac {1}{T_{2}}}+{\frac {1}{T_{inhom}}}={\frac {1}{T_{2}}}+\gamma \Delta B_{0}}$

где γ представляет гиромагнитное отношение, а ΔB₀ разница в напряженности локально меняющегося поля.^[4][5]

В отличие от T₂, Т₂* подвержен влиянию неоднородностей градиента магнитного поля. Т₂* время релаксации всегда меньше, чем T₂ время релаксации и обычно составляет миллисекунды для проб воды в магнитах.

Является Т₁ всегда длиннее чем Т₂?

В системах ЯМР абсолютно верно следующее соотношение^[6] ${\displaystyle T_{2}\leq 2T_{1}}$. В большинстве ситуаций (но не в принципе) ${\displaystyle T_{1}}$ больше, чем ${\displaystyle T_{2}}$. Случаи, в которых ${\displaystyle 2T_{1}>T_{2}>T_{1}}$ редки, но не невозможны.^[7]

Уравнения Блоха

Основная статья: Уравнения Блоха

Уравнения Блоха используются для расчета ядерной намагниченности M = (M_Икс, M_у, M_z) как функция времени, когда времена релаксации Т₁ и Т₂ присутствуют. Уравнения Блоха феноменологический уравнения, которые были введены Феликс Блох в 1946 г.^[8]

${\displaystyle {\frac {\partial M_{x}(t)}{\partial t}}=\gamma (\mathbf {M} (t)\times \mathbf {B} (t))_{x}-{\frac {M_{x}(t)}{T_{2}}}}$

${\displaystyle {\frac {\partial M_{y}(t)}{\partial t}}=\gamma (\mathbf {M} (t)\times \mathbf {B} (t))_{y}-{\frac {M_{y}(t)}{T_{2}}}}$

${\displaystyle {\frac {\partial M_{z}(t)}{\partial t}}=\gamma (\mathbf {M} (t)\times \mathbf {B} (t))_{z}-{\frac {M_{z}(t)-M_{0}}{T_{1}}}}$

Где ${\displaystyle \times }$ - перекрестное произведение, γ - гиромагнитное отношение и B(т) = (B_Икс(т), B_у(т), B₀ + B_z(t)) - плотность магнитного потока, испытываемого ядрами. z составляющая плотности магнитного потока B обычно состоит из двух терминов: один, B₀, постоянна во времени, другая, B_z(t), зависит от времени. Он присутствует в магнитно-резонансная томография и помогает с пространственным декодированием сигнала ЯМР.

Уравнение, указанное выше в разделе о Т₁ и Т₂ релаксации - это уравнения Блоха.

Уравнения Соломона

Основная статья: Уравнения Соломона

Уравнения Соломона используются для расчета переноса намагничивание в результате расслабления в диполярный система. Их можно использовать для объяснения ядерный эффект Оверхаузера, который является важным инструментом в определении молекулярной структуры.

Общие константы времени релаксации в тканях человека

Ниже приводится таблица приблизительных значений двух констант времени релаксации для ядерных спинов водорода в непатологических тканях человека.

При основном поле 1,5 Т

Тип ткани	Приблизительный T1 ценность в РС	Приблизительный T2 значение в мс
Жировая ткань	240-250	60-80
Весь кровь (дезоксигенированный)	1350	50
Цельная кровь (насыщенная кислородом)	1350	200
Спинномозговая жидкость (аналогично чистому воды )	4200 - 4500	2100-2300
серое вещество из головной мозг	920	100
белое вещество головного мозга	780	90
Печень	490	40
Почки	650	60-75
Мышцы	860-900	50

Ниже приводится таблица с приблизительными значениями двух констант времени релаксации для химических веществ, которые обычно обнаруживаются в организме человека. мозг магнитно-резонансная спектроскопия (MRS) исследования, физиологически или же патологически.

При основном поле 1,5 Тл

Сигналы химических групп	Относительная резонансная частота	Приблизительный T1 значение (мс)	Приблизительный T2 значение (мс)
Креатин (Cr) и Фосфокреатин (PCr)[9]	3,0 частей на миллион	серое вещество: 1150-1340, белое вещество: 1050-1360	серое вещество: 198-207, белое вещество: 194-218
N-ацетильная группа (NA), в основном из N-ацетиласпартат (NAA)[9]	2,0 частей на миллион	серое вещество: 1170-1370, белое вещество: 1220-1410 гг.	серое вещество: 388-426, белое вещество: 436-519
—CH3 группа Лактат[10]	1,33 частей на миллион (дублет: 1,27 и 1,39 частей на миллион)	(Будет внесено в список)	1040

Расслабление во вращающейся раме, Т_1ρ

Обсуждение выше описывает релаксацию ядерной намагниченности в присутствии постоянного магнитного поля. B₀. Это называется релаксация в лабораторных условиях. Другой метод, называемый релаксация во вращающейся раме, - релаксация ядерной намагниченности в присутствии поля B₀ вместе с зависящим от времени магнитным полем B₁. Поле B₁ вращается в плоскости, перпендикулярной к B₀ на Ларморова частота ядер в B₀. Величина B₁ обычно намного меньше, чем величина B₀. В этих условиях релаксация намагниченности аналогична релаксации лабораторного каркаса в поле B₁. Константа затухания для восстановления компоненты намагниченности вдоль B₁ называется временем спин-решеточной релаксации во вращающейся системе отсчета и обозначается Т_1ρ. Релаксация во вращающейся системе координат полезна, потому что дает информацию о медленных движениях ядер.

Микроскопические механизмы

Для релаксации ядерных спинов требуется микроскопический механизм, позволяющий ядру изменять ориентацию по отношению к приложенному магнитному полю и / или обмениваться энергией с окружающей средой (называемой решеткой). Самый распространенный механизм - это магнитное диполь-дипольное взаимодействие между магнитным моментом ядра и магнитным моментом другого ядра или другого объекта (электрон, атом, ион, молекула). Это взаимодействие зависит от расстояния между парой диполей (спинов), а также от их ориентации относительно внешнего магнитного поля. Также существует несколько других механизмов релаксации. Механизм релаксации анизотропии химического сдвига (CSA) возникает всякий раз, когда электронная среда вокруг ядра не является сферической, тогда величина электронного экранирования ядра будет зависеть от ориентации молекулы относительно (фиксированного) внешнего магнитного поля. Механизм релаксации вращения спина (SR) возникает из-за взаимодействия ядерного спина и связи с общим угловым моментом вращения молекулы. Ядра со спином I ≥ 1 будут иметь не только ядерный диполь, но и квадруполь. Ядерный квадруполь взаимодействует с градиентом электрического поля в ядре, который снова зависит от ориентации, как и другие механизмы, описанные выше, что приводит к так называемому механизму квадрупольной релаксации.

Молекулярная переориентация или переворачивание могут затем модулировать эти зависящие от ориентации энергии спинового взаимодействия. квантовая механика, зависящие от времени энергии взаимодействия вызывают переходы между состояниями ядерного спина, которые приводят к релаксации ядерного спина. Применение зависящего от времени теория возмущений в квантовой механике показывает, что скорости (и времена) релаксации зависят от спектральная плотность функции, которые являются преобразованиями Фурье автокорреляционная функция флуктуирующих магнитных дипольных взаимодействий.^[11] Вид функций спектральной плотности зависит от физической системы, но простое приближение, называемое Теория BPP широко используется.

Другой механизм релаксации - это электростатическое взаимодействие ядра с электрическим квадруполь момент и градиент электрического поля который существует на ядерном объекте из-за окружающих зарядов. Тепловое движение ядра может приводить к колебаниям энергий электростатического взаимодействия. Эти флуктуации производят переходы между состояниями ядерного спина аналогично магнитному диполь-дипольному взаимодействию.

Теория BPP

В 1948 г. Николаас Блумберген, Эдвард Миллс Перселл, и Роберт Паунд предложил так называемую теорию Блумбергена-Перселла-Паунда (теория BPP) для объяснения константы релаксации чистого вещества в соответствии с его состоянием, принимая во внимание эффект акробатического движения вещества. молекулы от возмущения локального магнитного поля.^[12] Теория хорошо согласуется с экспериментами с чистыми веществами, но не с такими сложными средами, как человеческое тело.

Эта теория предполагает, что автокорреляционная функция микроскопических флуктуаций, вызывающих релаксацию, пропорциональна ${\displaystyle e^{-t/\tau _{c}}}$, куда ${\displaystyle \tau _{c}}$ называется время корреляции. Из этой теории можно получить T₁ > Т₂ для магнитной дипольной релаксации:

${\displaystyle {\frac {1}{T_{1}}}=K\left[{\frac {\tau _{c}}{1+\omega _{0}^{2}\tau _{c}^{2}}}+{\frac {4\tau _{c}}{1+4\omega _{0}^{2}\tau _{c}^{2}}}\right]}$

${\displaystyle {\frac {1}{T_{2}}}={\frac {K}{2}}\left[3\tau _{c}+{\frac {5\tau _{c}}{1+\omega _{0}^{2}\tau _{c}^{2}}}+{\frac {2\tau _{c}}{1+4\omega _{0}^{2}\tau _{c}^{2}}}\right]}$,

куда ${\displaystyle \omega _{0}}$ это Ларморова частота в соответствии с напряженностью основного магнитного поля ${\displaystyle B_{0}}$. ${\displaystyle \tau _{c}}$ время корреляции молекулярного кувыркающийся движение. ${\displaystyle K={\frac {3\mu _{0}^{2}}{160\pi ^{2}}}{\frac {\hbar ^{2}\gamma ^{4}}{r^{6}}}}$ определена для ядер со спином 1/2 и является константой с ${\displaystyle \mu _{0}}$ будучи магнитная проницаемость свободного пространства из ${\displaystyle \hbar ={\frac {h}{2\pi }}}$ то приведенная постоянная Планка, γ гиромагнитное отношение таких разновидностей ядер, и r - расстояние между двумя ядрами, несущими магнитный дипольный момент.

Взяв, например, H₂Молекулы O в жидкая фаза без загрязнения кислород-17, значение K составляет 1,02 × 10¹⁰ s⁻² и время корреляции ${\displaystyle \tau _{c}}$ находится в порядке пикосекунды = ${\displaystyle 10^{-12}}$ s, пока ядра водорода ¹H (протоны ) при 1,5 тесла несут ларморовскую частоту примерно 64 МГц (Упрощенно. Теория BPP действительно использует угловую частоту). Затем мы можем оценить, используя τ_c = 5×10⁻¹² s:

${\displaystyle \omega _{0}\tau _{c}=3.2\times 10^{-5}}$(безразмерный)

${\displaystyle T_{1}=\left(1.02\times 10^{10}\left[{\frac {5\times 10^{-12}}{1+(3.2\times 10^{-5})^{2}}}+{\frac {4\cdot 5\times 10^{-12}}{1+4\cdot (3.2\times 10^{-5})^{2}}}\right]\right)^{-1}}$= 3,92 с

${\displaystyle T_{2}=\left({\frac {1.02\times 10^{10}}{2}}\left[3\cdot 5\times 10^{-12}+{\frac {5\cdot 5\times 10^{-12}}{1+\left(3.2\times 10^{-5}\right)^{2}}}+{\frac {2\cdot 5\times 10^{-12}}{1+4\cdot (3.2\times 10^{-5})^{2}}}\right]\right)^{-1}}$= 3,92 с,

что близко к экспериментальному значению 3,6 с. Между тем, мы видим, что в этом крайнем случае T₁ равно T₂.Как следует из теории BPP, измерение T₁ раз приводит к межъядерным расстояниям r. Один из примеров - точное определение длин связей металл-гидрид (M-H) в растворах путем измерения ¹H селективный и неселективный T₁ раз в экспериментах по релаксации с переменной температурой с помощью уравнения:^[13][14]

${\displaystyle r(M-H)=C\left({\frac {(1.4k+4.47)T_{1min}}{\nu }}\right)^{1/6}}$

${\displaystyle k=(f-1)/(0.5-f/3)}$, с ${\displaystyle f=T_{1s}/T_{1}}$

${\displaystyle C=10^{7}\left({\frac {{\gamma }_{H}^{2}{\gamma }_{M}^{2}\hbar ^{2}I_{M}(I_{M}+1)}{15}}\right)^{1/6}}$

где r, частота и T₁ измеряются в Å, МГц и с соответственно, а я_M это вращение М.

Смотрите также

• Ядерный магнитный резонанс
• Спектроскопия ядерного магнитного резонанса
• Спектроскопия ядерного магнитного резонанса углеводов
• Спектроскопия ядерно-магнитного резонанса нуклеиновых кислот
• Ядерно-магнитная резонансная спектроскопия белков
• Белковая динамика
• Релаксация (физика)
• Релаксометрия
• Спин-решеточная релаксация
• Спин-спиновая релаксация

Рекомендации

1. Абрагам, А. (1961). «VII Термическая релаксация в жидкостях и газах». Принципы ядерного магнетизма. Издательство Оксфордского университета. п. 264. ISBN  019852014X.
2. Hoult, D.I .; Бахкар, Б. (1998). «Прием сигнала ЯМР: виртуальные фотоны и когерентное спонтанное излучение». Концепции магнитного резонанса. 9 (5): 277–297.
3. Ярек, Р. Л., Флешер, Р. Дж., Шин, С. К., «Кинетика внутреннего вращения N, N-диметилацетамида: эксперимент по переносу спинового насыщения», Журнал химического образования 1997, том 74, стр. 978. Дои:10.1021 / ed074p978.
4. Chavhan, Govind B; Бабин, Пол С; Томас, Беджой; Шрофф, Манохар М; Хааке, Э. Марк (2009). «Принципы, методы и применения МРТ на основе Т2 * и ее специальные приложения». Радиография. 29 (5): 1433–1449. Дои:10.1148 / rg.295095034. ЧВК  2799958. PMID  19755604.
5. «Время релаксации T2 * по сравнению с T2». Вопросы и ответы в МРТ. Получено 2018-08-13.
6. Малькольм Х. Левитт: Спиновая динамика: основы ядерного магнитного резонанса, 2-е издание, John Wiley & Sons, Нью-Йорк, 2008 г., ISBN  0-470-51117-6, Раздел 11.9.2
7. Traficante, Даниэль Д. (1991). «Расслабление. Может ли Т2 быть длиннее Т1?». Концепции магнитного резонанса. 3 (3): 171–177. Дои:10.1002 / cmr.1820030305.
8. Ф. Блох, Ядерная индукция, Физический обзор 70, 460-473 (1946)
9. Химические вещества времени релаксации мозга при 1,5Тл. Крейс Р., Эрнст Т. и Росс Б.Д. «Абсолютная количественная оценка воды и метаболитов в мозге человека. II. Концентрации метаболитов» Журнал магнитного резонанса, Серия B 102 (1993): 9-19
10. Время релаксации лактата при 1,5 Тл. Исобе Т., Мацумура А., Анно I, Кавамура Х., Мураиши Х., Умеда Т., Нос Т. «Эффект J-сцепления и релаксации Т2 при оценке сигнала метиллактата с использованием МР-спектроскопии последовательности PRESS». Игаку Буцури (2005) v25. 2: 68-74.
11. А. Абрагам "Принципы ядерного магнетизма" (Oxford University Press, 1961)
12. Блумберген, Э.М. Перселл, Р.В. Паунд "Эффекты релаксации при поглощении ядерного магнитного резонанса" Физический обзор (1948) v73. 7: 679-746
13. Дмитрий Г. Гусев, Даниэль Нитлиспах, Алексей Б. Вимениц, Владимир И. Бахмутов, Хайнц Берке Исследование синтеза и ЯМР T1 релаксации гидридных комплексов рения и марганца
14. Гусев Д.Г., Вимениц А.Б., Бахмутов В.И. Короткие времена спин-решеточной релаксации гидридных лигандов. Диполь-дипольные взаимодействия протон-металл Неорган. Chem., 1991, 30 (16), с. 3116. DOI: 10.1021 / ic00016a003Inorg. Chem., 1993, 32 (15), с. 3270. Дои:10.1021 / ic00067a013

внешняя ссылка

• Основы ЯМР, RIT
• Релаксация в ЯМР-спектроскопии высокого разрешения
• Полевой цикл ЯМР-релаксометрии^{[мертвая ссылка ]}
• расслабляться Программное обеспечение для анализа динамики ЯМР
• Оценка параметров релаксации Т1 и Т2 при МРТ