Функция процесса - Process function
| Термодинамика | ||||||||||||
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
 Классический Тепловой двигатель Карно | ||||||||||||
| ||||||||||||
| ||||||||||||
КатегорияВ термодинамике величина, которая хорошо определена, чтобы описать путь процесса через состояние равновесия пространство термодинамическая система называется функция процесса,[1] или, альтернативно, количество процесса, или функция пути. В качестве примера, механическая работа и высокая температура являются функциями процесса, поскольку они количественно описывают переход между состояниями равновесия термодинамической системы.
Функции пути зависят от пути, по которому можно попасть в одно состояние из другого. Разные маршруты дают разное количество. Примеры функций пути включают работай, высокая температура и длина дуги. В отличие от функций пути, государственные функции не зависят от выбранного пути. Термодинамический переменные состояния точечные функции, отличные от функций пути. Для данного состояния, рассматриваемого как точка, существует определенное значение для каждой переменной состояния и функции состояния.
Бесконечно малые изменения в функции процесса Икс часто обозначаются δX отличить их от бесконечно малых изменений в функции состояния Y что написано dY. Количество dY является точный дифференциал, пока δX нет, это неточная разница. Бесконечно малые изменения в функции процесса могут быть интегрированы, но интеграл между двумя состояниями зависит от конкретного пути, пройденного между двумя состояниями, тогда как интеграл функции состояния - это просто разность функций состояния в двух точках, независимо от пройденный путь.
В общем, технологическая функция Икс может быть либо голономный или неголономный. Для функции голономного процесса вспомогательная функция состояния (или интегрирующий множитель) λ можно определить так, что Y = λX это государственная функция. Для неголономной функции процесса такая функция не может быть определена. Другими словами, для функции голономного процесса λ можно определить так, что dY = λδX является точным дифференциалом. Например, термодинамическая работа является функцией голономного процесса, поскольку интегрирующий фактор λ = 1/п (куда п давление) даст точный дифференциал функции состояния объема dV = δW/п. В второй закон термодинамики как заявлено Каратеодори по существу сводится к утверждению, что тепло является функцией голономного процесса, поскольку интегрирующий множитель λ = 1/Т (куда Т - температура) даст точный дифференциал функции состояния энтропии dS = δQ/Т.[1]
Рекомендации
- ^ а б Сычев В. В. (1991). Дифференциальные уравнения термодинамики.. Тейлор и Фрэнсис. ISBN 978-1560321217. Получено 2012-11-26.
Смотрите также
 | Этот термодинамика -связанная статья является заглушка. Вы можете помочь Википедии расширяя это. |