Вибронная муфта - Vibronic coupling

Вибронная муфта (также называемый неадиабатическая связь или же производная связь) в молекула вовлекает взаимодействие между электронным и ядерным колебательным движением.^[1][2] Термин «вибронный» происходит от комбинации терминов «колебательный» и «электронный», обозначающих идею о том, что в молекуле колебательные и электронные взаимодействия взаимосвязаны и влияют друг на друга. Величина вибронной связи отражает степень такой взаимосвязи.

В теоретическая химия вибронной связью в пределах Приближение Борна – Оппенгеймера. Вибронные связи имеют решающее значение для понимания неадиабатических процессов, особенно вблизи точек конические пересечения.^[3][4] Прямой расчет вибронных муфт не является распространенным из-за трудностей, связанных с их оценкой.

Определение

Вибронная связь описывает смешивание различных электронных состояний в результате небольших колебаний.

${\displaystyle \mathbf {f} _{k'k}\equiv \langle \,\chi _{k'}(\mathbf {r} ;\mathbf {R} )\,|\,{\hat {\nabla }}_{\mathbf {R} }\chi _{k}(\mathbf {r} ;\mathbf {R} )\rangle _{(\mathbf {r} )}}$

Оценка

Оценка вибронной связи часто требует сложной математической обработки.

Числовые градиенты

Форма вибронной связи по существу является производной от волновая функция. Каждый компонент вектора вибронной связи можно рассчитать с помощью численное дифференцирование методы, использующие волновые функции на смещенных геометриях. Это процедура, используемая в MOLPRO.^[5]

Точность первого порядка может быть достигнута с помощью формулы прямой разности:

${\displaystyle (\mathbf {f} _{k'k})_{l}\approx {\frac {1}{d}}\left[\gamma ^{k'k}(\mathbf {R} |\mathbf {R} +d\mathbf {e} _{l})-\gamma ^{k'k}(\mathbf {R} |\mathbf {R} )\right]}$

Второй порядок точности может быть достигнут с помощью формулы центральной разности:

${\displaystyle (\mathbf {f} _{k'k})_{l}\approx {\frac {1}{2d}}\left[\gamma ^{k'k}(\mathbf {R} |\mathbf {R} +d\mathbf {e} _{l})-\gamma ^{k'k}(\mathbf {R} |\mathbf {R} -d\mathbf {e} _{l})\right]}$

Здесь, ${\displaystyle \mathbf {e} _{l}}$ - единичный вектор вдоль направления ${\displaystyle l}$. ${\displaystyle \gamma ^{k'k}}$ - плотность переходов между двумя электронными состояниями.

${\displaystyle \gamma ^{k'k}(\mathbf {R} _{1}|\mathbf {R} _{2})=\langle \chi _{k'}(\mathbf {r} ;\mathbf {R} _{1})\,|\,\chi _{k}(\mathbf {r} ;\mathbf {R} _{2})\rangle _{(\mathbf {r} )}}$

Оценка электронных волновых функций для обоих электронных состояний требуется при N геометриях смещения для первого порядка точности и 2 * N смещениях для достижения точности второго порядка, где N - количество ядерных степеней свободы. Для больших молекул это может быть чрезвычайно требовательным с точки зрения вычислений.

Как и в случае с другим методом численного дифференцирования, оценка вектора неадиабатической связи с помощью этого метода численно нестабильна, что ограничивает точность результата. Более того, вычислить две плотности переходов в числителе непросто. Волновые функции обоих электронных состояний разложены на Детерминанты Слейтера или же Функции состояния конфигурации (CSF). Вклад от изменения основы CSF слишком сложен, чтобы его можно было оценить с помощью численного метода, и обычно игнорируется путем использования приблизительного диабетический Основа CSF. Это также приведет к дальнейшей неточности вычисленного вектора связи, хотя эта ошибка обычно допустима.

Аналитические градиентные методы

Оценка производных связей с помощью методов аналитического градиента имеет преимущество высокой точности и очень низкой стоимости, обычно намного дешевле, чем расчет одной точки. Это означает коэффициент ускорения 2N. Однако этот процесс требует интенсивной математической обработки и программирования. В результате в настоящее время в нескольких программах реализована аналитическая оценка вибронных муфт. Подробности об этом методе можно найти в исх.^[6] Для реализации для SA-MCSCF и MRCI в КОЛУМБУС см. исх.^[7]

Пересечения и избегаемые пересечения поверхностей потенциальной энергии

Основные статьи: Поверхность потенциальной энергии и Коническое пересечение

Вибронная муфта большая в случае двух адиабатический поверхности потенциальной энергии приближаются друг к другу (то есть, когда энергетический зазор между ними составляет порядка одного колебательного кванта). Это происходит по соседству с избежать перехода из поверхности потенциальной энергии соответствующие различным электронным состояниям одной и той же спиновой симметрии. В непосредственной близости от конические пересечения, где пересекаются поверхности потенциальной энергии с одинаковой спиновой симметрией, величина вибронной связи приближается к бесконечности. В любом случае адиабатический или же Приближение Борна – Оппенгеймера необходимо учитывать отказы и вибронные муфты.

Большая величина вибронной связи вблизи избегать переходов и конические пересечения позволяет волновым функциям распространяться от одной адиабатической поверхности потенциальной энергии к другой, вызывая неадиабатические явления, такие как безызлучательный распад. Особенность вибронной связи на конических пересечениях ответственна за существование Геометрическая фаза, который был открыт Лонге-Хиггинс^[8] в контексте. Геометрическая фаза вокруг конического пересечения, включающая основное электронное состояние C₆ЧАС₃F₃⁺ молекулярный ион обсуждается на страницах 385–386 учебника Банкера и Дженсена.^[9]

Трудности и альтернативы

Хотя прямая оценка вибронных муфт имеет решающее значение для понимания неадиабатических процессов, они были очень ограничены.

Оценка вибронных муфт часто связана с серьезными трудностями при математической формулировке и реализации программ. В результате алгоритмы оценки вибронных муфт еще не реализованы во многих квантовая химия программные комплекты.

Оценка вибронных связей также требует правильного описания по крайней мере двух электронных состояний в областях, где они сильно связаны. Это требует использования методов с несколькими ссылками, таких как MCSCF и MRCI, которые являются требовательными к вычислениям и тонкими квантово-химическими методами. Это еще больше усложняется тем фактом, что для определения вибронных соединений требуется электронное волновые функции. К сожалению, методы, основанные на волновых функциях, обычно слишком дороги для больших систем, а популярные методы - для больших систем, таких как теория функционала плотности и молекулярная механика не может генерировать информацию о волновой функции. В результате прямая оценка вибронных связей в основном ограничивается очень маленькими молекулами. Величину вибронной связи часто вводят как эмпирический параметр определяется воспроизведением экспериментальных данных.

В качестве альтернативы можно избежать явного использования производных связей, переключившись с адиабатический к диабетический представление поверхности потенциальной энергии. Хотя для строгой проверки диабатического представления требуется знание вибронной связи, часто можно построить такие диабатические представления, сославшись на непрерывность физических величин, таких как дипольный момент, распределение заряда или орбитальные координаты. Однако такое построение требует детального знания молекулярной системы и вносит значительный произвол. Диабатические представления, построенные с помощью различных методов, могут давать разные результаты, и надежность результата зависит от усмотрения исследователя.

Теоретическая разработка

Первое обсуждение влияния вибронной связи на молекулярные спектры дано в статье Герцберга и Теллера.^[10]Хотя эффект Герцберга-Теллера представляется результатом либо вибронной связи, либо зависимости момента электронного перехода от ядерных координат, можно показать, что эти две явно разные причины эффекта Герцберга-Теллера в спектре являются двумя проявлениями то же явление (см. раздел 14.1.9 книги Банкера и Дженсена^[9]Расчеты нижнего возбужденные уровни из бензол Скларом в 1937 г. (методом валентной связи), а затем в 1938 г. Goeppert-Mayer и Скляр (с молекулярная орбиталь метод) продемонстрировал соответствие между теоретическими предсказаниями и экспериментальными результатами бензольного спектр. Спектр бензола был первым качественным вычислением эффективности различных колебаний при индуцировании поглощения интенсивности.^[11]

Смотрите также

• Эффект Яна-Теллера
• Приближение Борна – Хуанга
• Приближение Борна – Оппенгеймера
• Коническое пересечение

Рекомендации

1. Яркони, Дэвид Р. (1998). «Неадиабатические производные связи». У Пауля фон Раге Шлейера; и другие. (ред.). Энциклопедия вычислительной химии. Чичестер: Вайли. Дои:10.1002 / 0470845015.cna007. ISBN  978-0-471-96588-6.
2. Азуми, Т. (1977). «Что означает термин« вибронная муфта »?». Фотохимия и фотобиология. 25 (3): 315–326. Дои:10.1111 / j.1751-1097.1977.tb06918.x.
3. Яркони, Дэвид Р. (11 января 2012 г.). «Неадиабатическая квантовая химия - прошлое, настоящее и будущее». Химические обзоры. 112 (1): 481–498. Дои:10.1021 / cr2001299. PMID  22050109.
4. Баер, Майкл (2006). За пределами Борна-Оппенгеймера: условия электронной неадиабатической связи и конические пересечения. Хобокен, штат Нью-Джерси: Wiley. ISBN  978-0471778912.
5. «НЕАДИАБАТИЧЕСКИЕ МАТРИЧНЫЕ ЭЛЕМЕНТЫ СВЯЗИ». MOLPRO. Получено 3 ноября 2012.
6. Lengsfield, Byron H .; Сакс, Пол; Яркони, Дэвид Р. (1 января 1984 г.). «Об оценке элементов матрицы неадиабатической связи с использованием волновых функций SA-MCSCF / CI и аналитических градиентных методов. I». Журнал химической физики. 81 (10): 4549. Bibcode:1984ЖЧФ..81.4549Л. Дои:10.1063/1.447428.
7. Лишка, Ганс; Даллос, Михал; Szalay, Péter G .; Яркони, Дэвид Р .; Шепард, Рон (1 января 2004 г.). «Аналитическая оценка условий неадиабатической связи на уровне MR-CI. I. Формализм». Журнал химической физики. 120 (16): 7322–9. Bibcode:2004ЖЧФ.120.7322Л. Дои:10.1063/1.1668615. PMID  15267642.
8. Х. К. Лонге Хиггинс; У. Эпик; М. Х. Л. Прайс; Р. А. Мешок (1958). «Исследования эффекта Яна-Теллера .II. Динамическая проблема». Proc. R. Soc. А. 244 (1236): 1–16. Bibcode:1958RSPSA.244 .... 1л. Дои:10.1098 / rspa.1958.0022. S2CID  97141844.Страницу 12
9. Молекулярная симметрия и спектроскопия, 2-е изд. Филип Р. Банкер и Пер Дженсен, NRC Research Press, Оттава (1998) [1] ISBN  9780660196282
10. Г. Герцберг; Э. Теллер (1933). "Schwingungsstruktur der Elektronenübergänge bei mehratomigen Molekülen". Z. Phys. Chem. Лейпциг. B21: 410.
11. Фишер, Гад (1984). Вибронная связь: взаимодействие электронного и ядерного движений. Нью-Йорк: Академическая пресса. ISBN  978-0-12-257240-1.