Сигма барион - Sigma baryon
В Сигма-барионы семья субатомный адрон частицы, которые имеют два кварка от первого генерация аромата (вверх и / или вниз кварков), и третий кварк из поколения более высокого аромата, в комбинации, где знак волновой функции остается постоянным, когда меняются местами любые два аромата кварка. Они таким образом барионы, с общим изоспин из 1, и может быть нейтральный или иметь элементарный заряд +2, +1, 0 или -1. Они тесно связаны с Лямбда-барионы, которые отличаются только поведением волновой функции при смене аромата.
Следовательно, третий кварк может быть странный (символы
Σ+
,
Σ0
,
Σ−
), а очарование (символы
Σ++
c,
Σ+
c,
Σ0
c), а дно (символы
Σ+
б,
Σ0
б,
Σ−
б) или верх (символы
Σ++
т,
Σ+
т,
Σ0
т) кварк. Однако ожидается, что высшие сигмы никогда не будут соблюдаться, поскольку Стандартная модель предсказывает средняя продолжительность жизни топ-кварков примерно 5×10−25 s.[1] Это примерно в 20 раз короче, чем шкала времени для сильных взаимодействий, и поэтому образовывать адроны.
Список
В этих списках встречаются следующие символы: я (изоспин ), J (полный угловой момент ), п (паритет ), u (вверх кварк ), d (вниз кварк ), s (странный кварк ), c (очаровательный кварк ), t (верхний кварк ), b (нижний кварк ), Q (электрический заряд ), S (странность ), C (очарование ), B ′ (бездонность ), Т (вершина ), а также другие субатомные частицы (наведите указатель мыши на название).
Античастицы в таблице не указаны; однако они просто превратили бы все кварки в антикварки (и наоборот), и Q, B, S, C, B ′, Т, будет противоположных знаков. я, J, и п значения, выделенные красным цветом, не были точно установлены экспериментально, но предсказываются кварковая модель и согласуются с измерениями.[2][3]
Jп = 1/2+ Сигма-барионы
Частицы имя | Символ | Кварк содержание | Масса покоя (МэВ /c2) | я | Jп | Q (е ) | S | C | B ′ | Т | Средняя продолжительность жизни (s ) | Режимы распада (коэффициент ветвления) |
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Сигма[4] | Σ+ | ты ты s | 1,189.37 ± 0.07 | 1 | 1/2+ | +1 | −1 | 0 | 0 | 0 | 8.018 ± 0.026 × 10−11 | п+ + π0 ((51.57±0.30)%) п0 + π+ ((48.31±0.30)%) |
Сигма[4] | Σ0 | ты d s | 1,192.642 ± 0.024 | 1 | 1/2+ | 0 | −1 | 0 | 0 | 0 | 7.4 ± 0.7 × 10−20 | Λ0 + γ (100%) |
Сигма[4] | Σ− | d d s | 1,197.449 ± 0.030 | 1 | 1/2+ | −1 | −1 | 0 | 0 | 0 | 1.479 ± 0.011 × 10−10 | п0 + π− ((99.848±0.005)%) |
очарованная сигма[4] | Σ++ c(2455) | ты ты c | 2,453.97 ± 0.14 | 1 | 1/2 + | +2 | 0 | +1 | 0 | 0 | 3.5 ± 0.4 × 10−22[а] | Λ+ c + π+ (≈100%) |
очарованная сигма[4] | Σ+ c(2455) | ты d c | 2,452.9 ± 0.4 | 1 | 1/2 + | +1 | 0 | +1 | 0 | 0 | >1.4 × 10−22[а] | Λ+ c + π0 (≈100%) |
очарованная сигма[4] | Σ0 c(2455) | d d c | 2,453.75 ± 0.14 | 1 | 1/2 + | 0 | 0 | +1 | 0 | 0 | 3.6± 0.4 × 10−22[а] | Λ+ c + π− (≈100%) |
нижняя сигма[4] | Σ+ б | ты ты б | 5,810.56 ± 0.23 | 1 | 1/2 + | +1 | 0 | 0 | −1 | 0 | 1.31± 0.13 × 10−22[а] | Λ0 б + π+ (доминирующий) |
нижняя сигма† | Σ0 б | ты d б | Неизвестно | 1 | 1/2 + | 0 | 0 | 0 | −1 | 0 | Неизвестно | Неизвестно |
нижняя сигма[4] | Σ− б | d d б | 5,815.2 ± 0.27 | 1 | 1/2 + | −1 | 0 | 0 | −1 | 0 | 1.24± 0.13 × 10−22[а] | Λ0 б + π− (доминирующий) |
Top Sigma† | Σ++ т | ты ты т | — | 1 | 1/2 + | +2 | 0 | 0 | 0 | +1 | — | — |
Top Sigma† | Σ+ т | ты d т | — | 1 | 1/2 + | +1 | 0 | 0 | 0 | +1 | — | — |
Top Sigma† | Σ0 т | d d т | — | 1 | 1/2 + | 0 | 0 | 0 | 0 | +1 | — | — |
† ^ Стандартная модель предсказывает, что эта частица не может существовать из-за короткого времени жизни топ-кварка.
[а] ^ PDG сообщает ширина резонанса (Γ). Здесь преобразование τ =час/Γ дается взамен.
[b] ^ Конкретные значения названия еще не определены, но, вероятно, будут близки к
Σ
б(5810).
Jп = 3/2+ Сигма-барионы
Частицы имя | Символ | Кварк содержание | Масса покоя (МэВ /c2) | я | Jп | Q (е ) | S | C | B ′ | Т | Средняя продолжительность жизни (s ) | Обычно распадается на |
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Сигма[5] | Σ∗+ (1385) | ты ты s | 1,382.8 ± 0.4 | 1 | 3/2+ | +1 | −1 | 0 | 0 | 0 | 1.84 ± 0.04 × 10−23[c] | Λ0 + π+ или Σ+ + π0 или Σ0 + π+ |
Сигма[5] | Σ∗0 (1385) | ты d s | 1,383.7 ± 1.0 | 1 | 3/2+ | 0 | −1 | 0 | 0 | 0 | 1.8 ± 0.3 × 10−23[c] | Λ0 + π0 или Σ+ + π− или Σ− + π+ |
Сигма[5] | Σ∗− (1385) | d d s | 1,387.2 ± 0.5 | 1 | 3/2+ | −1 | −1 | 0 | 0 | 0 | 1.67 ± 0.09 × 10−23[c] | Λ0 + π− или Σ0 + π− или Σ− + π0 или |
очарованная сигма[6] | Σ∗++ c(2520) | ты ты c | 2,518.4 ± 0.6 | 1 | 3/2 + | +2 | 0 | +1 | 0 | 0 | 4.4 ± 0.6 × 10−23[c] | Λ+ c + π+ |
очарованная сигма[6] | Σ∗+ c(2520) | ты d c | 2,517.5 ± 2.3 | 1 | 3/2 + | +1 | 0 | +1 | 0 | 0 | >3.9 × 10−23[c] | Λ+ c + π0 |
очарованная сигма[6] | Σ∗0 c(2520) | d d c | 2,518.0 ± 0.5 | 1 | 3/2 + | 0 | 0 | +1 | 0 | 0 | 4.1 ± 0.5 × 10−23[c] | Λ+ c + π− |
нижняя сигма† | Σ∗+ б | ты ты б | Неизвестно | 1 | 3/2 + | +1 | 0 | 0 | −1 | 0 | Неизвестно | Неизвестно |
нижняя сигма† | Σ∗0 б | ты d б | Неизвестно | 1 | 3/2 + | 0 | 0 | 0 | −1 | 0 | Неизвестно | Неизвестно |
нижняя сигма† | Σ∗− б | d d б | Неизвестно | 1 | 3/2 + | −1 | 0 | 0 | −1 | 0 | Неизвестно | Неизвестно |
Top Sigma† | Σ∗++ т | ты ты т | — | 1 | 3/2 + | +2 | 0 | 0 | 0 | +1 | — | — |
Top Sigma† | Σ∗+ т | ты d т | — | 1 | 3/2 + | +1 | 0 | 0 | 0 | +1 | — | — |
Top Sigma† | Σ∗0 т | d d т | — | 1 | 3/2 + | 0 | 0 | 0 | 0 | +1 | — | — |
† ^ Стандартная модель предсказывает, что эта частица не может существовать из-за короткого времени жизни топ-кварка.
[c] ^ PDG сообщает ширину резонанса (Γ). Здесь преобразование τ =час/Γ дается взамен.
Смотрите также
- Дельта-барион
- Гиперон
- Лямбда-барион
- Список мезонов
- Список частиц
- Нуклон
- Омега барион
- Физический портал
- Хронология открытий частиц
- Xi барион
использованная литература
- ^ Квадт, А. (2006). «Физика топ-кварков на адронных коллайдерах» (PDF). Европейский физический журнал C. 48 (3): 835–1000. Bibcode:2006EPJC ... 48..835Q. Дои:10.1140 / epjc / s2006-02631-6.
- ^ Amsler, C .; и другие. (Группа данных по частицам ) (2008). Барионы (PDF). Лаборатория Лоуренса Беркли (Отчет). Сводные таблицы по частицам. Калифорнийский университет.
- ^ Körner, J.G .; Кремер М. и Пирйол Д. (1994). «Тяжелые барионы». Прогресс в физике элементарных частиц и ядерной физике. 33: 787–868. arXiv:hep-ph / 9406359. Bibcode:1994ПрПНП..33..787К. Дои:10.1016/0146-6410(94)90053-1.
- ^ а б c d е ж г час Zyla, P.A .; Barnett, R.M .; Beringer, J .; Dahl, O .; Dwyer, D.A .; Жених, D.E .; и другие. (Группа данных по частицам) (2020-08-14). «Обзор физики элементарных частиц». Успехи теоретической и экспериментальной физики. 2020 (8). Дои:10.1093 / ptep / ptaa104.
- ^ а б c Amsler, C .; и другие. (Группа данных по частицам) (2008).
Σ
(1385) (PDF). Лаборатория Лоуренса Беркли (Отчет). Списки частиц. Калифорнийский университет. - ^ а б c Amsler, C .; и другие. (Группа данных по частицам) (2008).
Σ
c(2520) (PDF). Лаборатория Лоуренса Беркли (Отчет). Списки частиц. Калифорнийский университет.
Список используемой литературы
- Amsler, C .; и другие. (Группа данных по частицам ) (2008). «Обзор физики элементарных частиц» (PDF). Письма по физике B. 667 (1): 1. Bibcode:2008ФЛБ..667 .... 1А. Дои:10.1016 / j.physletb.2008.07.018.
- Körner, J.G .; Кремер М. и Пирйол Д. (1994). «Тяжелые барионы». Прогресс в физике элементарных частиц и ядерной физике. 33: 787–868. arXiv:hep-ph / 9406359. Bibcode:1994ПрПНП..33..787К. Дои:10.1016/0146-6410(94)90053-1.
- Aaltonen, T .; и другие. (CDF Сотрудничество ) (2007). "Первое наблюдение тяжелых барионов
Σ
б и
Σ∗
б" (PDF). Письма с физическими проверками. 99 (20): 202001. arXiv:0706.3868. Bibcode:2007PhRvL..99t2001A. Дои:10.1103 / PhysRevLett.99.202001.