Рентгеновский аппарат - X-ray burster

Рентгеновские барстеры один класс Рентгеновские двойные звезды демонстрируя периодическое и быстрое увеличение яркость (обычно с коэффициентом 10 или больше), что пик в рентгеновский снимок режим электромагнитный спектр. Эти астрофизические системы состоят из срастание компактный объект, и звезда-спутник главной последовательности "донор". А компактный объект в Рентгеновский двойной система состоит либо из нейтронная звезда или черная дыра; однако при излучении рентгеновской вспышки звезду-компаньона можно сразу же классифицировать как нейтронная звезда, поскольку черные дыры не имеют поверхности и все срастание материал исчезает за горизонт событий. Масса звезды-донора падает на поверхность нейтронной звезды, где водород сливается с гелием, который накапливается, пока не сливается в виде вспышки, производя рентгеновские лучи.

Масса звезды-донора используется для классификации системы как большой (более 10 солнечные массы (M_☉ )) или малой массы (менее 1M_☉) Рентгеновский двойной, сокращенно HMXB и LMXB соответственно. Рентгеновские барстеры по наблюдениям отличаются от других транзиентных источников рентгеновского излучения (таких как Рентгеновские пульсары и мягкие рентгеновские переходные процессы ), демонстрируя резкое время нарастания (1-10 секунд) с последующим спектральным смягчением (свойство охлаждения черные тела ). Энергетика индивидуального всплеска характеризуется интегральным потоком 10^32–33 джоули,^[1] по сравнению с постоянной светимостью порядка 10³² джоулей для устойчивой аккреции на нейтронную звезду.^[2] Соответственно, отношение импульсного потока к постоянному потоку α составляет от 10 до 10³ но обычно порядка 100.^[1] Рентгеновские всплески, испускаемые большинством этих систем, повторяются во временных масштабах от часов до дней, хотя в некоторых системах наблюдается более продолжительное время повторения, а слабые всплески с периодом повторения от 5 до 20 минут еще предстоит объяснить, но наблюдаются. в некоторых менее обычных случаях.^[3] Аббревиатура XRB может относиться либо к объекту (рентгеновский всплеск), либо к соответствующему излучению (рентгеновский всплеск). Есть два типа XRB, обозначенные I и II. Тип I встречается гораздо чаще, чем тип II, и имеет совершенно другую причину. Тип I вызван термоядерным разгоном, а тип II вызван выделением гравитационной энергии.

Астрофизика термоядерного взрыва

Когда звезда в двоичный наполняет его Лобе Роша (либо из-за того, что он находится очень близко к своему компаньону, либо имеет относительно большой радиус), он начинает терять материю, которая течет к своей нейтронной звезде. Звезда тоже может пройти потеря массы превышая его Светимость Эддингтона, или через сильную звездные ветры, и часть этого вещества может стать гравитационным притяжением к нейтронной звезде. В случае короткого орбитальный период и массивная звезда-партнер, оба эти процесса могут способствовать переносу вещества от спутника к нейтронной звезде. В обоих случаях падающий материал исходит из поверхностных слоев звезды-партнера и богат водород и гелий. Материя перетекает от донора к аккретору на пересечении двух Лоб Роша, где также находится первая точка Лагранжа, или L1. Из-за вращения двух звезд вокруг общего центра тяжести материал затем образует струю, движущуюся к аккретору. Потому что у компактных звезд высокие гравитационные поля материал падает с высокой скорость и угловой момент по направлению к нейтронной звезде. Однако угловой момент не позволяет ему немедленно присоединиться к поверхности аккрецирующей звезды. Он продолжает вращаться вокруг аккретора в плоскости орбитальной оси, сталкиваясь с другим аккрецирующим материалом по пути, тем самым теряя энергию и тем самым формируя аккреционный диск, которая также лежит в плоскости орбитальной оси. В рентгеновском барстере этот материал аккрецирует на поверхности нейтронной звезды, где образует плотный слой. После нескольких часов накопления и гравитационного сжатия, термоядерная реакция начинается в этом деле. Это начинается как стабильный процесс, цикл горячего CNO, однако продолжающаяся аккреция вызывает вырожденную оболочку вещества, температура в которой повышается (более чем 1 × 10⁹ кельвин ), но это не улучшает термодинамические условия. Это приводит к тому, что цикл тройного α быстро становится предпочтительным, что приводит к вспышке He. Дополнительная энергия, обеспечиваемая этой вспышкой, позволяет горению CNO превратиться в термоядерный побег. На ранней стадии всплеска происходит процесс альфа-р, который быстро сменяется rp-процесс. Нуклеосинтез может продолжаться до A = 100, но было показано, что окончательно он завершается с Te107.^[4] В течение нескольких секунд большая часть аккрецированного материала сгорает, вызывая яркую рентгеновскую вспышку, которую можно наблюдать с помощью рентгеновских (или гамма-телескопов). Теория предполагает, что существует несколько режимов горения, которые вызывают изменения во взрыве, такие как условия зажигания, выделенная энергия и повторяемость, причем режимы вызваны ядерным составом как аккрецированного материала, так и взрыва пепла. Это в основном зависит от содержания водорода, гелия или углерода. Возгорание углерода также может быть причиной крайне редких «сверхвзрывов».

Поведение рентгеновских барстеров аналогично поведению повторяющихся новые. В этом случае компактный объект является белый Гном который накапливает водород, который в конце концов подвергается взрывному горению.

Наблюдение за всплесками

Поскольку за короткий период времени высвобождается огромное количество энергии, большая часть энергии выделяется в виде высокой энергии. фотоны в соответствии с теорией излучение черного тела, в данном случае рентгеновские лучи. Это высвобождение энергии можно наблюдать по мере увеличения звездного яркость с космический телескоп, и называется Рентгеновский снимок. Эти всплески невозможно наблюдать на поверхности Земли, потому что наши атмосфера является непрозрачный к рентгеновским лучам. Большинство вспыхивающих в рентгеновских лучах звезд демонстрируют периодические всплески, потому что всплески недостаточно мощны, чтобы нарушить стабильность или орбита любой звезды, и весь процесс может начаться снова. Большинство рентгеновских барстеров имеют нерегулярные периоды, которые могут составлять от нескольких часов до многих месяцев, в зависимости от таких факторов, как массы звезд, расстояние между двумя звездами, скорость аккреции и точный состав. наросшего материала. Наблюдательно Рентгеновский снимок категории имеют разные особенности. Вспышка рентгеновского излучения типа I имеет резкий подъем, за которым следует медленное и постепенное снижение профиля светимости. Вспышка рентгеновского излучения типа II имеет быструю форму импульса и может включать множество быстрых вспышек, разделенных минутами. Однако только от двух источников наблюдались рентгеновские всплески типа II, а большинство рентгеновских всплесков относятся к типу I.

По мере совершенствования телескопов, формирующих рентгеновские изображения, были зарегистрированы более мелкие изменения в наблюдении всплесков. В пределах знакомой формы кривой блеска всплеска наблюдались такие аномалии, как колебания (называемые квазипериодическими колебаниями) и провалы, с различными ядерными и физическими объяснениями, хотя ни одно еще не было доказано.^[5] Спектроскопия выявляет абсорбционную особенность 4 кэВ и H- и He-подобные линии поглощения в Fe, но предполагается, что они происходят от аккреционного диска. Последующий вывод красного смещения Z = 35 для EXO 0748-676 обеспечил важное ограничение для уравнения массы-радиуса нейтронной звезды, отношения, которое все еще остается загадкой, но является основным приоритетом для сообщества астрофизиков.^[6]

Приложения к астрономии

Световые всплески рентгеновского излучения можно считать стандартные свечи, поскольку масса нейтронной звезды определяет светимость вспышки. Поэтому, сравнивая наблюдаемые рентгеновские лучи поток к предсказанному значению дает относительно точные расстояния. Наблюдения за рентгеновскими всплесками позволяют также определить радиус нейтронной звезды.

Смотрите также

• Гамма-всплеск

Рекомендации

1. Lewin, Walter H.G .; ван Парадийс, Ян; Таам, Р. Э (1993). «Рентгеновские вспышки». Обзоры космической науки. 62 (3–4): 223–389. Bibcode:1993ССРв ... 62..223Л. Дои:10.1007 / BF00196124. S2CID  125504322.
2. Аясли, С .; Джосс, П. К. (1982). «Термоядерные процессы на аккреции нейтронных звезд - систематическое исследование». Астрофизический журнал. 256: 637–665. Bibcode:1982ApJ ... 256..637A. Дои:10.1086/159940.
3. Илиадис, Кристиан; Endt, Pieter M .; Пранцос, Никос; Томпсон, Уильям Дж. (1999). «Взрывоопасное сжигание водорода ²⁷Si, ³¹S, ³⁵Ar и ³⁹Ca в новых звездах и рентгеновских вспышках ". Астрофизический журнал. 524 (1): 434–453. Bibcode:1999ApJ ... 524..434I. Дои:10.1086/307778.
4. Schatz, H .; Рем, К. (Октябрь 2006 г.). «Рентгеновские двойные системы». Ядерная физика A. 777: 601–622. arXiv:Astro-ph / 0607624. Bibcode:2006НуФА.777..601С. Дои:10.1016 / j.nuclphysa.2005.05.200. S2CID  5303383.
5. Уоттс, Анна Л. (2012-09-22). «Термоядерные взрывные колебания». Ежегодный обзор астрономии и астрофизики. 50 (1): 609–640. arXiv:1203.2065. Bibcode:2012ARA & A..50..609Вт. Дои:10.1146 / annurev-astro-040312-132617. ISSN  0066-4146. S2CID  119186107.
6. Schatz, H .; Рем, К. (Октябрь 2006 г.). «Рентгеновские двойные системы». Ядерная физика A. 777: 601–622. arXiv:Astro-ph / 0607624. Bibcode:2006НуФА.777..601С. Дои:10.1016 / j.nuclphysa.2005.05.200. S2CID  5303383.