Разложение Шмидта - Schmidt decomposition

В линейная алгебра, то Разложение Шмидта (назван в честь создателя Эрхард Шмидт ) относится к определенному способу выражения вектор как тензорное произведение из двух внутренние пространства продукта. Он имеет множество приложений в квантовая теория информации, например в запутанность характеристика и в государственная очистка, и пластичность.

Теорема

Позволять ${displaystyle H_{1}}$ и ${displaystyle H_{2}}$ быть Гильбертовы пространства из размеры п и м соответственно. Предполагать ${displaystyle ngeq m}$. Для любого вектора ${displaystyle w}$ в тензорном произведении ${displaystyle H_{1}otimes H_{2}}$, существуют ортонормированные множества ${displaystyle {u_{1},ldots ,u_{m}}subset H_{1}}$ и ${displaystyle {v_{1},ldots ,v_{m}}subset H_{2}}$ такой, что ${displaystyle w=sum _{i=1}^{m}alpha _{i}u_{i}otimes v_{i}}$, где скаляры ${displaystyle alpha _{i}}$ являются действительными, неотрицательными и уникальными до повторного заказа.

Доказательство

Разложение Шмидта по сути является переформулировкой разложение по сингулярным числам в другом контексте. Исправить ортонормированные базы ${displaystyle {e_{1},ldots ,e_{n}}subset H_{1}}$ и ${displaystyle {f_{1},ldots ,f_{m}}subset H_{2}}$. Мы можем идентифицировать элементарный тензор ${displaystyle e_{i}otimes f_{j}}$ с матрицей ${displaystyle e_{i}f_{j}^{T}}$, куда ${displaystyle f_{j}^{T}}$ это транспонировать из ${displaystyle f_{j}}$. Общий элемент тензорного произведения

${displaystyle w=sum _{1leq ileq n,1leq jleq m}eta _{ij}e_{i}otimes f_{j}}$

можно тогда рассматривать как п × м матрица

${displaystyle ;M_{w}=(eta _{ij}).}$

Посредством разложение по сингулярным числам, существует п × п унитарный U, м × м унитарный V, а положительно полуопределенный диагональ п × м матрица Σ такая, что

${displaystyle M_{w}=U{egin{bmatrix}Sigma �end{bmatrix}}V^{*}.}$

Написать ${displaystyle U={egin{bmatrix}U_{1}&U_{2}end{bmatrix}}}$ куда ${displaystyle U_{1}}$ является п × м и у нас есть

${displaystyle ;M_{w}=U_{1}Sigma V^{*}.}$

Позволять ${displaystyle {u_{1},ldots ,u_{m}}}$ быть м вектор-столбцы ${displaystyle U_{1}}$, ${displaystyle {v_{1},ldots ,v_{m}}}$ вектор-столбцы ${displaystyle {overline {V}}}$, и ${displaystyle alpha _{1},ldots ,alpha _{m}}$ диагональные элементы Σ. Предыдущее выражение тогда

${displaystyle M_{w}=sum _{k=1}^{m}alpha _{k}u_{k}v_{k}^{T},}$

потом

${displaystyle w=sum _{k=1}^{m}alpha _{k}u_{k}otimes v_{k},}$

что доказывает утверждение.

Некоторые наблюдения

Некоторые свойства разложения Шмидта представляют физический интерес.

Спектр приведенных состояний

Рассмотрим вектор ш тензорного произведения

${displaystyle H_{1}otimes H_{2}}$

в виде разложения Шмидта

${displaystyle w=sum _{i=1}^{m}alpha _{i}u_{i}otimes v_{i}.}$

Сформируйте матрицу ранга 1 ρ = ш ш *. Тогда частичный след из ρ, относительно любой системы А или же B, - диагональная матрица, ненулевыми диагональными элементами которой являются |α_я |². Другими словами, разложение Шмидта показывает, что приведенное состояние ρ в любой подсистеме имеют одинаковый спектр.

Ранг Шмидта и запутанность

Строго положительные значения ${displaystyle alpha _{i}}$ в разложении Шмидта ш это его Коэффициенты Шмидта. Число коэффициентов Шмидта ${displaystyle w}$, считая с кратностью, называется ее Ранг Шмидта, или же Число Шмидта.

Если ш можно выразить как продукт

${displaystyle uotimes v}$

тогда ш называется отделимое состояние. Иначе, ш считается запутанное состояние. Из разложения Шмидта мы видим, что ш запутан тогда и только тогда, когда ш имеет ранг Шмидта строго больше 1. Следовательно, две подсистемы, разделяющие чистое состояние, запутаны тогда и только тогда, когда их редуцированные состояния являются смешанными состояниями.

Энтропия фон Неймана

Следствием приведенных выше комментариев является то, что для чистых состояний энтропия фон Неймана приведенных состояний является четко определенной мерой запутанность. Для энтропии фон Неймана обоих приведенных состояний ρ является ${displaystyle -sum _{i}|alpha _{i}|^{2}log(|alpha _{i}|^{2})}$, и он равен нулю тогда и только тогда, когда ρ состояние продукта (не запутано).

Кристаллическая пластичность

В области пластичности кристаллические твердые тела, такие как металлы, пластически деформируются в основном вдоль кристаллических плоскостей. Каждая плоскость, определяемая своим вектором нормали ν, может «скользить» в одном из нескольких направлений, определяемых вектором μ. Вместе плоскость скольжения и направление образуют систему скольжения, которая описывается тензором Шмидта ${displaystyle P=mu otimes u }$. Градиент скорости представляет собой линейную комбинацию этих параметров для всех систем скольжения, где масштабный коэффициент - это скорость скольжения вдоль системы.

Смотрите также

• Разложение по сингулярным числам
• Очистка квантового состояния

дальнейшее чтение

• Патхак, Анирбан (2013). Элементы квантовых вычислений и квантовой коммуникации. Лондон: Тейлор и Фрэнсис. С. 92–98. ISBN  978-1-4665-1791-2.