Спутниковая галактика - Satellite galaxy

А спутниковая галактика это меньшая галактика-компаньон, которая путешествует по орбиты в пределах гравитационный потенциал более массивного и светящийся хозяин галактика (также известная как первичная галактика).^[1] Спутниковые галактики и их составляющие связаны со своей родительской галактикой точно так же, как планеты в нашем собственном Солнечная система гравитационно связаны с солнце.^[2] Хотя большинство спутниковых галактик карликовые галактики, спутниковые галактики больших скопления галактик может быть намного массивнее.^[3] В Млечный Путь вращается около пятидесяти галактик-спутников, крупнейшей из которых является Большое Магелланово Облако.

Более того, галактики-спутники - не единственные астрономические объекты, гравитационно связанные с более крупными родительскими галактиками (см. шаровые скопления ). По этой причине астрономы определили галактики как гравитационно связанный коллекции звезды которые обладают свойствами, которые нельзя объяснить комбинацией барионная материя (т.е. обычные иметь значение ) и Законы тяготения Ньютона.^[4] Например, измерения орбитальная скорость звезд и газа внутри спиральных галактик приводит к кривая скорости что значительно отклоняется от теоретического предсказания. Это наблюдение послужило поводом для различных объяснений, таких как теория темная материя и модификации ньютоновской динамики.^[1] Следовательно, несмотря на то, что они также являются спутниками родительских галактик, шаровые скопления не следует путать с галактиками-спутниками. Галактики-спутники не только более протяженные и диффузные по сравнению с шаровыми скоплениями, но и окружены массивными скоплениями. ореолы темной материи которые, как считается, были переданы им в процессе формирования.^[5]

Спутниковые галактики обычно ведут бурную жизнь из-за их хаотического взаимодействия как с более крупной родительской галактикой, так и с другими спутниками. Например, родительская галактика способна нарушать работу орбитальных спутников через приливный и зачистка под давлением. Эти воздействия на окружающую среду могут удалить большое количество холодного газа со спутников (т. Е. Топливо для звездообразование ), и это может привести к тому, что спутники станут неподвижными в том смысле, что они перестали образовывать звезды.^[6] Более того, спутники также могут столкнуться со своей родительской галактикой, что приведет к незначительному слиянию (то есть слиянию галактик со значительно различающимися массами). С другой стороны, спутники также могут сливаться друг с другом, что приводит к крупному слиянию (т. Е. Событию слияния галактик сопоставимых масс). Галактики в основном состоят из пустого пространства, межзвездный газ и пыль, и поэтому слияния галактик не обязательно связаны со столкновениями между объектами из одной галактики и объектами из другой, однако эти события обычно приводят к образованию гораздо более массивных галактик. Следовательно, астрономы стремятся ограничить скорость, с которой происходят как мелкие, так и крупные слияния, чтобы лучше понять формирование гигантских структур гравитационно связанных скоплений галактик, таких как галактические группы и кластеры.^[7][8]

История

Начало 20 века

До 20 века представление о существовании галактик за пределами нашей Млечный Путь не был хорошо установлен. На самом деле, идея была настолько противоречивой в то время, что это привело к тому, что сейчас обставляется как «Шепли-Curtis большие дебаты» метко названный в честь астрономов Харлоу Шепли и Хибер Дуст Кертис который обсуждал природу "туманностей" и размер Млечного Пути в Национальная Академия Наук 26 апреля 1920 г. Шепли утверждал, что Млечный Путь - это вся Вселенная (охватывающая более 100 000 световых лет или 30 килопарсек поперек) и что все наблюдаемые "туманности" (в настоящее время известные как галактики) находятся в этой области. С другой стороны, Кертис утверждал, что Млечный путь был намного меньше и что наблюдаемые туманности на самом деле были галактиками, похожими на наш собственный Млечный Путь.^[9] Этот спор не был разрешен до конца 1923 года, когда астроном Эдвин Хаббл измерил расстояние до M31 (в настоящее время известная как галактика Андромеды) с использованием Цефеида переменная звезды. Измеряя период этих звезд Хаббл смог оценить их собственную светимость и, объединив ее с измеренными кажущаяся величина он оценил расстояние в 300 кпк, что было порядок величины больше, чем предполагаемый размер Вселенной, сделанный Шепли. Это измерение подтвердило, что Вселенная не только была намного больше, чем предполагалось ранее, но и продемонстрировала, что наблюдаемые туманности на самом деле были далекими галактиками с широким диапазоном морфологии (см. Последовательность Хаббла ).^[9]

Современное время

Несмотря на открытие Хаббла, что Вселенная изобилует галактиками, большинство галактик-спутников Млечного Пути и Местная группа оставались незамеченными до появления современных астрономические исследования такие как Sloan Digital Sky Survey (SDSS ) и Обзор темной энергии (DES ).^[10][11] В частности, в настоящее время известно, что в Млечном Пути находится 59 галактик-спутников (см. галактики-спутники Млечного Пути ), однако два из этих спутников, известные как Большое Магелланово Облако и Малое Магелланово Облако наблюдались в Южное полушарие невооруженным глазом с давних времен. Тем не менее, современные космологические теории образования и эволюции галактик предсказывают гораздо большее количество галактик-спутников, чем наблюдаемое (см. проблема с пропавшими спутниками ).^[12][13] Однако более поздние моделирование с высоким разрешением продемонстрировало, что текущее количество наблюдаемых спутников не представляет угрозы для преобладающей теории образования галактик.^[14][15]

Анимация, иллюстрирующая историю открытия галактик-спутников Млечного Пути за последние 100 лет. Классические галактики-спутники выделены синим цветом (помечены их названиями), SDSS -открытия отмечены красным цветом, а более свежие открытия (в основном с DES ) имеют зеленый цвет.

Мотивы к изучению спутниковых галактик

Спектроскопический, фотометрический и кинематический Наблюдения за галактиками-спутниками дали большой объем информации, которая использовалась, среди прочего, для изучения образование и эволюция галактик, экологические эффекты, которые увеличивают и уменьшают скорость звездообразование внутри галактик и распределение темной материи в гало темной материи. В результате галактики-спутники служат полигоном для предсказаний, сделанных космологические модели.^[14][16][17]

Классификация галактик-спутников

Как упоминалось выше, галактики-спутники обычно классифицируются как карликовые галактики и поэтому следуют аналогичному принципу. Схема классификации Хаббла в качестве их хозяина с небольшим добавлением строчной буквы «d» перед различными стандартными типами для обозначения статуса карликовой галактики. Эти типы включают карликовый нерегулярный (dI), карликовый сфероидальный (dSph), карликовый эллиптический (dE) и карликовая спираль (dS). Однако из всех этих типов считается, что карликовые спирали - это не спутники, а скорее карликовые галактики, которые можно найти только в полевых условиях.^[18]

Карликовые неправильные галактики-спутники

Карликовые иррегулярные галактики-спутники характеризуются хаотичным и асимметричным внешним видом, низкой долей газа, высокой скорость звездообразования и низкий металличность.^[19] Три из ближайших карликовых иррегулярных спутников Млечного Пути включают Малое Магелланово Облако, Карлик Большого Пса, и недавно обнаруженный Antlia 2.

В Большое Магелланово Облако, то Млечный Путь крупнейшая спутниковая галактика и четвертая по величине в Местная группа. Этот спутник также классифицируется как переходный тип между карликовой спиралью и карликом неправильной формы.

Карликовые эллиптические галактики-спутники

Карликовые эллиптические галактики-спутники характеризуются своей овальной формой на небе, неупорядоченным движением составляющих звезд, умеренной или низкой металличностью, низкими газовыми фракциями и старым звездным населением. Карликовые эллиптические галактики-спутники в Местная группа включают NGC 147, NGC 185, и NGC 205, которые являются спутниками соседней с нами галактики Андромеды.^[19][20]

Карликовые сфероидальные галактики-спутники

Карликовые сфероидальные галактики-спутники характеризуются диффузным видом, низким поверхностная яркость, высоко отношение массы к световому потоку (т.е. преобладает темная материя), низкая металличность, низкие газовые фракции и старое звездное население.^[1] Более того, карликовые сфероидалы составляют самую большую популяцию известных галактик-спутников Млечного Пути. Некоторые из этих спутников включают Геркулес, Рыбы II и Лев IV, которые названы в честь созвездие в котором они находятся.^[19]

Переходные типы

В результате незначительных слияний и воздействия окружающей среды некоторые карликовые галактики классифицируются как галактики-спутники промежуточного или переходного типа. Например, Феникс и LGS3 классифицируются как промежуточные типы, которые, по-видимому, переходят от карликовых иррегулярных форм к карликовым сфероидам. Кроме того, считается, что Большое Магелланово Облако находится в процессе перехода от карликовой спирали к карликовой неправильной форме.^[19]

Формирование спутниковых галактик

По стандартной модели космология (известный как ΛCDM модель) образование спутниковых галактик неразрывно связано с наблюдаемыми крупномасштабная структура Вселенной. В частности, модель ΛCDM основана на предпосылке, что наблюдаемая крупномасштабная структура является результатом восходящего иерархического процесса, который начался после рекомбинация эпоха, в которой электрически нейтрален водород атомы образовались в результате свободный электроны и протоны связывая вместе. По мере увеличения отношения нейтрального водорода к свободным протонам и электронам росли флуктуации плотности барионной материи. Эти колебания быстро выросли до такой степени, что стали сопоставимы с темная материя колебания плотности. Более того, меньшие колебания массы росли до нелинейность, стал вириализированный (т. е. достигли гравитационного равновесия), а затем были иерархически сгруппированы в более крупные связанные системы.^[21]

Газ в этих связанных системах конденсировался и быстро охлаждался до холодная темная материя ореолы, которые неуклонно увеличивались в размере за счет слияния и накопления дополнительного газа посредством процесса, известного как нарастание. Самые большие связанные объекты, образованные в результате этого процесса, известны как сверхскопления, такой как Сверхскопление Девы, которые содержат меньшие кластеры галактик, окруженных еще меньшими карликовые галактики. Кроме того, в этой модели карликовые галактики считаются фундаментальными строительными блоками, которые дают начало более массивным галактикам, а спутники, наблюдаемые вокруг этих галактик, являются карликами, которые еще не поглотили их хозяева.^[22]

Накопление массы в гало темной материи

Грубый, но полезный метод определения того, как гало темной материи постепенно набирают массу за счет слияния менее массивных гало, можно объяснить с помощью формализма экскурсионных наборов, также известного как расширенный Формализм Пресс-Шехтера (EPS).^[23] Среди прочего, формализм EPS можно использовать для вывода доли массы ${\displaystyle M_{2}}$ которые возникли из рухнувших объектов определенной массы в более раннее время ${\textstyle t_{1}<t_{2}}$ применяя статистика из Марковский случайные прогулки к траекториям массовых элементов в ${\displaystyle (S,\delta )}$-пространство, где ${\textstyle S=\sigma ^{2}(M)}$ и ${\displaystyle \delta ={\rho (x)-{\bar {\rho }} \over {\bar {\rho }}}}$ представляют собой массу отклонение и сверхплотность соответственно.

В частности, формализм EPS основан на анзац в котором указывается «доля траекторий с первым пересечением барьера ${\textstyle \delta _{S}=\delta _{critical}(t)}$ в ${\textstyle S>S_{1}=\sigma ^{2}(M_{1})}$ равна массовой доле в момент времени ${\displaystyle t}$ который заключен в ореолы с массами ${\textstyle M<M_{1}}$".^[24] Следовательно, этот анзац гарантирует, что каждая траектория пересечет барьер. ${\displaystyle \delta _{S}=\delta _{critical}(t)}$ учитывая некоторые сколь угодно большие ${\displaystyle S}$, и в результате он гарантирует, что каждый элемент массы в конечном итоге станет частью ореола.^[24]

Кроме того, массовая доля ${\displaystyle M_{2}}$ которые возникли из рухнувших объектов определенной массы в более раннее время ${\textstyle t_{1}<t_{2}}$ может использоваться для определения среднего количества предков за раз ${\displaystyle t_{1}}$в интервале масс ${\textstyle (M_{1},M_{1}+dM_{1})}$ которые слились, чтобы создать ореол ${\displaystyle M_{2}}$ вовремя ${\displaystyle t_{2}}$. Это достигается путем рассмотрения сферической области масс ${\displaystyle M_{2}}$ с соответствующим массовая дисперсия ${\textstyle S_{2}=\sigma ^{2}(M_{2})}$ и линейная избыточная плотность ${\textstyle \delta _{2}=\delta _{c}(t_{2})={\delta _{c} \over D(t_{2})}}$ , куда ${\textstyle D(t_{2})}$ - линейная скорость роста, нормированная на единицу в момент времени ${\textstyle t_{2}}$ и ${\textstyle \delta _{c}}$ критический чрезмерная плотность при котором начальная сферическая область схлопнулась, чтобы сформировать вириализированный объект.^[24] Математически функция массы предшественника выражается как:

$${\displaystyle N(M_{1},t_{1}|M_{2},t_{2})\operatorname {dM_{1}} ={\frac {M_{2}}{M_{1}}}f_{PS}(\nu _{12}){\Bigg |}{\operatorname {d} \ln(\nu _{12}) \over \operatorname {d} \ln(M_{1})}{\Bigg |}\operatorname {dM_{1}} }$$

куда ${\textstyle \nu _{12}={\delta _{1}-\delta _{2} \over {\sqrt {S_{1}-S_{2}}}}}$ и ${\textstyle f_{PS}(\nu _{12})={\sqrt {2 \over \pi }}\nu _{12}\exp({-\nu _{12}^{2} \over 2})}$ - функция кратности Пресса-Шехтера, которая описывает долю массы, связанную с гало в диапазоне ${\textstyle \ln(\nu _{12})}$.^[24]

Различные сравнения функции массы предшественника с численное моделирование пришли к выводу, что хорошее согласие между теорией и моделированием достигается только тогда, когда ${\displaystyle \Delta t=t_{2}-t_{1}}$мала, в противном случае массовая доля в предшественниках с большой массой значительно занижена, что может быть связано с грубыми предположениями, такими как предположение о идеально сферической модели коллапса и использование поля линейной плотности вместо поля нелинейной плотности для характеристики разрушенных структур .^[25][26] Тем не менее, полезность формализма EPS заключается в том, что он обеспечивает вычислительно дружественный подход к определению свойств гало темной материи.

Скорость слияния Halo

Еще одна полезность формализма EPS заключается в том, что его можно использовать для определения скорости, с которой ореол начальной массы M сливается с ореолом с массой от M до M + ΔM.^[24] Эта оценка определяется как

${\displaystyle {\mathcal {P}}(\Delta M|M,t)\operatorname {d} \ln \Delta M\operatorname {d} \ln t={\frac {1}{\sqrt {2\pi }}}{\Bigg [}{\frac {S_{1}}{(S_{1}-S_{2})}}{\Bigg ]}^{3/2}\exp {\Bigg [}-{\frac {\delta _{c}^{2}(S_{1}-S_{2})}{2S_{1}S_{2}}}{\Bigg ]}{\Bigg |}{\frac {\operatorname {d} \ln \delta _{c}}{\operatorname {d} \ln t}}{\Bigg |}{\Bigg |}{\frac {\operatorname {d} \ln S_{2}}{\operatorname {d} \ln \Delta M}}{\Bigg |}{\frac {\delta _{c}}{\sqrt {S_{2}}}}\operatorname {d} \ln t\operatorname {d} \ln \Delta M}$

куда ${\textstyle S_{1}=\sigma ^{2}(M)}$, ${\textstyle S_{2}=\sigma ^{2}(M+\Delta M)}$. В целом изменение массы, ${\displaystyle \Delta M}$, представляет собой сумму множества мелких слияний. Тем не менее, учитывая бесконечно малый интервал времени ${\displaystyle \operatorname {dt} }$ разумно рассматривать изменение массы как результат одного события слияния, в котором ${\displaystyle M_{1}}$ переходы к ${\displaystyle M_{2}}$.^[24]

Галактический каннибализм (незначительные слияния)

Остатки небольшого слияния можно наблюдать в виде звездного потока, падающего на галактику. NGC5907.

На протяжении всей своей жизни галактики-спутники, вращающиеся в гало темной материи, испытывают динамическое трение и, следовательно, погружаются глубже в гравитационный потенциал своего хозяина в результате орбитальный распад. Во время этого спуска звезды во внешней области спутника неуклонно срезаются из-за приливные силы из родительской галактики. Этот процесс, являющийся примером небольшого слияния, продолжается до тех пор, пока спутник не будет полностью разрушен и поглощен родительскими галактиками.^[27] Свидетельства этого деструктивного процесса можно наблюдать в потоки звездного мусора вокруг далеких галактик.

Скорость орбитального распада

По мере того, как спутники вращаются вокруг своего хозяина и взаимодействуют друг с другом, они постепенно теряют небольшое количество кинетическая энергия и угловой момент за счет динамического трения. Следовательно, расстояние между хостом и спутником постепенно уменьшается, чтобы сохранить угловой момент. Этот процесс продолжается до тех пор, пока спутник не сливается с основной галактикой. Кроме того, если мы предположим, что хост является особая изотермическая сфера (SIS), а спутник - это SIS, который резко усечен на радиусе, на котором он начинает ускоряться к хосту (известному как Радиус Якоби ), то время ${\displaystyle t_{\mathrm {f} ric}}$ что требуется, чтобы динамическое трение привело к незначительному слиянию, можно приблизительно представить следующим образом:

$${\displaystyle t_{\mathrm {f} ric}={\frac {2.34}{\ln \Lambda }}{\frac {\sigma _{\mathcal {M}}^{2}}{\sigma _{\mathrm {s} }^{3}}}r_{\mathrm {i} }={\frac {2.7\ \mathrm {Gyr} }{\ln \Lambda }}{\frac {r_{\mathrm {i} }}{30\ \mathrm {kpc} }}{\bigg (}{\frac {\sigma _{\mathcal {M}}}{200\ \mathrm {km} \ \mathrm {s^{-1}} }}{\bigg )}^{2}{\bigg (}{\frac {100\mathrm {\ km\ s^{-1}} }{\sigma _{\mathrm {s} }}}{\bigg )}^{3}}$$

куда ${\textstyle r_{i}}$ - начальный радиус при ${\textstyle t=0}$, ${\textstyle \sigma _{\mathcal {M}}}$ это дисперсия скоростей родительской галактики, ${\displaystyle \sigma _{\mathrm {s} }}$ - дисперсия скоростей спутника и ${\displaystyle \ln \Lambda }$ это Кулоновский логарифм определяется как ${\textstyle \ln \Lambda =\ln {\Big (}{\frac {b_{\mathrm {max} }}{\mathrm {max} (r_{\mathrm {h} },GM/v_{\mathrm {typ} }^{2})}}{\Big )}}$ с ${\textstyle b_{max}}$, ${\textstyle r_{\mathrm {h} }}$ и ${\textstyle v_{typ}^{2}}$ соответственно представляющий максимум прицельный параметр, то радиус полумассы и типичная относительная скорость. Более того, как радиус полумассы, так и типичная относительная скорость могут быть переписаны в терминах радиуса и дисперсии скорости так, что ${\textstyle r_{\mathrm {h} }={\frac {\sigma _{\mathrm {s} }}{2^{3/2}\sigma _{\mathcal {M}}}}r}$ и ${\displaystyle {\frac {GM}{v_{\mathrm {t} yp}^{2}}}={\frac {{\sqrt {2}}\sigma _{\mathrm {s} }^{2}}{\sigma _{\mathcal {M}}^{3}}}r}$. С использованием Соотношение Фабера-Джексона, разброс скоростей спутников и их хозяина можно оценить индивидуально по их наблюдаемой светимости. Следовательно, используя приведенное выше уравнение, можно оценить время, которое требуется галактике-спутнику, чтобы ее поглотила родительская галактика.^[27]

Фотография галактики Игла (NGC 4565) с ребра, демонстрирующая наблюдаемые компоненты толстого и тонкого дисков галактик-спутников.

Незначительное слияние, вызванное звездообразованием

В 1978 г. была проведена новаторская работа по измерению цвета остатков слияния астрономов Беатрис Тинсли и Ричард Ларсон дал начало представлению о том, что слияния усиливают звездообразование. Их наблюдения показали, что аномальный синий цвет был связан с остатками слияния. До этого открытия астрономы уже классифицировали звезды (см. звездные классификации ) и было известно, что молодые массивные звезды были более голубыми из-за их свет излучающий короче длины волн. Кроме того, было также известно, что эти звезды живут недолго из-за быстрого расхода топлива, чтобы оставаться в гидростатическое равновесие. Таким образом, наблюдение, что остатки слияния были связаны с большими популяциями молодых массивных звезд, позволило предположить, что слияния вызывают быстрое звездообразование (см. галактика со вспышкой звездообразования ).^[28] С тех пор, как было сделано это открытие, различные наблюдения подтвердили, что слияния действительно вызывают активное звездообразование.^[27] Несмотря на то, что крупные слияния гораздо более эффективны для формирования звезд, чем мелкие слияния, известно, что мелкие слияния встречаются значительно чаще, чем крупные слияния, поэтому совокупный эффект мелких слияний превышает космическое время постулируется, что он также вносит большой вклад в вспышку звездообразования.^[29]

Незначительные слияния и происхождение компонентов толстых дисков

Наблюдения за галактиками с ребра указывают на универсальное присутствие тонкий диск, толстый диск и гало компонент галактик. Несмотря на очевидную повсеместность этих компонентов, все еще продолжаются исследования, чтобы определить, действительно ли толстый диск и тонкий диск являются отдельными компонентами.^[30] Тем не менее, было предложено множество теорий для объяснения происхождения компонента толстого диска, и среди них есть теория, предполагающая незначительные слияния. В частности, предполагается, что существовавший ранее тонкий дисковый компонент родительской галактики нагревается во время небольшого слияния, и, следовательно, тонкий диск расширяется, образуя более толстый дисковый компонент.^[31]

Смотрите также

• Астрономический портал

• Карликовая галактика
• Карликовая сфероидальная галактика
• Карликовая эллиптическая галактика
• Слияние галактик
• Орбитальный распад
• Приливная зачистка
• Последовательность Хаббла
• Галактика звездообразования
• Галактический прилив
• Взаимодействующая галактика
• Спутниковые галактики Млечного Пути
• Спутниковые галактики Андромеды
• Давление на барабан

Рекомендации

1. 1950-, Бинни, Джеймс (2008). Галактическая динамика. Tremaine, Scott, 1950- (2-е изд.). Принстон: Издательство Принстонского университета. ISBN  9781400828722. OCLC  759807562.
2. "Что такое спутниковая галактика?". НАСА Spaceplace. Получено 10 апреля 2016.
3. "Карликовые галактики". www.cfa.harvard.edu. Получено 10 июн 2018.
4. Уиллман, Бет; Стрейдер, Джей (1 сентября 2012 г.). ""Галактика, «Определенная». Астрономический журнал. 144 (3): 76. arXiv:1203.2608. Bibcode:2012AJ .... 144 ... 76 Вт. Дои:10.1088/0004-6256/144/3/76. ISSN  0004-6256.
5. Forbes, Дункан А .; Крупа, Павел; Мец, Мануэль; Спитлер, Ли (29 июня 2009 г.). «Шаровые скопления и спутниковые галактики: спутники Млечного Пути» (PDF). Меркурий. 38 (2): 24–27. arXiv:0906.5370. Bibcode:2009arXiv0906.5370F.
6. Ветцель, Эндрю Р .; Толлеруд, Эрик Дж .; Вайс, Даниэль Р. (22 июля 2015 г.). «Быстрое тушение в окружающей среде спутниковых карликовых галактик в Местной группе». Астрофизический журнал. 808 (1): L27. arXiv:1503.06799. Bibcode:2015ApJ ... 808L..27W. Дои:10.1088 / 2041-8205 / 808/1 / L27. ISSN  2041-8213.
7. "Наша Галактика и ее спутники Ссылка для публикации этой страницы в Facebook". Челигман. Получено 8 апреля 2016.
8. "HubbleSite: Новости - астрономы определяют частоту столкновений галактик". hubblesite.org. Получено 14 июн 2018.
9. 1950-, Бинни, Джеймс (1998). Галактическая астрономия. Меррифилд, Майкл, 1964-. Принстон, Нью-Джерси: Издательство Принстонского университета. ISBN  978-0691004020. OCLC  39108765.
10. Сотрудничество DES; Drlica-Wagner, A .; Bechtol, K .; Rykoff, E. S .; Luque, E .; Queiroz, A .; Mao, Y.-Y .; Wechsler, R.H .; Саймон, Дж. Д. (4 ноября 2015 г.). «Восемь сверхслабых галактик-кандидатов, обнаруженных на втором году исследования темной энергии». Астрофизический журнал. 813 (2): 109. arXiv:1508.03622. Bibcode:2015ApJ ... 813..109D. Дои:10.1088 / 0004-637X / 813/2/109. ISSN  1538-4357.
11. Ван, Пэн; Го, Цюань; Либескинд, Ноам I .; Темпель, Элмо; Вэй, Чэнлян; Кан, Си (15 мая 2018 г.). «Выравнивание формы галактик-спутников в парах галактик в SDSS». Ежемесячные уведомления Королевского астрономического общества. 484 (3): 4325–4336. arXiv:1805.06096. Дои:10.1093 / mnras / stz285.
12. Клыпин Анатолий; Кравцов, Андрей В .; Валенсуэла, Октавио; Prada, Франциско (сентябрь 1999 г.). «Где пропавшие галактические спутники?». Астрофизический журнал. 522 (1): 82–92. arXiv:Astro-ph / 9901240. Bibcode:1999ApJ ... 522 ... 82K. Дои:10.1086/307643. ISSN  0004-637X.
13. Баллок, Джеймс С. (22 сентября 2010 г.). «Заметки по проблеме отсутствия спутников». arXiv:1009.4505 [astro-ph.CO ].
14. Ветцель, Эндрю Р .; Хопкинс, Филип Ф .; Ким, Джи-хун; Фошер-Жигер, Клод-Андре; Керес, Душан; Куатерт, Элиот (11 августа 2016 г.). «Согласование карликовых галактик с космологией LCDM: моделирование реалистичного населения спутников вокруг галактики с массой Млечный Путь». Астрофизический журнал. 827 (2): L23. arXiv:1602.05957. Bibcode:2016ApJ ... 827L..23W. Дои:10.3847 / 2041-8205 / 827/2 / L23. ISSN  2041-8213.
15. Ким, Стейси Ю.; Питер, Анника Х. Г .; Харгис, Джонатан Р. (2018). «Проблема с пропавшими спутниками отсутствует». Письма с физическими проверками. 121 (21): 211302. arXiv:1711.06267. Дои:10.1103 / PhysRevLett.121.211302. PMID  30517791.
16. Ли, Чжао-Чжоу; Jing, Y. P .; Цянь Юн-Чжун; Юань, Чжэнь; Чжао, Донг-Хай (22 ноября 2017 г.). "Определение массы гало темной материи по динамике спутниковых галактик". Астрофизический журнал. 850 (2): 116. arXiv:1710.08003. Bibcode:2017ApJ ... 850..116L. Дои:10.3847 / 1538-4357 / aa94c0. ISSN  1538-4357.
17. Войтак, Радослав; Мамон, Гэри А. (21 января 2013 г.). «Физические свойства, лежащие в основе наблюдаемой кинематики галактик-спутников». Ежемесячные уведомления Королевского астрономического общества. 428 (3): 2407–2417. arXiv:1207.1647. Bibcode:2013МНРАС.428.2407W. Дои:10.1093 / мнрас / стс203. ISSN  1365-2966.
18. Шомберт, Джеймс М .; Пилдис, Рэйчел А .; Эдер, Джо Энн; Омлер, Август-младший (ноябрь 1995 г.). "Карликовые спирали". Астрономический журнал. 110: 2067. Bibcode:1995AJ .... 110.2067S. Дои:10.1086/117669. ISSN  0004-6256.
19. Спарке, Линда Шивон; Галлахер, Джон С. (2007). Галактики во Вселенной: введение (2-е изд.). Кембридж: Издательство Кембриджского университета. ISBN  978-0521855938. OCLC  74967110.
20. Хенслер, Герхард (2011). «Морфологическое происхождение карликовых галактик». Серия публикаций EAS. 48: 383–395. arXiv:1103.1116. Bibcode:2011EAS .... 48..383H. Дои:10.1051 / eas / 1148086. ISSN  1633-4760.
21. Блюменталь, Джордж Р .; Faber, S.M .; Primack, Joel R .; Рис, Мартин Дж. (Октябрь 1984 г.). «Формирование галактик и крупномасштабных структур с холодной темной материей». Природа. 311 (5986): 517–525. Bibcode:1984Натура.311..517Б. Дои:10.1038 / 311517a0. ISSN  0028-0836.
22. Кравцов, Андрей В. (2010). «Субструктура темной материи и карликовые галактические спутники». Достижения в астрономии. 2010: 281913. arXiv:0906.3295. Bibcode:2010AdAst2010E ... 8K. Дои:10.1155/2010/281913. ISSN  1687-7969.
23. Bond, J. R .; Cole, S .; Efstathiou, G .; Кайзер, Н. (октябрь 1991 г.). «Функции масс экскурсионного множества для иерархических гауссовых флуктуаций». Астрофизический журнал. 379: 440. Bibcode:1991ApJ ... 379..440B. Дои:10.1086/170520. ISSN  0004-637X.
24. Houjun., Мо (2010). Формирование и эволюция галактик. Ван ден Бош, Франк, 1969-, Уайт, С. (Саймон Д. М.). Кембридж: Издательство Кембриджского университета. ISBN  9780521857932. OCLC  460059772.
25. Somerville, Rachel S .; Примак, Джоэл Р. (декабрь 1999 г.). «Полуаналитическое моделирование образования галактик: Локальная Вселенная». Ежемесячные уведомления Королевского астрономического общества. 310 (4): 1087–1110. arXiv:Astro-ph / 9802268. Bibcode:1999МНРАС.310.1087С. Дои:10.1046 / j.1365-8711.1999.03032.x. ISSN  0035-8711.
26. Чжан, Цзюнь; Фахури, Онси; Ма, Чунг-Пей (1 октября 2008 г.). «Как вырастить здоровое дерево слияний». Ежемесячные уведомления Королевского астрономического общества. 389 (4): 1521–1538. arXiv:0805.1230. Bibcode:2008МНРАС.389.1521Z. Дои:10.1111 / j.1365-2966.2008.13671.x.
27. 1950-, Бинни, Джеймс (2008). Галактическая динамика. Tremaine, Scott, 1950- (2-е изд.). Принстон: Издательство Принстонского университета. п. 705. ISBN  9781400828722. OCLC  759807562.
28. Larson, R. B .; Тинсли, Б. М. (январь 1978 г.). «Темпы звездообразования в нормальных и пекулярных галактиках». Астрофизический журнал. 219: 46. Bibcode:1978ApJ ... 219 ... 46L. Дои:10.1086/155753. ISSN  0004-637X.
29. Кавирадж, Сугата (1 июня 2014 г.). «Важность звездообразования, вызванного незначительными слияниями, и роста черных дыр в дисковых галактиках». Ежемесячные уведомления Королевского астрономического общества. 440 (4): 2944–2952. arXiv:1402.1166. Bibcode:2014МНРАС.440.2944К. Дои:10.1093 / mnras / stu338. ISSN  1365-2966.
30. Бови, Джо; Рикс, Ханс-Вальтер; Хогг, Дэвид В. (2012). «У Млечного Пути нет отчетливого толстого диска». Астрофизический журнал. 751 (2): 131. arXiv:1111.6585. Bibcode:2012ApJ ... 751..131B. Дои:10.1088 / 0004-637X / 751/2/131. ISSN  0004-637X.
31. Di Matteo, P .; Lehnert, M.D .; Qu, Y .; ван Дриэль, В. (январь 2011 г.). «Формирование толстого диска за счет нагрева тонкого диска: согласование с орбитальными эксцентриситетами звезд в окрестностях Солнца». Астрономия и астрофизика. 525: L3. arXiv:1011.3825. Bibcode:2011A & A ... 525L ... 3D. Дои:10.1051/0004-6361/201015822. ISSN  0004-6361.