Расщепление полюсов - Pole splitting

Расщепление полюсов это явление используется в некоторых формах частотная компенсация используется в электронный усилитель. Когда конденсатор вводится между входной и выходной сторонами усилителя с целью перемещения столб От самой низкой частоты (обычно входной полюс) к более низким частотам, разделение полюсов приводит к тому, что следующий по частоте полюс (обычно выходной полюс) перемещается на более высокую частоту. Это движение полюса увеличивает стабильность усилителя и улучшает его пошаговая реакция за счет снижения скорости.^[1][2][3][4]

Пример разделения полюсов

Рисунок 1: Операционный усилитель с компенсационным конденсатором C_C между вводом и выводом; обратите внимание, что усилитель имеет оба входных сопротивления р_я и выходное сопротивление р_о.

Рисунок 2: Операционный усилитель с компенсационным конденсатором, преобразованный с использованием Теорема Миллера заменить компенсационный конденсатор на конденсатор Миллера на входе и частотно-зависимый источник тока на выходе.

Этот пример показывает, что введение конденсатора, обозначенного как C_C в усилителе, показанном на Рисунке 1, имеет два результата: во-первых, он заставляет полюс самой низкой частоты усилителя двигаться еще ниже по частоте, а во-вторых, он заставляет более высокий полюс двигаться выше по частоте.^[5] Усилитель на Рисунке 1 имеет низкочастотный полюс из-за добавленного входного сопротивления. р_я и емкость C_я, с постоянной времени C_я ( р_А || р_я ). Частота этого полюса понижается Эффект Миллера. Усилитель получает высокочастотный выходной полюс путем добавления сопротивления нагрузки. р_L и емкость C_L, с постоянной времени C_L ( р_о || р_L ). Восходящее движение высокочастотного полюса происходит из-за того, что компенсирующий конденсатор с усилением Миллера C_C изменяет частотную зависимость делителя выходного напряжения.

Первая цель - показать, что самый нижний полюс опускается по частоте, устанавливается с использованием того же подхода, что и Теорема Миллера статья. Следуя процедуре, описанной в статье о Теорема Миллера, схема на рис. 1 преобразуется в схему на рис. 2, которая электрически эквивалентна рис. 1. Применение Действующий закон Кирхгофа к входной стороне рисунка 2 определяет входное напряжение ${displaystyle v_{i}}$ к идеальному операционному усилителю в зависимости от приложенного напряжения сигнала ${displaystyle v_{a}}$, а именно

${displaystyle {frac {v_{i}}{v_{a}}}={frac {R_{i}}{R_{i}+R_{A}}}{frac {1}{1+jomega (C_{M}+C_{i})(R_{A}|R_{i})}} ,}$

который демонстрирует скатывание с частотой, начиная с ж₁ где

${displaystyle {egin{aligned}f_{1}&={frac {1}{2pi (C_{M}+C_{i})(R_{A}|R_{i})}}&={frac {1}{2pi au _{1}}} ,end{aligned}}}$

который вводит обозначения ${displaystyle au _{1}}$ для постоянной времени самого нижнего полюса. Эта частота ниже начальной низкой частоты усилителя, которая для C_C = 0 F является ${displaystyle {frac {1}{2pi C_{i}(R_{A}|R_{i})}}}$.

Обращаясь ко второй цели, показывающей, что более высокий полюс перемещается еще выше по частоте, необходимо рассмотреть выходную сторону схемы, которая вносит второй фактор в общее усиление и дополнительную частотную зависимость. Напряжение ${displaystyle v_{o}}$ определяется коэффициентом усиления идеального операционного усилителя внутри усилителя как

${displaystyle v_{o}=A_{v}v_{i} .}$

Используя это соотношение и применяя закон Кирхгофа к выходной стороне схемы, можно определить напряжение нагрузки ${displaystyle v_{ell }}$ как функция напряжения ${displaystyle v_{i}}$ на входе в идеальный операционный усилитель как:

${displaystyle {frac {v_{ell }}{v_{i}}}=A_{v}{frac {R_{L}}{R_{L}+R_{o}}},!}$${displaystyle cdot {frac {1+jomega C_{C}R_{o}/A_{v}}{1+jomega (C_{L}+C_{C})(R_{o}|R_{L})}} .}$

Это выражение комбинируется с коэффициентом усиления, найденным ранее для входной стороны схемы, чтобы получить общий коэффициент усиления как

${displaystyle {frac {v_{ell }}{v_{a}}}={frac {v_{ell }}{v_{i}}}{frac {v_{i}}{v_{a}}}}$

${displaystyle =A_{v}{frac {R_{i}}{R_{i}+R_{A}}}cdot {frac {R_{L}}{R_{L}+R_{o}}},!}$${displaystyle cdot {frac {1}{1+jomega (C_{M}+C_{i})(R_{A}|R_{i})}},!}$${displaystyle cdot {frac {1+jomega C_{C}R_{o}/A_{v}}{1+jomega (C_{L}+C_{C})(R_{o}|R_{L})}} .}$

Эта формула усиления показывает простой двухполюсный отклик с двумя постоянными времени. (Он также показывает ноль в числителе, но, предполагая, что коэффициент усиления усилителя А_v большой, этот ноль важен только на частотах, слишком высоких, чтобы иметь значение в этом обсуждении, поэтому числитель может быть приближен к единице.) Однако, хотя усилитель действительно имеет двухполюсное поведение, две постоянные времени сложнее, чем Вышеупомянутое выражение предполагает, потому что емкость Миллера содержит скрытую частотную зависимость, которая не имеет значения на низких частотах, но оказывает значительное влияние на высоких частотах. То есть, предполагая, что вывод R-C товар, C_L ( р_о || р_L ), соответствует частоте, значительно превышающей низкочастотный полюс, необходимо использовать точную форму емкости Миллера, а не Приближение Миллера. Согласно статье на Эффект Миллера, емкость Миллера определяется выражением

${displaystyle {egin{aligned}C_{M}&=C_{C}left(1-{frac {v_{ell }}{v_{i}}}ight)&=C_{C}left(1-A_{v}{frac {R_{L}}{R_{L}+R_{o}}}{frac {1+jomega C_{C}R_{o}/A_{v}}{1+jomega (C_{L}+C_{C})(R_{o}|R_{L})}}ight) .end{aligned}}}$

(Для положительной емкости Миллера А_v отрицательно.) После подстановки этого результата в выражение усиления и слагаемые члены, усиление переписывается как:

${displaystyle {frac {v_{ell }}{v_{a}}}=A_{v}{frac {R_{i}}{R_{i}+R_{A}}}{frac {R_{L}}{R_{L}+R_{o}}}{frac {1+jomega C_{C}R_{o}/A_{v}}{D_{omega }}} ,}$

с участием D_ω задается квадратичной по ω, а именно:

${displaystyle D_{omega },!}$ ${displaystyle =[1+jomega (C_{L}+C_{C})(R_{o}|R_{L})],!}$ ${displaystyle cdot [1+jomega C_{i}(R_{A}|R_{i})],!}$ ${displaystyle +jomega C_{C}(R_{A}|R_{i}),!}$ ${displaystyle cdot left(1-A_{v}{frac {R_{L}}{R_{L}+R_{O}}}ight),!}$ ${displaystyle +(jomega )^{2}C_{C}C_{L}(R_{A}|R_{i})(R_{O}|R_{L}) .}$

Каждая квадратичная величина имеет два множителя, и это выражение выглядит проще, если его переписать как

${displaystyle D_{omega }=(1+jomega { au }_{1})(1+jomega { au }_{2})}$

${displaystyle =1+jomega ({ au }_{1}+{ au }_{2}))+(jomega )^{2} au _{1} au _{2} , }$

где ${displaystyle au _{1}}$ и ${displaystyle au _{2}}$ представляют собой комбинации емкостей и сопротивлений в формуле для D_ω.^[6] Они соответствуют постоянным времени двух полюсов усилителя. Одна или другая постоянная времени является самой длинной; предположить ${displaystyle au _{1}}$ - самая длинная постоянная времени, соответствующая самому низкому полюсу, и предположим, что ${displaystyle au _{1}}$ >> ${displaystyle au _{2}}$. (Для хорошего шагового отклика требуется ${displaystyle au _{1}}$ >> ${displaystyle au _{2}}$. Увидеть Выбор C_C ниже.)

На низких частотах около самого нижнего полюса этого усилителя обычно линейный член в ω более важен, чем квадратичный член, поэтому низкочастотное поведение D_ω является:

${displaystyle {egin{aligned} D_{omega }&=1+jomega [(C_{M}+C_{i})(R_{A}|R_{i})+(C_{L}+C_{C})(R_{o}|R_{L})]&=1+jomega ( au _{1}+ au _{2})approx 1+jomega au _{1} , end{aligned}}}$

где сейчас C_M переопределяется с помощью Приближение Миллера так как

${displaystyle C_{M}=C_{C}left(1-A_{v}{frac {R_{L}}{R_{L}+R_{o}}}ight) ,}$

это просто предыдущая емкость Миллера, оцененная на низких частотах. Основываясь на этом ${displaystyle au _{1}}$ определяется при условии ${displaystyle au _{1}}$ >> ${displaystyle au _{2}}$. Потому что C_M большая, постоянная времени ${displaystyle { au }_{1}}$ намного больше, чем его первоначальное значение C_я ( р_А || р_я ).^[7]

На высоких частотах становится важным квадратичный член. Предполагая приведенный выше результат для ${displaystyle au _{1}}$ верно, вторая постоянная времени, положение полюса высокой частоты, находится из квадратичного члена в D_ω так как

${displaystyle au _{2}={frac { au _{1} au _{2}}{ au _{1}}}approx {frac { au _{1} au _{2}}{ au _{1}+ au _{2}}} .}$

Подставляя в это выражение квадратичный коэффициент, соответствующий произведению ${displaystyle au _{1} au _{2}}$ вместе с оценкой ${displaystyle au _{1}}$, находится оценка положения второго полюса:

${displaystyle {egin{aligned} au _{2}&={frac {(C_{C}C_{L}+C_{L}C_{i}+C_{i}C_{C})(R_{A}|R_{i})(R_{O}|R_{L})}{(C_{M}+C_{i})(R_{A}|R_{i})+(C_{L}+C_{C})(R_{o}|R_{L})}}&approx {frac {C_{C}C_{L}+C_{L}C_{i}+C_{i}C_{C}}{C_{M}}}(R_{O}|R_{L}) ,end{aligned}}}$

и потому что C_M большой, кажется ${displaystyle au _{2}}$ уменьшается в размере по сравнению с исходным значением C_L ( р_о || р_L ); то есть более высокий полюс переместился еще выше по частоте из-за C_C.^[8]

Короче говоря, введение конденсатора C_C нижний полюс сместился ниже, а верхний - выше, поэтому термин расщепление полюсов кажется хорошим описанием.

Выбор C_C

Рисунок 3: Идеализированный Сюжет Боде для двухполюсного усилителя. Прирост падает с первого полюса на ж₁ при 20 дБ / декаду вниз до второго полюса при ж₂ где крутизна увеличивается до 40 дБ / декада.

Какая ценность является хорошим выбором для C_C? Для общего использования, традиционный дизайн (часто называемый доминирующий полюс или однополюсная компенсация) требует, чтобы коэффициент усиления усилителя упал на 20 дБ / декаду от угловой частоты до усиления 0 дБ или даже ниже.^[9][10] Благодаря такой конструкции усилитель стабилен и имеет почти оптимальный пошаговая реакция даже в качестве буфера напряжения с единичным усилением. Более агрессивный метод - двухполюсная компенсация.^[11][12]

Способ позиционирования ж₂ конструкция показана на рисунке 3. На нижнем полюсе ж₁, график усиления Боде ломает наклон до 20 дБ / декаду. Цель состоит в том, чтобы поддерживать крутизну 20 дБ / декаду вплоть до нуля дБ и принимать коэффициент желаемого падения усиления (в дБ) равным 20 log₁₀ А_v до требуемого изменения частоты (в логарифмической шкале частот^[13]) из (журнал₁₀ ж₂ - журнал₁₀ ж₁ ) = журнал₁₀ ( ж₂ / ж₁ ) наклон отрезка между ж₁ и ж₂ является:

Наклон за декаду частоты ${displaystyle =20{frac {mathrm {log_{10}} (A_{v})}{mathrm {log_{10}} (f_{2}/f_{1})}} ,}$

что составляет 20 дБ / декада при условии ж₂ = А_v ж₁ . Если ж₂ не такой большой, второй разрыв на графике Боде, который возникает на втором полюсе, прерывает график до того, как усиление упадет до 0 дБ, что приведет к снижению стабильности и ухудшению переходной характеристики.

На рисунке 3 показано, что для получения правильной зависимости усиления от частоты второй полюс является как минимум фактором А_v выше по частоте, чем первый полюс. Усиление немного уменьшается из-за делители напряжения на входе и выходе усилителя, поэтому с поправками на А_v для делителей напряжения на входе и выходе условие соотношения полюсов для хорошей ступенчатой ​​характеристики становится:

${displaystyle {frac { au _{1}}{ au _{2}}}approx A_{v}{frac {R_{i}}{R_{i}+R_{A}}}cdot {frac {R_{L}}{R_{L}+R_{o}}} ,}$

Рисунок 4: Емкость Миллера на низких частотах C_M (вверху) и компенсационный конденсатор C_C (внизу) как функция усиления с использованием Excel. Емкость - пФ.

Используя развитые выше приближения для постоянных времени,

${displaystyle {frac { au _{1}}{ au _{2}}}approx {frac {( au _{1}+ au _{2})^{2}}{ au _{1} au _{2}}}approx A_{v}{frac {R_{i}}{R_{i}+R_{A}}}cdot {frac {R_{L}}{R_{L}+R_{o}}} ,}$

или

${displaystyle {frac {[(C_{M}+C_{i})(R_{A}|R_{i})+(C_{L}+C_{C})(R_{o}|R_{L})]^{2}}{(C_{C}C_{L}+C_{L}C_{i}+C_{i}C_{C})(R_{A}|R_{i})(R_{O}|R_{L})}},!}$ ${displaystyle {color {White}cdot }=A_{v}{frac {R_{i}}{R_{i}+R_{A}}}cdot {frac {R_{L}}{R_{L}+R_{o}}} ,}$

который дает квадратное уравнение для определения подходящего значения для C_C. На рисунке 4 показан пример использования этого уравнения. При низких значениях усиления этот пример усилителя удовлетворяет условию отношения полюсов без компенсации (то есть на Рисунке 4 компенсационный конденсатор C_C мала при низком усилении), но по мере увеличения усиления быстро становится необходимой компенсационная емкость (то есть на Рисунке 4 компенсационный конденсатор C_C быстро увеличивается с усилением), поскольку необходимое соотношение полюсов увеличивается с усилением. Для еще большего выигрыша необходимо C_C падает с увеличением усиления, потому что усиление Миллера C_C, которая растет с усилением (см. Уравнение миллера ), допускает меньшее значение для C_C.

Чтобы обеспечить больший запас прочности при расчетных неопределенностях, часто А_v увеличивается в два-три раза А_v в правой части этого уравнения.^[14] См Сансен^[4] или Huijsing^[10] и статья о пошаговая реакция.

Скорость нарастания

Выше приведен анализ слабого сигнала. Однако при использовании больших сигналов необходимость зарядки и разрядки компенсационного конденсатора отрицательно сказывается на усилителе. скорость нарастания; в частности, реакция на входной сигнал линейного изменения ограничена необходимостью зарядки C_C.

Смотрите также

• Компенсация частоты
• Эффект Миллера
• Общий источник
• Сюжет Боде
• Шаговый ответ
• КМОП усилители

Ссылки и примечания

1. Это время нарастания выбрано как максимально быстрое в соответствии с низким превышение и звон.
2. C. Toumazu, Moschytz GS и Gilbert B (редакторы) (2007). Компромиссы при проектировании аналоговых схем: спутник дизайнера. Нью-Йорк / Берлин / Дордрехт: Спрингер. С. 272–275. ISBN  978-1-4020-7037-2.
3. Марк Т. Томпсон (2006). Интуитивно понятный дизайн аналоговых схем: подход к решению проблем с использованием тематических исследований. Амстердам: Elsevier Newnes. п. 200. ISBN  0-7506-7786-4.
4. Вилли М. С. Сансен (2006). Основы аналогового дизайна. Нью-Йорк; Берлин: Springer. стр. §097, стр. 266 и далее. ISBN  0-387-25746-2.
5. Хотя этот пример кажется очень конкретным, связанный с ним математический анализ очень широко используется при проектировании схем.
6. Сумма постоянных времени - это коэффициент при линейном члене по jω, а произведение постоянных времени - коэффициент при квадратичном члене в (jω).².
7. Выражение для ${displaystyle au _{1}}$ немного отличается от ( C_M+ C_я ) ( р_А || р_я ) как было найдено изначально для ж₁, но разница незначительна, если предположить, что емкость нагрузки не настолько велика, чтобы управлять низкочастотной характеристикой, а не емкостью Миллера.
8. Кроме того, чем выше частота высокочастотного полюса, тем более вероятно, что для настоящего усилителя другие полюса (не рассматриваемые в данном анализе) будут играть роль.
9. ТАК КАК. Седра и К. Смит (2004). Микроэлектронные схемы (Пятое изд.). Нью-Йорк: Издательство Оксфордского университета. стр. 849 и пример 8.6, стр. 853. ISBN  0-19-514251-9.
10. Хуэйсинг, Йохан Х. (2001). Операционные усилители: теория и конструкция. Бостон, Массачусетс: Kluwer Academic. pp. §6.2, pp.205–206 и рисунок 6.2.1. ISBN  0-7923-7284-0.
11. Фейхт, Деннис: Двухполюсная компенсация
12. Селф, Дуглас (2006). Руководство по проектированию звуковых усилителей мощности. Оксфорд: Newnes. С. 191–193. ISBN  0-7506-8072-5.
13. То есть частота отображается в десятичной степени, как 1, 10, 10.² так далее.
14. При двукратном увеличении максимально плоский или Баттерворт конструкция для двухполюсного усилителя. Однако настоящие усилители имеют более двух полюсов, и часто требуется коэффициент больше двух.

внешние ссылки

• Графики Боде в теории цепей Викибук
• Графики Боде в системах управления Викибук