BPST инстантон - BPST instanton

В теоретической физике BPST инстантон это Немедленное включение с номер намотки 1 найдено Александр Белавин, Александр Поляков, Альберт Шварц и Ю. С. Тюпкин.^[1] Это классическое решение уравнений движения SU (2) Теория Янга – Миллса в евклидовом пространстве-времени (т.е. после Вращение фитиля ), то есть описывает переход между двумя разными Vacua теории. Первоначально предполагалось открыть путь к решению проблемы заключение, особенно после того, как Поляков в 1987 году доказал, что инстантоны являются причиной ограничения в трехмерной компактной КЭД.^[2] Однако эта надежда не оправдалась.

Описание

Инстантон

Инстантон BPST имеет нетривиальный номер намотки, который можно представить как нетривиальный отображение круга на себя.

Инстантон BPST представляет собой практически непертурбативное классическое решение уравнений поля Янга – Миллса. Обнаруживается при минимизации Ян – Миллс SU (2) Плотность лагранжиана:

${\displaystyle {\mathcal {L}}=-{\frac {1}{4}}F_{\mu \nu }^{a}F_{\mu \nu }^{a}}$

с F_μν^а = ∂_μА_ν^а – ∂_νА_μ^а + граммε^abcА_μ^бА_ν^c то напряженность поля. Инстантон - это решение с конечным действием, так что F_μν должен стремиться к нулю в бесконечности пространства-времени, что означает, что А_μ переходит к чистой калибровочной конфигурации. Бесконечность пространства-времени нашего четырехмерного мира S³. Калибровочная группа SU (2) имеет точно такую ​​же структуру, поэтому решения с А_μ чистая калибровка на бесконечности - это отображения из S³ на себя.^[1] Эти сопоставления можно пометить целым числом. q, то Индекс Понтрягина (или же номер намотки ). Инстантоны имеют q = 1 и, таким образом, соответствуют (на бесконечности) калибровочным преобразованиям, которые нельзя непрерывно деформировать до единицы.^[3] Таким образом, решение BPST является топологически стабильным.

Можно показать, что самодуальные конфигурации, подчиняющиеся соотношению F_μν^а = ± ½ ε^μναβ F_αβ^а минимизировать действие.^[4] Решения со знаком плюс называются инстантонами, а со знаком минус - антиинстантонами.

Можно показать, что инстантоны и анти-инстантоны минимизируют действие локально следующим образом:

${\displaystyle {\tilde {F}}_{\mu \nu }{\tilde {F}}^{\mu \nu }=F_{\mu \nu }F^{\mu \nu }}$, куда ${\displaystyle {\tilde {F}}_{\mu \nu }={\frac {1}{2}}\epsilon _{\mu \nu }^{\rho \sigma }F_{\rho \sigma }}$.

${\displaystyle S=\int dx^{4}{\frac {1}{4}}F^{2}=\int dx^{4}{\frac {1}{8}}(F\pm {\tilde {F}})^{2}\mp \int dx^{4}{\frac {1}{4}}F{\tilde {F}}}$

Первый член минимизируется самодуальной или анти-самодуальной конфигурациями, тогда как последний член является полной производной и поэтому зависит только от границы (т. Е. ${\displaystyle x\rightarrow \infty }$) решения; поэтому это топологический инвариант и может быть показано как целое число, умноженное на некоторую константу (константа здесь ${\displaystyle {\frac {8\pi ^{2}}{g^{2}}}}$). Целое число называется инстантонным числом (см. Гомотопическая группа ).

Явно инстантонное решение дается выражением^[5]

${\displaystyle A_{\mu }^{a}(x)={\frac {2}{g}}{\frac {\eta _{\mu \nu }^{a}(x-z)_{\nu }}{(x-z)^{2}+\rho ^{2}}}}$

с z_μ центр и ρ масштаб инстантона. η^а_μν это символ 't Hooft:

${\displaystyle \eta _{\mu \nu }^{a}={\begin{cases}\epsilon ^{a\mu \nu }&\mu ,\nu =1,2,3\\-\delta ^{a\nu }&\mu =4\\\delta ^{a\mu }&\nu =4\\0&\mu =\nu =4\end{cases}}.}$

Для больших x², ρ становится пренебрежимо малым, а калибровочное поле приближается к полю чистого калибровочного преобразования: ${\displaystyle {\frac {x^{0}+i\mathbf {x} \cdot \mathbf {\sigma } }{\sqrt {x^{2}}}}}$. Действительно, напряженность поля составляет:

${\displaystyle {\frac {1}{2}}\epsilon _{ijk}{F^{a}}_{jk}={F^{a}}_{0i}={\frac {4{\rho }^{2}\delta _{ai}}{g(x^{2}+\rho ^{2})^{2}}}}$

и стремится к нулю так быстро, как r⁻⁴ на бесконечности.

Анти-инстантон описывается аналогичным выражением, но с символом 'т Хофта, замененным символом анти-' т Хофта. ${\displaystyle {\bar {\eta }}_{\mu \nu }^{a}}$, который совпадает с обычным символом 'т Хофта, за исключением того, что компоненты с одним из индексов Лоренца, равным четырем, имеют противоположный знак.

Решение BPST имеет много симметрий.^[6] Переводы и расширение преобразовать решение в другие решения. Инверсия координат (Икс^μ → Икс^μ/Икс²) превращает инстантон размера ρ в антиинстантон размера 1 / ρ и наоборот. Вращения в четырехмерном евклидовом пространстве и специальные конформные преобразования оставить решение инвариантным (с точностью до калибровочного преобразования).

Классическое действие инстантона равно^[4]

${\displaystyle S={\frac {8\pi ^{2}}{g^{2}}}.}$

Поскольку эта величина выражается экспоненциально в формализм интеграла по путям это по существу непертурбативный эффект, поскольку функция e^{−1/х ^ 2} исчезает Серия Тейлор в начале координат, несмотря на ненулевое значение в другом месте.

Другие датчики

Выражение для инстантона BPST, приведенное выше, находится в так называемом штатный калибр Ландау. Существует другая форма, калибровочно эквивалентная приведенному выше выражению, в сингулярная калибровка Ландау. В обеих этих калибровках выражение удовлетворяет ∂_μА^μ = 0. В сингулярной калибровке инстантон равен

${\displaystyle A_{\mu }^{a}(x)={\frac {2}{g}}{\frac {\rho ^{2}}{(x-z)^{2}}}{\frac {{\bar {\eta }}_{\mu \nu }^{a}(x-z)_{\nu }}{(x-z)^{2}+\rho ^{2}}}.}$

В сингулярной калибровке выражение имеет особенность в центре инстантона, но быстрее стремится к нулю при Икс до бесконечности.

При работе с другими датчиками, кроме датчика Ландау, подобные выражения можно найти в литературе.

Обобщение и вложение в другие теории

При конечной температуре инстантон BPST обобщается на то, что называется калорон.

Сказанное выше справедливо для теории Янга – Миллса с SU (2) в качестве калибровочной группы. Его легко обобщить на произвольную неабелеву группу. Затем инстантоны задаются инстантоном BPST для некоторых направлений в групповом пространстве и нулем в других направлениях.

При переходе к теории Янга – Миллса с спонтанное нарушение симметрии из-за Механизм Хиггса, обнаруживается, что инстантоны BPST больше не являются точными решениями уравнений поля. Для нахождения приближенных решений можно использовать формализм инстантонов со связями.^[7]

Instanton газ и жидкость

В КХД

Ожидается, что инстантоны, подобные BPST, играют важную роль в вакуумная структура КХД. Инстантоны действительно встречаются в решетка расчеты. Первые вычисления, выполненные с инстантонами, использовали приближение разреженного газа. Полученные результаты не решили инфракрасную проблему КХД, заставив многих физиков отказаться от инстантонной физики. Позже, однако, модель инстантонной жидкости был предложен, что оказалось более многообещающим подходом.^[8]

В модель разбавленного инстантонного газа отходит от предположения, что вакуум КХД состоит из газа инстантонов BPST. Хотя точно известны только решения с одним или несколькими инстантонами (или антиинстантонами), разреженный газ из инстантонов и антиинстантонов можно аппроксимировать, рассматривая суперпозицию одноинстантонных решений на больших расстояниях друг от друга. 'т Хофт рассчитал эффективное действие для такого ансамбля,^[5] и он нашел инфракрасное расхождение для больших инстантонов, что означает, что бесконечное количество бесконечно больших инстантонов будет заполнять вакуум.

Позже модель инстантонной жидкости был изучен. Эта модель исходит из предположения, что ансамбль инстантонов не может быть описан простой суммой отдельных инстантонов. Были предложены различные модели, вводящие взаимодействия между инстантонами или использующие вариационные методы (например, «приближение долины»), пытаясь максимально приблизить точное мультиинстантонное решение. Достигнуто много феноменологических успехов.^[8] Конфайнмент кажется самой большой проблемой в теории Янга – Миллса, на которую у инстантонов нет ответа.

В электрослабой теории

В слабое взаимодействие описывается SU (2), так что можно ожидать, что инстантоны также будут играть там роль. Если так, они бы побудили барионное число нарушение. Из-за Механизм Хиггса, инстантоны больше не являются точными решениями, но вместо них можно использовать приближения. Один из выводов состоит в том, что наличие калибровочной массы бозона подавляет большие инстантоны, так что приближение инстантонного газа непротиворечиво.

Из-за непертурбативной природы инстантонов все их эффекты подавляются в e раз^{−16π² /грамм²}, который в электрослабой теории порядка 10⁻¹⁷⁹.

Другие решения уравнений поля

Инстантон и антиинстантоны - не единственные решения уравнений поля Янга – Миллса, повернутых по Вику. Найдены мультиинстантонные решения для q равны двум и трем, а частные решения существуют для более высоких q также. Общие мультиинстантонные решения могут быть аппроксимированы только с использованием приближения долины - один начинается с определенного анзаца (обычно суммы требуемого количества инстантонов), а другой численно минимизирует действие при заданном ограничении (сохраняя количество инстантонов и размеры постоянной инстантонов).

Существуют и не самодуальные решения.^[9] Это не локальные минимумы действия, они соответствуют седловым точкам.

Инстантоны также тесно связаны с мероны,^[10] особые недвойственные решения евклидовых полевых уравнений Янга – Миллса с топологическим зарядом 1/2. Считается, что инстантоны состоят из двух меронов.

Смотрите также

• Немедленное включение
• Мерон
• Монополь У-Ян

Рекомендации

1. А.А. Белавин; ЯВЛЯЮСЬ. Поляков; В КАЧЕСТВЕ. Шварц; Ю.С.Тюпкин (1975). "Псевдочастичные решения уравнений Янга-Миллса". Phys. Lett. B. 59 (1): 85–87. Bibcode:1975ФЛБ ... 59 ... 85Б. Дои:10.1016 / 0370-2693 (75) 90163-Х.
2. Поляков Александр (1975). «Поля компактной калибровки и инфракрасная катастрофа». Phys. Lett. B. 59 (1): 82–84. Bibcode:1975ФЛБ ... 59 ... 82П. Дои:10.1016/0370-2693(75)90162-8.
3. С. Коулман, Использование инстантонов, Int. Школа субъядерной физики (Эриче, 1977)
4. Инстантоны в калибровочных теориях, М. Шифман, World Scientific, ISBN  981-02-1681-5
5. 'т Хоофт, Джерард (1976). «Вычисление квантовых эффектов за счет четырехмерной псевдочастицы». Phys. Ред. D. 14 (12): 3432–3450. Bibcode:1976ПхРвД..14.3432Т. Дои:10.1103 / PhysRevD.14.3432.
6. Р. Джеки и К. Ребби, Конформные свойства псевдочастицы Янга – Миллса., Phys. Ред. D14 (1976) 517
7. Аффлек, Ян (1981). «О стесненных инстантонах». Nucl. Phys. B. 191 (2): 429–444. Bibcode:1981НуФБ.191..429А. Дои:10.1016/0550-3213(81)90307-2.
8. Хаттер, Маркус (1995). «Инстантоны в КХД: теория и применение модели инстантонной жидкости». arXiv:hep-ph / 0107098.
9. Стефан Вандорен; Питер ван Ньивенхайзен (2008). «Лекции по инстантонам». arXiv:0802.1862 [hep-th ].
10. Актер, Альфред (1979). «Классические решения SU (2) теорий Янга-Миллса». Ред. Мод. Phys. 51 (3): 461–525. Bibcode:1979РвМП ... 51..461А. Дои:10.1103 / RevModPhys.51.461.