Одномолекулярный магнит - Single-molecule magnet

Не путать с Магнит на основе молекул.

А одномолекулярный магнит (SMM) это металлорганическое соединение который имеет суперпарамагнитный поведение ниже определенного температура блокировки в молекулярном масштабе. В этом диапазоне температур SMM демонстрирует магнитный гистерезис чисто молекулярного происхождения.^[1][2] В отличие от обычного насыпного магниты и магниты на основе молекул коллективное дальнодействующее магнитное упорядочение магнитные моменты не обязательно.^[2]

Хотя термин «одномолекулярный магнит» впервые был использован в 1996 году,^[3] первый одномолекулярный магнит, [Mn₁₂О₁₂(OAc)₁₆(ЧАС₂O)₄] (по прозвищу "Mn₁₂") было сообщено в 1991 году.^[4][5][6] Этот марганец окись соединение имеет центральный Mn (IV)₄О₄ куб, окруженный кольцом из 8 единиц Mn (III), соединенных мостиковыми оксо лиганды, и демонстрирует медленную магнитную релаксацию до температур ок. 4 К.^[7][8]

Усилия в этой области в основном сосредоточены на повышении рабочих температур одномолекулярных магнитов до жидкий азот температура или комнатная температура, чтобы позволить приложениям в магнитной памяти. Наряду с повышением температуры блокировки предпринимаются усилия по разработке SMM с высокими энергетическими барьерами для предотвращения быстрой переориентации спина.^[9] Недавнее ускорение исследований в этой области привело к значительному повышению рабочих температур одномолекулярных магнитов до значений выше 70 К.^{[10][11][12][13]}

Измерение

Аррениусовское поведение магнитной релаксации

Из-за одномолекулярных магнитов ' магнитная анизотропия магнитный момент обычно имеет только две устойчивые антипараллельные ориентации, разделенные расстоянием энергетический барьер. Устойчивые ориентации определяют так называемую «легкую ось» молекулы. При конечной температуре существует конечная вероятность того, что намагниченность перевернется и изменит свое направление. Идентичен суперпарамагнетик, среднее время между двумя переворотами называется временем релаксации Нееля и определяется следующим уравнением Нееля – Аррениуса:^[14]

${\displaystyle \tau ^{-1}=\tau _{0}^{-1}[exp\left({\frac {-U_{eff}}{k_{B}T}}\right)]}$

куда:

• τ - время магнитной релаксации или среднее время, необходимое для того, чтобы намагниченность молекулы произвольно перевернулась в результате тепловые колебания
• τ₀ - отрезок времени, характерный для материала, называемый время попытки или же период попытки (его обратная величина называется частота попыток); его типичное значение составляет 10⁻⁹ и 10⁻¹⁰ второй
• U_эфф это энергетический барьер связанный с намагничиванием, перемещающимся от своего начального направления легкой оси через «твердую плоскость» к другому направлению легкой оси. Барьер U_эфф обычно сообщается в см⁻¹ или в кельвины.
• k_B это Постоянная Больцмана
• Т это температура

Это время магнитной релаксации, τ, может составлять от нескольких наносекунд до лет или намного дольше.

Температура магнитной блокировки

Так называемый магнитный температура блокировки, Т_B, определяется как температура, ниже которой релаксация намагниченности становится медленной по сравнению с временными масштабами конкретного метода исследования.^[15] Исторически, температура блокировки для одномолекулярных магнитов определялась как температура, при которой время магнитной релаксации молекулы, τ, составляет 100 секунд. Это определение является текущим стандартом для сравнения магнитных свойств одной молекулы, но в остальном не имеет технологического значения. Обычно существует корреляция между повышением температуры блокировки SMM и энергетическим барьером. Средняя температура блокировки для SMM - 4K.^[16] Соли Dy-металлоцения - это новейшие SMM, в которых достигается самая высокая температура магнитного гистерезиса, превышающая температуру жидкого азота.^[9]

Внутримолекулярный магнитный обмен

Магнитная связь между спинами ионов металлов обеспечивается за счет суперобмен взаимодействий и могут быть описаны следующими изотропными Гамильтониан Гейзенберга:

${\displaystyle {\hat {\mathcal {H}}}_{HB}=-\sum _{i<j}J_{i,j}\mathbf {S} _{i}\cdot \mathbf {S} _{j},}$

куда ${\displaystyle J_{i,j}}$ константа связи между спином я (оператор ${\displaystyle \mathbf {S} _{i}}$) и вращать j (оператор ${\displaystyle \mathbf {S} _{j}}$). Для положительного J связь называется ферромагнитной (параллельное выравнивание спинов) и для отрицательной J связь называется антиферромагнитной (антипараллельное выравнивание спинов): высокая вращение основное состояние, высота расщепление нулевого поля (из-за высокого магнитная анизотропия ) и незначительное магнитное взаимодействие между молекулами.

Сочетание этих свойств может привести к энергетический барьер, так что при низкие температуры система может быть захвачена в одну из высокоспиновых энергетических ям.^{[2][17][18][19][20]}

Спектакль

Характеристики одномолекулярных магнитов обычно определяются двумя параметрами: эффективным барьером для медленной магнитной релаксации, U_эфф, и температура магнитной блокировки, Т_B. Хотя эти две переменные связаны, только последняя переменная, Т_B, прямо отражает практические характеристики одномолекулярного магнита. В отличие, U_эффтепловой барьер для медленной магнитной релаксации коррелирует только с Т_B когда поведение молекулы при магнитной релаксации совершенно по природе Аррениуса.

В таблице ниже указаны типичные и рекордные значения температуры магнитной блокировки за 100 с и U_эфф значения, указанные для одномолекулярных магнитов.

Сложный	Тип	ТB (100-с; K)	Uэфф (см^−1)	Ref.
[Mn12О12(OAc)16(ЧАС2O)4]	кластер	3 К	42 см^−1	[6]
[K (18 крон-6) (THF)2][{[(Мне3Si)2N]2(THF) Tb}2(μ-η2:η2-N2)]	кластер	14 К	227 см^−1	[21]
Tb (Cp^iPr5)2	одноионный	52 К	1205 см^−1	[22]
[Dy (Cp^ттт)2][ДО Н.Э6F5)4]*	одноионный	56 К	1219 см^−1	[10][11][23]
[Dy (Cp^я(Pr)4(Мне))2][ДО Н.Э6F5)4]	одноионный	64 К	1468 см^−1	[12][24]
[^тBuPO (NH^яPr)2Dy (H2O)] [I3]	одноионный	2,4 К	452 см^−1	[25]
[Dy {Cp (^яPr)4}2][ДО Н.Э6F5)4]	одноионный	18 К	1284 см^−1	[26]
[Dy (Cp^iPr5) (Cp^Me5)][ДО Н.Э6F5)4]	одноионный	67 К	1541 см^−1	[13][27]
[Dy {Cp (^яPr)4(Et)}2][ДО Н.Э6F5)4]	одноионный	57 К	1380 см^−1	[24]
[Dy {Cp (^яPr)5}2][ДО Н.Э6F5)4]	одноионный	59 К	1334 см^−1	[24]
[Dy (O^тБу)2(ру)5] [BPh4]	одноионный	12 К	1264 см^−1	[28]

(Cp^ттт= 1,2,4 ‐ три (терт-Бутил) циклопентадиенид)

* указывает параметры для образцов с магнитным разбавлением^[29]

Типы

Металлические кластеры

Ферритин

Металлические кластеры легли в основу первых десяти с лишним лет исследований одномолекулярных магнитов, начиная с архетипа одномолекулярных магнитов «Mn₁₂".^[4][5][6] Этот комплекс представляет собой полиметаллический марганец (Mn) комплекс, имеющий формулу [Mn₁₂О₁₂(OAc)₁₆(ЧАС₂O)₄], где OAc означает ацетат. Он обладает замечательным свойством демонстрировать чрезвычайно медленную релаксацию их намагниченности ниже температуры блокировки. [Mn₁₂О₁₂(OAc)₁₆(ЧАС₂O)₄] · 4H₂O · 2AcOH, который называют «Mn₁₂-ацетат - обычная форма, используемая в исследованиях.^[30]

Одномолекулярные магниты также основаны на утюг кластеры^[15] потому что они потенциально имеют большие спиновые состояния. В дополнение биомолекула ферритин также считается наномагнит. В кластере Fe₈Br the катион Fe₈ означает [Fe₈О₂(ОЙ)₁₂(такн)₆]⁸⁺, где tacn представляет 1,4,7-триазациклононан.

Комплекс железного куба Fe₄C₄₀ЧАС₅₂N₄О₁₂ (обычно называется [Fe₄(sae)₄(МеОН)₄]) был первым примером одномолекулярного магнита, включающего кластер Fe (II), и ядро ​​этого комплекса представляет собой слегка искаженный куб с атомами Fe и O на чередующихся углах.^[31] Примечательно, что этот одномолекулярный магнит демонстрирует неколлинеарный магнетизм, при котором атомные спиновые моменты четырех атомов Fe направлены в противоположных направлениях вдоль двух почти перпендикулярных осей.^[32] Теоретические расчеты показали, что примерно два магнитных электрона локализованы на каждом атоме Fe, а остальные атомы почти немагнитны, а поверхность потенциальной энергии спин-орбитальной связи имеет три локальных минимума энергии с барьером магнитной анизотропии чуть ниже 3 мэВ.^[33]

Приложения

Одно из возможных вариантов использования SMM лучше магнитный тонкие пленки покрыть жесткие диски.

Есть много обнаруженных типов и потенциальных применений.^[34][35] Одномолекулярные магниты представляют собой молекулярный подход к наномагнетикам (наноразмерным магнитным частицам).

Из-за типично большого бистабильного вращения анизотропия, одномолекулярные магниты обещают реализацию, пожалуй, самого маленького практического устройства для магнитная память, и, таким образом, являются возможными строительными блоками для квантовый компьютер.^[1] Следовательно, многие группы приложили большие усилия для синтеза дополнительных одномолекулярных магнитов. Одномолекулярные магниты рассматривались как потенциальные строительные блоки для квантовые компьютеры^[36]. Одномолекулярный магнит - это система многих взаимодействующих спинов с четко определенными низколежащими уровнями энергии. Высокая симметрия одномолекулярного магнита позволяет упростить спины, которыми можно управлять во внешних магнитных полях. Одномолекулярные магниты демонстрируют сильные анизотропия, свойство, которое позволяет материалу принимать различные свойства в различных ориентациях. Анизотропия гарантирует, что набор независимых спинов будет полезен для приложений квантовых вычислений. Большое количество независимых спинов по сравнению с единичным спином позволяет создавать более крупные кубит и, следовательно, большая способность памяти. Суперпозиция а взаимодействие независимых спинов также позволяет еще больше упростить классические вычислительные алгоритмы и запросы.

Теоретически квантовые компьютеры могут преодолеть физические ограничения, представленные классическими компьютерами, путем кодирования и декодирования квантовых состояний. Одномолекулярные магниты были использованы для Алгоритм Гровера, теория квантового поиска^[37]. Проблема квантового поиска обычно требует, чтобы определенный элемент был извлечен из неупорядоченной базы данных. Обычно элемент будет извлечен после N / 2 попыток, однако квантовый поиск использует суперпозиции данных для извлечения элемента, теоретически сводя поиск к одному запросу. Одномолекулярные магниты считаются идеальными для этой функции из-за их группы независимых спинов. В исследовании, проведенном Лойенбергером и Лоссом, специально использовались кристаллы для усиления момента магнитов с одной спиновой молекулой Mn₁₂ и Fe₈. Mn₁₂ и Fe₈ оба оказались идеальными для хранения в памяти со временем извлечения примерно 10^-10 секунды^[37].

Другой подход к хранению информации с SMM Fe₄ включает приложение напряжения затвора для перехода состояния от нейтрального к анионному. Использование электрически управляемых молекулярных магнитов дает преимущество контроля над кластером спинов в сокращенном масштабе времени.^[36]. Электрическое поле может быть приложено к SMM с помощью наконечника туннельного микроскопа или полоса. Соответствующие изменения проводимости не зависят от магнитных состояний, что доказывает, что хранение информации может осуществляться при гораздо более высоких температурах, чем температура блокировки.^[38]. Конкретный режим передачи информации включает DVD на другой читаемый носитель, как показано с помощью Mn₁₂ узорчатые молекулы на полимерах.^[39]

Еще одно применение SMM - магнитокалорийные хладагенты. Подход машинного обучения с использованием экспериментальных данных позволил предсказать новые SMM, которые будут иметь большие изменения энтропии и, следовательно, больше подходят для магнитного охлаждения. Для экспериментального синтеза предлагаются три гипотетических SMM:${\displaystyle {\ce {Cr2Gd2(OAc)5+}}}$, ${\displaystyle {\ce {Mn2Gd2(OAc)5+}}}$, ${\displaystyle {\ce {[Fe4Gd6(O3PCH2Ph)6(O2CtBu)14(MeCN)2]}}}$.^[40] Основные характеристики SMM, которые влияют на свойства энтропии, включают размерность и координирующие лиганды.

Кроме того, одномолекулярные магниты предоставили физикам полезные испытательные стенды для изучения квантовая механика. Макроскопический квантовое туннелирование намагниченности впервые наблюдали в Mn₁₂О₁₂, характеризующийся равномерно расположенными ступенями на кривой гистерезиса.^[41] Периодическое гашение этой скорости туннелирования в соединении Fe₈ был замечен и объяснен с геометрические фазы.^[42]

Смотрите также

• Ферромагнетизм
• Антиферромагнетизм
• Магнитная анизотропия
• Одномолекулярный эксперимент
• Магнетизм
• Суперпарамагнетизм
• Магнитохимия

Рекомендации

1. Христу, Джордж; Гаттески, Данте; Хендриксон, Дэвид Н .; Сессоли, Роберта (2011). «Одномолекулярные магниты». Бюллетень MRS. 25 (11): 66–71. Дои:10.1557 / mrs2000.226. ISSN  0883-7694.
2. Введение в молекулярный магнетизм доктора Йориса ван Слагерена.
3. Aubin, Sheila M. J .; Wemple, Майкл У .; Адамс, Дэвид М .; Цай, Хуэй-Лянь; Христу, Джордж; Хендриксон, Дэвид Н. (1996). «Искаженные комплексы MnIVMnIII3Cubane как одномолекулярные магниты». Журнал Американского химического общества. 118 (33): 7746. Дои:10.1021 / ja960970f.
4. Канески, Андреа; Гаттески, Данте; Сессоли, Роберта; Барра, Энн Лор; Брюнель, Луи Клод; Гийо, Морис (1991). «Восприимчивость к переменному току, сильная намагниченность поля и ЭПР миллиметрового диапазона свидетельствуют об основном состоянии S = ​​10 в [Mn12O12 (Ch3COO) 16 (H2O) 4] .2CH3COOH.4H2O». Журнал Американского химического общества. 113 (15): 5873. Дои:10.1021 / ja00015a057.
5. Сессоли, Роберта; Цай, Хуэй Лянь; Schake, Ann R .; Ван, Шейи; Винсент, Джон Б.; Фолтинг, Кирстен; Гаттески, Данте; Христу, Джордж; Хендриксон, Дэвид Н. (1993). «Высокоспиновые молекулы: [Mn12O12 (O2CR) 16 (H2O) 4]». Журнал Американского химического общества. 115 (5): 1804–1816. Дои:10.1021 / ja00058a027. ISSN  0002-7863.
6. Sessoli, R .; Gatteschi, D .; Caneschi, A .; Новак, М.А. (1993). «Магнитная бистабильность в металло-ионном кластере». Природа. 365 (6442): 141–143. Bibcode:1993Натура.365..141С. Дои:10.1038 / 365141a0. ISSN  0028-0836.
7. Лис, Т. (1980). «Получение, структура и магнитные свойства додеканоядерного карбоксилата марганца смешанной валентности». Acta Crystallographica Раздел B. 36 (9): 2042. Дои:10.1107 / S0567740880007893.
8. Химия наноструктурированных материалов; Ян, П., Ред .; Всемирное научное издание: Гонконг, 2003 г.
9. Шпрее, Лукас; Попов, Алексей А. (26.02.2019). «Последние достижения в области магнетизма одиночных молекул диспрозий-металлофуллеренов». Dalton Transactions. 48 (9): 2861–2871. Дои:10.1039 / C8DT05153D. ISSN  1477-9234. ЧВК  6394203. PMID  30756104.
10. Го, Фу-Шэн; День, Бенджамин М .; Чен, Ян-Конг; Тонг, Мин-Лян; Мансиккамяки, Аксели; Лэйфилд, Ричард А. (11 сентября 2017 г.). "Одномолекулярный магнит из металлоцена диспрозия, функционирующий на осевом пределе". Angewandte Chemie International Edition. 56 (38): 11445–11449. Дои:10.1002 / anie.201705426.
11. Гудвин, Конрад А. П .; Орту, Фабрицио; Рета, Даниэль; Чилтон, Николас Ф .; Миллс, Дэвид П. (2017). «Молекулярный магнитный гистерезис при 60 кельвинах в диспросоцении» (PDF). Природа. 548 (7668): 439–442. Bibcode:2017Натура.548..439G. Дои:10.1038 / природа23447. ISSN  0028-0836. PMID  28836589.
12. Randall McClain, K .; Гулд, Колин А .; Чакаравет, Хетпакорн; Соска, Саймон Дж .; Groshens, Thomas J .; Лонг, Джеффри Р .; Харви, Бенджамин Г. (2018). "Высокотемпературная магнитная блокировка и магнитоструктурные корреляции в серии одномолекулярных магнитов из металлоцения диспрозия (iii)". Химическая наука. 9 (45): 8492–8503. Дои:10.1039 / C8SC03907K. ISSN  2041-6520. ЧВК  6256727. PMID  30568773.
13. Го, Фу-Шэн; День, Бенджамин М .; Чен, Ян-Конг; Тонг, Мин-Лян; Мансиккамяки, Аксели; Лэйфилд, Ричард А. (21 декабря 2018 г.). «Магнитный гистерезис до 80 кельвинов в одномолекулярном магните из металлоцена диспрозия». Наука. 362 (6421): 1400–1403. Bibcode:2018Научный ... 362.1400G. Дои:10.1126 / science.aav0652. ISSN  0036-8075. PMID  30337456.
14. Неэль, Л. (1949). «Великолепная теория ферромагнетизма в зернах с плавниками и приложениями на земле». Анна. Геофис. 5: 99–136. (на французском языке; английский перевод доступен на Курти, Н., изд. (1988). Избранные произведения Луи Нееля. Гордон и Брич. С. 407–427. ISBN  978-2-88124-300-4.).^{[требуется проверка ]}
15. Гаттески, Данте (2000). «Одномолекулярные магниты на основе оксокластеров железа (iii)». Химические коммуникации (9): 725–732. Дои:10.1039 / a908254i..
16. Хао, Хуа; Чжэн, Сяохун; Цзя, Тинг; Цзэн, Чжи (2015-06-18). «Устройство памяти комнатной температуры с использованием одномолекулярных магнитов». RSC Advances. 5 (67): 54667–54671. Дои:10.1039 / C5RA07774E. ISSN  2046-2069.
17. Разочарованные магниты В архиве 14 марта 2008 г. Wayback Machine, Институт исследования твердого тела и материалов имени Лейбница, Дрезден, Германия.
18. Сеть молекулярного магнетизма Страница введения.
19. ScienceDaily (27 марта 2000 г.) статья Обнаружено несколько новых одномолекулярных магнитов.
20. Национальная физическая лаборатория (Великобритания) На главную> Наука и технологии> Квантовые явления> Нанофизика> Исследования - статья Молекулярные магниты.
21. Rinehart, Jeffrey D .; Фанг, Мин; Эванс, Уильям Дж .; Лонг, Джеффри Р. (14 сентября 2011 г.). «A N 2 3– Тербиевый комплекс с радикальными мостиками, проявляющий магнитный гистерезис при 14 К». Журнал Американского химического общества. 133 (36): 14236–14239. Дои:10.1021 / ja206286h. ISSN  0002-7863. PMID  21838285.
22. Гулд, Колин. А; Макклейн, К. Рэндалл; Ю, Джейсон М .; Groshens, Thomas J .; Фурче, Филлип; Харви, Бенджамин Дж .; Лонг, Джеффри Р. (2 августа 2019 г.). «Синтез и магнетизм нейтральных, линейных металлоценовых комплексов тербия (II) и диспрозия (II)». Журнал Американского химического общества. 141 (33): 12967–12973. Дои:10.1021 / jacs.9b05816. PMID  31375028.
23. Гудвин, Конрад А. П .; Орту, Фабрицио; Рета, Даниэль; Чилтон, Николас Ф .; Миллс, Дэвид П. (2017-08-24). «Молекулярный магнитный гистерезис при 60 кельвинах в диспросоцении». Природа. 548 (7668): 439–442. Дои:10.1038 / природа23447. ISSN  1476-4687.
24. Макклейн, К. Рэндалл; Гулд, Колин А .; Чакаравет, Хетпакорн; Соска, Саймон Дж .; Groshens, Thomas J .; Лонг, Джеффри Р .; Харви, Бенджамин Г. (21 ноября 2018 г.). «Высокотемпературная магнитная блокировка и магнитоструктурные корреляции в серии одномолекулярных металлоценовых магнитов диспрозия (III)». Химическая наука. 9 (45): 8492–8503. Дои:10.1039 / C8SC03907K. ISSN  2041-6539. ЧВК  6256727. PMID  30568773.
25. Gupta, Sandeep K .; Раджешкумар, Таялан; Раджараман, Гопалан; Муругавел, Рамасвами (26.07.2016). «Воздухоустойчивый одноионный магнит Dy (III) с высоким барьером анизотропии и температурой блокировки». Химическая наука. 7 (8): 5181–5191. Дои:10.1039 / C6SC00279J. ISSN  2041-6539. ЧВК  6020529. PMID  30155168.
26. Макклейн, К. Рэндалл; Гулд, Колин А .; Чакаравет, Хетпакорн; Соска, Саймон Дж .; Groshens, Thomas J .; Лонг, Джеффри Р .; Харви, Бенджамин Г. (21 ноября 2018 г.). «Высокотемпературная магнитная блокировка и магнитоструктурные корреляции в серии одномолекулярных металлоценовых магнитов диспрозия (III)». Химическая наука. 9 (45): 8492–8503. Дои:10.1039 / C8SC03907K. ISSN  2041-6539. ЧВК  6256727. PMID  30568773.
27. Го, Фу-Шэн; День, Бенджамин М .; Чен, Ян-Конг; Тонг, Мин-Лян; Мансиккамяки, Аксели; Лэйфилд, Ричард А. (21 декабря 2018 г.). «Магнитный гистерезис до 80 кельвинов в одномолекулярном магните из металлоцена диспрозия». Наука. 362 (6421): 1400–1403. Дои:10.1126 / science.aav0652. ISSN  0036-8075. PMID  30337456.
28. Дин, Ю-песня; Чилтон, Николас Ф .; Винпенни, Ричард Э. П .; Чжэн, Янь-Чжэнь (2016). "О приближении к пределу молекулярной магнитной анизотропии: почти идеальный пентагональный бипирамидальный одномолекулярный магнит диспрозия (III)". Angewandte Chemie International Edition. 55 (52): 16071–16074. Дои:10.1002 / anie.201609685. ISSN  1521-3773.
29. Giansiracusa, Marcus J .; Костопулос, Андреас К .; Коллисон, Дэвид; Винпенни, Ричард Э. П .; Чилтон, Николас Ф. (13.06.2019). «Взаимосвязь температур блокировки с механизмами релаксации в монометаллических одномолекулярных магнетиках с высокими энергетическими барьерами (Ueff> 600 K)». Химические коммуникации. 55 (49): 7025–7028. Дои:10.1039 / C9CC02421B. ISSN  1364-548X.
30. Ян, Э; Харден, Николас; Вернсдорфер, Вольфганг; Захаров, Лев; Brechin, Euan K .; Rheingold, Arnold L .; Христу, Джордж; Хендриксон, Дэвид Н. (2003). «Мн₄ одномолекулярные магниты с плоской алмазной сердцевиной и S = ​​9 ". Многогранник. 22 (14–17): 1857. Дои:10.1016 / S0277-5387 (03) 00173-6.
31. Oshio, H .; Hoshino, N .; Ито, Т. (2000). «Суперпарамагнитное поведение в железо (II) кубе с алкоксомостиками». Варенье. Chem. Soc. 122 (50): 12602–12603. Дои:10.1021 / ja002889p.
32. Oshio, H .; Hoshino, N .; Ито, Т .; Накано, М. (2004). «Одномолекулярные магниты из железных кубиков: структурно контролируемая магнитная анизотропия». Варенье. Chem. Soc. 126 (28): 8805–8812. Дои:10.1021 / ja0487933. PMID  15250734.
33. Manz, T. A .; Шолль, Д. С. (2011). "Методы вычисления точных спиновых моментов атомов для коллинеарного и неколлинеарного магнетизма в периодических и непериодических материалах". J. Chem. Теория вычислений. 7 (12): 4146–4164. Дои:10.1021 / ct200539n. PMID  26598359.
34. Каваллини, Массимилиано; Факкини, Массимо; Альбонетти, Криштиану; Бискарини, Фабио (2008). «Одномолекулярные магниты: от тонких пленок до наноразмеров». Физическая химия Химическая физика. 10 (6): 784–93. Bibcode:2008PCCP ... 10..784C. Дои:10.1039 / b711677b. HDL:11380/963240. PMID  18231680.
35. Красивые новые одномолекулярные магниты, 26 марта 2008 г. - аннотация статьи. Милиос, Константинос Дж .; Пилигкос, Стергиос; Бречин, Юан К. (2008). «Переключение спина в основном состоянии посредством целевого структурного искажения: скрученные одномолекулярные магниты из производных салицилальдоксимов». Dalton Transactions (14): 1809–17. Дои:10.1039 / b716355j. PMID  18369484.
36. Степаненко, Дмитрий; Триф, Мирча; Потеря, Дэниел (2008-10-01). «Квантовые вычисления с молекулярными магнитами». Неорганика Chimica Acta. Главные герои в химии: Данте Гаттески (Часть II). 361 (14): 3740–3745. Дои:10.1016 / j.ica.2008.02.066. ISSN  0020-1693.
37. Leuenberger, Michael N .; Потеря, Дэниел (2001-04-12). «Квантовые вычисления в молекулярных магнитах». Природа. 410 (6830): 789–793. Дои:10.1038/35071024. ISSN  1476-4687.
38. Хао, Хуа; Чжэн, Сяохун; Цзя, Тинг; Цзэн, Чжи (2015-06-18). «Устройство памяти комнатной температуры с использованием одномолекулярных магнитов». RSC Advances. 5 (67): 54667–54671. Дои:10.1039 / C5RA07774E. ISSN  2046-2069.
39. Каваллини, Массимилиано; Гомес-Сегура, Хорди; Руис-Молина, Даниэль; Масси, Массимилиано; Альбонетти, Криштиану; Ровира, Консепсьо; Veciana, Jaume; Бискарини, Фабио (2005). «Хранение магнитной информации на полимерах с использованием узорчатых одномолекулярных магнитов». Angewandte Chemie. 117 (6): 910–914. Дои:10.1002 / ange.200461554. ISSN  1521-3757.
40. Холлейс, Людвиг; Shivaram, B.S .; Балачандран, Прасанна В. (2019-06-03). «Проектирование одномолекулярных магнитов для магнитокалорических приложений на основе машинного обучения». Письма по прикладной физике. 114 (22): 222404. Дои:10.1063/1.5094553. ISSN  0003-6951.
41. Гаттески, Данте; Сессоли, Роберта (20 января 2003 г.). «Квантовое туннелирование намагниченности и связанных с ней явлений в молекулярных материалах». Angewandte Chemie International Edition. 42 (3): 268–297. Дои:10.1002 / anie.200390099. PMID  12548682.
42. Вернсдорфер, В. (2 апреля 1999 г.). «Квантовые эффекты фазовой интерференции и четности в магнитных молекулярных кластерах». Наука. 284 (5411): 133–135. Bibcode:1999Наука ... 284..133Вт. Дои:10.1126 / science.284.5411.133. PMID  10102810.

внешняя ссылка

• Сеть молекулярного магнетизма, Юрген Шнак