Гравитационное красное смещение - Gravitational redshift

Гравитационный красное смещение световой волны, когда она движется вверх против гравитационного поля (создаваемого желтой звездой внизу). На этой диаграмме эффект сильно преувеличен.

В Эйнштейна общая теория относительности, то гравитационное красное смещение это явление, когда фотон проходит через гравитационная скважина он потеряет энергию. Эта потеря энергии вызывает уменьшение частоты фотона, что эквивалентно увеличению длины волны фотона или «красному смещению» при его движении через среду. В результате, если два часа работают с разными гравитационными потенциалами, ожидается, что часы с более высоким гравитационным потенциалом будут «тикать» быстрее, то есть у них будет более высокая измеренная частота, чем у часов с более низким гравитационным потенциалом.

Гравитационное красное смещение - простое следствие теории Эйнштейна. принцип эквивалентности (что гравитация и ускорение эквивалентны) и была обнаружена Эйнштейном за восемь лет до полной теории относительности.

Наблюдение за гравитационным красным смещением в Солнечной системе - одно из классические тесты общей теории относительности. Гравитационное красное смещение - важный эффект в спутниковых навигационных системах, таких как GPS. Если бы не учитывать эффекты общей теории относительности, такие системы вообще не работали бы. Измерение гравитационного красного смещения с высокой точностью с помощью атомные часы может служить проверкой симметрии Лоренца и направлять поиск темная материя.

Предсказание по принципу эквивалентности и общей теории относительности

Общая теория относительности Эйнштейна включает в себя принцип эквивалентности, которые можно выразить по-разному. Одно из таких утверждений состоит в том, что гравитационные эффекты локально не обнаруживаются для свободно падающего наблюдателя. Следовательно, в лабораторном эксперименте на поверхности Земли все гравитационные эффекты должны быть эквивалентны эффектам, которые наблюдались бы, если бы лаборатория ускорялась в космическом пространстве на грамм. Одно из последствий - гравитационное Эффект Допплера. Если световой импульс излучается на полу лаборатории, тогда свободно падающий наблюдатель говорит, что к тому времени, когда он достигает потолка, потолок ускоряется от него, и поэтому при наблюдении детектором, прикрепленным к потолку, он будет наблюдаться доплеровское смещение в сторону красного конца спектра. Этот сдвиг, который свободно падающий наблюдатель считает кинематическим доплеровским сдвигом, воспринимается лабораторным наблюдателем как гравитационное красное смещение. Такой эффект был подтвержден в 1959 г. Эксперимент Паунда – Ребки. В таком случае, когда гравитационное поле однородно, изменение длины волны определяется выражением

${\displaystyle {\frac {\Delta \lambda }{\lambda }}\approx {\frac {g\Delta y}{c^{2}}},}$

куда ${\displaystyle \Delta y}$ изменение высоты. Поскольку это предсказание вытекает непосредственно из принципа эквивалентности, оно не требует какого-либо математического аппарата общей теории относительности, и его проверка не поддерживает конкретную поддержку общей теории относительности по сравнению с любой другой теорией, которая включает принцип эквивалентности.

Когда поле неоднородно, самый простой и полезный случай для рассмотрения - это сферически-симметричное поле. К Теорема Биркгофа, такое поле описывается в общей теории относительности Метрика Шварцшильда, ${\displaystyle d\tau ^{2}=\left(1-r_{\text{S}}/R\right)dt^{2}+\ldots }$, куда ${\displaystyle d\tau }$ время наблюдателя на расстоянии р из центра, ${\displaystyle dt}$ время, измеренное наблюдателем на бесконечности, ${\displaystyle r_{\text{S}}}$ радиус Шварцшильда ${\displaystyle 2GM/c^{2}}$, "..." представляет термины, которые исчезают, если наблюдатель находится в состоянии покоя, ${\displaystyle G}$ это Ньютон гравитационная постоянная, ${\displaystyle M}$ то масса гравитирующего тела, и ${\displaystyle c}$ то скорость света. В результате частоты и длины волн сдвигаются в соответствии с соотношением

${\displaystyle {\frac {\lambda _{\infty }}{\lambda _{\text{e}}}}=\left(1-{\frac {r_{\text{S}}}{R_{\text{e}}}}\right)^{-{\frac {1}{2}}},}$

куда

• ${\displaystyle \lambda _{\infty }\,}$ - длина волны света, измеренная наблюдателем на бесконечности,
• ${\displaystyle \lambda _{\text{e}}\,}$ - длина волны, измеренная в источнике излучения, и
• ${\displaystyle R_{\text{e}}}$ радиус, на котором испускается фотон.

Это может быть связано с параметром красного смещения, который условно определяется как ${\displaystyle z=\lambda _{\infty }/\lambda _{\text{e}}-1}$. В случае, когда ни излучатель, ни наблюдатель не находятся на бесконечности, транзитивность доплеровских сдвигов позволяет обобщить результат на ${\displaystyle \lambda _{1}/\lambda _{2}=\left[\left(1-r_{\text{S}}/R_{1}\right)/\left(1-r_{\text{S}}/R_{2}\right)\right]^{1/2}}$. Формула красного смещения для частоты ${\displaystyle \nu =c/\lambda }$ является ${\displaystyle \nu _{o}/\nu _{\text{e}}=\lambda _{\text{e}}/\lambda _{o}}$. Когда ${\displaystyle R_{1}-R_{2}}$ мала, эти результаты согласуются с приведенным выше уравнением, основанным на принципе эквивалентности.

Для объекта, достаточно компактного, чтобы иметь горизонт событий, красное смещение не определено для фотонов, излучаемых внутри радиуса Шварцшильда, как потому, что сигналы не могут выходить изнутри горизонта, так и потому, что такой объект, как излучатель, не может быть неподвижным внутри горизонта, как предполагалось выше. Следовательно, эта формула применяется только тогда, когда ${\displaystyle R_{\text{e}}}$ больше чем ${\displaystyle r_{\text{S}}}$. Когда фотон испускается на расстояние, равное радиусу Шварцшильда, красное смещение будет бесконечно большой, и он не убежит любой конечное расстояние от сферы Шварцшильда. Когда фотон испускается на бесконечно большое расстояние, красного смещения нет.

В ньютоновском пределе, т.е. когда ${\displaystyle R_{\text{e}}}$ достаточно велик по сравнению с радиусом Шварцшильда ${\displaystyle r_{\text{S}}}$красное смещение можно аппроксимировать как

${\displaystyle z\approx {\frac {1}{2}}{\frac {r_{\text{S}}}{R_{\text{e}}}}={\frac {GM}{c^{2}R_{\text{e}}}}}$

Экспериментальная проверка

Первые наблюдения гравитационного красного смещения звезд белых карликов

Ряд экспериментаторов первоначально утверждали, что идентифицировали эффект с помощью астрономических измерений, и считалось, что эффект был окончательно идентифицирован в спектральных линиях звезды. Сириус Б к W.S. Адамс в 1925 г.^[1] Однако измерения Адамса были раскритикованы как слишком низкие.^[1][2] и эти наблюдения теперь считаются измерениями спектров, которые непригодны для использования из-за рассеянного света от основного источника Сириуса А.^[2] Первое точное измерение гравитационного красного смещения белого карлика было сделано Поппером в 1954 году, когда было измерено гравитационное красное смещение 21 км / с. 40 Эридана Б.^[2]

Красное смещение Сириуса B было наконец измерено Гринштейном. и другие. в 1971 году, получив значение гравитационного красного смещения 89 ± 19 км / с, с более точными измерениями космического телескопа Хаббла, показавшими 80,4 ± 4,8 км / с.

Наземные испытания

Эффект теперь считается окончательно подтвержденным экспериментами Фунт, Ребка и Снайдер в период с 1959 по 1965 год. Эксперимент Паунда – Ребки 1959 г. измерил гравитационное красное смещение спектральных линий с помощью земного ⁵⁷Fe гамма источник на высоте 22,5 метра по вертикали.^[3] Эта статья была первым определением гравитационного красного смещения, в котором использовались измерения изменения длины волны гамма-фотонов, генерируемых с помощью Эффект Мёссбауэра, который генерирует излучение с очень узкой шириной линии. Точность измерений гамма-излучения обычно составляла 1%.

Усовершенствованный эксперимент был проведен Паундом и Снайдером в 1965 году с точностью выше 1%.^[4]

Очень точный эксперимент по гравитационному красному смещению был проведен в 1976 г.^[5] где водород мазер Часы на ракете были запущены на высоту 10 000 км, а их скорость сравнивалась с такими же часами на земле. Он проверил гравитационное красное смещение до 0,007%.

Позже тесты могут быть выполнены с спутниковая система навигации (GPS), который должен учитывать гравитационное красное смещение в своей временной системе, и физики проанализировали временные данные GPS, чтобы подтвердить другие тесты. Когда был запущен первый спутник, он показал прогнозируемый сдвиг в 38 микросекунд в сутки. Такой степени расхождения достаточно, чтобы существенно ухудшить работу GPS в течение нескольких часов, если она не учтена. Прекрасное описание роли общей теории относительности в создании GPS можно найти в Ashby 2003.^[6]

Более поздние астрономические измерения

Джеймс В. Браулт, аспирант Роберт Дике в Университет Принстона, измерил гравитационное красное смещение Солнца оптическими методами в 1962 году.

В 2011 году группа Радека Войтака из Института Нильса Бора при Копенгагенском университете собрала данные о 8000 скоплений галактик и обнаружила, что свет, исходящий из центров скоплений, имеет тенденцию к красному смещению по сравнению с краями скопления, подтверждая потерю энергии из-за к гравитации.^[7]

Измерение оптических часов на земле

В 2020 году группа на Токийский университет измерил гравитационное красное смещение двух оптических решеток стронция-87 оптическая решетка часы. ^[8] Измерение проводилось в Токийская башня где часы были разделены примерно 450 м и соединены телекоммуникационными волокнами. Гравитационное красное смещение можно выразить как

${\displaystyle {\frac {\Delta \nu }{\nu _{1}}}=(1+\alpha ){\frac {\Delta U}{c^{2}}}}$,

куда ${\displaystyle \Delta \nu =\nu _{2}-\nu _{1}}$ гравитационное красное смещение, ${\displaystyle \nu _{1}}$ - частота оптического тактового перехода, ${\displaystyle \Delta U=\Delta U_{2}-\Delta U_{1}}$ - разность гравитационного потенциала, а ${\displaystyle \alpha }$ обозначает нарушение общей теории относительности. К Рамсеевская спектроскопия Что касается перехода оптических часов стронция-87, группа определила гравитационное красное смещение между двумя оптическими часами как 21,18 Гц. Их измеренное значение ${\displaystyle \alpha }$, ${\displaystyle (1.4\pm 9.1)\times 10^{-5}}$, согласуется с недавними измерениями, выполненными с помощью водородных мазеров на эллиптических орбитах. ^{[9] [10]}

Раннее историческое развитие теории

Гравитационное ослабление света от звезд с высокой гравитацией было предсказано Джон Мичелл в 1783 г. и Пьер-Симон Лаплас в 1796 г., используя Исаак Ньютон концепция легких корпускул (см .: теория эмиссии ) и предсказал, что у некоторых звезд гравитация будет настолько сильной, что свет не сможет уйти. Затем влияние гравитации на свет исследовали Иоганн Георг фон Зольднер (1801), который вычислил величину отклонения светового луча солнцем, придя к ньютоновскому ответу, который составляет половину значения, предсказанного общая теория относительности. Все эти ранние работы предполагали, что свет может замедляться и падать, что несовместимо с современным пониманием световых волн.

Когда стало понятно, что свет представляет собой электромагнитную волну, стало ясно, что частота света не должна меняться от места к месту, поскольку волны от источника с фиксированной частотой сохраняют одну и ту же частоту повсюду. Один из способов обойти это заключение было бы, если бы само время было изменено - если бы часы в разных точках имели разные скорости.

Это было именно Эйнштейна заключение в 1911 г. Он рассмотрел ускоряющую коробку и отметил, что согласно специальная теория относительности, тактовая частота «внизу» коробки (сторона, противоположная направлению ускорения) была ниже, чем тактовая частота «вверху» (сторона, обращенная к направлению ускорения). В настоящее время это легко показать в ускоренные координаты. Метрический тензор в единицы, где скорость света равна единице является:

${\displaystyle ds^{2}=-r^{2}dt^{2}+dr^{2}\,}$

а для наблюдателя при постоянном значении r скорость, с которой тикают часы, R (r), является квадратным корнем из временного коэффициента R (r) = r. Ускорение в позиции r равно кривизне гиперболы при фиксированном r, и, как и кривизна вложенных окружностей в полярных координатах, оно равно 1 / r.

Таким образом, при фиксированном значении g, относительная скорость изменения тактовой частоты, процентное изменение отметки вверху поля ускорения по сравнению с внизу, составляет:

${\displaystyle {R(r+dr)-R(r) \over R}={dr \over r}=gdr\,}$

Скорость выше при больших значениях R вдали от видимого направления ускорения. Скорость равна нулю при r = 0, где находится горизонт ускорения.

Используя принцип эквивалентности, Эйнштейн пришел к выводу, что то же самое справедливо в любом гравитационном поле, что скорость часов R на разных высотах изменяется в соответствии с гравитационным полем g. Когда g медленно изменяется, это дает частичную скорость изменения скорости тикания. Если скорость тики везде почти одинакова, относительная скорость изменения такая же, как и абсолютная скорость изменения, так что:

${\displaystyle {dR \over dx}=g=-{dV \over dx}\,}$

Поскольку скорость часов и гравитационный потенциал имеют одну и ту же производную, они одинаковы с точностью до константы. Константа выбрана так, чтобы тактовая частота на бесконечности была равна 1. Поскольку гравитационный потенциал равен нулю на бесконечности:

${\displaystyle R(x)=1-{V(x) \over c^{2}}\,}$

где скорость света была восстановлена, чтобы сделать гравитационный потенциал безразмерным.

Коэффициент ${\displaystyle dt^{2}}$ в метрический тензор - квадрат тактовой частоты, который для малых значений потенциала задается путем сохранения только линейного члена:

${\displaystyle R^{2}=1-2V\,}$

а полный метрический тензор:

${\displaystyle ds^{2}=-\left(1-{2V(r) \over c^{2}}\right)c^{2}dt^{2}+dx^{2}+dy^{2}+dz^{2}}$

где снова были восстановлены C. Это выражение верно в полной теории относительности до самого низкого порядка по гравитационному полю и игнорирует изменение пространственно-пространственной и пространственно-временной составляющих метрического тензора, которые влияют только на быстро движущиеся объекты.

Используя это приближение, Эйнштейн воспроизвел неверное ньютоновское значение для отклонения света в 1909 году. Но поскольку световой луч - это быстро движущийся объект, космические компоненты тоже вносят свой вклад. После построения полной теории относительности в 1916 году Эйнштейн решил компоненты пространства-пространства в постньютоновское приближение и рассчитал правильную величину отклонения света - вдвое больше ньютоновского значения. Предсказание Эйнштейна подтвердилось множеством экспериментов, начиная с Артур Эддингтон Экспедиция по солнечному затмению 1919 года.

Изменение скорости хода часов позволило Эйнштейну сделать вывод, что световые волны меняют частоту по мере своего движения, а соотношение частота / энергия для фотонов позволило ему увидеть, что это лучше всего интерпретируется как влияние гравитационного поля на масса – энергия фотона. Для расчета изменений частоты в почти статическом гравитационном поле важна только временная составляющая метрического тензора, а приближение самого низкого порядка достаточно точно для обычных звезд и планет, которые намного больше их Радиус Шварцшильда.

Смотрите также

• Тесты общей теории относительности
• Принцип эквивалентности
• Гравитационное замедление времени
• Красное смещение
• Гравитационная волна # Redshifting (Красное смещение гравитационных волн из-за скорости или космического расширения)

Примечания

1. Хетерингтон, Н. С., «Сириус Б и гравитационное красное смещение - исторический обзор», Ежеквартальный журнал Королевского астрономического общества, вып. 21, Сентябрь 1980 г., стр. 246-252. По состоянию на 6 апреля 2017 г.
2. Хольберг, Дж. Б., «Сириус B и измерение гравитационного красного смещения», Журнал истории астрономии, Vol. 41, 1, 2010, с. 41-64. По состоянию на 6 апреля 2017 г.
3. Фунт, р .; Ребка, Г. (1960). «Кажущийся вес фотонов». Письма с физическими проверками. 4 (7): 337–341. Bibcode:1960ПхРвЛ ... 4..337П. Дои:10.1103 / PhysRevLett.4.337.
4. Pound, R. V .; Снайдер Дж. Л. (2 ноября 1964 г.). «Влияние гравитации на ядерный резонанс». Письма с физическими проверками. 13 (18): 539–540. Bibcode:1964ПхРвЛ..13..539П. Дои:10.1103 / PhysRevLett.13.539.
5. Vessot, R. F. C .; М. В. Левин; Э. М. Маттисон; Э. Л. Бломберг; Т. Э. Хоффман; Г. У. Нистром; Б. Ф. Фаррел; Р. Дечер; и другие. (29 декабря 1980 г.). «Испытание релятивистской гравитации на космическом водородном мазере». Письма с физическими проверками. 45 (26): 2081–2084. Bibcode:1980ПхРвЛ..45.2081В. Дои:10.1103 / PhysRevLett.45.2081.
6. Эшби, Нил (2003). «Относительность в системе глобального позиционирования». Живые обзоры в теории относительности. 6 (1): 1. Bibcode:2003ЛРР ..... 6 .... 1А. Дои:10.12942 / lrr-2003-1. ЧВК  5253894. PMID  28163638.
7. Бхаттачарджи, Юдхиджит (2011). «Скопления галактик подтверждают теорию Эйнштейна». News.sciencemag.org. Получено 2013-07-23.
8. «Проверка общей теории относительности парой переносных часов на оптической решетке».
9. «Испытание гравитационного красного смещения с использованием эксцентрических спутников Галилео».
10. «Испытание гравитационного красного смещения со спутниками Галилео на эксцентрической орбите».

Основные источники

• Мичелл, Джон (1784). «О средствах определения расстояния, величины и т.д. неподвижных звезд». Философские труды Королевского общества. 74: 35–57. Bibcode:1784РСПТ ... 74 ... 35М. Дои:10.1098 / рстл.1784.0008.

• Лаплас, Пьер-Симон (1796). Система мира (перевод на английский 1809 г.). 2. Лондон: Ричард Филлипс. С. 366–368.

• Зольднер, Иоганн Георг фон (1804 г.). «Об отклонении луча света от его прямолинейного движения из-за притяжения небесного тела, при котором он почти проходит мимо». Berliner Astronomisches Jahrbuch: 161–172.

• Альберт Эйнштейн, "Относительность: специальная и общая теория". (@Project Gutenberg).
• Pound, R.V .; Rebka, G.A .; Младший (1959). "Гравитационное красное смещение в ядерном резонансе". Phys. Rev. Lett. 3 (9): 439–441. Bibcode:1959ПхРвЛ ... 3..439П. Дои:10.1103 / Physrevlett.3.439.
• Pound, R.V .; Снайдер, Дж. Л. (1965). «Влияние силы тяжести на гамма-излучение». Phys. Ред. B. 140 (3B): 788–803. Bibcode:1965ПхРв..140..788П. Дои:10.1103 / Physrev.140.b788.
• Паунд, Р.В. (2000). «Взвешивание фотонов» (2000) ». Классическая и квантовая гравитация. 17 (12): 2303–2311. Bibcode:2000CQGra..17.2303P. Дои:10.1088/0264-9381/17/12/301.

Рекомендации

• Миснер, Чарльз У .; Thorne, Kip S .; Уилер, Джон Арчибальд (1973-09-15). Гравитация. Сан-Франциско: В. Х. Фриман. ISBN  978-0-7167-0344-0.