Область истощения - Depletion region

Для использования в других целях см. Истощение (значения).

В физика полупроводников, то область истощения, также называемый слой истощения, зона истощения, область стыка, область пространственного заряда или же слой пространственного заряда, представляет собой изолирующую область внутри проводящего, допированный полупроводник материал, где мобильный носители заряда Был рассеянный прочь, или были вынуждены уйти электрическое поле. В обедненной области остаются только ионизированные донорные или акцепторные примеси.

Область истощения названа так потому, что она образована из проводящей области путем удаления всех свободных носителей заряда, не оставляя ни одного для проведения тока. Понимание области истощения является ключом к объяснению современного полупроводник электроника: диоды, биполярные переходные транзисторы, полевые транзисторы, и диоды переменной емкости все полагаются на явления области истощения.

Образование в p – n переходе

Рис. 1. Вверху: p – n-переход до диффузии; Внизу: после достижения равновесия

Рисунок 2. Сверху вниз; Вверху: концентрации дырок и электронов через переход; Во-вторых: плотности заряда; Третье: электрическое поле; Внизу: электрический потенциал

Рисунок 3. A PN переход в режиме прямого смещения ширина истощения уменьшается. И p, и n-переходы легированы при концентрации 1e15 / см3. допинг уровень, ведущий к встроенному потенциал ~ 0,59 В. Обратите внимание на разные Квази-уровни Ферми для зоны проводимости и валентной зоны в n- и p-областях (красные кривые).

Область истощения образуется мгновенно через p – n переход. Его легче всего описать, когда переход находится в тепловом равновесии или устойчивое состояние: в обоих случаях свойства системы не меняются во времени; их назвали динамическое равновесие.^[1][2]

Электроны и дыры диффундируют в области с более низкой их концентрацией, так же как чернила диффундируют в воду, пока не распределяются равномерно. По определению Полупроводник N-типа имеет избыток свободных электронов (в зона проводимости ) по сравнению с Полупроводник P-типа, а P-тип имеет избыток дырок (в валентная полоса ) по сравнению с N-типом. Следовательно, когда полупроводники, легированные N и P, помещаются вместе для образования перехода, свободные электроны в зоне проводимости N-стороны мигрируют (диффундируют) в зону проводимости P-стороны, а дырки в валентной зоне P-стороны мигрируют. в валентную зону на N-стороне.

После переноса диффузионные электроны входят в контакт с дырками и удаляются за счет рекомбинация на стороне P. Точно так же диффузные дырки рекомбинируются со свободными электронами, которые удаляются на N-стороне. Конечный результат - исчезновение рассеянных электронов и дырок. В области N-стороны вблизи границы перехода свободные электроны в зоне проводимости исчезают из-за (1) диффузии электронов на P-сторону и (2) рекомбинации электронов в дырки, которые диффундируют из P- сторона. Отверстия в области P-стороны рядом с интерфейсом также исчезли по той же причине. В результате основные носители заряда (свободные электроны для полупроводника N-типа и дырки для полупроводника P-типа) истощаются в области вокруг границы перехода, поэтому эта область называется область истощения или же зона истощения. Из-за диффузии основных носителей заряда, описанной выше, обедненная область заряжается; его сторона N заряжена положительно, а сторона P - отрицательно. Это создает электрическое поле что создает силу, противодействующую диффузии заряда. Когда электрическое поле становится достаточно сильным, чтобы прекратить дальнейшую диффузию дырок и электронов, область обеднения достигла состояния равновесия. Интегрирование электрического поля в области обеднения определяет то, что называется встроенное напряжение (также называемое напряжением перехода или напряжением барьера или контактный потенциал ).

С физической точки зрения перенос заряда в полупроводниковых устройствах происходит из (1) дрейфа носителей заряда электрическим полем и (2) диффузии носителей заряда из-за пространственно изменяющейся концентрации носителей. На P-стороне области обеднения, где дырки дрейфуют под действием электрического поля с электропроводностью σ и диффундируют с постоянной диффузии D, чистая плотность тока определяется выражением

${\displaystyle {\bf {J}}=\sigma {\bf {E}}-eD\nabla p}$,

куда ${\displaystyle {\bf {E}}}$ электрическое поле, е это элементарный заряд (1.6×10⁻¹⁹ кулон), и п - плотность отверстий (количество в единице объема). Электрическое поле заставляет дырки дрейфовать вдоль направления поля, а для диффузионных дырок двигаться в направлении уменьшения концентрации, поэтому для дырок отрицательный ток приводит к положительному градиенту плотности. (Если носителями являются электроны, плотность дырок п заменяется электрон плотность п со знаком минус; в некоторых случаях должны быть включены и электроны, и дырки.) Когда две компоненты тока уравновешены, как в области обеднения p − n-перехода при динамическое равновесие, ток равен нулю из-за Соотношение Эйнштейна, что касается D к σ.

Прямое смещение

Прямое смещение (приложение положительного напряжения к стороне P по отношению к стороне N) сужает область обеднения и снижает барьер для инжекции носителей (показано на рисунке справа). Более подробно, основные носители получают некоторую энергию из поля смещения, позволяя им проникнуть в область и нейтрализовать противоположные заряды. Чем больше смещение, тем больше нейтрализация (или экранирование ионов в области). Носители могут быть рекомбинированы с ионами, но тепловая энергия немедленно заставляет рекомбинированные носители переходить обратно, когда энергия Ферми находится поблизости. Когда смещение достаточно велико, так что обедненная область становится очень тонкой, диффузионная составляющая тока (через границу перехода) сильно увеличивается, а составляющая дрейфа уменьшается. В этом случае чистый ток течет со стороны P на сторону N. Плотность носителей велика (она изменяется экспоненциально в зависимости от приложенного напряжения смещения), что делает переход проводящим и допускает большой прямой ток.^[3] Математическое описание тока дается Уравнение диода Шокли. Низкий ток при обратном смещении и большой ток при прямом смещении являются примером исправление.

Обратное смещение

Под обратное смещение (прикладывая отрицательное напряжение к стороне P относительно стороны N), падение потенциала (то есть напряжение) в области обеднения увеличивается. По сути, основные носители отталкиваются от перехода, оставляя после себя более заряженные ионы. Таким образом, область обеднения расширяется, а ее поле становится сильнее, что увеличивает дрейфовую составляющую тока (через границу перехода) и уменьшает диффузионную составляющую. В этом случае чистый ток течет со стороны N на сторону P. Плотность носителей (в основном неосновных) мала и очень мала. обратный ток насыщения потоки.

Определение ширины истощенного слоя

Из полного анализа истощения, показанного на рисунке 2, заряд будет аппроксимирован внезапным падением в его предельных точках, что в действительности постепенно и объясняется следующим образом: Уравнение Пуассона. Количество плотность потока тогда было бы^[4]

${\displaystyle {\begin{aligned}{\frac {Q_{n}}{x_{n}}}&=qN_{d}\\{\frac {Q_{p}}{x_{p}}}&=-qN_{a}\\\end{aligned}}}$

куда ${\displaystyle Q_{n}}$ и ${\displaystyle Q_{p}}$ - количество отрицательного и положительного заряда соответственно, ${\displaystyle x_{n}}$ и ${\displaystyle x_{p}}$ - расстояние для отрицательного и положительного заряда соответственно с нулем в центре, ${\displaystyle N_{a}}$ и ${\displaystyle N_{d}}$ количество акцептор и донорные атомы соответственно и ${\displaystyle q}$ это заряд электрона.

Принимая интеграл от плотности потока ${\displaystyle D}$ относительно расстояния ${\displaystyle dx}$ для определения электрического поля ${\displaystyle E}$ (т.е. Закон Гаусса ) создает второй график, как показано на рисунке 2:

${\displaystyle E={\frac {\int D\,dx}{\epsilon _{s}}}}$

куда ${\displaystyle \epsilon _{s}}$это диэлектрическая проницаемость вещества. Интегрирование электрического поля по расстоянию определяет электрический потенциал ${\displaystyle V}$. Это также будет равно встроенному напряжению ${\displaystyle \Delta V}$как показано на рисунке 2.

${\displaystyle V=\int Edx=\Delta V}$

Окончательное уравнение затем будет расположено так, чтобы функция ширины обедненного слоя ${\displaystyle x_{n}}$будет зависеть от электрического потенциала ${\displaystyle V}$.

${\displaystyle {\begin{aligned}x_{n}&={\sqrt {{\frac {2\epsilon _{s}}{q}}{\frac {N_{a}}{N_{d}}}{\frac {1}{N_{a}+N_{d}}}(\Delta V)}}\\x_{p}&={\sqrt {{\frac {2\epsilon _{s}}{q}}{\frac {N_{d}}{N_{a}}}{\frac {1}{N_{a}+N_{d}}}(\Delta V)}}\\\end{aligned}}}$

В итоге, ${\displaystyle x_{n}}$ и ${\displaystyle x_{p}}$ - отрицательная и положительная ширина обедненного слоя соответственно относительно центра, ${\displaystyle N_{a}}$ и ${\displaystyle N_{d}}$ количество акцептор и донорные атомы соответственно, ${\displaystyle q}$это заряд электрона и ${\displaystyle \Delta V}$ это встроенное напряжение, которое обычно независимая переменная.^[4]

Формирование в МОП-конденсаторе

Структура металл – оксид – полупроводник на кремнии P-типа.

Другой пример обедненной области встречается в МОП конденсатор. Он показан на рисунке справа для подложки P-типа. Предположим, что полупроводник изначально заряжен нейтрален, а заряд дырок точно уравновешен отрицательным зарядом акцепторный допинг примеси. Если теперь к затвору приложено положительное напряжение, что делается путем введения положительного заряда Q к затвору, то некоторые положительно заряженные отверстия в полупроводнике, ближайшем к затвору, отталкиваются положительным зарядом на затворе и выходят из устройства через нижний контакт. Они оставляют после себя истощенный область, которая является изолирующей, потому что не остается подвижных отверстий; только неподвижные, отрицательно заряженные акцепторные примеси. Чем больше положительный заряд на затворе, тем больше положительное напряжение на затворе и тем больше дырок покидает поверхность полупроводника, увеличивая область обеднения. (В этом устройстве есть предел того, насколько широкой может стать ширина истощения. Он устанавливается по началу инверсионный слой носителей тонким слоем, или канал, у поверхности. Вышеприведенное обсуждение применимо к положительным напряжениям, достаточно низким, чтобы не образовывался инверсионный слой.)

Если материал ворот поликремний типа, противоположного массивному полупроводнику, то область спонтанного обеднения образуется, если затвор электрически закорочен на подложку, почти так же, как описано выше для p − n-перехода. Подробнее об этом см. эффект истощения поликремния.

Полная ширина обедненной области является функцией приложенного обратного смещения и концентрации примесей.

Принцип нейтралитет заряда говорит, что сумма положительных зарядов должна равняться сумме отрицательных зарядов:

$${\displaystyle n+N_{A}=p+N_{D}\,,}$$

куда п и п - количество свободных электронов и дырок, а ${\displaystyle N_{D}}$ и ${\displaystyle N_{A}}$ - количество ионизированных доноров и акцепторов «на единицу длины» соответственно. Таким образом, оба ${\displaystyle N_{D}}$ и ${\displaystyle N_{A}}$ можно рассматривать как пространственные плотности легирования. Если предположить полную ионизацию и что ${\displaystyle n,p\ll N_{D},N_{A}}$, тогда:

${\displaystyle qN_{A}w_{P}\approx qN_{D}w_{N}\,}$.

куда ${\displaystyle w_{P}}$ и ${\displaystyle w_{N}}$ ширина истощения в п и п полупроводник соответственно. Это условие гарантирует, что чистый отрицательный заряд акцептора точно уравновешивает чистый положительный заряд донора. Общая ширина обеднения в этом случае равна сумме ${\displaystyle w=w_{N}+w_{P}}$. Полный вывод для ширины истощения представлен в ссылке.^[5] Этот вывод основан на решении уравнения Пуассона в одном измерении - размерности, нормальной к металлургическому стыку. Электрическое поле равно нулю за пределами ширины истощения (показано на рисунке выше), и поэтому закон Гаусса подразумевает, что плотность заряда в каждой области уравновешивается - как показано первым уравнением в этом подразделе. Рассмотрение каждой области отдельно и подстановка плотности заряда для каждой области в уравнение Пуассона в конечном итоге приводит к результату для ширины обеднения. Этот результат для ширины истощения:

$${\displaystyle w\approx \left[{\frac {2\epsilon _{r}\epsilon _{0}}{q}}\left({\frac {N_{A}+N_{D}}{N_{A}N_{D}}}\right)\left(V_{bi}-V\right)\right]^{\frac {1}{2}}}$$

куда ${\displaystyle \epsilon _{r}}$ - относительная диэлектрическая проницаемость полупроводника, ${\displaystyle V_{bi}}$ это встроенное напряжение, а ${\displaystyle V}$ это прикладное смещение. Область обеднения не разделена симметрично между областями n и p - она ​​будет стремиться к слаболегированной стороне.^[6] Более полный анализ мог бы учесть, что еще есть немного носители вблизи краев обедненной области.^[7] Это приводит к дополнительному члену -2kT / q в последнем наборе круглых скобок выше.

Ширина истощения МОП-конденсатора

Как и в p − n-переходах, здесь руководящим принципом является нейтральность заряда. Допустим, подложка P-типа. Если положительный заряд Q ставится на калитку, затем дыры истощаются на глубину ш выставление достаточного количества отрицательных акцепторов, чтобы точно сбалансировать заряд затвора. Предположим, что плотность легирующей примеси равна ${\displaystyle N_{A}}$ акцепторов на единицу объема, то нейтральность заряда требует ширины обеднения ш чтобы удовлетворить отношения:

$${\displaystyle Q=qN_{A}w\,}$$

Если ширина обеднения становится достаточно широкой, то электроны появляются в очень тонком слое на границе полупроводник-оксид, называемом инверсионный слой потому что они заряжены противоположно дыркам, которые преобладают в материале P-типа. Когда образуется инверсионный слой, ширина обеднения перестает расширяться с увеличением заряда затвора. Q. В этом случае нейтральность достигается за счет привлечения большего количества электронов в инверсионный слой. в МОП-транзистор, этот инверсионный слой называется канал.

Электрическое поле в обедненном слое и изгиб ленты

Со слоем истощения связан эффект, известный как изгиб ленты. Этот эффект возникает из-за того, что электрическое поле в обедненном слое линейно изменяется в пространстве от своего (максимального) значения ${\displaystyle E_{m}}$ у ворот к нулю на краю обедненной ширины:^[8]

${\displaystyle E_{m}={Q \over A\epsilon _{0}}=qN_{A}{w \over A\epsilon _{0}},\,}$

куда А площадь ворот, ${\displaystyle \epsilon _{0}}$  = 8.854×10⁻¹² Ф / м, F это фарад и м это метр. Это линейно изменяющееся электрическое поле приводит к электрическому потенциалу, который квадратично изменяется в пространстве. Уровни энергии или энергетические диапазоны, сгибать в ответ на этот потенциал.

Смотрите также

• Профилирование емкостного напряжения
• Структура металл – оксид – полупроводник.
• Полупроводниковые диоды

Рекомендации

1. Роберт Х. Бишоп (2002). Справочник по мехатронике. CRC Press. ISBN  0-8493-0066-5.
2. Джон Э. Эйерс (2003). Цифровые интегральные схемы: анализ и проектирование. CRC Press. ISBN  0-8493-1951-X.
3. Сунг-Мо Канг и Юсуф Леблебичи (2002). Анализ и проектирование цифровых интегральных схем CMOS. McGraw – Hill Professional. ISBN  0-07-246053-9.
4. «Электростатический анализ p-n диода». ecee.colorado.edu. Получено 2018-09-26.
5. Пьер, Роберт Ф. (1996). Основы полупроводниковых устройств. С. 209–216.
6. Сасикала, Б; Афзал Хан; С. Пуранчандра; Б. Сасикала (2005). Введение в электротехнику, электронику и коммуникацию. Брандмауэр Media. ISBN  978-81-7008-639-0.
7. Киттель, С; Кремер, Х. (1980). Теплофизика. В. Х. Фриман. ISBN  0-7167-1088-9.
8. Уэйн М. Саслоу (2002). Электричество, магнетизм и свет. Эльзевир. ISBN  0-12-619455-6.