Шкала температуры - Scale of temperature

Шкала температуры это методика калибровки физическое количество температура в метрология. Эмпирические весы измеряют температуру в зависимости от удобных и стабильных параметров, таких как температура замерзания и кипения воды. Абсолютная температура основана на термодинамических принципах, при этом в качестве нулевой точки используется минимально возможная температура и выбираются удобные приращения.

Определение

В нулевой закон термодинамики описывает тепловое равновесие между термодинамические системы в форме отношение эквивалентности. Соответственно, все тепловые системы можно разделить на набор частных, обозначенный как M. Если набор M имеет мощность из c, то можно построить инъективная функция ƒ:M → р , благодаря которому каждая тепловая система имеет параметр, связанный с ней, так что, когда две тепловые системы имеют одинаковое значение этого параметра, они находятся в тепловом равновесии. Этот параметр является свойством температуры. Конкретным способом присвоения числовых значений температуры является установление шкала температуры.^[1][2][3] На практике шкала температур всегда основана на одном физическом свойстве простой термодинамической системы, называемом термометр, который определяет масштабную функцию для сопоставления температуры с измеряемым термометрическим параметром. Такие температурные шкалы, основанные исключительно на измерениях, называются эмпирические температурные шкалы.

В второй закон термодинамики дает фундаментальное, естественное определение термодинамическая температура начиная с нулевой точки абсолютный ноль. Шкала термодинамической температуры устанавливается аналогично эмпирическим температурным шкалам, однако требует только одной дополнительной точки фиксации.

Эмпирические шкалы

Эмпирические шкалы основаны на измерении физических параметров, которые выражают интересующее свойство, подлежащее измерению, через некоторые формальные, чаще всего простые линейные, функциональные отношения. Для измерения температуры формальное определение теплового равновесия в терминах термодинамических координатных пространств термодинамических систем, выраженное в нулевой закон термодинамики, обеспечивает основу для измерения температуры.

Все температурные шкалы, включая современную термодинамическую шкалу температур, используемую в Международная система единиц, откалиброваны в соответствии с тепловыми свойствами конкретного вещества или устройства. Обычно это устанавливается путем фиксации двух четко определенных температурных точек и определения приращений температуры через линейную функцию отклика термометрического устройства. Например, как старые Шкала Цельсия и Шкала Фаренгейта изначально были основаны на линейном расширении узкого столба ртути в ограниченном диапазоне температур,^[4] каждый использует разные контрольные точки и шкалы.

Различные эмпирические шкалы могут быть несовместимы друг с другом, за исключением небольших областей перекрытия температур. Если алкоголь термометр и ртуть термометр имеют одинаковые две фиксированные точки, а именно точку замерзания и точку кипения воды, их показания не будут совпадать друг с другом, кроме фиксированных точек, поскольку линейное соотношение расширения 1: 1 между любыми двумя термометрическими веществами не может быть гарантировано.

Эмпирические температурные шкалы не отражают фундаментальных микроскопических законов материи. Температура - универсальный атрибут материи, однако эмпирические шкалы отображают узкий диапазон на шкале, которая, как известно, имеет полезную функциональную форму для конкретного применения. Таким образом, их ассортимент ограничен. Рабочий материал существует только в форме при определенных обстоятельствах, за пределами которых он больше не может служить шкалой. Например, Меркурий замерзает ниже 234,32 К, поэтому температуру ниже этой нельзя измерить по шкале, основанной на ртути. Четное ИТС-90, который интерполируется между различными диапазонами температуры, имеет только диапазон от 0,65 K до приблизительно 1358 K (от -272,5 ° C до 1085 ° C).

Идеальная газовая шкала

Когда давление приближается к нулю, весь реальный газ будет вести себя как идеальный газ, то есть pV моля газа, полагаясь только на температуру. Таким образом, мы можем разработать шкалу с pV в качестве аргумента. Конечно, подойдет любая биективная функция, но для удобства лучше всего подходит линейная функция. Поэтому мы определяем его как^[5]

${\displaystyle T={1 \over nR}\lim _{p\to 0}{pV}.}$

Шкала идеального газа - это в некотором смысле «смешанная» шкала. Он основан на универсальных свойствах газа, что является большим шагом вперед по сравнению с конкретным веществом. Но все же это эмпирический метод, поскольку он ставит газ в особое положение и, таким образом, имеет ограниченную применимость - в какой-то момент газ не может существовать. Однако отличительной особенностью шкалы идеального газа является то, что она точно равна термодинамической шкале, когда она хорошо определена (см. ниже ).

Международная температурная шкала 1990 г.

Основная статья: ИТС-90

ИТС-90 предназначен для представления термодинамической шкалы температур (см. абсолютный ноль ) как можно точнее во всем диапазоне. Требуется много различных конструкций термометров, чтобы охватить весь диапазон. К ним относятся термометры давления паров гелия, термометры газообразного гелия, стандартные платиновые термометры сопротивления (известные как SPRT, PRT или Platinum RTD) и термометры монохроматического излучения.

Хотя шкалы Кельвина и Цельсия определены с использованием абсолютного нуля (0 K) и шкалы тройная точка воды (273,16 K и 0,01 ° C), непрактично использовать это определение при температурах, которые сильно отличаются от тройной точки воды. Соответственно, ITS-90 использует множество определенных точек, каждая из которых основана на различных состояниях термодинамического равновесия четырнадцати чистых химические элементы и один сложный (воды). Большинство определенных точек основаны на фаза перехода; в частности таяние /замораживание точка чистого химического элемента. Однако самый глубокий криогенный баллы основаны исключительно на давление газа / температурное соотношение гелия и его изотопов, тогда как остальные его холодные точки (ниже комнатной температуры) основаны на тройные очки. Примерами других определяющих точек являются тройная точка водорода (-259,3467 ° C) и точка замерзания алюминия (660,323 ° C).

Термометры, откалиброванные в соответствии с ITS – 90, используют сложные математические формулы для интерполяции между определенными точками. ITS-90 устанавливает строгий контроль над переменными для обеспечения воспроизводимости от лаборатории к лаборатории. Например, компенсируется небольшое влияние атмосферного давления на различные точки плавления (эффект, который обычно составляет не более половины милликельвин на разных высотах и ​​возможных атмосферных давлениях). Стандарт даже компенсирует влияние давления из-за того, насколько глубоко датчик температуры погружен в образец. ITS-90 также проводит различие между точками «замерзания» и «плавления». Различие зависит от того, идет ли тепло. в (таяние) или снаружи (замораживание) образца при проведении измерения. Только галлий измеряется во время плавления, все остальные металлы измеряются при замерзании образцов.

Часто есть небольшие различия между измерениями, откалиброванными по ITS – 90 и термодинамической температуре. Например, точные измерения показывают, что точка кипения VSMOW вода под давлением одной стандартной атмосферы фактически составляет 373,1339 К (99,9839 ° C) при соблюдении строго к двухточечному определению термодинамической температуры. При калибровке по ITS – 90, где необходимо выполнить интерполяцию между определяющими точками галлия и индия, температура кипения воды VSMOW примерно на 10 мК меньше, примерно 99,974 ° C. Достоинство ITS-90 состоит в том, что другая лаборатория в другой части мира с легкостью будет измерять ту же самую температуру благодаря преимуществам всеобъемлющего международного калибровочного стандарта с множеством удобно расположенных, воспроизводимых, определяющих точек, охватывающих широкий диапазон температур.

Шкала Цельсия

Основная статья: Цельсия

Цельсий (до 1948 года известный как градус Цельсия) - это температура шкала, названная в честь шведского астронома Андерс Цельсий (1701–1744), который разработал аналогичную шкалу температур за два года до своей смерти. Градус Цельсия (° C) может относиться к определенной температуре по шкале Цельсия, а также к единице измерения температуры. интервал (разница между двумя температурами или неуверенность ).

С 1744 по 1954 год 0 ° C определялось как точка замерзания воды, а 100 ° C - как точка кипения воды, оба при давлении в один стандартная атмосфера.^{[нужна цитата ]}

Хотя эти определяющие корреляции обычно преподаются в школах сегодня, по международному соглашению между 1954 и 2019 гг. градус Цельсия и шкала Цельсия были определены абсолютный ноль и тройная точка из VSMOW (специально подготовленная вода). Это определение также точно связывает шкалу Цельсия с Кельвин шкала, определяющая Базовая единица СИ из термодинамическая температура с символом K. Абсолютный ноль, самая низкая возможная температура, определяется как равная 0 K и −273,15 ° C. До 19 мая 2019 года температура тройной точки воды определялась ровно 273,16 К (0,01 ° C). Это означает, что разница температур в один градус Цельсия и в один кельвин абсолютно одинаковы.

20 мая 2019 года кельвин был переопределенный так что его значение теперь определяется определением Постоянная Больцмана вместо того, чтобы быть определенным тройной точкой VSMOW. Это означает, что тройная точка теперь является измеренным значением, а не определенным значением. Вновь определенное точное значение постоянной Больцмана было выбрано таким образом, чтобы измеренное значение тройной точки VSMOW было точно таким же, как и более раннее определенное значение, в пределах точности современных метрология. Градус Цельсия остается в точности равным кельвину, а 0 K остается точно -273,15 ° C.

Термодинамическая шкала

Смотрите также: Термодинамическая температура и Кельвин

Термодинамическая шкала отличается от эмпирических шкал тем, что она абсолютна. Он основан на фундаментальных законах термодинамики или статистической механики, а не на произвольно выбранном рабочем материале. Кроме того, он охватывает весь диапазон температур и имеет простую связь с микроскопическими величинами, такими как средняя кинетическая энергия частиц (см. теорема о равнораспределении ). В экспериментах ИТС-90 используется для аппроксимации термодинамической шкалы за счет более простой реализации.

Определение

Лорд Кельвин разработали термодинамическую шкалу, основанную на эффективности тепловых двигателей, как показано ниже:

Эффективность двигателя - это работа, разделенная на тепло, поступающее в систему или

${\displaystyle \eta ={\frac {w_{cy}}{q_{H}}}={\frac {q_{H}-q_{C}}{q_{H}}}=1-{\frac {q_{C}}{q_{H}}}\qquad (1)}$,

где w_Сай это работа, выполненная за цикл. Таким образом, эффективность зависит только от q_C/ q_ЧАС.

Потому что Теорема Карно, любой реверсивный тепловой двигатель, работающий в диапазоне температур Т₁ и Т₂ должны иметь одинаковую эффективность, то есть эффективность зависит только от температуры:

${\displaystyle {\frac {q_{C}}{q_{H}}}=f(T_{H},T_{C})\qquad (2).}$

Кроме того, реверсивный тепловой двигатель, работающий между температурами Т₁ и Т₃ должен иметь такую ​​же эффективность, как и цикл, состоящий из двух циклов, один между Т₁ и другая (промежуточная) температура Т₂, а второй между Т₂ и Т₃. Это может быть только в том случае, если

${\displaystyle f(T_{1},T_{3})={\frac {q_{3}}{q_{1}}}={\frac {q_{2}q_{3}}{q_{1}q_{2}}}=f(T_{1},T_{2})f(T_{2},T_{3}).}$

Специализируясь на случае, когда ${\displaystyle T_{1}}$ фиксированная эталонная температура: температура тройной точки воды. Тогда для любого Т₂ и Т₃,

${\displaystyle f(T_{2},T_{3})={\frac {f(T_{1},T_{3})}{f(T_{1},T_{2})}}={\frac {273.16\cdot f(T_{1},T_{3})}{273.16\cdot f(T_{1},T_{2})}}.}$

Следовательно, если термодинамическая температура определяется как

${\displaystyle T=273.16\cdot f(T_{1},T)\,}$

тогда функция ж, рассматриваемая как функция термодинамической температуры, равна

${\displaystyle f(T_{2},T_{3})={\frac {T_{3}}{T_{2}}},}$

и эталонная температура Т₁ имеет значение 273,16. (Конечно, можно использовать любую эталонную температуру и любое положительное числовое значение - выбор здесь соответствует Кельвин шкала.)

Равенство весам идеального газа

Отсюда сразу следует, что

${\displaystyle {\frac {q_{C}}{q_{H}}}=f(T_{H},T_{C})={\frac {T_{C}}{T_{H}}}.\qquad (3).}$

Подставляя уравнение 3 обратно в уравнение 1, получаем соотношение для эффективности с точки зрения температуры:

${\displaystyle \eta =1-{\frac {q_{C}}{q_{H}}}=1-{\frac {T_{C}}{T_{H}}}\qquad (4).}$

Это идентично формуле эффективности для Цикл Карно, который эффективно использует идеальную газовую шкалу. Это означает, что две шкалы численно равны в каждой точке.

Таблица преобразования между различными шкалами температур

Смотрите также

• Преобразование температуры

Примечания и ссылки

1. Х. А. Бухдаль (1966). «2. Нулевой закон». Концепции классической термодинамики. Кембридж, Великобритания, 1966 г. ISBN  978-0-521-04359-5.
2. Джузеппе Моранди; F Неаполь; Э. Эрколесси (2001). Статистическая механика: промежуточный курс. Сингапур; Ривер Эдж, штат Нью-Джерси: World Scientific, 2001. С. 6 ~ 7. ISBN  978-981-02-4477-4.
3. Уолтер Грайнер; Людвиг Нейз; Хорст Штёкер. Термодинамика и статистическая механика. Нью-Йорк [u.a.]: Springer, 2004. стр. 6 ~ 7.
4. Карл С. Хелрих (2009). Современная термодинамика со статистической механикой. Берлин, Гейдельберг: Springer Berlin Heidelberg. ISBN  978-3-540-85417-3.
5. «Термометры и идеальная шкала температуры газа».