Длина капилляра - Capillary length

Длина капилляра будет разной для разных жидкостей и разных условий. Вот изображение капли воды на листе лотоса. Если температура 20^о тогда ${displaystyle lambda _{c}}$= 2,71 мм

В длина капилляра или же капиллярная постоянная, коэффициент масштабирования длины, который связывает сила тяжести и поверхностное натяжение. Это фундаментальное физическое свойство, которое определяет поведение менисков, и обнаруживается, когда объемные силы (гравитация) и поверхностные силы (Давление Лапласа ) находятся в равновесии.

Давление статической жидкости не зависит от формы, общей массы или площади поверхности жидкости. Он прямо пропорционален жидкости конкретный вес - сила тяжести в определенном объеме и его вертикальная высота. Однако жидкость также испытывает давление, вызванное поверхностным натяжением, обычно называемое Янг-Лаплас давление.^[1] Поверхностное натяжение возникает из-за сил сцепления между молекулами, и в масса жидкости молекулы испытывают силы притяжения со всех сторон. Поверхность жидкости искривлена, потому что открытые молекулы на поверхности имеют меньше взаимодействий с соседями, что приводит к результирующей силе, которая сжимает поверхность. По обе стороны от этой кривизны существует перепад давления, и когда это уравновешивает давление из-за силы тяжести, можно перестроиться, чтобы найти длину капилляра.^[2]

В случае границы раздела жидкость-жидкость, например, капли воды, погруженной в другую жидкость, длина капилляра обозначается ${displaystyle lambda _{m {c}}}$ или же ${displaystyle l_{m {c}}}$ чаще всего дается формулой,

${displaystyle lambda _{m {c}}={sqrt {frac {gamma }{Delta ho g}}}}$,

куда ${displaystyle gamma }$ это поверхностное натяжение интерфейса жидкости, ${displaystyle g}$ это гравитационное ускорение и ${displaystyle Delta ho }$ это плотность вещества разница жидкостей. Длина капилляра иногда обозначается ${displaystyle kappa ^{-1}}$ относительно математической записи для кривизна. Термин капиллярная постоянная несколько вводит в заблуждение, потому что важно понимать, что ${displaystyle lambda _{m {c}}}$ представляет собой состав переменных величин, например, значение поверхностного натяжения будет изменяться с температурой, а разница плотностей будет меняться в зависимости от жидкостей, участвующих в межфазном взаимодействии. Однако, если эти условия известны, длина капилляра может считаться постоянной для любой данной жидкости и использоваться во многих жидкость механический задачи масштабирования производных уравнений таким образом, чтобы они действовали для любой жидкости.^[3] Для молекулярных жидкостей межфазное натяжение и разница плотностей обычно порядка ${displaystyle 10-100}$ мН м⁻¹ и ${displaystyle 0.1-1}$г мл⁻¹ соответственно, в результате чего длина капилляра ${displaystyle sim 3}$мм для воды и воздуха при комнатной температуре на земле.^[4] С другой стороны, длина капилляра будет ${displaystyle {lambda scriptscriptstyle c}=6.68}$мм для воды-воздуха на Луне. Для мыльный пузырь, поверхностное натяжение необходимо разделить на среднюю толщину, в результате чего длина капилляра составит около ${displaystyle 3}$ метров в воздухе!^[5] Уравнение для ${displaystyle lambda _{m {c}}}$ также можно найти с дополнительным ${displaystyle {sqrt {2}}}$ термин, наиболее часто используемый при нормализации высоты капилляров.^[6]

Источник

Теоретическая

Один из способов теоретического определения длины капилляра - представить каплю жидкости в точке, где поверхностное натяжение уравновешивает силу тяжести.

Рассмотрим сферическую каплю радиусом ${displaystyle lambda _{c}}$,

Характеристика Давление Лапласа ${displaystyle P_{gamma }}$, за счет поверхностного натяжения, равно

${displaystyle P_{gamma }=2{frac {gamma }{lambda _{m {c}}}}}$,

куда ${displaystyle gamma }$ поверхностное натяжение. В давление из-за силы тяжести (гидростатическое давление) ${displaystyle P_{m {h}}}$ столба жидкости определяется выражением

${displaystyle P_{m {h}}=ho gh=2ho glambda _{m {c}}}$,

куда ${displaystyle ho }$ - плотность капель, ${displaystyle g}$ гравитационное ускорение и ${displaystyle h=2lambda _{m {c}}}$ высота капли.

В точке, где давление Лапласа уравновешивает давление из-за силы тяжести ${displaystyle P_{m {h}}=P_{gamma }}$, получаем, что

${displaystyle lambda _{m {c}}={sqrt {frac {gamma }{ho g}}}}$.

Связь с числом Этвёша

Мы можем использовать приведенный выше вывод при работе с Число Этвёша, а безразмерный величина, которая представляет собой соотношение между силами плавучести и поверхностным натяжением жидкости. Несмотря на то, что был представлен Лоранд Этвеш в 1886 году он с тех пор довольно оторвался от нее, будучи замененным на Уилфрид Ноэль Бонд так что теперь в недавней литературе он упоминается как номер Бонда.

Число Бонда можно записать так, чтобы оно включало характеристическую длину - обычно радиус кривизны жидкости и длину капилляра.^[7]

${displaystyle mathrm {Bo} ={frac {Delta ho ,g,L^{2}}{gamma }}}$,

с параметрами, определенными выше, и ${displaystyle L}$ радиус кривизны.

Поэтому мы можем записать номер облигации как

${displaystyle mathrm {Bo} =left({frac {L}{lambda _{m {c}}}}ight)^{2}}$,

с ${displaystyle lambda _{m {c}}}$ длина капилляра.

Если номер связи установлен на 1, то характеристическая длина - это длина капилляра.

Экспериментальный

Длину капилляра также можно определить, манипулируя множеством различных физических явлений. Один из способов - сосредоточиться на капиллярное действие, которое представляет собой притяжение поверхности жидкости к окружающему твердому телу.^[8]

Связь с законом Юрина

Закон Журина - это количественный закон, который показывает, что максимальная высота, которую может достичь жидкость в капиллярной трубке, обратно пропорциональна диаметру трубки. Этот закон может быть проиллюстрирован математически во время капиллярного подъема, который представляет собой традиционный эксперимент по измерению высоты жидкости в капиллярной трубке. Когда капиллярная трубка вводится в жидкость, она поднимается или опускается в трубке из-за дисбаланса давления. Характерная высота - это расстояние от дна мениска до основания, и существует, когда давление Лапласа и давление силы тяжести уравновешены. Можно реорганизовать, чтобы показать длину капилляра как функцию поверхностного натяжения и силы тяжести.

${displaystyle lambda _{m {c}}^{2}={frac {hr}{2cos heta }}}$,

с ${displaystyle h}$ высота жидкости, ${displaystyle r}$ радиус капиллярной трубки, и ${displaystyle heta }$ то угол контакта.

Краевой угол определяется как угол, образованный пересечением границы раздела жидкость-твердое тело и границы раздела жидкость-пар.^[2] Размер угла определяет смачиваемость жидкости, то есть взаимодействие между жидкостью и твердой поверхностью. Здесь мы рассмотрим контактный угол ${displaystyle heta =0}$, идеальное смачивание.

${displaystyle lambda _{m {c}}^{2}={frac {hr}{2}}}$.

Таким образом ${displaystyle lambda _{m {c}}^{2}}$ образует циклическое трехфакторное уравнение с ${displaystyle r,h}$.

Это свойство обычно используется физиками для оценки высоты, на которую жидкость поднимется в определенной капиллярной трубке с известным радиусом, без необходимости проведения эксперимента. Когда характерная высота жидкости значительно меньше длины капилляра, тогда эффектом гидростатического давления из-за силы тяжести можно пренебречь.^[9]

Используя те же предположения о подъеме капилляров, можно найти длину капилляра как функцию увеличения объема и периметра смачивания стенок капилляра.^[10]

Ассоциация с сидячей каплей

Смотрите также: Техника сеансового сброса

Другой способ определить длину капилляра - использовать разные точки давления внутри сидячая капля, с каждой точкой, имеющей радиус кривизны, и приравнять их к уравнению давления Лапласа. На этот раз уравнение решается для высоты уровня мениска, которую снова можно использовать для определения длины капилляра.

Форма сидящей капли прямо пропорциональна тому, больше или меньше радиус капилляра. Микрокапли - это капли с радиусом меньше длины капилляра, а их форма определяется исключительно поверхностным натяжением, образуя форму сферической крышки. Если капля имеет радиус больше, чем длина капилляра, они известны как макрокапли, и силы гравитации будут преобладать. Макрокапли будут «сплющены» под действием силы тяжести, а высота капли уменьшится.^[11]

Отношение длины капилляра к радиусу капли

История

Исследования капиллярности уходят корнями в Леонардо да Винчи Однако идея длины капилляра была развита гораздо позже. По сути, длина капилляра - это результат работы Томас Янг и Пьер Лаплас. Они оба понимали, что поверхностное натяжение возникает из-за сил сцепления между частицами и что форма поверхности жидкости отражает короткий диапазон этих сил. На рубеже 19-го века они независимо друг от друга получили давление уравнения, но из-за обозначений и представления, Лаплас часто получает признание. Уравнение показало, что давление внутри изогнутой поверхности между двумя статическими жидкостями всегда больше, чем за пределами изогнутой поверхности, но давление будет уменьшаться до нуля по мере приближения радиуса к бесконечности. Поскольку сила перпендикулярна поверхности и действует по направлению к центру кривизны, жидкость будет подниматься, когда поверхность вогнута, и понижаться, когда она выпуклая.^[12] Это было математическое объяснение работы, опубликованной Джеймс Джурин в 1719 г.^[13] где он количественно определил зависимость между максимальной высотой, занимаемой жидкостью в капиллярной трубке, и ее диаметром: Закон Юрина.^[10] Длина капилляра возникла в результате использования уравнения давления Лапласа в той точке, где оно уравновешивало давление из-за силы тяжести, и иногда ее называют Капиллярная постоянная Лапласа, после введения Лапласом в 1806 году.^[14]

В природе

Пузыри

Размер мыльных пузырей ограничен длиной капилляра.

Как капелька, пузыри круглые, потому что силы сцепления стягивают его молекулы в самую плотную группу - сферу. Из-за захваченного воздуха внутри пузыря площадь поверхности не может сжаться до нуля, следовательно, давление внутри пузыря больше, чем снаружи, потому что, если бы давления были равными, пузырь просто схлопнулся бы.^[15] Этот перепад давления можно рассчитать из уравнения давления Лапласа,

${displaystyle Delta P={frac {2gamma }{R}}}$.

Для мыльного пузыря существует две граничные поверхности, внутренняя и внешняя, и поэтому два вклада в избыточное давление, а формула Лапласа удваивается до

${displaystyle Delta P={frac {4gamma }{R}}}$.^[16]

Таким же образом можно рассчитать длину капилляра, за исключением того, что толщина пленки ${displaystyle e_{0}}$ необходимо учитывать, так как пузырь имеет полый центр, в отличие от капли, которая является твердым телом. Вместо того, чтобы думать о капле, где каждая сторона ${displaystyle lambda _{c}}$ как и в предыдущем выводе, для пузыря ${displaystyle m}$ сейчас

${displaystyle m=Delta ho R^{2}e_{0}}$,

с ${displaystyle R}$ и ${displaystyle e_{0}}$ радиус и толщина пузыря соответственно.

Как указано выше, давление Лапласа и гидростатическое давление приравниваются, что дает

${displaystyle R={frac {gamma }{Delta ho ge_{0}}}={frac {lambda _{m {c}}^{2}}{e_{0}}}}$.

Таким образом, длина капилляров определяет физико-химический предел, который определяет максимальный размер мыльного пузыря.^[5]

Смотрите также

• Капиллярность
• Поверхностное натяжение
• Давление
• Номер облигации
• Закон Журина
• Уравнение Юнга-Лапласа

Рекомендации

1. В., Нгуен, Ань (2004). Коллоидная наука о флотации. Шульце, Ганс Иоахим, 1938-. Нью-Йорк: Марсель Деккер. ISBN  978-0824747824. OCLC  53390392.
2. Юань, Юэхуа; Ли, Т. Рэндалл (2013), Бракко, Джананджело; Холст, Бодил (ред.), "Угол смачивания и свойства смачивания", Методы исследования поверхности, Springer Berlin Heidelberg, 51, стр. 3–34, Дои:10.1007/978-3-642-34243-1_1, ISBN  9783642342424
3. Э., Рапп, Бастиан (13 декабря 2016 г.). Микрофлюидика: моделирование, механика и математика. Кидлингтон, Оксфорд, Великобритания. ISBN  9781455731510. OCLC  966685733.
4. Аартс, Д. Г. А. Л. (2005). «Длина капилляра в жидко-жидкой демиксированной смеси коллоид-полимер». Журнал физической химии B. 109 (15): 7407–7411. Дои:10.1021 / jp044312q. HDL:1874/14751. ISSN  1520-6106. PMID  16851848.
5. Кланет, Кристоф; Кере, Дэвид; Snoeijer, Jacco H .; Рейссат, Этьен; Тексье, Батист Дарбуа; Коэн, Кэролайн (2017-03-07). «О форме гигантских мыльных пузырей». Труды Национальной академии наук. 114 (10): 2515–2519. Дои:10.1073 / pnas.1616904114. ISSN  0027-8424. ЧВК  5347548. PMID  28223485.
6. Буше, Е. А. (1980-04-01). «Капиллярные явления: свойства систем с границами раздела жидкость / жидкость». Отчеты о достижениях физики. 43 (4): 497–546. Дои:10.1088/0034-4885/43/4/003. ISSN  0034-4885.
7. Лю, Тинъи «Лео»; Ким, Чанг-Джин «CJ» (2017). «Измерение контактного угла жидкости с малой длиной капилляра в сверхотталкивающем состоянии». Научные отчеты. 7 (1): 740. Bibcode:2017НатСР ... 7..740Л. Дои:10.1038 / s41598-017-00607-9. ISSN  2045-2322. ЧВК  5428877. PMID  28389672.
8. Кливленд, Катлер Дж .; Моррис, Кристофер Г. (2014-10-20). Словарь энергии. Кливленд, Катлер Дж., Моррис, Кристофер Г. (Второе изд.). Амстердам, Нидерланды. ISBN  9780080968124. OCLC  896841847.
9. Ноам, Элиаз (13.09.2018). Физическая электрохимия: основы, методы и приложения. Gileadi, Eliezer 1932- (Второе изд.). Вайнхайм. ISBN  9783527341405. OCLC  1080923071.
10. Кашин, В. В .; Шакиров, К. М .; Пошевнева А.И. (2011). «Капиллярная постоянная при расчете поверхностного натяжения жидкостей». Сталь в переводе. 41 (10): 795–798. Дои:10.3103 / S0967091211100093. ISSN  0967-0912. S2CID  137015683.
11. 1952-, Бертье, Жан (2010). Микрофлюидика для биотехнологии. Сильберзан, Паскаль. (2-е изд.). Бостон: Artech House. ISBN  9781596934443. OCLC  642685865.
12. Б., Уэст, Джон (1996). Респираторная физиология: люди и идеи. Нью-Йорк, Нью-Йорк: Springer New York. ISBN  9781461475200. OCLC  852791684.
13. «Юрин». Философские труды Лондонского королевского общества. 30 (355): 739–747. 1719. Дои:10.1098 / рстл.1717.0026. S2CID  186211806.
14. Ландау Л., Левич Б. Утечка жидкости движущейся пластиной // Acta Physicochimica U.R.S.S. 17, № 1-2, 1942, стр. 42-54.
15. Агарвал, П. ИИТ Физика-I. Кришна Пракашан СМИ.
16. В., Дарвелл, Б. (2009-04-29). Материаловедение для стоматологии (Девятое изд.). Кембридж, Англия. ISBN  9781845696672. OCLC  874155175.