CLEO (детектор частиц) - CLEO (particle detector)

CLEO была общая цель детектор частиц на Кольцо для хранения электронов Cornell (CESR) и название коллаборации физиков, которые работали с детектором. Название CLEO не является аббревиатурой; это сокращение от Клеопатра и был выбран, чтобы пойти с CESR (произносится Цезарь ).[1] CESR был ускоритель частиц предназначен для столкновения электроны и позитроны при энергии центра масс примерно 10ГэВ. Энергия ускорителя выбиралась раньше первых трех нижний кварк Ипсилон-резонансы были открыты между 9,4 ГэВ и 10,4 ГэВ в 1977 году.[2] Четвертый резонанс, (4S), был немного выше порога, и поэтому идеален для изучения B-мезон производство.

CLEO был герметичный детектор что во всех своих версиях состоял из отслеживание система внутри соленоидного магнита, калориметр, идентификация частиц систем, а мюон детектор.[3][4][5][6] В течение тридцатилетнего срока службы детектор претерпел пять крупных обновлений, направленных как на расширение возможностей детектора, так и на оптимизацию его для исследования B-мезонов. Детектор CLEO I начал сбор данных в октябре 1979 года.[7] и CLEO-c завершили сбор данных 3 марта 2008 года.

CLEO первоначально измерили свойства резонансов Υ (1–3S) ниже порога образования B-мезонов. Все больше времени на ускорителе проводилось на Υ (4S) по мере того, как коллаборация заинтересовалась изучением B-мезонов. CUSB эксперимент был прекращен в конце 1980-х годов, затем CLEO большую часть времени проводила в Υ (4S)[8] и измерили многие важные свойства B-мезонов.[9]Пока CLEO изучал B-мезоны, он также смог измерить свойства D-мезоны и тау лептоны, и открыть для себя много нового очарования адроны.[10] Когда БаБар и Belle B фабрики начал собирать большие объемы данных в начале 2000-х, CLEO больше не могла проводить конкурентные измерения B-мезонов.[11] CLEO пересмотрел резонансы Υ (1-3S), а затем прошел последнее обновление до CLEO-c. CESR работал при более низких энергиях, а CLEO измерял многие свойства ψ-резонансов и D-мезонов. CLEO был самым продолжительным экспериментом в истории физики элементарных частиц.[12][13]

История

Предложение и строительство

Корнельский университет построил серию синхротронов с 1940-х годов. Синхротрон на 10 ГэВ, действовавший в 1970-х годах, провел ряд экспериментов, но он работал на гораздо меньшей энергии, чем линейный ускоритель на 20 ГэВ в SLAC.[14] Еще в октябре 1974 года Корнелл планировал модернизировать синхротрон, чтобы достичь энергии 25 ГэВ, и построить новый синхротрон, чтобы достичь энергии 40 ГэВ.[15] После открытия Дж / Ψ в ноябре 1974 г.[16][17] продемонстрировав, что интересная физика может быть реализована с помощью электрон-позитронного коллайдера, Корнелл в 1975 году представил предложение о электрон-позитронном коллайдере, работающем с энергиями центра масс до 16 ГэВ с использованием существующего синхротронного туннеля. Ускоритель на 16 ГэВ будет исследовать область энергии между КОПЬЕ ускоритель и PEP и ПЕТРА ускорители.[18] CESR и CLEO были утверждены в 1977 г.[19] и в основном закончили к 1979 году.[20] CLEO был построен в большом экспериментальном зале в южной части CESR; меньший детектор по имени CUSB (для Колумбийского университета - Стоуни-Брук) был построен в северном регионе взаимодействия. Между предложением и созданием CESR и CLEO Фермилаб обнаружил Υ-резонансы и предположил, что существует целых три состояния.[2] Υ (1S)[21][22] и Υ (2S)[23][24] были подтверждены на ускорителе ДОРИС. Первым делом после запуска CESR было найти s. CLEO и CUSB нашли (1S) вскоре после начала сбора данных и использовали разницу масс из DORIS, чтобы быстро найти Υ (2S). Более высокая энергия пучка CESR позволила CLEO[25] и CUSB[26] найти более массивный Υ (3S) и открыть Υ (4S).[27][28] Кроме того, наличие избытка электронов[29] и мюоны[30] на Υ (4S) указывает, что он распался на B-мезоны. CLEO опубликовала более шестидесяти статей с использованием оригинальной конфигурации детектора CLEO I.[31]

У CLEO была конкуренция в измерении B-мезонов, особенно из АРГУС сотрудничество.[32] Коллаборация CLEO обеспокоена тем, что детектор ARGUS на DESY лучше бы CLEO, поэтому стал планировать апгрейд. В усовершенствованном детекторе будет использоваться новая дрейфовая камера для отслеживания и измерений dE / dx, калориметр из иодида цезия внутри нового соленоидного магнита, счетчики времени пролета и новые мюонные детекторы. Новая дрейфовая камера (DR2) имела тот же внешний радиус, что и исходная дрейфовая камера, чтобы ее можно было установить до того, как будут готовы другие компоненты.[32]

CLEO собирала данные в течение двух лет в конфигурации CLEO IV: новая дрейфовая камера, десятислойный вершинный детектор (VD) внутри дрейфовой камеры, вставка дрейфовой камеры с трехслойной трубкой (IV) внутри VD и прототип калориметра CsI, заменяющий один из оригинальные датчики ливня с наконечником на столб[33] Изюминкой эры CLEO I.V было наблюдение полулептонных распадов B до бесчарованных конечных состояний,[34] отправлено менее чем за три недели до аналогичного наблюдения ARGUS.[35] Прекращение работы установки DR2 позволило ARGUS превзойти CLEO в наблюдении смешивания B, которое было наиболее цитируемым измерением среди всех симметричных экспериментов B.[36]

CLEO II

CLEO закрылась в апреле 1988 года, чтобы начать оставшуюся часть установки CLEO II, и завершила модернизацию в августе 1989 года.[37] Шестислойный прецизионный трекер (PT) с соломенной камерой заменил IV, были установлены времяпролетные детекторы, калориметр CsI, соленоидный магнит и железо, а также мюонные камеры. Это будет конфигурация детектора CLEO II. В эпоху CLEO II коллаборация наблюдала изменяющий аромат нейтральный ток распадается B+,0→ K*+,0 γ[38] и b → s γ.[39] Распад B-мезонов на два бесчарованных мезона был также открыт во время CLEO II.[40][41] Эти распады представляли интерес из-за возможности наблюдать Нарушение CP в распадах типа K±π0,[42] хотя такое измерение потребует больших объемов данных.

Наблюдение зависящей от времени асимметрии в производстве определенных флейвор-симметричных конечных состояний (таких как J / Ψ K0
S) был более простым способом обнаружения CP-нарушения в B-мезонах как теоретически, так и экспериментально.[43] Асимметричный ускоритель, в котором электроны и позитроны имели разные энергии, был необходим для измерения разницы во времени между B0 и B0 распадается. CESR и CLEO представили предложение о строительстве низкоэнергетического кольца в существующем туннеле и модернизации детектора CLEO II с NSF финансирование. SLAC также представил предложение о строительстве завода B с DOE средства. Первоначальные проекты были впервые рассмотрены в 1991 году, но Министерство энергетики и NSF согласились с тем, что для строительства любого объекта недостаточно средств, и решение о том, какой из них построить, было отложено. Предложения были пересмотрены в 1993 году, на этот раз оба предприятия конкурировали за деньги Министерства энергетики. В октябре 1993 года было объявлено, что завод B будет построен в SLAC.[44]

После проигрыша в конкурентной борьбе за завод B CESR и CLEO приступили к реализации плана, состоящего из двух частей, по модернизации ускорителя и детектора. Первым этапом было обновление конфигурации CLEO II.V в период с мая по октябрь 1995 года, которое включало кремниевый детектор для замены ПП и смены газовой смеси в дрейфовой камере с аргоно-этановой на гелий-пропановую.[45] Кремниевый детектор обеспечивает отличное разрешение вершин, что позволяет точно измерять D0, D+, Ds время жизни τ и перемешивание D. Дрейфовая камера имела лучшую эффективность и разрешение по импульсу.

CLEO III

Второй этап модернизации включал новые сверхпроводящие квадруполи возле детектора. Детекторы VD и DR2 необходимо будет заменить, чтобы освободить место для квадрупольных магнитов. Новый кремниевый детектор и камера для идентификации частиц также будут включены в конфигурацию CLEO-III.

Обновление CLEO III заменило дрейфовую камеру и кремниевый детектор и добавило кольцевую визуализацию. Черенков (БОГАТЫЕ ) детектор для улучшенной идентификации частиц.[46] Дрейфовая камера CLEO III (DR3) обеспечивает такое же импульсное разрешение, как и дрейфовая камера CLEO II.V, несмотря на более короткое плечо рычага для размещения детектора RICH. Масса концевых пластин CLEO III также была уменьшена, чтобы обеспечить лучшее разрешение в концевых калориметрах.[47]

CLEO II.V прекратил сбор данных в феврале 1999 года. Детектор RICH был установлен в июне 1999 года, а DR3 был установлен сразу после этого. Следующим должен был быть установлен кремниевый детектор, но он все еще строился. До тех пор пока кремниевый детектор не был готов к установке в феврале 2000 г.[48] CLEO III собрал 6 фб−1 данных на Υ (4S) и еще 2 фб−1 ниже Υ (4S).

С появлением высоких яркость БаБар и Belle эксперименты, CLEO больше не могла проводить конкурентные измерения большинства свойств B-мезонов. CLEO решила изучить различные состояния дна и очаровательных кваркониев, а также очарованных мезонов. Программа началась с повторного посещения состояний ниже порога B-мезона, и последние данные, собранные детектором CLEO-III, относились к резонансам Υ (1-3S).

CLEO-c

CLEO-c был последней версией детектора, и он был оптимизирован для сбора данных при пониженных энергиях пучка, необходимых для исследования очарованного кварка. Он заменил кремниевый детектор CLEO III, эффективность которого была ниже ожидаемой, на шестислойную стереокамеру (ZD). CLEO-c также работал с соленоидным магнитом при пониженном магнитном поле 1 Тл, чтобы улучшить обнаружение заряженных частиц с низким импульсом. Низкая множественность частиц при этих энергиях позволила эффективно реконструировать D-мезоны. CLEO-c измерил свойства D-мезонов, которые служили исходными данными для измерений, проводимых B-фабриками. Он также измерил многие состояния кваркониев, которые помогли проверить расчеты решеточной КХД.

Детектор

Субдетекторы CLEO выполняют три основные задачи: отслеживание заряженных частиц, калориметрию нейтральных частиц и электронов и определение типа заряженных частиц.

Отслеживание

CLEO всегда использовала соленоидный магнит для измерения заряженных частиц. Первоначальная конструкция CLEO предусматривала создание сверхпроводящего соленоида, но было ясно, что его невозможно построить вовремя. Сначала был установлен обычный соленоид 0,42 Тл, а затем его заменил сверхпроводящий магнит в сентябре 1981 года. Сверхпроводящая катушка была спроектирована для работы при 1,2 Тл, но никогда не работала выше 1,0 Тл.[49] Для модернизации CLEO II был построен новый магнит, который поместили между калориметром и мюонным детектором. Он работал при 1,5 Тл до CLEO-c, когда магнитное поле было уменьшено до 1,0 Тл.

Проволочные камеры

В оригинальном детекторе CLEO использовались три отдельные камеры слежения. Самая внутренняя камера (IZ) представляла собой трехслойную пропорциональную проволочную камеру, которая занимала область радиусом от 9 до 17 см. Каждый слой имел 240 анодных проволок для измерения азимута дорожки и 144 обруча катодных лент шириной 5 мм внутри и снаружи анодных проволок (всего 864 катодных ленты) для измерения дорожки z.[50]

Дрейфовая камера (DR) CLEO I находилась сразу за пределами IZ и занимала область радиусом от 17,3 до 95 см. Он состоял из семнадцати слоев ячеек размером 11,3 мм × 10,0 мм с 42,5 мм между слоями, всего 5304 ячейки. Для каждого слоя сенсорных проводов было два слоя полевых проводов. Слои с нечетными номерами были осевыми слоями, а слои с четными номерами были чередующимися стереослоями.[51]

Последней камерой слежения CLEO I была плоская внешняя Z дрейфовая камера (OZ) между магнитом соленоида и камерами dE / dx. Он состоял из трех слоев, разделенных радиально на 2,5 см. Самый внутренний слой был перпендикулярен линии луча, а два внешних слоя находились под углом ± 10 ° относительно самой внутренней камеры, чтобы обеспечить некоторую информацию об азимутальном слежении. Каждый октант был оборудован камерой OZ.[52]

Новая дрейфовая камера DR2 была построена взамен оригинальной дрейфовой камеры. Новая дрейфовая камера имела тот же внешний радиус, что и исходная, поэтому ее можно было установить до того, как будут готовы остальные обновления CLEO II. DR2 был 51-слойным детектором с осевым / стереослойным расположением 000 + 000. DR2 имел только один слой полевых проводов между каждым слоем сенсорных проводов, что позволяло разместить намного больше слоев в отведенном пространстве. Осевые сенсорные провода имели смещение на половину ячейки, чтобы помочь разрешить лево-правую двусмысленность исходной камеры дрейфа. Внутренний и внешний полевые слои камеры представляли собой катодные полоски для измерения продольной координаты треков. DR2 был также разработан для измерения dE / dx в дополнение к измерениям слежения.[53]

Камера IZ была заменена десятислойной дрейфовой камерой (VD) в 1984 году. Когда радиус лучевой трубки был уменьшен с 7,5 до 5,0 см в 1986 году, была построена трехслойная соломенная камера (IV), которая заняла новое доступное пространство. IV был заменен во время модернизации CLEO II на пятислойную соломенную трубу с внутренним радиусом 3,5 см.

Дрейфовая камера CLEO III (DR3) была спроектирована так, чтобы иметь те же характеристики, что и дрейфовая камера CLEO II / II.V, хотя она будет меньше, чтобы обеспечить место для детектора RICH. Самые внутренние шестнадцать слоев были осевыми, а самый внешний 31 слой был сгруппирован в чередующиеся стереофонические четырехслойные суперслои. Внешняя стенка дрейфовой камеры была оснащена катодными площадками шириной 1 см для обеспечения дополнительных измерений z.[6]

Последней дрейфовой камерой, построенной для CLEO, была внутренняя дрейфовая камера ZD для модернизации CLEO-c. Его шестиуровневая конструкция со стереослоем должна обеспечивать продольные измерения треков с низким импульсом, которые не достигают стереослоев основной дрейфовой камеры. За исключением большего угла стерео и меньшего размера ячейки, конструкция ZD была очень похожа на конструкцию DR3.[54]

Кремниевые детекторы

CLEO построила свой первый кремниевый вершинный детектор для обновления CLEO II.V. Кремниевый детектор представляет собой трехслойное устройство, расположенное по октантам. Самый внутренний слой имел радиус 2,4 см, а самый внешний слой имел радиус 4,7 см. Всего было использовано 96 кремниевых пластин, всего 26208 каналов считывания.[55]

Обновление CLEO III включает новый четырехслойный двухсторонний кремниевый вершинный детектор. Он был сделан из 447 идентичных пластин размером 1 дюйм × 2 с шагом полосы 50 микрометров на стороне r-φ и шагом 100 микрометров на стороне z. После установки кремниевый детектор достиг эффективности 85%, но вскоре начал страдать от все более значительной неэффективности. Неэффективность была обнаружена в примерно полукруглых областях на пластинах.[56] Силиконовый детектор был заменен на CLEO-c из-за его плохой производительности, меньшей потребности в вершинных возможностях и желания минимизировать количество материала вблизи лучевой трубки.[57]

Калориметрия

CLEO У меня было три отдельных калориметра. Все использованные слои пропорциональных трубок перемежаются листами свинца. Детекторы октантного ливня находились вне времяпролетных детекторов в каждом из октантов. Каждый октантный детектор имел 44 слоя пропорциональных трубок, чередующихся параллельно и перпендикулярно излучательной трубке. Провода были собраны вместе, чтобы уменьшить количество каналов считывания до 774 групп.[58] Детекторы ливня на конце октанта представляли собой шестнадцатислойные устройства, размещенные на обоих концах камер dE / dx. Слои следовали азимутальному, положительному стерео, азимутальному, отрицательному стерео шаблону. Стерео провода были параллельны наклонным сторонам детектора. Слои были объединены в группы аналогично октантным детекторам ливня.[59] Детектор ливня на наконечнике полюса помещался между концами дрейфовой камеры и полюсными наконечниками возвратного магнитного потока. Детектор ливня на наконечнике столба имел 21 слой с семью группами вертикальных слоев + 120 °, -120 °. Детектор ливня с каждой стороны состоял из двух половин, обеспечивающих доступ к трубке.[60]

Калориметрия была значительно улучшена во время обновления CLEO II. В новом электромагнитном калориметре использовалось 7784 кристалла CsI, легированного таллием. Каждый кристалл имел глубину примерно 30 см и грань 5 см × 5 см. Центральная область калориметра представляла собой цилиндр, расположенный между дрейфовой камерой и соленоидным магнитом, а два торцевых калориметра были размещены на обоих концах дрейфовой камеры. Кристаллы в торцевой крышке были ориентированы параллельно линии луча. Кристаллы в центральном калориметре обращены к точке, смещенной от точки взаимодействия как в продольном, так и в поперечном направлении на несколько сантиметров, чтобы избежать неэффективного прохождения частиц между соседними кристаллами.[61] Калориметр в первую очередь измерял энергию фотонов или электронов, однако он также использовался для обнаружения антинейтронов.[62] Все версии детекторов от CLEO-II до CLEO-c использовали калориметр CsI.

Идентификация частиц

В CLEO производятся пять типов долгоживущих заряженных частиц: электроны, пионы, мюоны, каоны и протоны. Правильная идентификация каждого из этих типов значительно расширяет возможности детектора. Идентификация частиц производилась как специальными субдетекторами, так и калориметром и дрейфовой камерой.

Внешняя часть детектора CLEO была разделена на независимые октанты, предназначенные в первую очередь для идентификации заряженных частиц.[63] Не было достигнуто четкого консенсуса по выбору технологии идентификации частиц, поэтому два октанта были оборудованы ионизационными камерами dE / dx, два октанта были оснащены газовыми черенковскими детекторами высокого давления, а четыре октанта были оснащены черенковскими детекторами газа низкого давления.[64] Система dE / dx продемонстрировала превосходные характеристики идентификации частиц и помогла в отслеживании, поэтому в сентябре 1981 года все восемь октантов были оборудованы камерами dE / dx.[65][66] Камеры dE / dx измеряли ионизацию заряженных частиц, когда они проходили через многопроволочную пропорциональную камеру (MWPC).[63]:17 Каждый октант dE / dx состоял из 124 отдельных модулей, и каждый модуль содержал 117 проводов. Группы из десяти модулей были объединены, чтобы минимизировать количество каналов считывания. Первые два и последние два модуля не оснащались инструментами, поэтому в каждом октанте было по двенадцать ячеек.[63]:33

Времяпролетный детектор находился непосредственно вне камер dE / dx. Он идентифицировал заряженную частицу, измеряя ее скорость и сравнивая ее с измерением импульса от камер слежения. Сцинтилляционные полосы были расположены параллельно линии луча, по шесть полосок для каждой половины октанта. Шесть полосок в каждой половине октанта перекрываются, чтобы избежать необработанных областей. Сцинтилляционные фотоны регистрировались фотоэлектронными умножителями. Каждый стержень имел размеры 2,03 м × 0,312 м × 0,025 м.[67]

Камеры дрейфа мюонов CLEO I были крайними детекторами. Два слоя мюонных детекторов находились вне магнита на обоих концах CLEO. В области ствола было два дополнительных слоя мюонных камер после 15 и 30 см магнитного железа. Мюонные детекторы имели глубину от 4 до 10 радиационных длин и были чувствительны к мюонам с энергией не менее 1-2 ГэВ. Ярмо магнита весило 580 тонн, а каждая из четырех подвижных тележек в каждом углу детектора весила 240 тонн, то есть в сумме 1540 тонн.[68]

В CLEO II использовались времяпролетные детекторы между дрейфовой камерой и калориметром, один в области цилиндра, другой в области торцевой крышки. Область ствола состояла из 64 бикронных стержней со световодами, ведущими к фотоумножителям вне области магнитного поля. Аналогичная система охватывала область торца. Система TOF имела временное разрешение 150 см. Комбинированные центральный и торцевой детекторы TOF покрывали 97% телесного угла.[4]

Мюонный детектор CLEO I находился достаточно далеко от области взаимодействия, так что распады пионов и каонов в полете были существенным фоном.[32] Более компактная конструкция детектора CLEO II позволяла перемещать мюонные детекторы ближе к точке взаимодействия. За слоями железных поглотителей располагались три слоя мюонных детекторов. Счетчики стримеров считывались с каждого конца для определения положения z.[4]

Обновление CLEO III включало добавление субдетектора RICH, специального субдетектора идентификации частиц. Детектор RICH должен был быть меньше 20 см в радиальном направлении между дрейфовой камерой и калориметром и меньше 12% радиационной длины. Детектор RICH использовал черенковское излучение заряженных частиц для измерения их скорости. В сочетании с измерением импульса отслеживающими детекторами можно было определить массу частицы и, следовательно, ее идентичность. Заряженные частицы излучали черенковский свет, проходя через окно из LiF. Четырнадцать колец из тридцати кристаллов LiF составляли излучатель RICH, а четыре самых центральных кольца имели пилообразный рисунок, чтобы предотвратить полное внутреннее отражение фотонов Черенкова. Фотоны проходили через расширяющийся объем азота, что позволяло точно определить угол конуса. Фотоны регистрировались катодными площадками 7,5 мм × 8,0 мм в многопроволочной камере, содержащей газовую смесь метантриэтиламин.[46]

Программа по физике

CLEO опубликовала более 200 статей в Письма с физическими проверками[69] и более 180 статей в Физический обзор.[70] Отчеты инклюзивного[39] и эксклюзивный[38] b → s γ цитировались более 500 раз.[71] B-физика обычно была главным приоритетом CLEO, но это сотрудничество провело измерения по широкому спектру вопросов физики элементарных частиц.

B-мезоны

В наиболее цитируемой статье CLEO сообщается о первом измерении изменяющий аромат нейтральный ток распад b → sγ.[39] Измерение хорошо согласуется с Стандартная модель и наложил существенные ограничения на многочисленные за пределами стандартной модели предложения, такие как заряженный Хиггс и аномальные связи WWγ. Аналогичный эксклюзивный распад B+,0→ K*+,0 γ также был измерен.[38] CLEO и ARGUS сообщили о почти одновременных измерениях инклюзивных бесчарованных полулептонных распадов B-мезонов, которые непосредственно установили ненулевое значение матричного элемента CKM | Vуб|.[34][35] Эксклюзивные бесчарованные полулептонные распады B-мезонов были впервые обнаружены CLEO шесть лет спустя в модах B → πlν, ρlν,[72] и использовались для определения | Vуб|.[73][74][75][76] CLEO также обнаружила многие адронные аналоги: B+,0→ К (892)+π−,[77] φ K(*),[78] K+π0, К0π0, π+π−,[79] π+ρ0, π+ρ−, π+ω[80] η K*,[81] η ′ K[82] и K0π+, К+π−.[41] Эти бесчарованные моды адронного распада могут исследовать CP-нарушение и чувствительны к углам α и γ треугольника унитарности. Наконец, CLEO наблюдала множество эксклюзивных очарованных распадов B-мезонов, в том числе несколько, чувствительных к | Vcb|: B → D(*)K*−,[83] B0→ D*0π0[84] B → Λ+
cпπ−, Λ+
cпπ+π−,[85] B0→ D*0π+π+π−π−,[86] B0→ D*ρ ′−,[87] B0→ D*−ппπ+, D*−пп,[62] B → J / Ψ φ K,[88] B0→ D*+D*−,[89] и B+→ D0 K+.[90]

Очарование адронов

Хотя CLEO работал в основном рядом с (4S) для изучения B-мезонов, он также был конкурентоспособным с экспериментами, предназначенными для изучения очарованных адронов. Первым измерением свойств очарованных адронов с помощью CLEO было наблюдение Ds.[91] CLEO измеряет массу 1970 ± 7 МэВ, что значительно ниже, чем предыдущие наблюдения при 2030 ± 60 МэВ.[92] и 2020 ± 10 МэВ.[93] CLEO обнаружил DsJ(2573)[94] и DsJ(2463).[95] CLEO был первым экспериментом по измерению дважды подавленного Кабиббо распада D0→ K+π−,[96] и CLEO выполнили Далитц анализы D0,+ в нескольких режимах распада.[97][98][99][100][101][102] CLEO изучил D*(2010)+, сделав первое измерение своего ширина и наиболее точное измерение D*-D0 разница масс.[103] CLEO-c сделал многие из наиболее точных измерений коэффициентов ветвления D-мезонов в инклюзивных каналах,[104][105] μ+νμ, [106] полулептонные распады,[107][108] и адронные распады.[109][110][111] Эти доли ветвления являются важными входными данными для измерений B-мезонов в BaBar и Belle. CLEO впервые наблюдала чисто лептонный распад D+
s→ μ+ν,[112] что позволило экспериментально измерить постоянную затухания fDs. CLEO-c сделал самые точные измерения fD+[106] и еDs.[103] Эти константы затухания, в свою очередь, являются ключевыми данными для интерпретации других измерений, таких как B-смешение.[113] Другое D+
s моды распада, обнаруженные CLEO, - это pп,[114] ωπ+,[115] η ρ+, η'ρ+, φρ+,[116] η π+, η'π+,[117] и φ l ν.[118] CLEO открыла множество очарованных барионов и открыла или улучшила измерения многих мод распада очарованных барионов. До того, как BaBar и Belle начали открывать новые очаровательные барионы в 2005 году, CLEO открыла тринадцать из двадцати известных очаровательных барионов: Ξ0
c,[119] Ξ0,+
c(2790),[120] Ξ0,+
c(2815),[121] Ξ'0,+
c,[122] Σ0,+,++
c(2520),[123][124] Ξ+
c(2645),[125] Ξ0
c(2645),[126] и Λ+
c(2593).[127] Очарованные моды распада барионов, обнаруженные в CLEO, равны Ω0
c→ Ω−е+νе;[128] Λ+
c→ пK0η, Ληπ+, Σ+η, Σ*+η, ΛK0K+,[129] Σ+π0, Σ+ω,[130] Λπ+π+π−π0, Λωπ+;[131] и Ξ+
c→ Ξ0е+ νе.[132]

Кварконий

Состояния кваркония обеспечивают экспериментальный вклад в решеточная КХД и нерелятивистские расчеты КХД. CLEO изучала Υ-систему до конца экспериментов CUSB и CUSB-II,[133] затем вернулся в систему Υ с детектором CLEO III. CLEO-c изучал ψ-состояния с меньшей массой. CLEO[25] и CUSB[26] опубликовали свои первые статьи подряд, сообщая о наблюдении за первыми тремя штатами. Предыдущие претензии Υ (3S)[134] полагались на посадки одного пика с тремя составляющими; Наблюдение CLEO и CUSB трех хорошо разделенных пиков развеяло все оставшиеся сомнения в существовании Υ (3S). Υ (4S) был обнаружен вскоре после того, как CLEO[25] и CUSB[28] и был интерпретирован как распадающийся на B-мезоны из-за большого ширина распада. Избыток электронов[29] и мюоны [30] на (4S) продемонстрировал существование слабых распадов и подтвердил интерпретацию распада Υ (4S) на B-мезоны. CLEO[135] и CUSB[136] позже сообщил о существовании состояний (5S) и Υ (6S).

CLEO I - CLEO II имели значительную конкуренцию в Υ физике, в первую очередь из экспериментов CUSB, Crystal Ball и ARGUS. Однако CLEO удалось наблюдать ряд распадов Υ (1S): τ+τ−,[137] Дж / Ψ X[138] и γ X Икс с X = π+, π0,[139] 2π+, π+K+, π+п, 2К+, 3π+, 2π+K+, и 2π+п.[140] Радиационные распады чувствительны к образованию глюболы.

CLEO собрала больше данных по резонансам Υ (1-3S) в конце эры CLEO III. CLEO III обнаружил состояние Υ (1D),[141] χb1,2(2P) → ωΥ (1S) переходы,[142] и Υ (3S) → τ+τ− распадается[143] среди прочего.

CLEO-c измерил многие свойства состояний чармония. Основные моменты включают подтверждение ηc',[144] подтверждение Y (4260),[145] псевдоскалярно-векторные распады ψ (2S),[146] ψ (2S) → J / ψ распадается,[147] наблюдение тринадцати новых адронных распадов ψ (2S),[148] наблюдение hc(1п1),[149][150] и измерение массы[151] и ветвящиеся фракции[152] η в ψ (2S) → распад J / ψ.

Тау лептоны

CLEO обнаружила шесть мод распада τ:

CLEO трижды измерил время жизни τ[159][160][161] с точностью, сравнимой или лучшей, чем любые другие измерения того времени. CLEO также дважды измерил массу τ.[162][163] CLEO установила ограничения на массу ντ несколько раз, хотя предел CLEO никогда не был самым строгим.[163][164][165][166][167] CLEO измерения Параметры Мишеля [168] были самыми точными для своего времени, многие с большим отрывом.

Прочие измерения

CLEO изучил двухфотонная физика, где и электрон, и позитрон излучают фотон. Два фотона взаимодействуют с образованием либо векторного мезона, либо адрон-антиадронных пар. CLEO опубликовала измерения как векторного мезонного процесса[169][170][171][144][172][173] и адрон-антиадронный процесс.[174][175][176]

CLEO провела сканирование энергии центра масс от 7 до 10 ГэВ, чтобы измерить отношение адронных сечений.[177] CLEO провела первые измерения π+ и K+ электромагнитные форм-факторы выше Q2 > 4 ГэВ2.[178]

Наконец, CLEO выполнила поиск частиц Хиггса и не только частиц СМ: бозонов Хиггса,[179][180] аксионы[181] магнитные монополи,[182] нейтралино[183] фракционно заряженные частицы,[184] нижние скварки,[185] и фамилоны.[186]

Сотрудничество

Первоначальная разработка детектора для южной области взаимодействия CESR началась в 1975 году. Физики из Гарвардского университета, Сиракузского университета и Университета Рочестера работали на синхротроне Корнелла и были естественным выбором в качестве сотрудников Корнелла. К ним присоединились группы из Университета Рутгерса и Университета Вандербильта, а также сотрудники из колледжа ЛеМойн и колледжа Итака.[187] Дополнительные учреждения получили ответственность за компоненты детекторов, когда они присоединились к сотрудничеству. Корнелл назначил физика для наблюдения за разработкой части детектора внутри магнита, за пределами магнита и самого магнита.[188] Структура сотрудничества была разработана таким образом, чтобы избежать явных недостатков в SLAC, где физики SLAC, как считалось, доминировали над операциями в силу их доступа к ускорителю и детектору, а также к вычислительным и машинным средствам.[189] Соавторы могли свободно работать над анализом по своему выбору, а утверждение результатов для публикации происходило путем всеобщего голосования. Пресс-секретарь (позже представители) также были выбраны путем всеобщего голосования, включая аспирантов.[190] Другие сотрудники в сотрудничестве были координатором анализа и менеджером по запуску, а затем также координатором программного обеспечения.[191]

В первом документе CLEO было перечислено 73 автора из восьми учреждений.[27] Корнелл Университет, Сиракузский университет и Университет Рочестера были членами CLEO на протяжении всей ее истории, и 42 учреждения были членами CLEO одновременно.[192][193] Сотрудничество было самым большим в 1996 году и насчитывало 212 участников.[194] до того, как сотрудники начали переходить к экспериментам BaBar и Belle.[195] Наибольшее количество авторов, появившихся в статье CLEO, было 226.[196][197] В статье, опубликованной незадолго до того, как CLEO перестала собирать данные, было 123 автора.[198]

Примечания

  1. ^ Беркельман (2004) стр. 24
  2. ^ а б Herb, S .; и другие. (1977). «Наблюдение димюонного резонанса при энергии 9,5 ГэВ в столкновениях протонов с ядрами с энергией 400 ГэВ». Письма с физическими проверками. 39 (5): 252–255. Bibcode:1977PhRvL..39..252H. Дои:10.1103 / PhysRevLett.39.252. OSTI  1155396.
  3. ^ CLEO I NIM
  4. ^ а б c CLEO II NIM
  5. ^ Hopman, P .; и другие. (1996). «Оптимизация конструкции кремниевого микрополоскового детектора для CLEO III». Ядерные приборы и методы в физических исследованиях Секция А. 383 (1): 98–103. Bibcode:1996NIMPA.383 ... 98H. Дои:10.1016 / S0168-9002 (96) 00662-6.
  6. ^ а б Петерсон, Д. (1998). «Построение системы слежения CLEOIII: кремниевый вершинный детектор и дрейфовая камера». Ядерные приборы и методы в физических исследованиях Секция А. 409 (1–3): 204–209. Bibcode:1998НИМПА.409..204П. Дои:10.1016 / S0168-9002 (98) 00078-3.
  7. ^ Беркельман (2004) стр. 30
  8. ^ Беркельман (2004) стр. 71
  9. ^ Беркельман (2004) стр. 142-146.
  10. ^ Беркельман (2004), с. 136-141
  11. ^ Беркельман (2004) стр. 116
  12. ^ Хоншайд, К. "CESR and CLEO" (PDF). In Jaros, J.A .; Пескин, М.Е. (ред.). Материалы XIX Международного симпозиума по взаимодействию фотонов и лептонов при высоких энергиях LP99. С. 3–11.
  13. ^ Беркельман (2004) стр. 96
  14. ^ Беркельман (2004) стр. 13
  15. ^ Исследование AIP стр. 104
  16. ^ Augustin, J .; и другие. (1974). «Открытие узкого резонанса в электронной+е− Аннигиляция ". Письма с физическими проверками. 33 (23): 1406–1408. Bibcode:1974ПхРвЛ..33.1406А. Дои:10.1103 / PhysRevLett.33.1406.
  17. ^ Обер, Дж .; и другие. (1974). «Экспериментальное наблюдение тяжелой частицы J». Письма с физическими проверками. 33 (23): 1404–1406. Bibcode:1974ПхРвЛ..33.1404А. Дои:10.1103 / PhysRevLett.33.1404.
  18. ^ Беркельман (2004) стр. 19
  19. ^ Беркельман (2004) стр. 26
  20. ^ Беркельман (2004) стр. 28
  21. ^ Berger, C .; и другие. (1978). "Наблюдение узкого резонанса, образованного в e+е− аннигиляция при 9,46 ГэВ ". Письма по физике B. 76 (2): 243–245. Bibcode:1978ФЛБ ... 76..243Б. Дои:10.1016/0370-2693(78)90287-3.
  22. ^ Darden, C .; и другие. (1978). «Обнаружение узкого резонанса при 9,46 ГэВ в электрон-позитронной аннигиляции». Письма по физике B. 76 (2): 246–248. Bibcode:1978ФЛБ ... 76..246Д. Дои:10.1016/0370-2693(78)90288-5.
  23. ^ Bienlein, J .; и другие. (1978). "Наблюдение узкого резонанса при 10,02 ГэВ в эл.+е− Аннигиляции ". Письма по физике B. 78 (2–3): 360–363. Bibcode:1978ФЛБ ... 78..360Б. Дои:10.1016/0370-2693(78)90040-0.
  24. ^ Darden, C .; и другие. (1978). «Свидетельства узкого резонанса при 10,01 ГэВ в электрон-позитронной аннигиляции». Письма по физике B. 78 (2–3): 364–365. Bibcode:1978ФЛБ ... 78..364Д. Дои:10.1016/0370-2693(78)90041-2.
  25. ^ а б c Andrews, D .; и другие. (1980). «Наблюдение за тремя ипсилонными состояниями». Письма с физическими проверками. 44 (17): 1108–1111. Bibcode:1980ПхРвЛ..44.1108А. Дои:10.1103 / PhysRevLett.44.1108.
  26. ^ а б Böhringer, T .; и другие. (1980). «Наблюдение за ϒ, ϒ′, и ϒ′′ на Корнельском электронном накопителе ". Письма с физическими проверками. 44 (17): 1111–1114. Bibcode:1980ПхРвЛ..44.1111Б. Дои:10.1103 / PhysRevLett.44.1111.
  27. ^ а б Andrews, D .; и другие. (1980). "Наблюдение за четвертым ипсилонным состоянием в электронной+е− Аннигиляции ". Письма с физическими проверками. 45 (4): 219–221. Bibcode:1980ПхРвЛ..45..219А. Дои:10.1103 / PhysRevLett.45.219.
  28. ^ а б Finocchiaro, G .; и другие. (1980). "Observation of the ϒ′′′ at the Cornell Electron Storage Ring". Письма с физическими проверками. 45 (4): 222–225. Bibcode:1980PhRvL..45..222F. Дои:10.1103/PhysRevLett.45.222.
  29. ^ а б Mueller, J.J.; и другие. (1981). "Measurement of the Branching of Υ(2S)→π+π−+Υ(1S)". Письма с физическими проверками. 46 (18): 1181. Bibcode:1981PhRvL..46.1181M. Дои:10.1103/PhysRevLett.46.1181.
  30. ^ а б Chadwick, K.; и другие. (1981). "Decay of b-Flavored Hadrons to Single-Muon and Dimuon Final States". Письма с физическими проверками. 46 (2): 88–91. Bibcode:1981PhRvL..46...88C. Дои:10.1103/PhysRevLett.46.88.
  31. ^ Berkelman (2004) pp. 134-146
  32. ^ а б c Berkelman (2004) p. 56
  33. ^ Berkelman (2004) p. 57
  34. ^ а б Fulton, R.; и другие. (1990). "Observation of B-meson semileptonic decays to noncharmed final states". Письма с физическими проверками. 64 (1): 16–20. Bibcode:1990PhRvL..64...16F. Дои:10.1103/PhysRevLett.64.16. PMID  10041262.
  35. ^ а б Albrecht, H.; и другие. (1991). "Reconstruction of semileptonic b→u decays". Physics Letters B. 255 (2): 297–304. Bibcode:1991PhLB..255..297A. Дои:10.1016/0370-2693(91)90251-K.
  36. ^ Albrecht, H.; и другие. (1987). "Observation of B0–B0 mixing". Physics Letters B. 192 (1–2): 245–252. Bibcode:1987PhLB..192..245A. Дои:10.1016/0370-2693(87)91177-4.
  37. ^ Berkelman (2004) p. 66
  38. ^ а б c Ammar, R.; и другие. (1993). "Evidence for penguin-diagram decays: First observation of B→K*(892)γ". Письма с физическими проверками. 71 (5): 674–678. Bibcode:1993PhRvL..71..674A. Дои:10.1103/PhysRevLett.71.674. PMID  10055338.
  39. ^ а б c Alam, M.; и другие. (1995). "First Measurement of the Rate for the Inclusive Radiative Penguin Decay b→sγ". Письма с физическими проверками. 74 (15): 2885–2889. Bibcode:1995PhRvL..74.2885A. Дои:10.1103/PhysRevLett.74.2885. PMID  10058050.
  40. ^ Battle, M.; и другие. (1993). "Observation of B0 decay to two charmless mesons". Письма с физическими проверками. 71 (24): 3922–3926. Bibcode:1993PhRvL..71.3922B. Дои:10.1103/PhysRevLett.71.3922. PMID  10055109.
  41. ^ а б Godang, R.; и другие. (1998). "Observation of Exclusive Two-Body B Decays to Kaons and Pions". Письма с физическими проверками. 80 (16): 3456–3460. arXiv:hep-ex/9711010. Bibcode:1998PhRvL..80.3456G. Дои:10.1103/PhysRevLett.80.3456.
  42. ^ Neubert, M. (1996). "B Decays and CP Violation". International Journal of Modern Physics A. 11 (23): 4173–4240. arXiv:hep-ph/9604412. Bibcode:1996IJMPA..11.4173N. Дои:10.1142/S0217751X96001966. S2CID  1098172.
  43. ^ Carter, A. B.; Sanda, A. I. (1981). "CP violation in B-meson decays". Physical Review D. 23 (7): 1567–1579. Bibcode:1981PhRvD..23.1567C. Дои:10.1103/PhysRevD.23.1567.
  44. ^ Berkelman (2004) p. 82-85
  45. ^ Berkelman (2004) p. 93
  46. ^ а б Artuso, M.; и другие. (2005). "The CLEO RICH Detector". Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A. 554 (1–3): 147–194. arXiv:physics/0506132. Bibcode:2005NIMPA.554..147A. Дои:10.1016/j.nima.2005.07.056. S2CID  15607353.
  47. ^ Yellow Book п. 155
  48. ^ Berkelman (2004) p. 100
  49. ^ Andrews, D.; и другие. (1982). "A superconducting solenoid for colliding beam experiments". Advances in Cryogenic Engineering. 27: 143.
  50. ^ CLEO I NIM p. 53
  51. ^ CLEO I NIM p. 51
  52. ^ CLEO I NIM p. 67
  53. ^ Cassel, D.; и другие. (1986). "Design and construction of the CLEO II drift chamber". Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A. 252 (2–3): 325–330. Bibcode:1986NIMPA.252..325C. Дои:10.1016/0168-9002(86)91201-5.
  54. ^ Yellow Book
  55. ^ Ross, W. (1997). "The CLEO II.V silicon vertex detector". Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A. 386 (1): 32–36. Bibcode:1997NIMPA.386...32R. Дои:10.1016/S0168-9002(96)01092-3.
  56. ^ Vontoerne, E.; и другие. (2003). "Status of the CLEO III silicon tracker". Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A. 511 (1–2): 11–15. Bibcode:2003NIMPA.511...11V. Дои:10.1016/S0168-9002(03)01740-6.
  57. ^ Yellow Book п. 159
  58. ^ CLEO I NIM, p. 62
  59. ^ CLEO I NIM, p. 64
  60. ^ CLEO I NIM, p. 63
  61. ^ Blucher, E.; и другие. (1986). "Tests of cesium iodide crystals for an electromagnetic calorimeter". Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A. 249 (2–3): 201–227. Bibcode:1986NIMPA.249..201B. Дои:10.1016/0168-9002(86)90669-8.
  62. ^ а б Anderson, S.; и другие. (2001). "First Observation of the Decays B0 → D*−ппπ+ and B0 → D*−пп". Письма с физическими проверками. 86 (13): 2732–2736. arXiv:hep-ex/0009011. Bibcode:2001PhRvL..86.2732A. Дои:10.1103/PhysRevLett.86.2732. PMID  11290026. S2CID  37306280.
  63. ^ а б c Ehrlich, R.; и другие. (1983). "Particle identification by ionization measurements: Description of the CLEO dE/dx system". Nuclear Instruments and Methods in Physics Research. 211 (1): 17–45. Bibcode:1983NIMPR.211...17E. Дои:10.1016/0167-5087(83)90555-0.
  64. ^ Berkelman (2004)p. 23
  65. ^ Berkelman (2004) p. 55
  66. ^ CLEO I NIM p. 65
  67. ^ CLEO I NIM p. 59
  68. ^ CLEO I NIM p. 66
  69. ^ SPIRES PRL count
  70. ^ SPIRES PRD count
  71. ^ SPIRES citation count
  72. ^ Alexander, J.; и другие. (1996). "First Measurement of the B→πℓν and B→ρ(ω)ℓν Branching Fractions". Письма с физическими проверками. 77 (25): 5000–5004. Bibcode:1996PhRvL..77.5000A. Дои:10.1103/PhysRevLett.77.5000. PMID  10062690.
  73. ^ Behrens, B.; и другие. (2000). "Measurement of B→ρℓν Decay and |Vub|". Physical Review D. 61 (5): 052001. arXiv:hep-ex/9905056. Bibcode:2000PhRvD..61e2001B. Дои:10.1103/PhysRevD.61.052001.
  74. ^ Bornheim, A.; и другие. (2002). "Improved Measurement of |Vub| with Inclusive Semileptonic B Decays". Письма с физическими проверками. 88 (23): 231803. arXiv:hep-ex/0202019. Bibcode:2002PhRvL..88w1803B. Дои:10.1103/PhysRevLett.88.231803. PMID  12059353.
  75. ^ Adam, N.; и другие. (2007). "A Study of Exclusive Charmless Semileptonic B Decay and |Vub|". Письма с физическими проверками. 99 (4): 041802. arXiv:hep-ex/0703041. Bibcode:2007PhRvL..99d1802A. Дои:10.1103/PhysRevLett.99.041802. PMID  17678351. S2CID  29808501.
  76. ^ Asner, D.; и другие. (2007). "A Study of Exclusive Charmless Semileptonic B Decays and Extraction of |Vub| at CLEO". Physical Review D. 76 (1): 012007. arXiv:hep-ex/0703042. Bibcode:2007PhRvD..76a2007A. Дои:10.1103/PhysRevD.76.012007. S2CID  53466500.
  77. ^ Eckhart, E.; и другие. (2002). "Observation of B to K0
    S     π+ π− and Evidence for B to K*± π∓". Письма с физическими проверками. 89 (25): 251801. arXiv:hep-ex/0206024. Bibcode:2002PhRvL..89y1801E. Дои:10.1103/PhysRevLett.89.251801. PMID  12484873. S2CID  118596678.
  78. ^ Briere, R.; и другие. (2001). "Observation of B→ φ K and B→ φ K*". Письма с физическими проверками. 86 (17): 3718–3721. arXiv:hep-ex/0101032. Bibcode:2001PhRvL..86.3718B. Дои:10.1103/PhysRevLett.86.3718. PMID  11329307.
  79. ^ Cronin-Hennessy, D.; и другие. (2000). "Study of Two-Body B Decays to Kaons and Pions: Observation of B→π+π−, B→ K±π0, and B→ K0π0 Decays". arXiv:hep-ex/0001010.
  80. ^ Jessop, C.; и другие. (2000). "Study of Charmless Hadronic B Meson Decays to Pseudoscalar-Vector Final States". Письма с физическими проверками. 85 (14): 2881–2885. arXiv:hep-ex/0006008. Bibcode:2000PhRvL..85.2881J. Дои:10.1103/PhysRevLett.85.2881. PMID  11005959. S2CID  12584275.
  81. ^ Richichi, S.; и другие. (2000). "Two-body B Meson Decays to η and η′: Observation of B→η K*". Письма с физическими проверками. 85 (3): 520–524. arXiv:hep-ex/9912059. Bibcode:2000PhRvL..85..520R. Дои:10.1103/PhysRevLett.85.520. PMID  10991330. S2CID  10355681.
  82. ^ Behrens, B. H.; и другие. (1998). "Two-Body B Meson Decays to η and η′: Observation of B→ η′K". Письма с физическими проверками. 80 (17): 3710–3714. arXiv:hep-ex/9801012. Bibcode:1998PhRvL..80.3710B. Дои:10.1103/PhysRevLett.80.3710.
  83. ^ Mahapatra, R.; и другие. (2002). "Observation of Exclusive B → D* K*− Decays". Письма с физическими проверками. 88 (10): 101803. arXiv:hep-ex/0112033. Bibcode:2002PhRvL..88j1803M. Дои:10.1103/PhysRevLett.88.101803. PMID  11909343. S2CID  35762450.
  84. ^ Coan, T.; и другие. (2002). "Observation of B0→ D0π0 и B0→ D*0π0". Письма с физическими проверками. 88 (6): 062001. arXiv:hep-ex/0110055. Bibcode:2002PhRvL..88f2001C. Дои:10.1103/PhysRevLett.88.062001. PMID  11863797.
  85. ^ Fu, X.; и другие. (1997). "Observation of Exclusive B Decays to Final States Containing a Charmed Baryon". Письма с физическими проверками. 79 (17): 3125–3129. Bibcode:1997PhRvL..79.3125F. Дои:10.1103/PhysRevLett.79.3125.
  86. ^ Edwards, K. W.; и другие. (2002). "First Observation of B0 → D*0 π+π+π−π− Decays". Physical Review D. 65 (1): 012002. arXiv:hep-ex/0105071. Bibcode:2002PhRvD..65a2002E. Дои:10.1103/PhysRevD.65.012002. S2CID  119498057.
  87. ^ Alexander, J. P.; и другие. (2001). "First Observation of B → D* ρ′, ρ′ → ω π−". Physical Review D. 64 (9): 092001. arXiv:hep-ex/0103021. Bibcode:2001PhRvD..64i2001A. Дои:10.1103/PhysRevD.64.092001. S2CID  197457512.
  88. ^ Anastassov, A.; и другие. (2000). "First Observation of the Decay B → J/ψ φ K". Письма с физическими проверками. 84 (7): 1393–1397. arXiv:hep-ex/9908014. Bibcode:2000PhRvL..84.1393A. Дои:10.1103/PhysRevLett.84.1393. PMID  11017526. S2CID  10439346.
  89. ^ Artuso, M.; и другие. (1999). "First Observation of the Decay B0→ D*+D*−". Письма с физическими проверками. 82 (15): 3020–3024. arXiv:hep-ex/9811027. Bibcode:1999PhRvL..82.3020A. Дои:10.1103/PhysRevLett.82.3020.
  90. ^ Athanas, M.; и другие. (1998). "First Observation of the Cabibbo Suppressed Decay B+→ D0K+". Письма с физическими проверками. 80 (25): 5493–5497. arXiv:hep-ex/9802023. Bibcode:1998PhRvL..80.5493A. Дои:10.1103/PhysRevLett.80.5493. S2CID  10431655.
  91. ^ Chen, A.; и другие. (1983). "Evidence for the F Meson at 1970 MeV". Письма с физическими проверками. 51 (8): 634–637. Bibcode:1983PhRvL..51..634C. Дои:10.1103/PhysRevLett.51.634.
  92. ^ Brandelik, R. (1979). "Production characteristics of the F meson". Physics Letters B. 80 (4–5): 412–418. Bibcode:1979PhLB...80..412B. Дои:10.1016/0370-2693(79)91203-6.
  93. ^ Aston, D. (1981). "Photoproduction of charmed F mesons at γ energies of 20–70 GeV" (PDF). Physics Letters B. 100 (1): 91–94. Bibcode:1981PhLB..100...91A. Дои:10.1016/0370-2693(81)90294-X.
  94. ^ Kubota, Y.; и другие. (1994). "Observation of a new charmed strange meson". Письма с физическими проверками. 72 (13): 1972–1976. arXiv:hep-ph/9403325. Bibcode:1994PhRvL..72.1972K. Дои:10.1103/PhysRevLett.72.1972. PMID  10055756. S2CID  119499340.
  95. ^ Besson, D.; и другие. (2003). "Observation of a Narrow Resonance of Mass 2.46 GeV/c2 Decaying to D*+
    s     π0 and Confirmation of the DsJ* (2317) State". Physical Review D. 68 (3): 032002. arXiv:hep-ex/0305100. Bibcode:2003PhRvD..68c2002B. Дои:10.1103/PhysRevD.68.032002.
  96. ^ Cinabro, D.; и другие. (1994). "Observation of D0→K+π-". Письма с физическими проверками. 72 (10): 1406–1410. Bibcode:1994PhRvL..72.1406C. Дои:10.1103/PhysRevLett.72.1406. PMID  10055601.
  97. ^ Kopp, S.; и другие. (2001). "Dalitz Analysis of the Decay D0→ K−π+π0". Physical Review D. 63 (9): 092001. arXiv:hep-ex/0011065. Bibcode:2001PhRvD..63i2001K. Дои:10.1103/PhysRevD.63.092001. S2CID  119358307.
  98. ^ Muramatsu, H.; и другие. (2002). "Dalitz Analysis of D0 → K0
    S     π+ π−". Письма с физическими проверками. 89 (25): 251802. arXiv:hep-ex/0207067. Bibcode:2002PhRvL..89y1802M. Дои:10.1103/PhysRevLett.89.251802. PMID  12484874.
  99. ^ Rubin, P.; и другие. (2004). "First Observation and Dalitz Analysis of the D0 → K0
    S     η π0 Decay". Письма с физическими проверками. 93 (11): 111801. arXiv:hep-ex/0405011. Bibcode:2004PhRvL..93k1801R. Дои:10.1103/PhysRevLett.93.111801. PMID  15447329. S2CID  119398303.
  100. ^ Asner, D.; и другие. (2005). "Search for D0–D0 Mixing in the Dalitz Plot Analysis of D0 → K0
    S     π+ π−". Physical Review D. 72 (1): 012001. arXiv:hep-ex/0503045. Bibcode:2005PhRvD..72a2001A. Дои:10.1103/PhysRevD.72.012001.
  101. ^ Cronin-Hennessy, D.; и другие. (2005). "Searches for CP Violation and ππ S-Wave in the Dalitz-Plot Analysis of D0 → π+π−π0". Physical Review D. 72 (3): 031102. arXiv:hep-ex/0503052. Bibcode:2005PhRvD..72c1102C. Дои:10.1103/PhysRevD.72.031102.
  102. ^ Bonvicini, G.; и другие. (2007). "Dalitz Plot Analysis of the D+ → π− π+ π+ Decay". Physical Review D. 76 (1): 012001. arXiv:0704.3954. Bibcode:2007PhRvD..76a2001B. Дои:10.1103/PhysRevD.76.012001. S2CID  119312519.
  103. ^ а б Anastassov; и другие. (2002). "First Measurement of Γ(D*+) and Precision Measurement of ". Physical Review D. 65 (3): 032003. arXiv:hep-ex/0108043. Bibcode:2002PhRvD..65c2003A. Дои:10.1103/PhysRevD.65.032003. S2CID  116893453.
  104. ^ Adam, N.; и другие. (2006). "Absolute Branching Fraction Measurements for D+ и D0 Inclusive Semileptonic Decays". Письма с физическими проверками. 97 (25): 251801. arXiv:hep-ex/0604044. Bibcode:2006PhRvL..97y1801A. Дои:10.1103/PhysRevLett.97.251801. PMID  17280340. S2CID  31736098.
  105. ^ Huang, G.; и другие. (2006). "Measurement of Inclusive Production of η, η' and φ Mesons in D0, D+ и D+
    s     Decays". Physical Review D. 74 (11): 112005. arXiv:hep-ex/0610008. Bibcode:2006PhRvD..74k2005H. Дои:10.1103/PhysRevD.74.112005. S2CID  53753695.
  106. ^ а б Artuso; и другие. (2005). "Improved Measurement of cal{B}(D+ → μ+ nu) and the Pseudoscalar Decay Constant fD+". Письма с физическими проверками. 95 (25): 251801. arXiv:hep-ex/0508057. Bibcode:2005PhRvL..95y1801A. Дои:10.1103/PhysRevLett.95.251801. PMID  16384447.
  107. ^ Huang, G.; и другие. (2005). "Absolute Branching Fraction Measurements of Exclusive D+ Semileptonic Decays". Письма с физическими проверками. 95 (18): 181801. arXiv:hep-ex/0506053. Bibcode:2005PhRvL..95r1801H. Дои:10.1103/PhysRevLett.95.181801. PMID  16383892. S2CID  119481953.
  108. ^ Coan, T.; и другие. (2005). "Absolute Branching Fraction Measurements of Exclusive D0 Semileptonic Decays". Письма с физическими проверками. 95 (18): 181802. arXiv:hep-ex/0506052. Bibcode:2005PhRvL..95r1802C. Дои:10.1103/PhysRevLett.95.181802. PMID  16383893. S2CID  13873243.
  109. ^ He, Q.; и другие. (2005). "Measurement of Absolute Hadronic Branching Fractions of D Mesons and e+е− → D D Cross Sections at Eсм = 3773 MeV". Письма с физическими проверками. 95 (12): 121801. arXiv:hep-ex/0504003. Bibcode:2005PhRvL..95l1801H. Дои:10.1103/PhysRevLett.95.121801. PMID  16197064. S2CID  36759397.
  110. ^ Rubin, P.; и другие. (2006). "New Measurements of Cabibbo-Suppressed Decays of D Mesons in CLEO-c". Письма с физическими проверками. 96 (8): 081802. arXiv:hep-ex/0512063. Bibcode:2006PhRvL..96h1802R. Дои:10.1103/PhysRevLett.96.081802. PMID  16606168. S2CID  1782148.
  111. ^ Dytman, S.; и другие. (2006). "Branching Fraction for the Doubly-Cabibbo-Suppressed Decay D+ → K+ π0". Physical Review D. 74 (7): 071102. arXiv:hep-ex/0609008. Bibcode:2006PhRvD..74g1102D. Дои:10.1103/PhysRevD.74.071102.
  112. ^ Acosta, D.; и другие. (1994). "First measurement of Γ(Ds+→μ+ν)Γ(Ds+→φπ+)". Physical Review D. 49 (11): 5690–5700. Bibcode:1994PhRvD..49.5690A. Дои:10.1103/PhysRevD.49.5690. HDL:1808/15299. PMID  10016893.
  113. ^ Yao, W.-M.; и другие. (2006). "Pseudoscalar-meson decay constant" (PDF). Journal of Physics G. 33 (1): 1. arXiv:astro-ph/0601168. Bibcode:2006JPhG...33....1Y. Дои:10.1088/0954-3899/33/1/001.
  114. ^ Athar, S.; и другие. (2008). "First Observation of the Decay D+
    s     to proton anti-neutron". Письма с физическими проверками. 100 (18): 181802. arXiv:0803.1118. Bibcode:2008PhRvL.100r1802A. Дои:10.1103/PhysRevLett.100.181802. PMID  18518362.
  115. ^ Balest, R.; и другие. (1997). "Observation of the Decay D+
    s    → ωπ+". Письма с физическими проверками. 79 (8): 1436–1440. arXiv:hep-ex/9705006. Bibcode:1997PhRvL..79.1436B. Дои:10.1103/PhysRevLett.79.1436.
  116. ^ Avery, P.; и другие. (1992). "D+
    s     decays to ηρ+, η'ρ+, and φρ+". Письма с физическими проверками. 68 (9): 1279–1282. Bibcode:1992PhRvL..68.1279A. Дои:10.1103/PhysRevLett.68.1279. PMID  10046126.
  117. ^ Alexander, J.; и другие. (1992). "D+
    s     decays to ηπ+ and η'π+". Письма с физическими проверками. 68 (9): 1275–1278. Bibcode:1992PhRvL..68.1275A. Дои:10.1103/PhysRevLett.68.1275. HDL:1808/1467. PMID  10046125.
  118. ^ Alexander, J.; и другие. (1990). "Determination of B(D+
    s    →φπ+) via observation of D+
    s    →φl+ν". Письма с физическими проверками. 65 (13): 1531–1534. Bibcode:1990PhRvL..65.1531A. Дои:10.1103/PhysRevLett.65.1531. PMID  10042294.
  119. ^ Avery, P.; и другие. (1989). "Observation of the Charmed Strange Baryon Ξ0
    c    ". Письма с физическими проверками. 62 (8): 863–865. Bibcode:1989PhRvL..62..863A. Дои:10.1103/PhysRevLett.62.863. HDL:1808/15244. PMID  10040357.
  120. ^ Csorna, S.; и другие. (2001). "Evidence of New States Decaying into Ξc′π". Письма с физическими проверками. 86 (19): 4243–4246. arXiv:hep-ex/0012020. Bibcode:2001PhRvL..86.4243C. Дои:10.1103/PhysRevLett.86.4243. PMID  11328145. S2CID  119506430.
  121. ^ Alexander, J.; и другие. (1999). "Evidence of New States Decaying into Ξ*
    c    π". Письма с физическими проверками. 83 (17): 3390–3393. arXiv:hep-ex/9906013. Bibcode:1999PhRvL..83.3390A. Дои:10.1103/PhysRevLett.83.3390. S2CID  28626187.
  122. ^ Jessop, C.; и другие. (1999). "Observation of Two Narrow States Decaying into Ξ+
    c    γ and Ξ0
    c    γ". Письма с физическими проверками. 82 (3): 492–496. arXiv:hep-ex/9810036. Bibcode:1999PhRvL..82..492J. Дои:10.1103/PhysRevLett.82.492.
  123. ^ Brandenburg, G.; и другие. (1997). "Observation of Two Excited Charmed Baryons Decaying into Λ+
    c    π±". Письма с физическими проверками. 78 (12): 2304–2308. Bibcode:1997PhRvL..78.2304B. Дои:10.1103/PhysRevLett.78.2304.
  124. ^ Ammar, R.; и другие. (2001). "First Observation of the Σ*+
    c     Baryon and a New Measurement of the Σ+
    c     Mass". Письма с физическими проверками. 86 (7): 1167–1170. arXiv:hep-ex/0007041. Bibcode:2001PhRvL..86.1167A. Дои:10.1103/PhysRevLett.86.1167. PMID  11178035. S2CID  17545140.
  125. ^ Gibbons, L.; и другие. (1996). "Observation of an Excited Charmed Baryon Decaying into Ξ0
    c    π+". Письма с физическими проверками. 77 (5): 810–813. Bibcode:1996PhRvL..77..810G. Дои:10.1103/PhysRevLett.77.810. PMID  10062912.
  126. ^ Avery, P.; и другие. (1995). "Observation of a Narrow State Decaying into Ξ+
    c    π−". Письма с физическими проверками. 75 (24): 4364–4368. arXiv:hep-ex/9508010. Bibcode:1995PhRvL..75.4364A. Дои:10.1103/PhysrevLett.75.4364. PMID  10059890.
  127. ^ Edwards, K.; и другие. (1995). "Observation of Excited Charmed Baryon States Decaying to Λ+
    c    π+π−". Письма с физическими проверками. 74 (17): 3331–3335. Bibcode:1995PhRvL..74.3331E. Дои:10.1103/PhysRevLett.74.3331. PMID  10058174.
  128. ^ Ammar, R.; и другие. (2002). "Observation of the Decay Ω0
    C     → Ω− е+ νе". Письма с физическими проверками. 89 (17): 171803. arXiv:hep-ex/0207078. Bibcode:2002PhRvL..89q1803A. Дои:10.1103/PhysRevLett.89.171803. PMID  12398660.
  129. ^ Ammar, R.; и другие. (1995). "New Decay Modes of the Λ+
    c     Charmed Baryon". Письма с физическими проверками. 74 (18): 3534–3537. Bibcode:1995PhRvL..74.3534A. Дои:10.1103/PhysRevLett.74.3534. PMID  10058230.
  130. ^ Kubota, Y.; и другие. (1993). "Measurement of exclusive Λc decays with a Σ+ in the final state". Письма с физическими проверками. 71 (20): 3255–3258. Bibcode:1993PhRvL..71.3255K. Дои:10.1103/PhysRevLett.71.3255. PMID  10054927.
  131. ^ Cronin-Hennessy, D.; и другие. (2003). "First Observation of the Exclusive Decays Λc to Λ π+π+π−π0 and Λc to Λ ω π+". Physical Review D. 67 (1): 012001. arXiv:hep-ex/0210048. Bibcode:2003PhRvD..67a2001C. Дои:10.1103/PhysRevD.67.012001. S2CID  118890292.
  132. ^ Alexander, J. P.; и другие. (1994). "First Observation of the Decay Ξ+
    c    →Ξ0е+νе and an Estimate of the Ξ+
    c     Ξ0
    c     Lifetime Ratio". Письма с физическими проверками. 74 (16): 3113–3117. Bibcode:1995PhRvL..74.3113A. Дои:10.1103/PhysRevLett.74.3113. PMID  10058115.
  133. ^ Berkelman (2004) p. 44
  134. ^ Ueno, K.; и другие. (1979). "Evidence for the ϒ′′ and a Search for New Narrow Resonances". Письма с физическими проверками. 42 (8): 486–489. Bibcode:1979PhRvL..42..486U. Дои:10.1103/PhysRevLett.42.486.
  135. ^ Besson, D.; и другие. (1985). "Observation of New Structure in the e+е− Cross Section above the ϒ(4S)". Письма с физическими проверками. 54 (5): 381–384. Bibcode:1985PhRvL..54..381B. Дои:10.1103/PhysRevLett.54.381. PMID  10031500.
  136. ^ Lovelock, D. M. J.; и другие. (1985). "Masses, Widths, and Leptonic Widths of the Higher Upsilon Resonances". Письма с физическими проверками. 54 (5): 377–380. Bibcode:1985PhRvL..54..377L. Дои:10.1103/PhysRevLett.54.377. PMID  10031499.
  137. ^ Giles, R.; и другие. (1983). "Measurement of the Branching Fraction of the Decay ϒ(1S)→τ+τ−". Письма с физическими проверками. 50 (12): 877–880. Bibcode:1983PhRvL..50..877G. Дои:10.1103/PhysRevLett.50.877.
  138. ^ Fulton, R (1989). "First observation of inclusive ψ production in ψ decays". Physics Letters B. 224 (4): 445–449. Bibcode:1989PhLB..224..445F. Дои:10.1016/0370-2693(89)91476-7.
  139. ^ Anastassov, A.; и другие. (1999). "First Observation of Υ(1S)→ γππ". Письма с физическими проверками. 82 (2): 286–290. arXiv:hep-ex/9807031. Bibcode:1999PhRvL..82..286A. Дои:10.1103/PhysRevLett.82.286.
  140. ^ Fulton, R.; и другие. (1990). "Radiative ϒ(1S) decays". Physical Review D. 41 (5): 1401–1409. Bibcode:1990PhRvD..41.1401F. Дои:10.1103/PhysRevD.41.1401. HDL:1808/15250. PMID  10012491.
  141. ^ Bonvicini, G.; и другие. (2004). "First Observation of a Υ(1D) State". Physical Review D. 70 (3): 032001. arXiv:hep-ex/0404021. Bibcode:2004PhRvD..70c2001B. Дои:10.1103/PhysRevD.70.032001. S2CID  2106218.
  142. ^ Cronin-Hennessy, D.; CLEO Collaboration (2003). "Observation of the Hadronic Transitions chib1,2(2P) → ω Υ(1S)". arXiv:hep-ex/0311043.
  143. ^ Besson, D.; и другие. (2007). "First Observation of Υ(3S) → τ τ and Tests of Lepton Universality in Υ Decays". Письма с физическими проверками. 98 (5): 052002. arXiv:hep-ex/0607019. Bibcode:2007PhRvL..98e2002B. Дои:10.1103/PhysRevLett.98.052002. PMID  17358847. S2CID  14374180.
  144. ^ а б Asner, D.; и другие. (2004). "Observation of ηосновной
    c     Production in gamma gamma Fusion at CLEO". Письма с физическими проверками. 92 (14): 142001. arXiv:hep-ex/0312058. Bibcode:2004PhRvL..92n2001A. Дои:10.1103/PhysRevLett.92.142001. PMID  15089529. S2CID  10006467.
  145. ^ Coan, T.; и другие. (2006). "Charmonium Decays of Y(4260), psi(4160), and psi(4040)". Письма с физическими проверками. 96 (16): 162003. arXiv:hep-ex/0602034. Bibcode:2006PhRvL..96p2003C. Дои:10.1103/PhysRevLett.96.162003. PMID  16712216. S2CID  32357992.
  146. ^ Adam, N.; и другие. (2005). "Observation of 1−0− Final States from psi(2S) Decays and e+е− Annihilation". Письма с физическими проверками. 94 (5): 012005. arXiv:hep-ex/0407028. Bibcode:2005PhRvL..94a2005A. Дои:10.1103/PhysRevLett.94.012005. PMID  15698072. S2CID  11516742.
  147. ^ Adam, N.; и другие. (2005). "Branching Fractions for psi(2S) to J/psi Transitions". Письма с физическими проверками. 94 (23): 232002. arXiv:hep-ex/0503028. Bibcode:2005PhRvL..94w2002A. Дои:10.1103/PhysRevLett.94.232002. PMID  16090461. S2CID  24246777.
  148. ^ Briere, A.; и другие. (2005). "Observation of Thirteen New Exclusive Multi-Body Hadronic Decays of the ψ(2S)". Письма с физическими проверками. 95 (6): 062001. arXiv:hep-ex/0505101. Bibcode:2005PhRvL..95f2001B. Дои:10.1103/PhysRevLett.95.062001. PMID  16090940. S2CID  15278769.
  149. ^ Rosner, J.; и другие. (2005). "Observation of hc(1п1) State of Charmonium". Письма с физическими проверками. 95 (10): 102003. arXiv:hep-ex/0505073. Bibcode:2005PhRvL..95j2003R. Дои:10.1103/PhysRevLett.95.102003. PMID  16196921. S2CID  118963524.
  150. ^ Rubin, P.; и другие. (2005). "Observation of the 1п1 State of Charmonium". Physical Review D. 72 (9): 092004. arXiv:hep-ex/0508037. Bibcode:2005PhRvD..72i2004R. Дои:10.1103/PhysRevD.72.092004.
  151. ^ Miller, D.; и другие. (2007). "Measurement of the η− Meson Mass using ψ(2S) → η J/ψ". Письма с физическими проверками. 99 (12): 122002. arXiv:0707.1810. Bibcode:2007PhRvL..99l2002M. Дои:10.1103/PhysRevLett.99.122002. PMID  17930498. S2CID  12330667.
  152. ^ Lopez, A.; и другие. (2007). "Measurement of Prominent η Decay Branching Fractions". Письма с физическими проверками. 99 (12): 122001. arXiv:0707.1601. Bibcode:2007PhRvL..99l2001L. Дои:10.1103/PhysRevLett.99.122001. PMID  17930497. S2CID  9339228.
  153. ^ Battle, M.; и другие. (1994). "Measurement of Cabibbo-Suppressed Decays of the τ Lepton". Письма с физическими проверками. 73 (8): 1079–1083. arXiv:hep-ph/9403329. Bibcode:1994PhRvL..73.1079B. Дои:10.1103/PhysRevLett.73.1079. PMID  10057619.
  154. ^ Bishai, M.; и другие. (1999). "First Observation of the Decay τ−→ K*−ηντ". Письма с физическими проверками. 82 (2): 281–285. arXiv:hep-ex/9809012. Bibcode:1999PhRvL..82..281B. Дои:10.1103/PhysRevLett.82.281. S2CID  119498677.
  155. ^ Bergfeld, T.; и другие. (2000). "Observation of Radiative Leptonic Decay of the Tau Lepton". Письма с физическими проверками. 84 (5): 830–834. arXiv:hep-ex/9909050. Bibcode:2000PhRvL..84..830B. Дои:10.1103/PhysRevLett.84.830. PMID  11017384. S2CID  119000769.
  156. ^ Bergfeld, T.; и другие. (1997). "First Observation of τ→ 3πηντ and τ→ f1πντ Decays". Письма с физическими проверками. 79 (13): 2406–2410. arXiv:hep-ex/9706020. Bibcode:1997PhRvL..79.2406B. Дои:10.1103/PhysRevLett.79.2406.
  157. ^ Bartelt, J.; и другие. (1996). "First Observation of the Decay τ-→ K-ηντ". Письма с физическими проверками. 76 (22): 4119–4123. Bibcode:1996PhRvL..76.4119B. Дои:10.1103/PhysRevLett.76.4119. PMID  10061206.
  158. ^ Arms, K.; и другие. (2005). "Study of τ Decays to Four-Hadron Final States with Kaons". Письма с физическими проверками. 94 (24): 241802. arXiv:hep-ex/0501042. Bibcode:2005PhRvL..94x1802A. Дои:10.1103/PhysRevLett.94.241802. S2CID  15284065.
  159. ^ Baringer, P.; и другие. (1987). "Production of η and ω mesons in τ decay and a search for second-class currents". Письма с физическими проверками. 59 (18): 1993–1996. Bibcode:1987PhRvL..59.1993B. Дои:10.1103/PhysRevLett.59.1993. HDL:1808/15230. PMID  10035390.
  160. ^ Battle, M (1992). "A measurement of the tau lepton lifetime". Physics Letters B. 291 (4): 488–495. Bibcode:1992PhLB..291..488B. Дои:10.1016/0370-2693(92)91409-3.
  161. ^ Balest, R.; и другие. (1996). "Measurement of the tau lepton lifetime". Physics Letters B. 388 (2): 402–408. Bibcode:1996PhLB..388..402B. Дои:10.1016/S0370-2693(96)01163-X.
  162. ^ Balest, R.; и другие. (1993). "Measurement of the τ-lepton mass". Physical Review D. 47 (9): R3671–R3675. Bibcode:1993PhRvD..47.3671B. Дои:10.1103/PhysRevD.47.R3671. HDL:1808/15295. PMID  10016050.
  163. ^ а б Anastassov, A.; и другие. (1997). "Experimental tests of lepton universality in τ decay". Physical Review D. 55 (5): 2559–2576. Bibcode:1997PhRvD..55.2559A. Дои:10.1103/PhysRevD.55.2559. HDL:1808/15322.
  164. ^ Csorna, S.; и другие. (1987). "Limit on the mass of the tau neutrino". Physical Review D. 35 (9): 2747–2751. Bibcode:1987PhRvD..35.2747C. Дои:10.1103/PhysRevD.35.2747. PMID  9957983.
  165. ^ Cinabro, D.; и другие. (1993). "Limit on the tau neutrino mass". Письма с физическими проверками. 70 (24): 3700–3704. Bibcode:1993PhRvL..70.3700C. Дои:10.1103/PhysRevLett.70.3700. PMID  10053940.
  166. ^ Ammar, R; и другие. (1998). "A Limit on the Mass of the ντ". Physics Letters B. 431 (1–2): 209–218. arXiv:hep-ex/9803031. Bibcode:1998PhLB..431..209C. Дои:10.1016/S0370-2693(98)00539-5. S2CID  117952401.
  167. ^ Athanas, M.; и другие. (2000). "Limit on Tau Neutrino Mass from τ−→ π−π+π−π0ντ". Physical Review D. 61 (5): 052002. arXiv:hep-ex/9906015. Bibcode:2000PhRvD..61e2002A. Дои:10.1103/PhysRevD.61.052002.
  168. ^ Alexander, J. P.; и другие. (1997). "Determination of the Michel Parameters and the τ Neutrino Helicity in τ Decay". Physical Review D. 56 (9): 5320–5329. arXiv:hep-ex/9705009. Bibcode:1997PhRvD..56.5320A. Дои:10.1103/PhysRevD.56.5320. S2CID  119368464.
  169. ^ Chen, W (1990). "Measurement of γγ widths of charmonium states". Physics Letters B. 243 (1–2): 169–174. Bibcode:1990PhLB..243..169C. Дои:10.1016/0370-2693(90)90975-C.
  170. ^ Dominick, J.; и другие. (1994). "Measurement of two-photon production of the χc2". Physical Review D. 50 (7): 4265–4271. Bibcode:1994PhRvD..50.4265D. Дои:10.1103/PhysRevD.50.4265. HDL:1808/15301. PMID  10018068.
  171. ^ Godang, R.; и другие. (1997). "Limit on the Two-Photon Production of the Glueball Candidate fJ(2220) at CLEO". Письма с физическими проверками. 79 (20): 3829–3833. arXiv:hep-ex/9703009. Bibcode:1997PhRvL..79.3829G. Дои:10.1103/PhysRevLett.79.3829. S2CID  204925453.
  172. ^ Dobbs, S.; и другие. (2005). "Search for X(3872) in gamma gamma Fusion and ISR at CLEO". Письма с физическими проверками. 94 (3): 032004. arXiv:hep-ex/0410038. Bibcode:2005PhRvL..94c2004D. Дои:10.1103/PhysRevLett.94.032004. PMID  15698254. S2CID  45442005.
  173. ^ Dobbs, S.; и другие. (2006). "Two Photon Width of chic2". Physical Review D. 73 (7): 071101. arXiv:hep-ex/0510033. Bibcode:2006PhRvD..73g1101D. Дои:10.1103/PhysRevD.73.071101.
  174. ^ Artuso, M.; и другие. (1994). "Measurement of the cross section for γγ→pp¯". Physical Review D. 50 (9): 5484–5490. Bibcode:1994PhRvD..50.5484A. Дои:10.1103/PhysRevD.50.5484. HDL:1808/15300. PMID  10018206.
  175. ^ Lambrecht, M.; и другие. (1994). "Two-Photon Production of Charged Pion and Kaon Pairs". Physical Review D. 50 (5): 3027–3037. arXiv:hep-ph/9403379. Bibcode:1994PhRvD..50.3027D. Дои:10.1103/PhysRevD.50.3027. PMID  10017938.
  176. ^ Anderson, S.; и другие. (1997). "ΛΛ Production in Two-Photon Interactions at CLEO". Physical Review D. 56 (5): R2485–R2489. arXiv:hep-ex/9701013. Bibcode:1997PhRvD..56.2485A. Дои:10.1103/PhysRevD.56.R2485. S2CID  116897986.
  177. ^ Besson, D.; и другие. (2007). "Measurement of the Total Hadronic Cross Section in e+е− Annihilations below 10.56 GeV". Physical Review D. 76 (7): 072008. arXiv:0706.2813. Bibcode:2007PhRvD..76g2008B. Дои:10.1103/PhysRevD.76.072008. S2CID  119133606.
  178. ^ Pedlar, T.; и другие. (2005). "Precision Measurements of the Timelike Electromagnetic Form Factors of Pion, Kaon, and Proton". Письма с физическими проверками. 95 (26): 261803. arXiv:hep-ex/0510005. Bibcode:2005PhRvL..95z1803P. Дои:10.1103/PhysRevLett.95.261803. PMID  16486342. S2CID  5695154.
  179. ^ Besson, D.; и другие. (1986). "Search for monoenergetic photons from Υ(1S)→γ+X". Physical Review D. 33 (1): 300–302. Bibcode:1986PhRvD..33..300B. Дои:10.1103/PhysRevD.33.300. PMID  9956476.
  180. ^ Alam, M.; и другие. (1989). "Search for a neutral Higgs boson in B-meson decay" (PDF). Physical Review D. 40 (3): 712–720. Bibcode:1989PhRvD..40..712A. Дои:10.1103/PhysRevD.40.712. HDL:1808/15240. PMID  10011872.
  181. ^ Alam, M.; и другие. (1983). "Search for axion production in ϒ decay". Physical Review D. 27 (7): 1665–1667. Bibcode:1983PhRvD..27.1665A. Дои:10.1103/PhysRevD.27.1665.
  182. ^ Gentile, T.; и другие. (1987). "Search for magnetically charged particles produced in e+е− annihilations at √s =10.6 GeV". Physical Review D. 35 (3): 1081–1084. Bibcode:1987PhRvD..35.1081G. Дои:10.1103/PhysRevD.35.1081. PMID  9957760.
  183. ^ Balest, R.; и другие. (1995). "Υ(1S)→γ+noninteracting particles". Physical Review D. 51 (5): 2053–2060. Bibcode:1995PhRvD..51.2053B. Дои:10.1103/PhysRevD.51.2053. HDL:1808/15306. PMID  10018676.
  184. ^ Bowcock, T.; и другие. (1989). "Search for the production of fractionally charged particles in e+е− annihilations at s=10.5 GeV". Physical Review D. 40 (1): 263–266. Bibcode:1989PhRvD..40..263B. Дои:10.1103/PhysRevD.40.263. HDL:1808/15241. PMID  10011682.
  185. ^ Savinov, V.; и другие. (2001). "Search for a Scalar Bottom Quark with Mass 3.5-4.5 GeV/c2". Physical Review D. 63 (5): 051101. arXiv:hep-ex/0010047. Bibcode:2001PhRvD..63e1101S. Дои:10.1103/PhysRevD.63.051101. S2CID  118972108.
  186. ^ Ammar, R.; и другие. (2001). "Search for the Familon via B±→ π±Икс0, B±→ K±Икс0, and B0→ K0
    S     Икс0 Decays". Письма с физическими проверками. 87 (27): 271801. arXiv:hep-ex/0106038. Bibcode:2001PhRvL..87A1801A. Дои:10.1103/PhysRevLett.87.271801. PMID  11800872. S2CID  36906207.
  187. ^ Berkelman (2004) p. 21 год
  188. ^ AIP Study p. 116
  189. ^ AIP Study p. 115
  190. ^ AIP Study p. 117
  191. ^ Berkelman (2004) p. 131
  192. ^ Berkelman (2004) p. 130
  193. ^ Collaboration Directory
  194. ^ Berkelman (2004) p. 132
  195. ^ Berkelman (2004) p. 95
  196. ^ Ammar, R.; и другие. (1997). "A Measurement of the Michel Parameters in Leptonic Decays of the Tau". Письма с физическими проверками. 78 (25): 4686–4690. Bibcode:1997PhRvL..78.4686A. Дои:10.1103/PhysRevLett.78.4686. HDL:1808/1416.
  197. ^ SPIRES author list
  198. ^ Adams, G.; и другие. (2007). "χc0 and χc2 Decays into η η, η η', and η' η' Final States". Physical Review D. 75 (7): 071101. arXiv:hep-ex/0611013. Bibcode:2007PhRvD..75g1101A. Дои:10.1103/PhysRevD.75.071101. S2CID  7843717.

Рекомендации