Атомная отдача - Atomic recoil

Атомная отдача является результатом взаимодействия атома с энергетическим элементарная частица, когда импульс взаимодействующей частицы передается в атом в целом, без изменения непереводных степеней свободы атома. Это чисто квант явление. Атомная отдача была открыта Харриет Брукс, Первая в Канаде женщина-физик-ядерщик.

Если переданного импульса отдачи атома достаточно, чтобы нарушить кристаллическая решетка материала, недостаток вакансии сформирован; поэтому фонон генерируется.

С атомной отдачей тесно связано отдача электронов (увидеть фотовозбуждение и фотоионизация ), и ядерная отдача, когда импульс переходит к атомное ядро в целом.

В некоторых случаях квантовые эффекты могут запрещать передачу импульса отдельному ядру, и импульс передается ядру. кристаллическая решетка в целом (см. Эффект Мёссбауэра ).

Математическая обработка

Рассмотрим атом или ядро, испускающее частицу (a протон, нейтрон, альфа-частица, нейтрино, или гамма-луч ). В простейшей ситуации ядро отскакивает с тем же импульсом, $п$ как частица. Полная энергия «дочернего» ядра в дальнейшем составит

{ displaystyle { sqrt {M_ {d} ^ {2} c ^ {4} + p ^ {2} c ^ {2}}}}

тогда как у испускаемой частицы

{ displaystyle { sqrt {M_ {p} ^ {2} c ^ {4} + p ^ {2} c ^ {2}}}}

где ${ displaystyle M_ {d}}$ и ${ displaystyle M_ {p}}$ - массы покоя дочернего ядра и частицы соответственно. Их сумма должна равняться энергии покоя исходного ядра:

{ displaystyle { sqrt {M_ {p} ^ {2} c ^ {4} + p ^ {2} c ^ {2}}} + { sqrt {M_ {d} ^ {2} c ^ {4 } + p ^ {2} c ^ {2}}} = M_ {o} c ^ {2}}

или

{ displaystyle { sqrt {M_ {p} ^ {2} c ^ {2} + p ^ {2}}} = M_ {o} c - { sqrt {M_ {d} ^ {2} c ^ { 2} + p ^ {2}}}.}

Квадрат с обеих сторон дает:

{ displaystyle M_ {p} ^ {2} c ^ {2} + p ^ {2} = M_ {o} ^ {2} c ^ {2} + M_ {d} ^ {2} c ^ {2} + p ^ {2} -2M_ {o} c { sqrt {M_ {d} ^ {2} c ^ {2} + p ^ {2}}}}

или

{ displaystyle 2M_ {o} c { sqrt {M_ {d} ^ {2} c ^ {2} + p ^ {2}}} = (M_ {o} ^ {2} + M_ {d} ^ { 2} -M_ {p} ^ {2}) c ^ {2}.}

Снова возведение обеих сторон в квадрат дает:

{ displaystyle 4M_ {o} ^ {2} c ^ {2} (M_ {d} ^ {2} c ^ {2} + p ^ {2}) = (M_ {o} ^ {4} + M_ { d} ^ {4} + M_ {p} ^ {4} + 2M_ {o} ^ {2} M_ {d} ^ {2} -2M_ {o} ^ {2} M_ {p} ^ {2} - 2M_ {d} ^ {2} M_ {p} ^ {2}) c ^ {4}}

или

{ displaystyle p ^ {2} = { frac {M_ {o} ^ {4} + M_ {d} ^ {4} + M_ {p} ^ {4} -2M_ {o} ^ {2} M_ { d} ^ {2} -2M_ {o} ^ {2} M_ {p} ^ {2} -2M_ {d} ^ {2} M_ {p} ^ {2}} {4M_ {o} ^ {2} }} c ^ {2}}

или

{ displaystyle p ^ {2} = { frac {(M_ {o} -M_ {d} -M_ {p}) (M_ {o} + M_ {d} -M_ {p}) (M_ {o} -M_ {d} + M_ {p}) (M_ {o} + M_ {d} + M_ {p})} {4M_ {o} ^ {2}}} c ^ {2}.}

Обратите внимание, что ${ displaystyle (M_ {o} -M_ {d} -M_ {p}) c ^ {2}}$ это энергия, выделяемая при распаде, которую мы можем обозначить ${ Displaystyle E_ {распад}}$ .

Для полной энергии частицы имеем:

{ displaystyle { begin {align} { sqrt {M_ {p} ^ {2} c ^ {4} + p ^ {2} c ^ {2}}} & = { sqrt {{ frac {M_) {o} ^ {4} + M_ {d} ^ {4} + M_ {p} ^ {4} -2M_ {o} ^ {2} M_ {d} ^ {2} + 2M_ {o} ^ {2 } M_ {p} ^ {2} -2M_ {d} ^ {2} M_ {p} ^ {2}} {4M_ {o} ^ {2}}} c ^ {4}}} & = { frac {M_ {o} ^ {2} -M_ {d} ^ {2} + M_ {p} ^ {2}} {2M_ {o}}} c ^ {2} & = M_ {p} c ^ {2} + { frac {M_ {o} ^ {2} -2M_ {o} M_ {p} + M_ {p} ^ {2} -M_ {d} ^ {2}} {2M_ {o }}} c ^ {2} & = M_ {p} c ^ {2} + { frac {(M_ {o} -M_ {p}) ^ {2} -M_ {d} ^ {2} } {2M_ {o}}} c ^ {2} & = M_ {p} c ^ {2} + { frac {1} {2}} left ({ frac {M_ {o} -M_ {p}} {M_ {o}}} + { frac {M_ {d}} {M_ {o}}} right) (M_ {o} -M_ {d} -M_ {p}) c ^ { 2} end {выровнено}}}

Итак, кинетическая энергия, сообщаемая частице, равна:

{ displaystyle { frac {1} {2}} left ({ frac {M_ {o} -M_ {p}} {M_ {o}}} + { frac {M_ {d}} {M_ { o}}} right) E_ {распад}}

Аналогичным образом, кинетическая энергия, передаваемая дочернему ядру, равна:

{ displaystyle { frac {1} {2}} left ({ frac {M_ {o} -M_ {d}} {M_ {o}}} + { frac {M_ {p}} {M_ { o}}} right) E_ {распад}}

Когда испускаемая частица представляет собой протон, нейтрон или альфа-частицу, доля энергии распада, приходящаяся на частицу, приблизительно равна ${ displaystyle M_ {d} / M_ {o}}$ а фракция, идущая в дочернее ядро ${ displaystyle M_ {p} / M_ {o}.}$ ^[1]Для нейтрино и гамма-лучей вылетающая частица получает почти всю энергию, а доля, поступающая в дочернее ядро, составляет только ${ displaystyle E_ {decay} / (2M_ {o} c ^ {2}).}$

Скорость испускаемой частицы определяется выражением ${ displaystyle pc ^ {2}}$ деленное на общую энергию:

{ displaystyle v_ {p} = { frac { sqrt {(M_ {o} -M_ {d} -M_ {p}) (M_ {o} + M_ {d} -M_ {p}) (M_ { o} -M_ {d} + M_ {p}) (M_ {o} + M_ {d} + M_ {p})}} {M_ {o} ^ {2} -M_ {d} ^ {2} + M_ {p} ^ {2}}} c}

Точно так же скорость отскакивающего ядра равна:

{ displaystyle v_ {d} = { frac { sqrt {(M_ {o} -M_ {d} -M_ {p}) (M_ {o} + M_ {d} -M_ {p}) (M_ { o} -M_ {d} + M_ {p}) (M_ {o} + M_ {d} + M_ {p})}} {M_ {o} ^ {2} + M_ {d} ^ {2} - M_ {p} ^ {2}}} c}

Когда ${ displaystyle M_ {p} = 0}$ что касается нейтрино и гамма-лучей, это упрощает:

{ displaystyle { begin {align} v_ {d} & = { frac {M_ {o} ^ {2} -M_ {d} ^ {2}} {M_ {o} ^ {2} + M_ {d) } ^ {2}}} c & = { frac {M_ {o} + M_ {d}} {M_ {o} ^ {2} + M_ {d} ^ {2}}} { frac { E_ {decay}} {c}} & приблизительно { frac {2} {M_ {o} + M_ {d}}} { frac {E_ {decay}} {c}} end {выровнено} }}

При аналогичных энергиях распада отдача от испускания альфа-луча будет намного больше, чем отдача от испускания нейтрино (при захват электронов ) или гамма-лучи.

использованная литература

^ Артур Байзер (2003). «Глава 12: Ядерные преобразования». Концепции современной физики (PDF) (6-е изд.). Макгроу-Хилл. С. 432–434. ISBN 0-07-244848-2. Архивировано из оригинал (PDF) на 2016-10-04. Получено 2016-07-03.

дальнейшее чтение

ядерная отдача Britannica Online Encyclopedia

[beiser-1] Артур Байзер (2003). «Глава 12: Ядерные преобразования». Концепции современной физики (PDF) (6-е изд.). Макгроу-Хилл. С. 432–434. ISBN 0-07-244848-2. Архивировано из оригинал (PDF) на 2016-10-04. Получено 2016-07-03.

[1]